([15], [19]) *1 ( ) 2, 3 ([2, 14, 1]) ẋ = v + m 0 (h a (cl + x) h a (cl x)), v = v [ δ m 1 (v 2 + w 2 ) ] + m 2 (h a (cl + x) h a (cl x)), ẏ

Shunsuke Kobayashi 1 [6] [11] [7] u t = D 2 u 1 x 2 + f(u, v) + s L u(t, x)dx, L x (0.L), t > 0, Neumann 0 v t = D 2 v 2 + g(u, v), x (0, L), t > 0. x

Shunsuke Kobayashi [6] [] [7] u t = D 2 u x 2 + fu, v + s L ut, xdx, L x 0.L, t > 0, Neumann 0 v t = D 2 v 2 + gu, v, x 0, L, t > 0. x2 u u v t, 0 = t, L = 0, x x. v t, 0 = t, L = 0.2 x x ut, x R vt, x

2 (March 13, 2010) N Λ a = i,j=1 x i ( d (a) i,j x j ), Λ h = N i,j=1 x i ( d (h) i,j x j ) B a B h B a = N i,j=1 ν i d (a) i,j, B h = x j N i,j=1 ν i

1. A. M. Turing [18] 60 Turing A. Gierer H. Meinhardt [1] : (GM) ) a t = D a a xx µa + ρ (c a2 h + ρ 0 (0 < x < l, t > 0) h t = D h h xx νh + c ρ a 2 (0 < x < l, t > 0) a x = h x = 0 (x = 0, l) a = a(x,

Bifurcation Structure of a Novel Car-following Model with Relative Velocity Effect 1 Akiyasu Tomoeda 2 Tomoyuki Miyaji 3 2011 AUTO Hopf Kota Ikeda 1 [1, 2] [3, 4, 5]. [4] 1 1 / / JST CREST 2 / 3 / 54 (,

316 on One Hundred Years of Boundary Layer Research, Proceedings of the IUTAM Symposium held at DLR-Göttingen, Germany, 2004, (eds. G. E. A. Meier and

316 on One Hundred Years of Boundary Layer Research, Proceedings of the IUTAM Symposium held at DLR-Göttingen, Germany, 2004, (eds. G. E. A. Meier and K. R. Sreenivasan), Solid Mech. Appl., 129, Springer,

ver.1 / c /(13)

1 -- 11 1 c 2010 1/(13) 1 -- 11 -- 1 1--1 1--1--1 2009 3 t R x R n 1 ẋ = f(t, x) f = ( f 1,, f n ) f x(t) = ϕ(x 0, t) x(0) = x 0 n f f t 1--1--2 2009 3 q = (q 1,..., q m ), p = (p 1,..., p m ) x = (q,

GJG160842_O.QXD

[6] G.T.Walker[7] 1896 P I II I II M.Pascal[10] G.T.Walker A.P.Markeev[11] M.Pascal A.D.Blackowiak [12] H.K.Moffatt T.Tokieda[15] A.P.Markeev M.Pascal

viscous 1 2002 3 Nature Moffatt & Shimomura [1][2] 2005 [3] [4] Ueda GBC [5] 1 2 1 1: 2: Wobble stone 1 [6] G.T.Walker[7] 1896 P I II I II M.Pascal[10] G.T.Walker A.P.Markeev[11] M.Pascal A.D.Blackowiak

* 1 1 (i) (ii) Brückner-Hartree-Fock (iii) (HF, BCS, HFB) (iv) (TDHF,TDHFB) (RPA) (QRPA) (v) (vi) *

* 1 1 (i) (ii) Brückner-Hartree-Fock (iii) (HF, BCS, HFB) (iv) (TDHF,TDHFB) (RPA) (QRPA) (v) (vi) *1 2004 1 1 ( ) ( ) 1.1 140 MeV 1.2 ( ) ( ) 1.3 2.6 10 8 s 7.6 10 17 s? Λ 2.5 10 10 s 6 10 24 s 1.4 ( m

