D-2 Co(S,Se) 2 A A, A, A Co(S 1 x Se x ) 2 S Se x.5 [1] CoS 2 Co(S 1 x Se x ) 2 SQUID FC-7 FC-77 1:1 CoS 2 S Se [1]H. Wada et al, Phys. Rev. B 74 (26)

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1 D 3 D-1 Fe/Cr GMR A, B, C A, A, A, A, B, B, C, C, C Fe/Cr (Giant magnetoresistance:gmr) Fe Cr GMR, GMR [Fe(2 )/Cr(8 )] 2 3MeV C /cm 2 GMR GPa P 2. GPa, -3 T B 3 T, T=, 77.4K Fig.1 [Fe(2 )/Cr(8 )] 2 T= 77.4K GMR GMR GMR GMR 1. GPa GMR GMR (%) as-deposited irradiated 77.4K Pressure(GPa) Fig.1:Pressure dependence of GMR at 77.4K for as-deposited and irradiated samples. 37

2 D-2 Co(S,Se) 2 A A, A, A Co(S 1 x Se x ) 2 S Se x.5 [1] CoS 2 Co(S 1 x Se x ) 2 SQUID FC-7 FC-77 1:1 CoS 2 S Se [1]H. Wada et al, Phys. Rev. B 74 (26) D-3 MnFe(P,As) A A, A, A MnFeP 1 x As x P As [1] x.5 282K [2] MnFeP.5 As.5 x Sb x PPMS MnFeP.5 As.5 As Sb [1] Keiichi Koyama et al., Mater.Trans.46(25)1753 [2] E.Brück et al., Physica B.327(23)431 38

3 D-4 AgCuPO 4 A, B A, A, A, A, A, B, B, B AgCuPO 4 848K (α) (β) X β α AgCuPO 4 X β 5K D-5 Cs 2 Cu 3 P 4 O 14 A, B A, A, A, A, B, B, B ( ) Cs 2 Cu 3 P 4 O 14 Cu 2+ (S=1/2) X 2K 39

4 D-6 DMACuCl 3 A, B A, B, B S=1/2 DMACuCl 3 DMA=(CH 3 ) 2 NH 2 2T 3.5T 14T [1] DMACuCl 3 - Fig.1 1.5K C mag (J/K mol) T (K) Fig.1 DMACuCl 3 T [1]. Yoshida et al. J. Phys. Soc. Jpn. 74 (25) pp D-7 Cu 2 (OH) 3 Cl(atacamite) A, B A, A, A, A, B, B Cu 2 (OH) 3 Cl:atacamite T N =9K SR T N [1] clinoatacamite [2] K atacamite (fig.1) [1] X.G.Zheng et at.,phys.rev.b 71(25)17444 [2] X.G.Zheng et at.,phys.rev.lett. 95(25) C (J/K mol) Temperature (K) fig.1 atacamite T 4

5 D-8 A A, A Co 2 Cl(OH) 3 Co 2 Cl(OH) 3 X.G.Cheng SR H.Kubo NMR z 2in1out z z D-9 M2Cl(OH)3(M=Co,Mn,Cu) A, B, C, D A, A, A, B, B, C, D M2Cl(OH)3(M=Cu, Mn, Co) 1) Co2Cl(OH)3 NMR 2) NMR 2in2out Mn2Cl(OH)3 NMR Co2Cl(OH)3 1) X.G.Zheng et al.: Phys. Rev. Lett. 95 (25) ) H.Kubo et. al.: J. Phys. Soc. Jpn 77 (28)

6 D-1 Ni 2 (OH) 3 X(X=Br,I) A, B A, A, A, A, A, A, B M 2 (OH) 3 X(M=Cu,Ni,Co,Mn,Fe;X=Cl,Br,I) Botallackite Cu 2 (OH) 3 Cl 2 Clinoatacamite Cu 2 (OH) 3 Cl Zn Cu 3 Zn(OH) 6 Cl 2 ClinoatacamiteCu 2 (OH) 3 Cl Cu 3 Zn(OH) 6 Cl 2 2 Cu 2 (OH) 3 X (X=Cl, Br, I) Ni Ni 2 (OH) 3 Br T N =14K Susceptibility χ (emu g -1 Oe -1 ) Susceptibility χ (emu g -1 Oe -1 ) T N = 14K Ni 2 (OH) 3 Br H = 1kOe Temperature(K) 図 1 : 磁化率及び逆数磁化率の温度依存性 FC ZFC Ni 2 (OH) 3 Br H = 1Oe Temperature (K) 図 2 : ZFC 及びFC 磁化測定結果 1/χ D-11 Botallackite Cu 2 (OH) 3 X(X=Cl,Br,I) A, B A, A, A, A, B M 2 (OH) 3 X[M=Cu,Co,Ni,Fe:X =Cl,Br,I] Cu 2 (OH) 3 Cl Atacamite Botallackite Clinoatacamite Atacamite Botallackite Clinoatacamite T=K M 2 (OH) 3 X Botallackite Cu 2 (OH) 3 Cl T N =7.2K Botallackite Cu 2 (OH) 3 Br Cu 2 (OH) 3 I T N =1K 14K ( 1) µsr Cu 2 (OH) 3 Br Susceptibility χ (emu mol -1 ) Precession frequency (MHz) Temperature (K) T N = 7.2 K T N = 1 K T N = 14 K 図 1 磁化率の温度依存性 Cu 2 (OH) 3 Cl Botallackite-Cl Botallackite-Br Botallackite-I Cu 2 (OH) 3 Br Cu 2 (OH) 3 I Temperature (K) 図 2 µsr 測定によるミュオンスピンの回転周波数の温度依存性 42

