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うたろうごみぶち
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1 LHC 加速器 ATLAS 実験における τレプトン対に崩壊するヒッグス粒子探索に関するシミュレーション Introduction Motivation Tau identification Requirement for Rejection conclusion 中村浩二 ( 筑波大物理 ), 田中純一, 浅井祥仁, 神前純一, 陣内修, 原和彦

Introduction(1) LHC LHC @ CERN MONT BLANC 2007 年開始予定陽子 - 陽子衝突型加速器重心系エネルギー 14 TeV Lac

2 Introduction(1) LHC CERN MONT BLANC 2007 年開始予定陽子 - 陽子衝突型加速器重心系エネルギー 14 TeV Lac Léman CMS Geneva Air Port LHCb P ATLAS P 目的 Higgs 粒子の発見 8.47 km ALICE 標準理論を超える物理の探索標準理論の検証

カロリーメータ LAr EM 液体アルゴンカロリーメータ (Pb) Tile HD シンチレータタイルカロリメータ LAr HEC

3 Introduction(2) ATLAS ATLAS 検出器 LAr HEC Tile HD LAr FCal 飛跡検出器 Pixel シリコンピクセル検出器 SCT シリコンマイクロストリップ検出器 TRT 遷移輻射ストローチューブチェンバー LAr EM Muon System カロリーメータ LAr EM 液体アルゴンカロリーメータ (Pb) Tile HD シンチレータタイルカロリメータ LAr HEC ハドロンエンドキャップ (Cu) LAr FCal 超前方カロリーメータ (Pb) Muon 検出器 MDT ドリフトチューブチェンバー TGC,RPC,CSC トリガー用チェンバー

4 Introduction(3) Higgs search Production process VBF process 特徴 gluon fusion に次ぐ大きな cross section High Pt の Forward jet が存在する Jet の少ない rapidity gap がある Decay mode H->tau tau H->γγ H->WW Next talk and next next talk

5 H->ττ->hνlνν Mass reconstruction τ のPtに対して mass が十分小さいので ν の方向を τ の方向と近似して E = v + miss T miss τ 1 ET v had τ2 E Signal selection Trigger : electron Pt>25GeV, muon Pt>20GeV Forward Jet : At least 2 Jet Pt>20GeV,(Leading 40GeV) (η 1 *η 2 <0, η 1 - η 2 >4.4,Mjj>700GeV) Transverse Mass lepton and missing Et <30GeV miss T lep

6 Signal Significance VBF H->tau tau は単独で 5σ を超える軽い Higgs でもっとも significance が高い

7 Motivation (TauID の改良 ) VBF H tau tau is promising channel for Higgs discovery But as we can see the statistics of the signal is limited. Pt distribution of tau jet (M H =125GeV) Invariant mass distribution of VBF H tautau (M H =120GeV) with fast simulation BG Signal 40 GeV 20 GeV Our Pt threshold of tau jet is 40GeV But many signals are in the lower Pt region. Low Pt Tau jet identification and reconstruction are very important to increase statistics. We have developed tau identification optimized low Pt region

8 Tau identification Tau candidates are selected based on track (finding Isolate 1 track or 3 tracks) We also use cells information. Find Pt >5 GeV tracks Tau 1prong Tau 3prong QCD Jet We also required isolation there is no more Pt>2GeV track in ΔR<0.4. only 1 track 3tracks in ΔR<0.1 (Find two more Pt>2GeV tracks) Find a seed cell associated with this track, and make Cluster (The seed is defined as a cell with larger than 6σ of Noise near the track) reconstruction identification Narrowness cut is applied for identification ( I will talk in later slides)

9 Energy deposit on EM calorimeter ATLAS の EM calorimeter は presampler と 3 つの sampling 層からなる Sampling 2 が main component で ΔηxΔφ=0.025x0.025 と segment が細かい phi PreSampler EM1 EM2 EM eta We use cell based narrowness definition not ΔR.