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Journal of Differential Equations 96 (992), 70-84 Melnikov method and transversal homoclinic points in the restricted three-body problem Zhihong Xia Department of Mathematics, Harvard University Cambridge,

スライド 1

非線形数理秋の学校 パターン形成の数理とその周辺 - 反応拡散方程式理論による時 空間パターンの解析を中心に - 2007 年 9 月 25 日 -27 日 モデル方程式を通してみるパターン解析ー進行波からヘリカル波の分岐を例としてー 池田勉 ( 龍谷大学理工学部 ) 講義概要, 講義資料, 講義中に使用する C 言語プログラムと初期値データ, ヘリカル波のアニメーションをウェブで公開しています :

163 KdV KP Lax pair L, B L L L 1/2 W 1 LW = ( / x W t 1, t 2, t 3, ψ t n ψ/ t n = B nψ (KdV B n = L n/2 KP B n = L n KdV KP Lax W Lax τ KP L ψ τ τ Cha

63 KdV KP Lax pair L, B L L L / W LW / x W t, t, t 3, ψ t n / B nψ KdV B n L n/ KP B n L n KdV KP Lax W Lax τ KP L ψ τ τ Chapter 7 An Introduction to the Sato Theory Masayui OIKAWA, Faculty of Engneering,

The Phase Behavior of Monooleoylglycerol-Water Systems Mivoshi Oil & Fat Co.. Ltd. Faculty of Science and Technology, Science University of Tokyo Inst

The Phase Behavior of Monooleoylglycerol-Water Systems Mivoshi Oil & Fat Co.. Ltd. Faculty of Science and Technology, Science University of Tokyo Institute of Colloid and Interface Science, Science University

320_…X…e†Q“õ‹øfiÁ’F

²ÄÀÑʬΥ»¶ÈóÀþ·¿¥·¥å¥ì¡¼¥Ç¥£¥ó¥¬¡¼ÊýÄø¼°¤ÎÁ²¶á²òÀÏ Asymptotic analysis for the integrable discrete nonlinear Schrödinger equation

Asymptotic analysis for the integrable discrete nonlinear Schrödinger equation ( ) ( ) 2016 12 17 1. Schrödinger focusing NLS iu t + u xx +2 u 2 u = 0 u(x, t) =2ηe 2iξx 4i(ξ2 η 2 )t+i(ψ 0 +π/2) sech(2ηx

7 OpenFOAM 6) OpenFOAM (Fujitsu PRIMERGY BX9, TFLOPS) Fluent 8) ( ) 9, 1) 11 13) OpenFOAM - realizable k-ε 1) Launder-Gibson 15) OpenFOAM 1.6 CFD ( )

71 特集 オープンソースの大きな流れ Nonlinear Sloshing Analysis in a Three-dimensional Rectangular Pool Ken UZAWA, The Center for Computational Sciences and E-systems, Japan Atomic Energy Agency 1 1.1 ( ) (RIST) (ORNL/RSICC)

68 JAXA-RR r v m Ó e ε 0 E = - Ó/ r f f 0 f 1 f = f 0 + f 1 x k f 1 = f k e ikx Ó = Ó k e ikx Ó k 3

67 1 Landau Damping and RF Current Drive Kazuya UEHARA* 1 Abstract The current drive due to the rf travelling wave has been available to sustain the plasma current of tokamaks aiming the stational operation.

