Microsoft PowerPoint - 物構研シンポ09（岡本-misumi）.ppt
|
|
|
- たけなり かりこめ
- 5 years ago
- Views:
Transcription
1 物構研シンポジウム : 放射光 中性子 ミュオンを用いた表面 界面科学の最前線 共鳴軟 X 線散乱による 薄膜電子状態の研究 KEK 物構研 岡本 淳 つくば国際会議場
2 共同研究者共鳴軟 x 線散乱および硬 x 線散乱測定 D. J. Huang C.-H. Hsu C. T. Chen (NSRRC, Taiwan) K. S. Chao S. W. Huang (National Chaio Tung University) 試料作製 :La 1/3 Sr 2/3 FeO 3 (111)/SrTiO 3 (111) 増野敦信 ( 京大化研 ) 寺嶋孝仁 ( 京大低温物質科学研究センター ) 高野幹夫 (icems, 京大 ) 議論 藤森淳 ( 東大理 )
3 Outline of this talk 共鳴軟 X 線散乱 共鳴軟 X 線磁気散乱による La 1/3 Sr 2/3 FeO 3 薄膜の研究
4 物性を特徴づける秩序構造 物性 電荷 格子 スピン 軌道 様々なプローブを用いた散乱測定 電荷 スピン 軌道秩序 格子構造の情報
5 散乱手法を用いた秩序構造の研究 Lattice structure: Symmetry and position of atoms Charge ordering: spatial localization of the charge carriers on certain sites X-ray Neutron X-ray Electron Spin ordering: long range ordering of local magnetic moments X-ray Neutron Orbital ordering: periodic arrangement of specific electron orbitals X-ray Structures and orderings Spectroscopy Electronic structures X-ray scattering is a powerful tool in studying super-lattice structures and orderings, and their relation with the electronic structures.
6 共鳴 X 線散乱 X 線散乱 散乱ベクトル 構造因子 共鳴 X 線散乱 元素選択的な測定 r r r v ik r 0 ε e i Δf ~ hω ( E i i 0 r r r q = k' k r r r sin( q ) = 4π n i( ) r r r q f 2 r r r v ik' r i ε' e E iγ ) h ω : 入射光エネルギー hω = ε ( i) ε (0) 0 k dr k v v v v q = k ' k empty valence i > k v ' k 共鳴散乱振幅 f res f res i Charge scattering ε ε ε s i 1 1 ε F, F ( )[ + 1 1, F, F ( ) zˆ[ s i 1 1 1, 1 magnetic scattering + ε zˆ)( ε zˆ)[ i 1 0 ( 2 F, F s 1, 1 F 1, 1 Orbital ordering ] ] ] 0 > core level ε i and ε s* : electric field vector of incident and scattered light ẑ: Local moment F 1,q : Scattering amplitudes with Δm l = q
7 共鳴 X 線散乱 X 線散乱 散乱ベクトル 構造因子 共鳴 X 線散乱 元素選択的な測定 r r r v ik r 0 ε e i Δf ~ hω ( E i i 0 r r r q = k' k r r r sin( q ) = 4π n i( ) r r r q f 2 r r r v ik' r i ε' e E iγ ) h ω : 入射光エネルギー hω = ε ( i) ε (0) 0 dr k v v v v q = k ' k Hard X-rayX (~6.5 KeV) Soft X-rayX Mn 4p (~643 ev) e g t 2g k v ' E F 共鳴散乱振幅 f res f res i Charge scattering ε ε ε s i 1 1 ε F, F ( )[ + 1 1, F, F ( ) zˆ[ s i 1 1 1, 1 magnetic scattering + ε zˆ)( ε zˆ)[ i 1 0 ( 2 F, F s 1, 1 F 1, 1 Orbital ordering ] ] ] Mn 1s Mn 2p ε i and ε s* : electric field vector of incident and scattered light ẑ: Local moment F 1,q : Scattering amplitudes with Δm l = q
8 放射光での軟 X 線散乱の利点 1. エネルギー選択性 Electron Energy (ev) E F DOS VUV (~1 200 ev) Photon Energy (ev) SX ( ev) HX (2 100 KeV) p d transition energy 3d TM : 460 ev ev 4d TM : 330 ev ev 2223 ev ev 5d TM : 380 ev ev 9561 ev ev 2108 ev ev s p transition energy O 1s :530 ev 3d TM :4966 ev ev d f transition RE : 836 ev ev 共鳴条件による元素選択的な測定強相関系酸化物 (TM, O) 2. 高い輝度 3. 偏光成分 直線偏光 σ, π 偏光 円偏光 helicity ±1
9 共鳴軟 X 線磁気散乱 非共鳴条件での磁気散乱と電荷散乱の断面積の比較 σ σ mag charg e Δm l ~ = ±1 ~ 10 6 非共鳴 X 線磁気散乱は非常に弱い 共鳴条件での X 線磁気散乱 2 hω 2 mc for ħω ~ 600 ev Local moment 電気双極子遷移 (E1) 3λ * f res mag = i (ε ε0) zˆ( F1,1 F 8π M. Blume, J. Appl. Phys. 57, 3615 (1985). 1, 1 Δ l m = 1 m = 1 ) Δ l ε0 ε 3d 2p 3/2 2p 1/2 circularly polarized E1 oscillator:f 1,1, F 1,-1 共鳴電荷散乱との比較 F F 1, 1 1, 1 F + F 1, 1 1, 1 2 f res cha ~ λ = ( ε ε )[ F1 1 + F1, 8π = XMCD ~ 数 -30 %, 1 スピン軌道相互作用 交換相互作用の大きい系 磁気散乱は増幅される J. P. Hannon et al., Phys. Rev. Lett. 61, 1245 (1988). ]
10 共鳴軟 X 線散乱の注意点 1. 長波長軟 X 線領域 (3d TM: 500 ev ~ 1 K ev) 12.5 ~ 25 Å Bragg condition (2d sinθ = l) 対象とする秩序構造は限られる. ( 周期長 10 Å) 2. 短い侵入長 :~ Å 硬 X 線散乱 中性子散乱に比べ 表面敏感 清浄な試料表面を準備 (1) 真空中でのへき開 (2) 散乱面の切り出し 様々な表面処理 表面研磨後に酸素雰囲気 (or 大気中 ) でアニール エッチング (3) 非常に薄いキャップ層 薄膜試料の共鳴軟 X 線散乱に向いた特徴 1. 積層構造の作成 : ヘテロ構造 界面 長周期構造の作成 2. 基盤による調整 歪みの調整 成長面の調整 La 1/3 Sr 2/3 FeO 3 (111) 磁気秩序構造 q = (1/6,1/6,1/6), 周期長 ~ 13.6 Å SrTiO 3 (111) 上に成長 散乱面 = (111) 面
11 Outline of this talk 共鳴軟 X 線散乱 共鳴軟 X 線磁気散乱による La 1/3 Sr 2/3 FeO 3 薄膜の研究
12 La 1/3 Sr 2/3 FeO FeO 3 の電荷不均化転移 ペロブスカイト型構造 Pseudo cubic(rhombohedral): a ~ 3.87 Å Fe 3+ (3.61 μ B ) Fe 5+ (2.72 μ B ) 電荷不均化転移 : T CO = 207 K 反強磁性 : T N = 207 K Mössbauer 3Fe ~ Fe 3+ + Fe 5+ 明確な格子歪みはない 中性子散乱 M. Takano et al., J. Solid State Chem. 39, 75 (1981). P. B. Battle et al., J. Solid State Chem. 84, 271 (1990). [111] 方向に3 倍周期の電荷密度波 反強磁性秩序 = [111] 方向に 6 倍周期のスピン密度波 M. Imada et al., Rev. Mod. Phys. 70, 1039 (1998). 磁化 抵抗に 2 つのとび 常磁性の平均電価相 [111] 方向に反強磁性電荷不均化相
13 電荷不均化転移に関与する元素の状態と相互作用 予想されている電荷とスピン間の相互作用 Fe 3+ -O-Fe 5+ : 強磁性交換相互作用 J F Fe 3+ -O-Fe 3+ : 反強磁性交換相互作用 J AF O 2p 状態のホールLの転移 Fe 3+ (3.61 μ B ) Fe 5+ (d 3 ) Fe 3+ L 2 (d 5 L 2 ) Fe 5+ (2.72 μ B ) J. Matsuno et al., Phys. Rev. B 84, 271 (1990). 非弾性中性子散乱 J F /J AF > 1 電荷秩序が磁気相関で安定化 R. J. McQueeney et al., Phys. Rev. Lett. 98, (2007). Fe 5+ Fe 3+ ぺロブスカイト [111] に垂直なスピン電荷秩序相は 遷移金属がdomain wall の中心なら超交換相互作用で安定化 T. Mizokawa and A. Fujimori, Phys. Rev. Lett. 80, 1320 (1998). O 2p ( 半径 = ホール濃度 ) 電荷不均化相の Fe 3d 電子の磁気秩序の情報 Fe L 2,3 端の共鳴軟 x 線磁気散乱 ex. Fe 3 O 4 の Verwey 転移 O 2p 状態の電荷軌道秩序により B site の Fe に電荷不均化が生じる O K 端の共鳴軟 x 線散乱 D. J. Huang et al., Phys. Rev. Lett. 96, (2006).