7 D-12 2 Co 2 (OH) 3 X(X=Br,I) A, B A, A, A, A, A, B M 2(OH) 3X(M = Cu, Ni, Co, Fe, Mn; X = Cl, Br, I) Cu 2(OH) 3Cl(Botallackite) Cu 2(OH) 3Br Cu 2(OH) 3I Botallackite Co 2(OH) 3X(X=Br,I) Co 2(OH) 3Br Co 2(OH) 3I Co 2(OH) 3I T N = 9.9K Cu 2(OH) 3X Co 2(OH) 3Br T N = 8.K ab ( 1) Co 2(OH) 3I µsr Cu 2(OH) 3X T = 1.8K ( 2) -1 ) Susceptibility χ (emu mol Asymmetry Co2(OH)3I Co2(OH)3Br H//ab Co2(OH)3Br H//c Temprature (K) H = 1kOe 図 1 磁化率の温度変化.2 ZF 2K ZF 7K ZF 4K.15 ZF 9K ZF 4K ZF 1.8K Time( µsec) 図 2 µsr 測定におけるZFスペクトル D-13 (Co 1 x Fe x ) 2 (OH) 3 Cl A, B A, A, A, B M 2 (OH) 3 X(M=Cu,Co, Ni,Fe,Mn.X=Cl,Br) Co 2 (OH) 3 Cl T c = 1.5K Fe 2 (OH) 3 Cl T N = 9K 2 XRD AC x =.5 Y 2 Mo 2 O 7, x =.3,.6 1 µsr ( 2) Susceptibility χ '(emu g -1 ) Asymmetry Hz 1Hz 5Hz 1Hz 5Hz 1Hz τ /τ [(T - T )/T ] zν f g g T g = 5.1K -8. τ ~ zν ln[(t - T )/T ] f g g 1Hz 5Hz Hz 5Hz 1Hz Hz ln (f -1 ) Temperature (K) 1 x.6 AC K f 1 = 112.(9) MHz f 2 = 7.(2) MHz time (µsec) 2 x =.6SR Susceptibility χ ''(emu g -1 ) 43

8 D-14 新幾何学的フラストレーション物質 Co2 (OH)3 Br の逐次相転移及び 磁場誘起新奇磁気相 佐賀大理工 A, 九大工 B 萩原雅人A, 鄭旭光 A, 河江達也 B ゼロ磁場カゴメアイス状態を実現し 強磁性 1K 5.2K 4.3K 2K nuclear peak k1 peak λ = Å Co2(OD)3Br 的な振舞を示す Co2 (OH)3 Cl に対し 同じ構造 Intensity (a.u.) Zero Field の Co2 (OH)3 Br は T N1 = 6.2K T N2 = 4.8K において逐次反強磁性転移 及び T 4.2K H = 5kOe で磁場誘起相転移する 今回は両物質 の磁性の相違及び Co2 (OH)3 Br の磁場中での振 k2 peak 舞に注目し Co2 (OD)3 Br の中性子弾性散乱測 定を行った ゼロ磁場測定によると T N1 以下 で k 1 = ( -1/2 1/2) の反強磁性秩序が見られ Co2(OD)3Br T N2 以下では加えて k 1 とは独立な k 2 = ( 4kOe 2kOe 1kOe 6kOe 5kOe ZF nuclear peak λ = Å T < 2K Intensity (a.u.) 3/2) の反強磁性秩序を形成する (Fig.1) 磁場 中の測定では H = 6kOe で新たな反強磁性秩 序が誘起され H = 3kOe 以上で Co2 (OH)3 Cl と同じ k = ( ) の強磁性的な秩序が主体的 となる (Fig.2) 今回の結果により 四面体歪み が支配的に Co2 (OH)3 X の磁気状態に決定的に 影響していると思われる 詳細は当日報告する θ (deg.) 4 5 Fig1(上) Fig2(下) : Co2(OH)3Brのゼロ磁場及び磁場中の D-15 中性子回折プロファイル 矢印は磁場誘起相によるピークを示す 反強磁性ナノ粒子 Ferrihydrite の磁気特性における圧力効果 九工大工 A, ザラゴザ大 B, アベイロ大 C 小森田裕貴A, N. SilvaB, 美藤正樹 A, 出口博之 A, 高木精志 A, F. PalacioB, V. AmaralC 反強磁性ナノ粒子の磁化は 粒子表面近傍 少を示し 一方 linear 成分は約 2 倍に増加 および (または) 粒子全体にランダムに分布 する これは 高圧力下で体積収縮のために している打ち消されないスピンにより生じ 異方性が変化していることを示唆している る 我々は 圧力印加により磁性ナノ粒子の 表 面 と 粒 子 内 の 連 続 的 構 造 操 作 を 行 い そ れが磁気特性に及ぼす影響を系統的に追跡 する圧力実験を展開している 今回 我々は バルクで反強磁性体の Ferrihydrite ナノ粒子 (FeOOH nh2 O)(粒径 4.7 ±.2nm) に注目 した バルクの Ferrihydrite は低結晶性の鉄 酸化水酸化物でネール温度 T N は 33K であ る 磁気測定は MPMS を使用し 圧力発生 装置はピストンシリンダー型クランプセルを 用いて行った 右図に温度 T = 7.5K にお ける圧力下磁化曲線 (P =, 1.kbar) を示 す 磁化曲線は saturation と linear の 2 成 分の存在を示唆している 1.kbar での解析 結果は kbar と比べて saturation 成分の減 44