10 Cell-based narrowness φ LArEM Sampling Tile Sampling 0 LArHEC Sampling If Seed Cell is not on LArEM η 0.1 Narrowness EMEt EMEt Seed Cell Narrowness HDEt HDEt 1x1 3x3

11 Narrowness distribution after 1prong/3prong selection We can enhance the signal against the BG by setting narrowness threshold. For example 0.7/0.6(1prong/3prong) 1prong 3prong Signal QCD(17-35GeV) QCD(35-70GeV) Narrowness Narrowness

12 Efficiency & Rejection We plotted efficiency/rejection as the function of visible Tau Pt. Tagging Efficiency 1prong 3prong /R For di-jet sample (20GeV-140GeV) 1pr 0.7 3pr 0.6 Total gluon jet quark jet Visible tau Pt [GeV] Jet Pt [GeV] 50% の efficiency が得られる Rejection に関しては full simulation に問題があり改善の可能性がある

13 Requirement for Rejection QCD Background W+3jets : Wjjj -> ltaujj Jet を tau に間違えるもの TauID の rejection に対する要求を与える 4jets : jjjj -> ltaujj Jet を tau に間違えさらにもう一つの Jet を lepton に間違える 2 重のsuppression だが σが大きい -> 後のtalk

14 W+3jets background Sample : 4.9M event (3.48 fb -1 ) Rejection factor : R~70 としてすべての signal selection cut を適応すると Higgs Mass window ( GeV) に 2event 残る -> 0.57 fb too low stat. BG の統計を増やすため Rejection factor を 0.1 倍し結果の cross section を 0.1 倍にするという方法をとる 50GeV-220GeV の background を flat だと仮定すると Mass window には 0.27fb 残る signal Wjjj σ in M.W fb 0.27 fb Event@30fb event 8.1 event Rx0.1? M(tautau) GeV Wjjj は serious な BG になる可能性がある R を現在の 3-5 倍にする必要がある

15 Conclusion VBF process で生成し tau レプトン対に崩壊する Higgs 粒子探索で統計を増やすため low Pt の tau に optimize した track base の tauid のアルゴリズムを開発中である Efficiency に関しては 50% 程度出ているが full simulation の問題から Rejection に関しては十分な性能が出ていない新しい QCD background の研究として W+3jets や 4jets の cross section を見積もっている今後統計を増やす必要があるが serious な background になる可能性があるこれらの QCD background を suppress するため Rejection factor を現在の 3-5 倍よくする必要がある

16 Back Up

17 Signal selection (1) electron Pt>25GeV,muon Pt>20GeV (2) Tau jet with Pt>40GeV ΔR >0.7(from lepton) (3) Forward Jet : At least 2 Jet, Pt>20GeV(Leading 40GeV) (4) Forward Jet : η 1 *η 2 <0, η 1 -η 2 >4.4 (5) η < η l,τ <η (6) cosφ lh < 0.9 for missing Et (7) Transverse mass between lepton and missing energy less than 30GeV (8) Missing Et > 30GeV (9) Invariant mass of the tagged forward jets larger than 700GeV (10)Central Jet Veto : There is no Pt>20GeV jet in η < η <η 2-0.7

18 As a full simulation problem Track multiplicity in Jet # of Tracks(Pt > 2GeV, ΔR < 1Jet 0.7) Rec Track (ipad) QCDJ3(70-140GeV) Sample ~10% becomes 1pr/3pr candidate Mean :6.3 # of Tracks in 1 Jet

19 Z+njets background Mtautau distribution Fas Simulation Z+njets (n=2,3,4) ALPGEN Z2j Z3j Z4j signal

20 Background Signal Major QCD background o W+3jets : Wjjj -> ltaujj -> depend on mainly TauID o bbjj : bbjj -> l tau jj bbjj -> l j tau j o jjjj : jjjj -> l tau jj o WWjj : WWjj -> tau tau jj -> cross section is small o ttbar : WWbb ->tau tau jj Z->ττ background last talk of this session?? fb 0.04fb 0.27fb Fake of W->lepton(tau) is also suppress with W transverse Mass cut o Z+njets : Zjj -> tau(l)tau(h)jj Final state is the same as the signal So we can only use central jet veto for suppress the BG 0.19fb 0.42fb 0.00fb

Slide 1

LHC-ATLAS 実験におけるタウレプトン対に崩壊するヒッグス粒子の探索中村浩二, 塙慶太 A, 田中純一, 増渕達也, 山村大樹東大素セ, 筑波大数理 A 2011 年 9 月 16 日日本物理学会 @ 弘前大 1 ヒッグス探索とタウチャンネル直接探索では mh