14 La 1/3 Sr 2/3 FeO 3 SrTiO 3 cap 125 Å La 1/3 Sr 2/3 FeO 3 (111) 1000 Å SrTiO 3 substrate (111) (111) /SrTiO 3 (111) 薄膜試料 Resistivity (Ωcm) T ~195 K 硬 x 線散乱 q scan along [111] direction Temperature (K) BL 13A at NSRRC, Taiwan hν = ev T = 80 K Fringe Cap 層膜厚 格子のBragg 散乱 :q = (1,1,1) 電荷秩序散乱 :q = (1±1/3,1±1/3,1±1/3) 磁気秩序散乱 :q = (1±1/6,1±1/6,1±1/6) 散乱断面積の違い
15 Experimental BL-5 EPU beamline at NSRRC, Taiwan 4-m 楕円偏光 undulatorビームライン NSRRC, Taiwan 1.5 GeV ring Hsinchu 超高真空用二軸回折計 Base pressure : torr Lowest Temperature : 8 K by flowing liq. He 2θ limit : 173º Δq ~ Å -1 k 検出器 Photodiode Channeltron e - CsI Channeltron
16 Intensity (arb. units) XAS (arb. units) La 1/3 Sr 2/3 FeO Fe 3d 2p 3/2 XAS and Constant q scan around Fe L 2,3 edge RT XAS in TEY mode T = 160 K q = (1/6,1/6,1/6) π pol. 700 FeO 3 の共鳴軟 x 線磁気散乱測定 hν = ev ε : π( 散乱面内 ) π σ [111] Photon Energy (ev) π π [1 12] ev 0.18 q 111 (r. l. u.) [110] π q σ π f res Intensity (arb. units) ( ε ε )[ F1,1 + F1, 1] 電荷散乱 + ε ε ) Zˆ[ F F ( 1,1 1, 1 磁気散乱 Photon Energy (ev) 磁気秩序を測定 q = (1/6,1/6,1/6) 80 K π σ q = (1/6,1/6,1/6) 2. Peak が Fe L 3 より低エネルギー ref. La 1.5 Sr 0.5 MnO 4 3. 偏光依存性 :I π I σ ]
17 磁気秩序構造の温度依存性 磁気秩序構造 : q = (1/6,1/6,1/6) 共鳴軟 x 線散乱 hν = ev ε : π( 散乱面内 ) Ref. 電荷 磁気秩序の比較 二つの転移点 :195 K と188 K q 111 scan : (111) 面間の秩序構造 T < 195 K : 徐々に細くなる q 1-10 scan: (111) 面内の秩序構造 188 K < T < 195 K : 鋭いピーク T < 188 K : 別の広いピーク
18 q 111 q 空間での磁気秩序構造の分布 hν = ev ε : π( 散乱面内 ) 188 K 上下での磁気秩序構造の比較 192 K: 擬二次元的な構造 q 1-10 方向に鋭く q 111 方向に広い 195 K と 188 K の転移 195 K: 擬二次元的構造を持つドメインが現れる 160 K: 二つの構造の重なり 188 K: 擬 2 次元的な構造 :192 Kで見られたもの 三次元等方的構造を持 等方的な構造 :188 K 以下で現れたもの つドメインが現れる
19 格子構造と電荷 磁気秩序構造の q 111, q scan の比較 q = (1,1,1) 160 K と 192 K 格子構造 : スペクトルに明確な変化が見えない 電荷秩序と磁気秩序 : ほぼ同じ変化の傾向を示す q = (2/3,2/3,2/3) q = (1/6,1/6,1/6) 温度が下がると q 111 scan: 徐々に狭くなる q 1-10 scan: 鋭い構造に幅広の構造が加わる La 1/3 Sr 2/3 FeO 3 の電荷不均化転移は格子の歪みを伴わない La 1/3 Sr 2/3 FeO 3 の電荷秩序は交換相互作用によって安定化されている T. Mizokawa and A. Fujimori Phys. Rev. Lett. 80, 1320 (1998). J. Matsuno et al., Phys. Rev. B 60, 4605 (1999). 磁気秩序構造を詳細に解析
20 磁気秩序構造の相関長 :q: 111, q scan q 111 scan at 160 K q 1-10 scan at 160 K 構造の fitting q 111 scan: 1 Lorentz function q 1-10 scan: 2 Lorentz functions Domain A (T < 195 K) と B (T < 188 K) 積分強度 相関長 ξ 1/HWHM
21 磁気秩序相関長と積分強度の温度依存性 188 K T 195 K:Domain A のみ ξ 111 : 20 Å ξ 1-10 :1000 Å 700 Å A = (111) 面内に相関の強い擬 2 次元的秩序構造 T 188 K:Domain A と B の混在 ξ 111 : 20 Å 80 Å ξ 1-10 :A, B ξ 1-10A ~ 700 Å ξ 1-10 B ~ 100 Å B =3 次元等方的秩序構造 Domain A と B の積分強度ともに 温度が下がるとともに増大するが B は A よりも 1 桁強くなる 電荷不均化転移直後は擬 2 次元秩序構造低温では 3 次元等方的秩序構造が主体
22 測定結果に基づく議論と考察 195 K:(111) 面内に相関の強い擬 2 次元電荷 磁気秩序構造が生じる 188 K: 相関長の短い 3 次元等方的電荷 磁気秩序構造が生じ 主体に 1. Fe 3+ -O-Fe 5+ J F が Fe 3+ -O-Fe. 3+ J AF より非常に強い 2. O 2pバンドからの電荷移動でFe 5+ はFe 3+ L 2 (d 5 L 2 ). Fe 5+ の周りに O 2p ホールが隣接して Fe 3+ -O-Fe 5+ -O-Fe 3+ の三重層が強磁性的に結合し 長距離擬 2 次元磁気秩序構造を作る 電荷不均化転移での O 2p ホール 均一に分布していた O 2p ホール層 2 層の高ホール濃度層と 1 層の低ホール濃度層が交互に並ぶ [111] 長距離擬 2 次元磁気秩序構造は [111] 方向へ反強磁性的に並び成長する La 1/3 Sr 2/3 FeO 3 の rhombohedral な歪みが [111] 方向で安定する 長距離擬 2 次元的秩序は格子によってかなり安定する 188 K 以下の3 次元的秩序の相関長は短い 歪んでいるものの FeO 6 八面体のFe-Oボンド長は全て等しい P. B. Battle et al., J. Solid State Chem. 84, 271 (1990).
23 共鳴軟 X 線散乱による La La 1/3 Sr 2/3 FeO FeO 3 薄膜の研究まとめ 電荷不均化転移を示す La 1/3 Sr 2/3 FeO 3 薄膜の磁気秩序を Fe L 2,3 端での共鳴軟 x 線磁気散乱で測定した 電荷不均化転移は 単純な電荷均一常磁性相から反強磁性電荷不均化相への転移でないことが明らかになった 強磁性的な Fe 3+ -O-Fe 5+ O-Fe 3+ 三重層が酸素ホールの分布変化によって安定化し 擬 2 次元的長距離秩序を示す 温度を下げると 3 次元等方的な磁気秩序構造が生じ 低温では支配的になる
24 PF BL-16A 軟 x 線散乱測定装置 BL-16A: 可変偏光 X 線分光ステーション偏光モード : 左右円偏光 水平 垂直直線偏光エネルギー分解能 : 0.1 ev (500 ev ev) 測定可能波長領域 : eV PF 久保田正人 ビームサイズ : 縦 50μm 横 μm 軟 X 線用 2 軸回折計 2Θ 可動範囲 : 真空度 : < 1x10-5 Pa 検出器 : PD, MCP He フロークライオ : 試料位置 K
25 軟 x 線散乱測定装置改修概要 精度が高く かつ 快適な共鳴軟 X 線散乱実験を目指して 改修項目 象限スリット設置迷光 background cut 2 検出機構の z 駆動擬似的 χ 駆動 3 架台光軸微調整 放射光 水平散乱面 1 散乱光 xyz stage モーター駆動試料位置合わせ 5 パルスカウント検出器 S/N 向上 3 2θ 研究計画 Mn L 3 端 O K 端での共鳴軟 X 線散乱 (LaMnO 3 ) m /(SrMnO 3 ) n 薄膜の界面電子構造研究 25
26 Thank you for attention!
1-x x µ (+) +z µ ( ) Co 2p 3d µ = µ (+) µ ( ) W. Grange et al., PRB 58, 6298 (1998). 1.0 0.5 0.0 2 1 XMCD 0-1 -2-3x10-3 7.1 7.2 7.7 7.8 8.3 8.4 up E down ρ + (E) ρ (E) H, M µ f + f E F f + f f + f X L
Microsoft PowerPoint - summer_school_for_web_ver2.pptx
スピン流で観る物理現象 大阪大学大学院理学研究科物理学専攻 新見康洋 スピントロニクスとは スピン エレクトロニクス メモリ産業と深くつなが ている メモリ産業と深くつながっている スピン ハードディスクドライブの読み取りヘッド N 電荷 -e スピンの流れ ピ の流れ スピン流 S 巨大磁気抵抗効果 ((GMR)) from http://en.wikipedia.org/wiki/disk_readand-write_head
SPring-8_seminar_
X 21 SPring-8 XAFS 2016 (= ) X PC cluster Synchrotron TEM-EELS XAFS / EELS HΨ k = E k Ψ k XANES/ELNES DFT ( + ) () WIEN2k, Elk, OLCAO () CASTEP, QUANTUM ESPRESSO FEFF, GNXAS, etc. Bethe-Salpeter (BSE)
PowerPoint Presentation
2010 KEK (Japan) (Japan) (Japan) Cheoun, Myun -ki Soongsil (Korea) Ryu,, Chung-Yoe Soongsil (Korea) 1. S.Reddy, M.Prakash and J.M. Lattimer, P.R.D58 #013009 (1998) Magnetar : ~ 10 15 G ~ 10 17 19 G (?)