9 D-16 A, B A, A, A, M. Kurmoo B A, A, A, 1 -T D-17 Ni- A, B A, A, A, M. Kurmoo B A, A, A, Ni- 3K 45

10 D-18 Ni- A, B A, A, A, M. Kurmoo B A, A, A, 1 Virgin 9 T D-19 Cr 1/3 NbS 2 A, B A, A, A, A, A, A, A, B, B, B Cr 1/3 NbS 2 ab 127K 1kHz SQUID 1kHz f=1,2,1khz H ac = 2Oe χ 1ω () χ 1ω χ 3ω 46

11 D-2 Ru 2 x Fe x CrSi A A, A, A, A, A Ru 2 x Fe x CrSi Fe-rich Ru-rich x =.1 [1] x =.3 1K ZFC FC FC T 2K ZFC x =.3 x =.3 x =.1 x =.3.5 [1]M.Hiroi, K.Matsuda, and T.Rokkaku, Phys.Rev.B 76,13241 M[ B /f.u.] D-21 Ru 2 x Fe x CrSi A, B B, B A, B, Ru 2 x Fe x CrSi 1).3 x 1.8 2) Ru 2 x Fe x CrSi/Pb x =.1 x = 1.7 G(V )/G n x =.1 x = 1.7 1) S.Mizutani, S.Ishida, S.Fujii and S.Asano, Mater. Tran. 47(26)25. 2) M.Hiroi, K.Matsuda, and T.Rokkaku, Phys. Rev. B 76, (27). G (V )/G n Ru 2-x Fe x CrSi T = 1.2 K V (mv) x = 1.7 x =.1 47

12 D-22 Fe2CrSi-(1) A, B, C C, B, B, C S.Asano; Mater. Trans. 47 (26) 1-7. [2] WIEN2k, [*] n-ma n a m [1] S.Ishida,S.Mizutani, S.Fujii and D-23 FePt A, B, C A, A, A, A, A, B, C FePt [1] 2-3nm FCT [2] ESR g g Fe 2 CrSi 1% [1] Fe 2 CrSi- (1) [*] 7-a 7-2a [2] totaldos up-spin down-spin 7-a () [1] T. Iwamoto et al. (27 ) 21pPSB-66 [2] 48

13 D-24 CoTi 1 x V x Sb A A, A, A, A X 2 YZ(X,Y:d,Z:sp ) X XYZ,,CoTiSb Ti V CoTi 1 xv x Sb x= X CoTiSb. Intensity [cps] q[ ]

C 3 C-1 Ru 2 x Fe x CrSi A A, A, A, A, A Ru 2 x Fe x CrSi 1) 0.3 x 1.8 2) Ru 2 x Fe x CrSi/Pb BTK P Z 3 x = 1.7 Pb BTK P = ) S.Mizutani, S.Ishid

C 3 C-1 Ru 2 x Fe x CrSi A A, A, A, A, A Ru 2 x Fe x CrSi 1) 0.3 x 1.8 2) Ru 2 x Fe x CrSi/Pb BTK P Z 3 x = 1.7 Pb BTK P = ) S.Mizutani, S.Ishid C 3 C-1 Ru 2 x Fe x CrSi A A, A, A, A, A Ru 2 x Fe x CrSi 1).3 x 1.8 2) Ru 2 x Fe x CrSi/Pb BTK P Z 3 x = 1.7 Pb BTK P =.52 1) S.Mizutani, S.Ishida, S.Fujii and S.Asano, Mater. Tran. 47(26)25. 2) M.Hiroi,

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