1 capillary-gravity wave 1) 2) 3, 4, 5) (RTI) RMI t 6, 7, 8, 9) RMI RTI RMI RTI, RMI 10, 11) 12, 13, 14, 15) RMI 11) RTI RTI y = η(x, t) η t

1 capillary-gravity wave 1) ) 3, 4, 5) (RTI) RMI t 6, 7, 8, 9) RMI RTI RMI RTI, RMI 10, 11) 1, 13, 14, 15) RMI 11) RTI RTI 3 3 4 y = η(x, t) η t + ϕ 1 η x x = ϕ 1 y, η t + ϕ η x x = ϕ y. (1) 1 ϕ i i (i

55-1

22 55 1 2003 yleigh-bénard Ekman Analysis of Ekman Layer in yleigh-bénard Convection with Rotation Study on resistance of cracks in asphalt concrete as base layer Shoji KOYAMA 1 yleigh-bénard RBC 3 DNS

図 : CGC 回転面. 左の図は 正の場合の平行曲面として得られる平均曲率 一定回転面 ダラネーアンデュロイド 上 とノドイド 下, 中の図は その平行正 CGC 回転面 右の図は負 CGC 回転面 ミンディング曲面と呼 ばれる 図 2: 回転面でない位相的な円柱面 螺旋対称性を持つ. ダラネー

shimpei@cc.hirosaki-u.ac.jp (K ) Nick Schmitt (Tübingen ) [6] R 3 K CGC [], R 3 CGC, R 3 CGC CGC CGC CGC 2, [2]. CGC CGC [6] C 3 CGC [4] CGC. 図 : CGC 回転面. 左の図は 正の場合の平行曲面として得られる平均曲率 一定回転面 ダラネーアンデュロイド 上

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25 3 19 Erwin Schrödinger 1925 3.1 3.1.1 σ τ x u u x t ux, t) u 3.1 t x P ux, t) Q θ P Q Δx x + Δx Q P ux + Δx, t) Q θ P u+δu x u x σ τ P x) Q x+δx) P Q x 3.1: θ P θ Q P Q equation of motion P τ Q τ σδx

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25 3 19 Erwin Schrödinger 1925 3.1 3.1.1 3.1.2 σ τ 2 2 ux, t) = ux, t) 3.1) 2 x2 ux, t) σ τ 2 u/ 2 m p E E = p2 3.2) E ν ω E = hν = hω. 3.3) k p k = p h. 3.4) 26 3 hω = E = p2 = h2 k 2 ψkx ωt) ψ 3.5) h

三石貴志.indd

流通科学大学論集 - 経済 情報 政策編 - 第 21 巻第 1 号,23-33(2012) SIRMs SIRMs Fuzzy fuzzyapproximate approximatereasoning reasoningusing using Lukasiewicz Łukasiewicz logical Logical operations Operations Takashi Mitsuishi

5D1 SY0004/14/ SICE 1, 2 Dynamically Consistent Motion Design of Humanoid Robots even at the Limit of Kinematics Kenya TANAKA 1 and Tomo

5D1 SY4/14/-485 214 SICE 1, 2 Dynamically Consistent Motion Design of Humanoid Robots even at the Limit of Kinematics Kenya TANAKA 1 and Tomomichi SUGIHARA 2 1 School of Engineering, Osaka University 2-1

ẋ = ax + y ẏ = x x by 2 Griffith a b Saddle Node Saddle-Node (phase plane) Griffith mrna(y) Protein(x) (nullcline) 0 (nullcline) (

2 (bifurcation) Saddle-Node Hopf Pitchfork 2.1 Saddle-Node( ) 2.1.1 Griffith : (bistability) ON/OFF 2 (bistability) (Stable node Stable spiral) 2 Griffith X mrna mrna X Griffith ( x y mrna ) 2.1: Griffith

H. Kuninaka and H. Hayakawa Phys. Rev. Lett. 93, 543 (4) M. Y. Louge & E. Adams Phys. Rev. E 65, 33 () Y.Tanaka et. al. Europhys. Lett. 63, 46 (3) K. Okumura et. al. Europhys. Lett. 6, 37 (3) R +X h R

Black-Scholes [1] Nelson [2] Schrödinger 1 Black Scholes [1] Black-Scholes Nelson [2][3][4] Schrödinger Nelson Parisi Wu [5] Nelson Parisi-W