Electron Ion Collider と ILC-N 宮地義之 山形大学
Electron Ion Collider と ILC-N 宮地義之 山形大学 ILC-N ILC-N Ee Ee == 250, 250, 500 500 GeV GeV Fixed Fixed target: target: p, p, d, d, A A 33-34 cm-2 LL ~~ 10 1033-34 cm-2 ss-1-1 s s == 22, 22, 32 32 GeV GeV
Microsoft Word - note02.doc
年度 物理化学 Ⅱ 講義ノート. 二原子分子の振動. 調和振動子近似 モデル 分子 = 理想的なバネでつながった原子 r : 核間距離, r e : 平衡核間距離, : 変位 ( = r r e ), k f : 力の定数ポテンシャルエネルギー ( ) k V = f (.) 古典運動方程式 [ 振動数 ] 3.3 d kf (.) dt μ : 換算質量 (m, m : 原子, の質量 ) mm
PowerPoint プレゼンテーション
立命館 SR センター公開シンポジウム 軟 X 線分光を用いた二次電池研究の最先端 016.11.11 Li MnO 正極材料の酸素による電荷補償の 直接観察 大石昌嗣 / Masatsugu Oishi 徳島大学大学院理工学研究部機械科学系エネルギーシステム分野 1 Energy 次世代 LIB: 高電位, 高容量の理解 V (V) W (Wh/kg) Q (Ah/kg) V : 高電位での電気化学
(Compton Scattering) Beaming 1 exp [i (k x ωt)] k λ k = 2π/λ ω = 2πν k = ω/c k x ωt ( ω ) k α c, k k x ωt η αβ k α x β diag( + ++) x β = (ct, x) O O x
![(Compton Scattering) Beaming 1 exp [i (k x ωt)] k λ k = 2π/λ ω = 2πν k = ω/c k x ωt ( ω ) k α c, k k x ωt η αβ k α x β diag( + ++) x β = (ct, x) O O x](/thumbs/104/162595168.jpg "(Compton Scattering) Beaming 1 exp [i (k x ωt)] k λ k = 2π/λ ω = 2πν k = ω/c k x ωt ( ω ) k α c, k k x ωt η αβ k α x β diag( + ++) x β = (ct, x) O O x")
Compton Scattering Beaming exp [i k x ωt] k λ k π/λ ω πν k ω/c k x ωt ω k α c, k k x ωt η αβ k α x β diag + ++ x β ct, x O O x O O v k α k α β, γ k γ k βk, k γ k + βk k γ k k, k γ k + βk 3 k k 4 k 3 k
スライド 1
文部科学省 量子ビーム基盤技術開発プログラム シンポジウム 2012 年 12 月 3 日東京秋葉原 UDX ギャラリー NEXT 軟 X 線の高速偏光制御による機能性材料の探究と創製 高エネルギー加速器研究機構雨宮健太 1. プロジェクトの概要 2. これまでの成果 (1) 高速偏光スイッチングの開発 (2) スピントロニクス材料の解析と探索 (3) 表面化学反応のリアルタイム追跡 3. まとめと今後の展開
PowerPoint プレゼンテーション
東北大学サイクロトロン ラジオアイソトープセンター測定器研究部内山愛子 2 電子の永久電気双極子能率 EDM : Permanent Electric Dipole Moment 電子のスピン方向に沿って生じる電気双極子能率 標準模型 (SM): クォークを介した高次の効果で電子 EDM ( d e ) が発現 d e SM < 10 38 ecm M. Pospelov and A. Ritz,
1 1 1 1-1 1 1-9 1-3 1-1 13-17 -3 6-4 6 3 3-1 35 3-37 3-3 38 4 4-1 39 4- Fe C TEM 41 4-3 C TEM 44 4-4 Fe TEM 46 4-5 5 4-6 5 5 51 6 5 1 1-1 1991 1,1 multiwall nanotube 1993 singlewall nanotube ( 1,) sp 7.4eV
1 2 2 (Dielecrics) Maxwell ( ) D H
2003.02.13 1 2 2 (Dielecrics) 4 2.1... 4 2.2... 5 2.3... 6 2.4... 6 3 Maxwell ( ) 9 3.1... 9 3.2 D H... 11 3.3... 13 4 14 4.1... 14 4.2... 14 4.3... 17 4.4... 19 5 22 6 THz 24 6.1... 24 6.2... 25 7 26
¼§À�ÍýÏÀ – Ê×ÎòÅŻҼ§À�¤È¥¹¥Ô¥ó¤æ¤é¤® - No.7, No.8, No.9
No.7, No.8, No.9 email: takahash@sci.u-hyogo.ac.jp Spring semester, 2012 Introduction (Critical Behavior) SCR ( b > 0) Arrott 2 Total Amplitude Conservation (TAC) Global Consistency (GC) TAC 2 / 25 Experimental
rcnp01may-2
E22 RCP Ring-Cyclotron 97 953 K beam K-atom HF X K, +,K + e,e K + -spectroscopy OK U U I= First-order -exchange - coupling I= U LS U LS Meson-exchange model /5/ I= Symmetric LS Anti-symmetric LS ( σ Λ
SPring-8ワークショップ_リガク伊藤
GI SAXS. X X X X GI-SAXS : Grazing-incidence smallangle X-ray scattering. GI-SAXS GI-SAXS GI-SAXS X X X X X GI-SAXS Q Y : Q Z : Q Y - Q Z CCD Charge-coupled device X X APD Avalanche photo diode - cps 8
q π =0 Ez,t =ε σ {e ikz ωt e ikz ωt } i/ = ε σ sinkz ωt 5.6 x σ σ *105 q π =1 Ez,t = 1 ε σ + ε π {e ikz ωt e ikz ωt } i/ = 1 ε σ + ε π sinkz ωt 5.7 σ
H k r,t= η 5 Stokes X k, k, ε, ε σ π X Stokes 5.1 5.1.1 Maxwell H = A A *10 A = 1 c A t 5.1 A kη r,t=ε η e ik r ωt 5. k ω ε η k η = σ, π ε σ, ε π σ π A k r,t= q η A kη r,t+qηa kηr,t 5.3 η q η E = 1 c A
C-2 NiS A, NSRRC B, SL C, D, E, F A, B, Yen-Fa Liao B, Ku-Ding Tsuei B, C, C, D, D, E, F, A NiS 260 K V 2 O 3 MIT [1] MIT MIT NiS MIT NiS Ni 3 S 2 Ni
![C-2 NiS A, NSRRC B, SL C, D, E, F A, B, Yen-Fa Liao B, Ku-Ding Tsuei B, C, C, D, D, E, F, A NiS 260 K V 2 O 3 MIT [1] MIT MIT NiS MIT NiS Ni 3 S 2 Ni](/thumbs/89/99121913.jpg "C-2 NiS A, NSRRC B, SL C, D, E, F A, B, Yen-Fa Liao B, Ku-Ding Tsuei B, C, C, D, D, E, F, A NiS 260 K V 2 O 3 MIT [1] MIT MIT NiS MIT NiS Ni 3 S 2 Ni")
M (emu/g) C 2, 8, 9, 10 C-1 Fe 3 O 4 A, SL B, NSRRC C, D, E, F A, B, B, C, Yen-Fa Liao C, Ku-Ding Tsuei C, D, D, E, F, A Fe 3 O 4 120K MIT V 2 O 3 MIT Cu-doped Fe3O4 NCs MIT [1] Fe 3 O 4 MIT Cu V 2 O 3
講 座 熱電研究のための第一原理計算入門 第2回 バンド計算から得られる情報 桂 1 はじめに ゆかり 東京大学 が独立にふるまうようになる 結晶構造を定義する際に 前回は 第一原理バンド計算の計算原理に続いて 波 アップスピンの原子 ダウンスピンの原子をそれぞれ指 のように自由な電子が 元素の個性
講 座 熱電研究のための第一原理計算入門 第2回 バンド計算から得られる情報 桂 1 はじめに ゆかり 東京大学 が独立にふるまうようになる 結晶構造を定義する際に 前回は 第一原理バンド計算の計算原理に続いて 波 アップスピンの原子 ダウンスピンの原子をそれぞれ指 のように自由な電子が 元素の個性のない一様な周期的 定することで 強磁性体や反強磁性体など さまざまな ポテンシャルに置かれたときに
コバルトとパラジウムから成る薄膜界面にて磁化を膜垂直方向に揃える界面電子軌道の形が明らかに -スピン軌道工学に道 1. 発表者 : 岡林潤 ( 東京大学大学院理学系研究科附属スペクトル化学研究センター准教授 ) 三浦良雄 ( 物質材料研究機構磁性 スピントロニクス材料研究拠点独立研究者 ) 宗片比呂
コバルトとパラジウムから成る薄膜界面にて磁化を膜垂直方向に揃える界面電子軌道の形が明らかに -スピン軌道工学に道 1. 発表者 : 岡林潤 ( 東京大学大学院理学系研究科附属スペクトル化学研究センター准教授 ) 三浦良雄 ( 物質材料研究機構磁性 スピントロニクス材料研究拠点独立研究者 ) 宗片比呂夫 ( 東京工業大学科学技術創成研究院未来産業技術研究所教授 ) 2. 発表のポイント : 薄膜のコバルト層とパラジウム層の界面にて
Mｏｔｔ散乱によるParity対称性の破れを検証
Mott Parity P2 Mott target Mott Parity Parity Γ = 1 0 0 0 0 1 0 0 0 0 1 0 0 0 0 1 t P P ),,, ( 3 2 1 0 1 γ γ γ γ γ γ ν ν µ µ = = Γ 1 : : : Γ P P P P x x P ν ν µ µ vector axial vector ν ν µ µ γ γ Γ ν γ
スライド 1
平成 24 年度大学院共通授業科目トポロジー理工学特別講義 Ⅱ 有機導体における密度波状態 応用物理学専攻トポロジー工学研究室 DC1 上遠野一広 目次 低次元導体, 有機導体の特徴について ゆらぎと次元性の関係と朝永 -Luttinger 液体 (g-gology) 私の研究について 目次 低次元導体, 有機導体の特徴について ゆらぎと次元性の関係と朝永 -Luttinger 液体 (g-gology)
素粒子物理学２ 素粒子物理学序論B 2010年度講義第2回
素粒子物理学２ 素粒子物理学序論B 2010年度講義第2回 =1.055 10 34 J sec =6.582 10 22 MeV sec c = 197.33 10 15 MeV m = c = c =1 1 m p = c(mev m) 938M ev = 197 10 15 (m) 938 =0.2 10 13 (cm) 1 m p = (MeV sec) 938M ev = 6.58
氏 名 田 尻 恭 之 学 位 の 種 類 博 学 位 記 番 号 工博甲第２４０号 学位与の日付 平成１８年３月２３日 学位与の要件 学位規則第４条第１項該当 学 位 論 文 題 目 La1-x Sr x MnO 3 ナノスケール結晶における新奇な磁気サイズ 士 工学 効果の研究 論 文 審 査
九州工業大学学術機関リポジトリ Title La1-xSrxMnO3ナノスケール結晶における新奇な磁気サイズ効果の研究 Author(s) 田尻, 恭之 Issue Date 2006-06-30 URL http://hdl.handle.net/10228/815 Rights Kyushu Institute of Technology Academic Re 氏 名 田 尻 恭 之 学 位
化学結合が推定できる表面分析 Ｘ線光電子分光法
1/6 ページ ユニケミー技報記事抜粋 No.39 p1 (2004) 化学結合が推定できる表面分析 X 線光電子分光法 加藤鉄也 ( 技術部試験一課主任 ) 1. X 線光電子分光法 (X-ray Photoelectron Spectroscopy:XPS) とは物質に X 線を照射すると 物質からは X 線との相互作用により光電子 オージェ電子 特性 X 線などが発生する X 線光電子分光法ではこのうち物質極表層から発生した光電子
磁性物理学 - 遷移金属化合物磁性のスピンゆらぎ理論
email: takahash@sci.u-hyogo.ac.jp May 14, 2009 Outline 1. 2. 3. 4. 5. 6. 2 / 262 Today s Lecture: Mode-mode Coupling Theory 100 / 262 Part I Effects of Non-linear Mode-Mode Coupling Effects of Non-linear
Hanbury-Brown Twiss (ver. 2.0) van Cittert - Zernike mutual coherence
Hanbury-Brown Twiss (ver. 2.) 25 4 4 1 2 2 2 2.1 van Cittert - Zernike..................................... 2 2.2 mutual coherence................................. 4 3 Hanbury-Brown Twiss ( ) 5 3.1............................................
反D中間子と核子のエキゾチックな 束縛状態と散乱状態の解析
.... D 1 in collaboration with 1, 2, 1 RCNP 1, KEK 2 . Exotic hadron qqq q q Θ + Λ(1405) etc. uudd s? KN quasi-bound state? . D(B)-N bound state { { D D0 ( cu) B = D ( cd), B = + ( bu) B 0 ( bd) D(B)-N
6 2 T γ T B (6.4) (6.1) [( d nm + 3 ] 2 nt B )a 3 + nt B da 3 = 0 (6.9) na 3 = T B V 3/2 = T B V γ 1 = const. or T B a 2 = const. (6.10) H 2 = 8π kc2
![6 2 T γ T B (6.4) (6.1) [( d nm + 3 ] 2 nt B )a 3 + nt B da 3 = 0 (6.9) na 3 = T B V 3/2 = T B V γ 1 = const. or T B a 2 = const. (6.10) H 2 = 8π kc2](/thumbs/92/109118076.jpg "6 2 T γ T B (6.4) (6.1) [( d nm + 3 ] 2 nt B )a 3 + nt B da 3 = 0 (6.9) na 3 = T B V 3/2 = T B V γ 1 = const. or T B a 2 = const. (6.10) H 2 = 8π kc2")
1 6 6.1 (??) (P = ρ rad /3) ρ rad T 4 d(ρv ) + PdV = 0 (6.1) dρ rad ρ rad + 4 da a = 0 (6.2) dt T + da a = 0 T 1 a (6.3) ( ) n ρ m = n (m + 12 ) m v2 = n (m + 32 ) T, P = nt (6.4) (6.1) d [(nm + 32 ] )a
A. Guinier and G. Fournet, "Small-Angle Scattering of X-rays" John Wiley & Sons, New York (1955). "Small Angle X-ray Scattering" eds. O. Glatter and O. Kratky Academic Press, London (198). R.-J. Roe, "Method
QMI_10.dvi
... black body radiation black body black body radiation Gustav Kirchhoff 859 895 W. Wien O.R. Lummer cavity radiation ν ν +dν f T (ν) f T (ν)dν = 8πν2 c 3 kt dν (Rayleigh Jeans) (.) f T (ν) spectral energy
C 3 C-1 Ru 2 x Fe x CrSi A A, A, A, A, A Ru 2 x Fe x CrSi 1) 0.3 x 1.8 2) Ru 2 x Fe x CrSi/Pb BTK P Z 3 x = 1.7 Pb BTK P = ) S.Mizutani, S.Ishid
C 3 C-1 Ru 2 x Fe x CrSi A A, A, A, A, A Ru 2 x Fe x CrSi 1).3 x 1.8 2) Ru 2 x Fe x CrSi/Pb BTK P Z 3 x = 1.7 Pb BTK P =.52 1) S.Mizutani, S.Ishida, S.Fujii and S.Asano, Mater. Tran. 47(26)25. 2) M.Hiroi,
素粒子物理学2 素粒子物理学序論B 2010年度講義第4回
素粒子物理学 素粒子物理学序論B 010年度講義第4回 レプトン数の保存 崩壊モード 寿命(sec) n e ν 890 崩壊比 100% Λ π.6 x 10-10 64% π + µ+ νµ.6 x 10-8 100% π + e+ νe 同上 1. x 10-4 Le +1 for νe, elμ +1 for νμ, μlτ +1 for ντ, τレプトン数はそれぞれの香りで独立に保存
銅酸化物高温超伝導体の フェルミ面を二分する性質と 超伝導に対する上純物効果
トポロジー理工学特別講義 Ⅱ 2011 年 2 月 4 日 銅酸化物高温超伝導体の フェルミ面を二分する性質と 超伝導に対する丌純物効果 理学院量子理学専攻博士課程 3 年 黒澤徹 supervisors: 小田先生 伊土先生 アウトライン 走査トンネル顕微鏡 (STM: Scanning Tunneling Microscopy) 角度分解光電子分光 (ARPES: Angle-Resolved
PFニュース indd
最近の研究から Ｘ線回折法による Si(111) 表面における Ag の超構造および薄膜結晶配向性の研究 高橋敏男 1 * 田尻寛男 1 隅谷和嗣 1 秋本晃一 2 1 東京大学物性研究所 2 名古屋大学大学院工学研究科 Structural studies on superstructures and thin films of Ag on Si(111) by X-ray diffraction
C el = 3 2 Nk B (2.14) c el = 3k B C el = 3 2 Nk B
I ino@hiroshima-u.ac.jp 217 11 14 4 4.1 2 2.4 C el = 3 2 Nk B (2.14) c el = 3k B 2 3 3.15 C el = 3 2 Nk B 3.15 39 2 1925 (Wolfgang Pauli) (Pauli exclusion principle) T E = p2 2m p T N 4 Pauli Sommerfeld
Microsoft PowerPoint _産業利用_XAFS_V1
軟 X 線光化学ビームラインにおける 軟 X 線吸収分光測定技術の現状 ( 財 ) 高輝度光科学研究センター利用研究促進部門 分光物性 II グループ 為則雄祐 2008 年 3 月 19 日 SPring-8 産業利用研究会 ( 第 23 回 ) SPring-8 における軟 X 線 & 赤外分光とその応用 1. 軟 X 線領域の吸収分光 本日の内容 軟 X 線の特徴 軟 X 線領域におけるX 線吸収分光法
: (a) ( ) A (b) B ( ) A B 11.: (a) x,y (b) r,θ (c) A (x) V A B (x + dx) ( ) ( 11.(a)) dv dt = 0 (11.6) r= θ =