003 7 14 Black-Scholes [1] Nelson [] Schrödinger 1 Black Scholes [1] Black-Scholes Nelson [][3][4] Schrödinger Nelson Parisi Wu [5] Nelson Parisi-Wu Nelson e-mail: takatoshi-tasaki@nifty.com kabutaro@mocha.freemail.ne.jp

Fig. ph Si-O-Na H O Si- Na OH Si-O-Si OH Si-O Si-OH Si-O-Si Si-O Si-O Si-OH Si-OH Si-O-Si H O 6

NMR ESR NMR 5 Fig. ph Si-O-Na H O Si- Na OH Si-O-Si OH Si-O Si-OH Si-O-Si Si-O Si-O Si-OH Si-OH Si-O-Si H O 6 Fig. (a) Na O-B -Si Na O-B Si Fig. (b) Na O-CaO-SiO Na O-CaO-B -Si. Na O-. CaO-. Si -. Al O

(a) (b) (c) 4. (a) (b) (c) p.2/27

338 8570 255 Tel : 048 858 3577 Fax : 048 858 3716 Email : tohru@ics.saitama-u.ac.jp URL : http://www.nls.ics.saitama-u.ac.jp/ tohru Copyright (C) 2002, Tohru Ikeguchi, Saitama University. All rights reserved.

a L = Ψ éiγ c pa qaa mc ù êë ( - )- úû Ψ 1 Ψ 4 γ a a 0, 1,, 3 {γ a, γ b } η ab æi O ö æo ö β, σ = ço I α = è - ø çèσ O ø γ 0 x iβ γ i x iβα i

解説 4 matsuo.mamoru jaea.go.jp 4 eizi imr.tohoku.ac.jp 4 maekawa.sadamichi jaea.go.jp i ii iii i Gd Tb Dy g khz Pt ii iii Keywords vierbein 3 dreibein 4 vielbein torsion JST-ERATO 1 017 1. 1..1 a L = Ψ

以下 変数の上のドットは時間に関する微分を表わしている (ex. 2 dx d x x, x 2 dt dt ) 付録 E 非線形微分方程式の平衡点の安定性解析 E-1) 非線形方程式の線形近似特に言及してこなかったが これまでは線形微分方程式 ( x や x, x などがすべて 1 次で なおかつ

以下 変数の上のドットは時間に関する微分を表わしている (e. d d, dt dt ) 付録 E 非線形微分方程式の平衡点の安定性解析 E-) 非線形方程式の線形近似特に言及してこなかったが これまでは線形微分方程式 ( や, などがすべて 次で なおかつそれらの係数が定数であるような微分方程式 ) に対して安定性の解析を行ってきた しかしながら 実際には非線形の微分方程式で記述される現象も多く存在する

chapter5

Anderson ( ) Anderson / 14

Anderson 2008 12 ( ) Anderson 2008 12 1 / 14 Anderson ( ) Anderson 2008 12 2 / 14 Anderson P.W.Anderson 1958 ( ) Anderson 2008 12 3 / 14 Anderson tight binding Anderson tight binding Z d u (x) = V i u

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(Zin ARAI) arai@cris.hokudai.ac.jp http://www.cris.hokudai.ac.jp/arai/ 1 dynamical systems ( mechanics ) dynamical systems 3 G X Ψ:G X X, (g, x) Ψ(g, x) =:Ψ g (x) Ψ id (x) =x, Ψ gh (x) =Ψ h (Ψ g (x)) (

Natural Convection Heat Transfer in a Horizontal Porous Enclosure with High Porosity Yasuaki SHIINA*4, Kota ISHIKAWA and Makoto HISHIDA Nuclear Applie

Natural Convection Heat Transfer in a Horizontal Porous Enclosure with High Porosity Yasuaki SHIINA*4, Kota ISHIKAWA and Makoto HISHIDA Nuclear Applied Heat Technology Division, Japan Atomic Energy Agency,