1 11 11.1 ψ e iα ψ, ψ ψe iα (11.1) *1) L = ψ(x)(γ µ i µ m)ψ(x) ) ( ) ψ e iα(x) ψ(x), ψ(x) ψ(x)e iα(x) (11.3) µ µ + iqa µ (x) (11.4) A µ (x) A µ(x) = A µ (x) + 1 q µα(x) (11.5) 11.1.1 ( ) ( 11.1 ) * 1)
1 d 6 L S p p p p-d d 10Dq 1 ev p-d d 70 % 1: NiO [3] a b CI c [5] NiO Ni [ 1(a)] Ni 2+ d 8 d 7 d 8 + hν d 7 + e d 7 1(b) d 7 p Ni 2+ t 3 2g t3 2g e2
![1 d 6 L S p p p p-d d 10Dq 1 ev p-d d 70 % 1: NiO [3] a b CI c [5] NiO Ni [ 1(a)] Ni 2+ d 8 d 7 d 8 + hν d 7 + e d 7 1(b) d 7 p Ni 2+ t 3 2g t3 2g e2](/thumbs/93/111390883.jpg "1 d 6 L S p p p p-d d 10Dq 1 ev p-d d 70 % 1: NiO [3] a b CI c [5] NiO Ni [ 1(a)] Ni 2+ d 8 d 7 d 8 + hν d 7 + e d 7 1(b) d 7 p Ni 2+ t 3 2g t3 2g e2")
3 3.1 3.1.1 - d s p d 3d d d d d d d 10 23 d d 1954 [1] d d 1970 I-II-VI 2 II-VI II 1:1 I III CuAlS 2 Al 3+ d 5 Fe 3+ d 5 S 3p d 6 L L [2] configuration interaction: CI d 5 1 1 d 6 L S p p p p-d d 10Dq
V(x) m e V 0 cos x π x π V(x) = x < π, x > π V 0 (i) x = 0 (V(x) V 0 (1 x 2 /2)) n n d 2 f dξ 2ξ d f 2 dξ + 2n f = 0 H n (ξ) (ii) H
199 1 1 199 1 1. Vx) m e V cos x π x π Vx) = x < π, x > π V i) x = Vx) V 1 x /)) n n d f dξ ξ d f dξ + n f = H n ξ) ii) H n ξ) = 1) n expξ ) dn dξ n exp ξ )) H n ξ)h m ξ) exp ξ )dξ = π n n!δ n,m x = Vx)
( ) URL: December 2, 2003
( ) URL: http://dbs.c.u-tokyo.ac.jp/~fukushima mailto:hukusima@phys.c.u-tokyo.ac.jp December 2, 2003 Today s Contents Summary 2003/12/02 1 Cannella Mydosh(1972) Edwards Anderson(1975): Model Hamiltonian:
Microsoft PowerPoint - 阪大XFELシンポジウム_Tono.ppt [互換モード]
![Microsoft PowerPoint - 阪大XFELシンポジウム_Tono.ppt [互換モード]](/thumbs/95/123239072.jpg "Microsoft PowerPoint - 阪大XFELシンポジウム_Tono.ppt [互換モード]")
X 線自由電子レーザーシンポジウム 10 月 19 日大阪大学レーザー研 X 線自由電子レーザーを用いた利用研究 登野健介 理研 /JASRI X 線自由電子レーザー計画合同推進本部 1 科学の基本中の基本 : 光 ( 電磁波 ) による観察 顕微鏡 望遠鏡 細胞の顕微鏡写真 赤外望遠鏡 ( すばる ) で観測した銀河 2 20 世紀の偉大な発明 : 2 種類の人工光源 レーザー LASER: Light
Microsoft PowerPoint - PF研究会 改(柳原).pptx
PF 研究会磁性薄膜 多層膜を究めるキャラクタリゼーションから新奇材料の創製へ スピネルフェライトエピタキシャル薄膜の垂直磁気異方性 + マグネタイト /Fe 界面における反強磁性結合 筑波大学 柳原英人 喜多英治 0/0/5 マグネタイト コバルトフェライト Fe 3 O 4 と CoFe O 4 B サイトの Fe が Co に置き換わる a=8.4å, cubic Fe 3+ [Fe 3+,Fe
006 11 8 0 3 1 5 1.1..................... 5 1......................... 6 1.3.................... 6 1.4.................. 8 1.5................... 8 1.6................... 10 1.6.1......................
PowerPoint プレゼンテーション
光が作る周期構造 : 光格子 λ/2 光格子の中を運動する原子 左図のように レーザー光を鏡で反射させると 光の強度が周期的に変化した 定在波 ができます 原子にとっては これは周期的なポテンシャルと感じます これが 光格子 です 固体 : 結晶格子の中を運動する電子 隣の格子へ 格子の中を運動する粒子集団 Quantum Simulation ( ハバードモデル ) J ( トンネル ) 移動粒子間の
1 9 v.0.1 c (2016/10/07) Minoru Suzuki T µ 1 (7.108) f(e ) = 1 e β(e µ) 1 E 1 f(e ) (Bose-Einstein distribution function) *1 (8.1) (9.1)
1 9 v..1 c (216/1/7) Minoru Suzuki 1 1 9.1 9.1.1 T µ 1 (7.18) f(e ) = 1 e β(e µ) 1 E 1 f(e ) (Bose-Einstein distribution function) *1 (8.1) (9.1) E E µ = E f(e ) E µ (9.1) µ (9.2) µ 1 e β(e µ) 1 f(e )
研究室ガイダンス(H29)福山研v2.pdf
J.M. Kosterlitz and D.J. Thouless, Phys. 5, L124 (1972); ibid. 6, 1181 (1973) David J. Thouless J. Michael Kosterlitz + ρ T s KT D.J. Bishop and J.D. Reppy, PRL 40, 1727 (1978) ( ) = 2k B m2 T KT π 2 T
A
A04-164 2008 2 13 1 4 1.1.......................................... 4 1.2..................................... 4 1.3..................................... 4 1.4..................................... 5 2
SP8WS
GIXS でみる 液晶ディスプレイ用配向膜 日産化学工業株式会社 電子材料研究所 酒井隆宏 石津谷正英 石井秀則 遠藤秀幸 ( 財 ) 高輝度光科学研究センター 利用研究促進部門 Ⅰ 小金澤智之 広沢一郎 背景 Ⅰ ~ LCD の表示品質 ~ 液晶ディスプレイ (LCD) 一方向に揃った ( 配向した ) 液晶分子を電圧により動かすことで表示 FF 液晶分子 液晶配向と表示品質 C 電極 液晶分子の配向が乱れると表示品質が悪化
Microsoft PowerPoint - 14.菅谷修正.pptx
InGaAs/系量子ドット太陽電池の作製 革新デバイスチーム 菅谷武芳 電子 バンド3:伝導帯 E3 E3 E 正孔 バンド:中間バンド 量子ドット超格子 ミニバンド 量子ドットの井戸型 ポテンシャル バンド:価電子帯 量子ドット太陽電池のバンド図 6%を超える理想的な量子ドット太陽 電池実現には E3として１ 9eVが必要 量子ドット超格子太陽電池 理論上 変換効率6%以上 集光 を採用 MBE
偏極ターゲット開発の現状 @ 山形大学 Current status of development of polarized targets @Yamagata Univ. 山形大学松田洋樹 Yamagata Univ. H. MATSUDA Index 1. 偏極標的と偏極度 (Pol. Target and DoP) 2. 能動核偏極 (Dynamic Nuclear Polarization)
Microsoft PowerPoint Aug30-Sept１基研研究会熱場の量子論.ppt
原子核における α 粒子の Bose-Einstein 凝縮 大久保茂男 S. Ohkubo ( 高知女子大 環境理学科 ) @ 1999 クラスター模型軽い領域だけでなく重い領域 40 Ca- 44 Ti 領域での成立理論 実験 1998 PTP Supplement 132 ( 山屋尭追悼記念 ) 重い核の領域へのクラスター研究 44 Ti fp 殻領域 40 Ca α の道が切り開かれた クラスター模型の歴史と展開
カイラル秩序をもつ磁性体のスピンダイナミクス
発表の流れ カイラル秩序をもつ磁性体 LiCuVO4 本研究の目的 一次元モデル 三次元モデル スピン フロップ転移の発現機構 三方向印加磁場に対するスピンの振る舞い LiCuVO4 の豊かな物性 1 スピンフラストレート鎖 Cu 2+ CuO2 chin J 1 =-1.6meV( 強磁性 ) J 2 =3.8meV( 反強磁性 ) LiCuVO4 結晶構造 [1] カイラル秩序 90 低磁場 (
SFGÇÃÉXÉyÉNÉgÉãå`.pdf
SFG 1 SFG SFG I SFG (ω) χ SFG (ω). SFG χ χ SFG (ω) = χ NR e iϕ +. ω ω + iγ SFG φ = ±π/, χ φ = ±π 3 χ SFG χ SFG = χ NR + χ (ω ω ) + Γ + χ NR χ (ω ω ) (ω ω ) + Γ cosϕ χ NR χ Γ (ω ω ) + Γ sinϕ. 3 (θ) 180
d > 2 α B(y) y (5.1) s 2 = c z = x d 1+α dx ln u 1 ] 2u ψ(u) c z y 1 d 2 + α c z y t y y t- s 2 2 s 2 > d > 2 T c y T c y = T t c = T c /T 1 (3.
![d > 2 α B(y) y (5.1) s 2 = c z = x d 1+α dx ln u 1 ] 2u ψ(u) c z y 1 d 2 + α c z y t y y t- s 2 2 s 2 > d > 2 T c y T c y = T t c = T c /T 1 (3.](/thumbs/92/109966568.jpg "d > 2 α B(y) y (5.1) s 2 = c z = x d 1+α dx ln u 1 ] 2u ψ(u) c z y 1 d 2 + α c z y t y y t- s 2 2 s 2 > d > 2 T c y T c y = T t c = T c /T 1 (3.")
5 S 2 tot = S 2 T (y, t) + S 2 (y) = const. Z 2 (4.22) σ 2 /4 y = y z y t = T/T 1 2 (3.9) (3.15) s 2 = A(y, t) B(y) (5.1) A(y, t) = x d 1+α dx ln u 1 ] 2u ψ(u), u = x(y + x 2 )/t s 2 T A 3T d S 2 tot S
C 3 C-1 Cu 2 (OH) 3 Cl A, B A, A, A, B, B Cu 2 (OH) 3 Cl clinoatacamite S=1/2 Heisenberg Cu 2+ T N 1 =18K T N 2 =6.5K SR T N 2 T N 1 T N 1 0T 1T 2T 3T
C 3 C-1 Cu 2 (OH) 3 Cl A, B A, A, A, B, B Cu 2 (OH) 3 Cl clinoatacamite S=1/2 Heisenberg Cu 2+ T N 1 =18K T N 2 =6.5K SR T N 2 T N 1 T N 1 0T 1T 2T 3T 4T 5T 6T C (J/K mol) 20 18 16 14 12 10 8 6 0 0 5 10
2018/6/12 表面の電子状態 表面に局在する電子状態 表面電子状態表面準位 1. ショックレー状態 ( 準位 ) 2. タム状態 ( 準位 ) 3. 鏡像状態 ( 準位 ) 4. 表面バンドのナローイング 5. 吸着子の状態密度 鏡像力によるポテンシャル 表面からzの位置の電子に働く力とポテン
表面の電子状態 表面に局在する電子状態 表面電子状態表面準位. ショックレー状態 ( 準位. タム状態 ( 準位 3. 鏡像状態 ( 準位 4. 表面バンドのナローイング 5. 吸着子の状態密度 鏡像力によるポテンシャル 表面からzの位置の電子に働く力とポテンシャル e F z ( z z e V ( z ( Fz dz 4z e V ( z 4z ( z > ( z < のときの電子の運動を考える
研究成果報告書
様式 C-19 科学研究費補助金研究成果報告書 平成 23 年 6 月 10 日現在 機関番号 :82626 研究種目 : 若手研究 (B) 研究期間 :2009~2010 課題番号 :21760243 研究課題名 ( 和文 ) 界面スピン顕微分析技術の開発と界面強磁性の直接解析 研究課題名 ( 英文 ) A microscopic technique for direct analysis of
B 1 B.1.......................... 1 B.1.1................. 1 B.1.2................. 2 B.2........................... 5 B.2.1.......................... 5 B.2.2.................. 6 B.2.3..................
( ) Note (e ) (µ ) (τ ) ( (ν e,e ) e- (ν µ, µ ) µ- (ν τ,τ ) τ- ) ( ) ( ) (SU(2) ) (W +,Z 0,W ) * 1) 3 * 2) [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e
![( ) Note (e ) (µ ) (τ ) ( (ν e,e ) e- (ν µ, µ ) µ- (ν τ,τ ) τ- ) ( ) ( ) (SU(2) ) (W +,Z 0,W ) * 1) 3 * 2) [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e](/thumbs/98/136160482.jpg "( ) Note (e ) (µ ) (τ ) ( (ν e,e ) e- (ν µ, µ ) µ- (ν τ,τ ) τ- ) ( ) ( ) (SU(2) ) (W +,Z 0,W ) * 1) 3 * 2) [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e")
( ) Note 3 19 12 13 8 8.1 (e ) (µ ) (τ ) ( (ν e,e ) e- (ν µ, µ ) µ- (ν τ,τ ) τ- ) ( ) ( ) (SU(2) ) (W +,Z 0,W ) * 1) 3 * 2) [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e µ τ, e R, µ R, τ R (1a) L ( ) ) * 3) W Z 1/2 ( - )
５. 磁性イオン間の相互作用
第 6 回. 量子スピン系の基礎 量子効果 (=/ の場合 ) =/ の つスピンが反強磁性的に相互作用している場合 最低エネルギー状態 H J 古典スピン /> -/> あるいは -/> /> H J J z z 量子スピン ( / / / / ) z z x x y H J J( Resonate することでエネルギーを得する J E=-J/4 y = + ) E=-3J/4 スピンの大きさ 0
PowerPoint Presentation
PF 研究会 磁性薄膜 多層膜を究める : キャラクタリゼーションから新奇材料の創製へ (2011.10.14, つくば ) メスバウアー分光法を用いた磁性薄膜の キャラクタリゼーション - 放射線源実験と放射光実験 - 壬生攻 名古屋工業大学大学院工学研究科 (JST-CREST) 目次 メスバウアー分光法を用いた磁性薄膜のキャラクタリゼーション - 放射線源実験と放射光実験 - イントロダクション
PowerPoint プレゼンテーション
1 2011.9.30 マルチスケールモデリングによる材料科学 研究会 Fe-Ni-S 鋼の粒界脆化機構 の第一原理計算 新日本製鐵 ( 株 ) 先端技術研究所 澤田英明 2 鉄鋼において粒界偏析が係わる事象 割れ スラブ表面割れ耐熱鋼再熱脆化 IF 鋼二次加工脆性 変態制御 Solute drag 効果 ( 粒成長抑制 ) 変態核生成抑制 ( 変態抑制 ) 強度 靭性 焼入れ性 3 粒界偏析に対する当社の取り組み
positron 1930 Dirac 1933 Anderson m 22Na(hl=2.6years), 58Co(hl=71days), 64Cu(hl=12hour) 68Ge(hl=288days) MeV : thermalization m psec 100
positron 1930 Dirac 1933 Anderson m 22Na(hl=2.6years), 58Co(hl=71days), 64Cu(hl=12hour) 68Ge(hl=288days) 0.5 1.5MeV : thermalization 10 100 m psec 100psec nsec E total = 2mc 2 + E e + + E e Ee+ Ee-c mc
τ－→K－π－π＋ν τ崩壊における CP対称性の破れの探索
τ - K - π - π + ν τ 崩壊における CP 対称性の破れの探索 奈良女子大学大学院人間文化研究科 物理科学専攻高エネルギー物理学研究室 近藤麻由 1 目次 はじめに - τ 粒子の概要 - τ - K - π - π + ν τ 崩壊における CP 対称性の破れ 実験装置 事象選別 τ - K - π - π + ν τ 崩壊の不変質量分布 CP 非対称度の解析 - モンテカルロシミュレーションによるテスト
4/15 No.
4/15 No. 1 4/15 No. 4/15 No. 3 Particle of mass m moving in a potential V(r) V(r) m i ψ t = m ψ(r,t)+v(r)ψ(r,t) ψ(r,t) = ϕ(r)e iωt ψ(r,t) Wave function steady state m ϕ(r)+v(r)ϕ(r) = εϕ(r) Eigenvalue problem
物性物理学I_2.pptx
The University of Tokyo, Komaba Graduate School of Arts and Sciences I 凝縮系 固体 をデザインする 銅()面上の鉄原子の 量子珊瑚礁 IBM Almaden 許可を得て掲載 www.almaden.ibm.com/vis/stm/imagesstm5.jpg&imgrefurl=http://www.almaden.ibm.com/vis/
T2K 実験 南野彰宏 ( 京都大学 ) 他 T2Kコラボレーション平成 25 年度宇宙線研究所共同利用成果発表会 2013 年 12 月 20 日 1
T2K 実験 南野彰宏 ( 京都大学 ) 他 T2Kコラボレーション平成 25 年度宇宙線研究所共同利用成果発表会 2013 年 12 月 20 日 1 T2K 実験 J- PARC でほぼ純粋な ν µμ ビームを生成 生成点直後の前置検出器と 295km 離れたスーパーカミオカンデでニュートリノを観測 ニュートリノ振動の精密測定 T2K 実験における振動モード 1. ν µμ ν e (ν e
( ) ) ) ) 5) 1 J = σe 2 6) ) 9) 1955 Statistical-Mechanical Theory of Irreversible Processes )
( 3 7 4 ) 2 2 ) 8 2 954 2) 955 3) 5) J = σe 2 6) 955 7) 9) 955 Statistical-Mechanical Theory of Irreversible Processes 957 ) 3 4 2 A B H (t) = Ae iωt B(t) = B(ω)e iωt B(ω) = [ Φ R (ω) Φ R () ] iω Φ R (t)
自然現象とモデル_ pptx
光と物質の相互作用入門 統合自然科学科 深津 晋 The University of Tokyo, Komb Grdute School of Arts nd Sciences 0. 光は電磁波 振動しながら進行する電磁場 波長 λ γ線 0.1nm 10 nm 380 nm 780 nm 1 µm 10 µm 100 µm 1mm 1cm 1 m 1,000 m 単位の変換関係 X線 真空紫外 深紫外
FPWS2018講義千代
千代勝実(山形大学) 素粒子物理学入門@FPWS2018 3つの究極の 宗教や神話 哲学や科学が行き着く人間にとって究極の問い 宇宙 世界 はどのように始まり どのように終わるのか 全てをつかさどる究極原理は何か 今日はこれを考えます 人類はどういう存在なのか Wikipediaより 4 /72 千代勝実(山形大学) 素粒子物理学入門@FPWS2018 電子レンジ 可視光では中が透け
スライド 1
Matsuura Laboratory SiC SiC 13 2004 10 21 22 H-SiC ( C-SiC HOY Matsuura Laboratory n E C E D ( E F E T Matsuura Laboratory Matsuura Laboratory DLTS Osaka Electro-Communication University Unoped n 3C-SiC
I-2 (100 ) (1) y(x) y dy dx y d2 y dx 2 (a) y + 2y 3y = 9e 2x (b) x 2 y 6y = 5x 4 (2) Bernoulli B n (n = 0, 1, 2,...) x e x 1 = n=0 B 0 B 1 B 2 (3) co
16 I ( ) (1) I-1 I-2 I-3 (2) I-1 ( ) (100 ) 2l x x = 0 y t y(x, t) y(±l, t) = 0 m T g y(x, t) l y(x, t) c = 2 y(x, t) c 2 2 y(x, t) = g (A) t 2 x 2 T/m (1) y 0 (x) y 0 (x) = g c 2 (l2 x 2 ) (B) (2) (1)
PowerPoint Presentation
材料科学基礎 Ⅰ 材料科学の枠組み 元素の結晶構造 いろいろな金属間化合物, 合金の結晶 いろいろなセラミックスの結晶とイオン結晶 格子, 晶系, 点群 X 線と結晶 物質の性質と対称性 結晶の欠陥と組織 1 hcp (hexagonal close packed structure) 2 fcc (face centered cubic structure) 3 hcp の軸比 (c/a) について
3 3.1 R r r + R R r Rr [ ] ˆn(r) = ˆn(r + R) (3.1) R R = r ˆn(r) = ˆn(0) r 0 R = r C nn (r, r ) = C nn (r + R, r + R) = C nn (r r, 0) (3.2) ( 2.2 ) C
![3 3.1 R r r + R R r Rr [ ] ˆn(r) = ˆn(r + R) (3.1) R R = r ˆn(r) = ˆn(0) r 0 R = r C nn (r, r ) = C nn (r + R, r + R) = C nn (r r, 0) (3.2) ( 2.2 ) C](/thumbs/94/119172213.jpg "3 3.1 R r r + R R r Rr [ ] ˆn(r) = ˆn(r + R) (3.1) R R = r ˆn(r) = ˆn(0) r 0 R = r C nn (r, r ) = C nn (r + R, r + R) = C nn (r r, 0) (3.2) ( 2.2 ) C")
3 3.1 R r r + R R r Rr [ ] ˆn(r) = ˆn(r + R) (3.1) R R = r ˆn(r) = ˆn(0) r 0 R = r C nn (r, r ) = C nn (r + R, r + R) = C nn (r r, 0) (3.2) ( 2.2 ) C nn (r r ) = C nn (R(r r )) [2 ] 2 g(r, r ) ˆn(r) ˆn(r
kawa (Spin-Orbit Tomography: Kawahara and Fujii 21,Kawahara and Fujii 211,Fujii & Kawahara submitted) 2 van Cittert-Zernike Appendix A V 2
Hanbury-Brown Twiss (ver. 1.) 24 2 1 1 1 2 2 2.1 van Cittert - Zernike..................................... 2 2.2 mutual coherence................................. 3 3 Hanbury-Brown Twiss ( ) 4 3.1............................................
(e ) (µ ) (τ ) ( (ν e,e ) e- (ν µ,µ ) µ- (ν τ,τ ) τ- ) ( ) ( ) ( ) (SU(2) ) (W +,Z 0,W ) * 1) [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e µ τ, e R,µ R,τ R (2.1a
![(e ) (µ ) (τ ) ( (ν e,e ) e- (ν µ,µ ) µ- (ν τ,τ ) τ- ) ( ) ( ) ( ) (SU(2) ) (W +,Z 0,W ) * 1) [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e µ τ, e R,µ R,τ R (2.1a](/thumbs/100/144882653.jpg "(e ) (µ ) (τ ) ( (ν e,e ) e- (ν µ,µ ) µ- (ν τ,τ ) τ- ) ( ) ( ) ( ) (SU(2) ) (W +,Z 0,W ) * 1) [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e µ τ, e R,µ R,τ R (2.1a")
1 2 2.1 (e ) (µ ) (τ ) ( (ν e,e ) e- (ν µ,µ ) µ- (ν τ,τ ) τ- ) ( ) ( ) ( ) (SU(2) ) (W +,Z 0,W ) * 1) [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e µ τ, e R,µ R,τ R (2.1a) L ( ) ) * 2) W Z 1/2 ( - ) d u + e + ν e 1 1 0 0
ssp2_fixed.dvi
13 12 30 2 1 3 1.1... 3 1.2... 4 1.3 Bravais... 4 1.4 Miller... 4 2 X 5 2.1 Bragg... 5 2.2... 5 2.3... 7 3 Brillouin 13 3.1... 13 3.2 Brillouin... 13 3.3 Brillouin... 14 3.4 Bloch... 16 3.5 Bloch... 17
Chadwick [ 1 ] 1919,, electron number Q kinetic energy [MeV] 8.1: 8.1, 1 internal conversion electron E γ E e =
![Chadwick [ 1 ] 1919,, electron number Q kinetic energy [MeV] 8.1: 8.1, 1 internal conversion electron E γ E e =](/thumbs/104/162189465.jpg "Chadwick [ 1 ] 1919,, electron number Q kinetic energy [MeV] 8.1: 8.1, 1 internal conversion electron E γ E e =")
8 8.1 8.1.1 1 Chadwick [ 1 ] 1919,, electron number Q 0.0 0. 0.4 0.6 0.8 1.0 kinetic energy [MeV] 8.1: 8.1, 1 internal conversion electron E γ E e = E γ φ φ E e X 153 154 8, 3 H 3 He, ( ) 3 H( 1 ) 3 He(
H 0 H = H 0 + V (t), V (t) = gµ B S α qb e e iωt i t Ψ(t) = [H 0 + V (t)]ψ(t) Φ(t) Ψ(t) = e ih0t Φ(t) H 0 e ih0t Φ(t) + ie ih0t t Φ(t) = [
![H 0 H = H 0 + V (t), V (t) = gµ B S α qb e e iωt i t Ψ(t) = [H 0 + V (t)]ψ(t) Φ(t) Ψ(t) = e ih0t Φ(t) H 0 e ih0t Φ(t) + ie ih0t t Φ(t) = [](/thumbs/99/141438442.jpg "H 0 H = H 0 + V (t), V (t) = gµ B S α qb e e iωt i t Ψ(t) = [H 0 + V (t)]ψ(t) Φ(t) Ψ(t) = e ih0t Φ(t) H 0 e ih0t Φ(t) + ie ih0t t Φ(t) = [")
3 3. 3.. H H = H + V (t), V (t) = gµ B α B e e iωt i t Ψ(t) = [H + V (t)]ψ(t) Φ(t) Ψ(t) = e iht Φ(t) H e iht Φ(t) + ie iht t Φ(t) = [H + V (t)]e iht Φ(t) Φ(t) i t Φ(t) = V H(t)Φ(t), V H (t) = e iht V (t)e
Techniques for Nuclear and Particle Physics Experiments Energy Loss by Radiation : Bremsstrahlung 制動放射によるエネルギー損失は σ r 2 e = (e 2 mc 2 ) 2 で表される為
Techniques for Nuclear and Particle Physics Experiments.. Energy Loss by Radiation : Bremsstrahlung 制動放射によるエネルギー損失は σ r e = (e mc ) で表される為 質量に大きく依存する Ex) 電子の次に質量の小さいミューオンの制動放射によるエネルギー損失 m e 0.5 MeV, m
( ) ,
II 2007 4 0. 0 1 0 2 ( ) 0 3 1 2 3 4, - 5 6 7 1 1 1 1 1) 2) 3) 4) ( ) () H 2.79 10 10 He 2.72 10 9 C 1.01 10 7 N 3.13 10 6 O 2.38 10 7 Ne 3.44 10 6 Mg 1.076 10 6 Si 1 10 6 S 5.15 10 5 Ar 1.01 10 5 Fe 9.00
4. ϵ(ν, T ) = c 4 u(ν, T ) ϵ(ν, T ) T ν π4 Planck dx = 0 e x 1 15 U(T ) x 3 U(T ) = σt 4 Stefan-Boltzmann σ 2π5 k 4 15c 2 h 3 = W m 2 K 4 5.
A 1. Boltzmann Planck u(ν, T )dν = 8πh ν 3 c 3 kt 1 dν h 6.63 10 34 J s Planck k 1.38 10 23 J K 1 Boltzmann u(ν, T ) T ν e hν c = 3 10 8 m s 1 2. Planck λ = c/ν Rayleigh-Jeans u(ν, T )dν = 8πν2 kt dν c
36 th IChO : - 3 ( ) , G O O D L U C K final 1
36 th ICh - - 5 - - : - 3 ( ) - 169 - -, - - - - - - - G D L U C K final 1 1 1.01 2 e 4.00 3 Li 6.94 4 Be 9.01 5 B 10.81 6 C 12.01 7 N 14.01 8 16.00 9 F 19.00 10 Ne 20.18 11 Na 22.99 12 Mg 24.31 Periodic
02-量子力学の復習
4/17 No. 1 4/17 No. 2 4/17 No. 3 Particle of mass m moving in a potential V(r) V(r) m i ψ t = 2 2m 2 ψ(r,t)+v(r)ψ(r,t) ψ(r,t) Wave function ψ(r,t) = ϕ(r)e iωt steady state 2 2m 2 ϕ(r)+v(r)ϕ(r) = εϕ(r)
<4D F736F F D B B83578B6594BB2D834A836F815B82D082C88C60202E646F63>
マイクロメカトロニクス サンプルページ この本の定価 判型などは, 以下の URL からご覧いただけます. http://www.morikita.co.jp/books/mid/077331 このサンプルページの内容は, 初版 1 刷発行当時のものです. 1984.10 1986.7 1995 60 1991 Piezoelectric Actuators and Ultrasonic Motors
GEMを使った 中性子画像検出器の開発
GEM を用いた検出器の開発 千葉研究室修士 2 年 杉山史憲 発表の流れ 研究目的 GEMを用いた中性子画像検出器の原理 基本特性 ビームテスト 今後の実験 研究目的 1. 中性子検出の必要性 2. 中性子捕獲 3. 現在の中性子検出器 中性子検出の必要性 中性子の特徴 - スピンが 1/2 - 電荷がゼロ X 線で見た構造 中性子で見た構造 構造解析 窒素 炭素 酸素 水素たんぱく質 ( ミオグロビン
ウィークビーム法を用いた人工ダイアモンドの3次元トポグラフ
演題その 1 ウィークビーム法を用いた人工ダイアモンドの 3 次元トポグラフ 岡本博之 1, 水野薫 2, 森川公彦 2, 中野智志 3, 1 金沢大医薬保健, 2 島根大総合理工, 3 物質 材料機構 本来の実験目的 3 次元 X 線トポグラフィによる高圧実験用ダイアモンドの事前評価 ( どのような結晶が高圧実験に耐えるか ) 加圧済み結晶を使いダイアモンドの塑性変形メカニズムを明らかにする Diamond
大面積Micro Pixel Chamberの開発 9
Introduction µ-pic と電場構造 ガス増幅 Simulation 信号波形の再現 まとめと今後 京都大学宇宙線研究室髙田淳史 2 次元ガスイメージング検出器プリント基板技術で製作ピクセル間隔 :4 μm 個々のピクセルでガス増幅大面積 : cm 2 and 3 3 cm 2 大きな増幅率 :max ~15 高い位置分解能 :RMS ~12 μm 均一な応答 :RMS ~5% ( cm
Microsoft PowerPoint EM2_15.ppt
( 第 5 回 ) 鹿間信介摂南大学理工学部電気電子工学科 後半部 (4~5 章 ) のまとめ 4. 導体 4.3 誘電体 5. 磁性体 5. 電気抵抗 演習 導体表面の電界強度 () 外部電界があっても導体内部の電界は ( ゼロ ) になる () 導体の電位は一定 () 導体表面は等電位面 (3) 導体表面の電界は導体に垂直 導体表面と平行な成分があると, 導体表面の電子が移動 導体表面の電界は不連続
物性物理学I_2.pptx
phonon U r U = nαi U ( r nαi + u nαi ) = U ( r nαi ) + () nαi,β j := nαi β j U r nαi r β j > U r nαi r u nαiuβ j + β j β j u β j n α i () nαi,β juβj 調和振動子近似の復習 極 小 値近傍で Tylor展開すると U ( x) = U ( x ) + (
磁性物理学 - 遷移金属化合物磁性のスピンゆらぎ理論
email: takahash@sci.u-hyogo.ac.jp April 30, 2009 Outline 1. 2. 3. 4. 5. 6. 2 / 260 Today s Lecture: Itinerant Magnetism 60 / 260 Multiplets of Single Atom System HC HSO : L = i l i, S = i s i, J = L +
ELECTRONIC IMAGING IN ASTRONOMY Detectors and Instrumentation 5 Instrumentation and detectors
ELECTRONIC IMAGING IN ASTRONOMY Detectors and Instrumentation 5 Instrumentation and detectors 4 2017/5/10 Contents 5.4 Interferometers 5.4.1 The Fourier Transform Spectrometer (FTS) 5.4.2 The Fabry-Perot
ohpmain.dvi
fujisawa@ism.ac.jp 1 Contents 1. 2. 3. 4. γ- 2 1. 3 10 5.6, 5.7, 5.4, 5.5, 5.8, 5.5, 5.3, 5.6, 5.4, 5.2. 5.5 5.6 +5.7 +5.4 +5.5 +5.8 +5.5 +5.3 +5.6 +5.4 +5.2 =5.5. 10 outlier 5 5.6, 5.7, 5.4, 5.5, 5.8,
Microsoft PowerPoint - siryo7
. 化学反応と溶液 - 遷移状態理論と溶液論 -.. 遷移状態理論 と溶液論 7 年 5 月 5 日 衝突論と遷移状態理論の比較 + 生成物 原子どうしの反応 活性錯体 ( 遷移状態 ) は 3つの並進 つの回転の自由度をもつ (1つの振動モードは分解に相当 ) 3/ [ ( m m) T] 8 IT q q π + π tansqot 3 h h との並進分配関数 [ πmt] 3/ [ ] 3/
References: 3 June 21, 2002 K. Hukushima and H. Kawamura, Phys.Rev.E, 61, R1008 (2000). M. Matsumoto, K. Hukushima,
References: 3 mailto:hukusima@issp.u-tokyo.ac.jp June 21, 2002 K. Hukushima and H. Kawamura, Phys.Rev.E, 61, R1008 (2000). M. Matsumoto, K. Hukushima, and H. Takayama, cond-mat/0204225. Typeset by FoilTEX
SO(3) 7 = = 1 ( r ) + 1 r r r r ( l ) (5.17) l = 1 ( sin θ ) + sin θ θ θ ϕ (5.18) χ(r)ψ(θ, ϕ) l ψ = αψ (5.19) l 1 = i(sin ϕ θ l = i( cos ϕ θ l 3 = i ϕ
SO(3) 71 5.7 5.7.1 1 ħ L k l k l k = iϵ kij x i j (5.117) l k SO(3) l z l ± = l 1 ± il = i(y z z y ) ± (z x x z ) = ( x iy) z ± z( x ± i y ) = X ± z ± z (5.118) l z = i(x y y x ) = 1 [(x + iy)( x i y )
untitled
4/6 S. Hara@ [.ppt] On Road 4/9 4/6 4/ 5/7 4 Scott 5/4 5 Off Road 5/ 5/8 6 7 S. Hara@ [.ppt] ... 4. [] S. Hara@ [.ppt] : 4 ε s ε a ε b Anti-bonding orbital bonding orbital Anion Cation ε c ε a ε a ε b