K 2 X = 4 MWG(f), X P 2 F, υ 0 : X P 2 2,, {f λ : X λ P 1 } λ Λ NS(X λ ), (υ 0 ) λ : X λ P 2 ( 1) X 6, f λ K X + F, f ( 1), n, n 1 (cf [10]) X, f : X

2 E 8 1, E 8, [6], II II, E 8, 2, E 8,,, 2 [14],, X/C, f : X P 1 2 3, f, (O), f X NS(X), (O) T ( 1), NS(X), T [15] : MWG(f) NS(X)/T, MWL(f) 0 (T ) NS(X), MWL(f) MWL(f) 0, : {f λ : X λ P 1 } λ Λ NS(X λ

食品工学.indb

, Vol. 11, No. 1, pp. 51-58, Mar. 2010 IH The Visualization and Quantification of the Flow in the Pan During Induction Heating and Gas Heating Haruna KAWAKAMI, Zensyu TOU, Mika FUKUOKA, and Noboru SAKAI

% 95% 2002, 2004, Dunkel 1986, p.100 1

Blended Learning 要 旨 / Moodle Blended Learning Moodle キーワード:Blended Learning Moodle 1 2008 Moodle e Blended Learning 2009.. 1994 2005 1 2 93% 95% 2002, 2004, 2011 2011 1 Dunkel 1986, p.100 1 Blended Learning

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2006 11 28 1. (1) ẋ = ax = x(t) =Ce at C C>0 a0 x(t) 0(t )!! 1 0.8 0.6 0.4 0.2 2 4 6 8 10-0.2 (1) a =2 C =1 1. (1) τ>0 (2) ẋ(t) = ax(t τ) 4 2 2 4 6 8 10-2 -4 (2) a =2 τ =1!! 1. (2) A. (2)

02[ ]小林(責).indd

43 Delayed Feedbac Control Delayed Feedbac Control Prediction-based Feedbac Control 1, 2 GDP 44 66 3 3 2 Ott, Grebogi Yore OGY 4 OGY OGY OGY OGY OGY 3, 5, 6 OGY Pyragas Delayed Feedbac Control DFC 7 DFC

Ginzburg-Landau A A Kyoto Univ. Kobe Design Univ. A N. Tsukamoto, H. Fujisaka, K. Ouchi A Ginzburg-Landau ψ = ψ + (1 + ic 1 ) 2 ψ (1 + ic 2 ) ψ 2 ψ (1

Ginzburg-Landau A A Kyoto Univ. Kobe Design Univ. A N. Tsukamoto, H. Fujisaka, K. Ouchi A Ginzburg-Landau ψ = ψ + (1 + ic 1 ) 2 ψ (1 + ic 2 ) ψ 2 ψ (1) Hopf [1] c 1, c 2 (1) { } ψ n+1 (r) = dr J(r r )ψ

1 y(t)m b k u(t) ẋ = [ 0 1 k m b m x + [ 0 1 m u, x = [ ẏ y (1) y b k m u

( ) LPV( ) 1 y(t)m b k u(t) ẋ = [ 0 1 k m b m x + [ 0 1 m u, x = [ ẏ y (1) y b k m u m 1 m m 2, b 1 b b 2, k 1 k k 2 (2) [m b k ( ) k 0 b m ( ) 2 ẋ = Ax, x(0) 0 (3) (x(t) 0) ( ) V (x) V (x) = x T P x >

九州大学学術情報リポジトリ Kyushu University Institutional Repository 楕円回転流の弱非線形安定性のためのオイラー ラグランジュ混合法 福本, 康秀九州大学大学院数理学研究院 Fukumoto, Yasuhide Faculty of Mathematics

九州大学学術情報リポジトリ Kyushu University Institutional Repository 楕円回転流の弱非線形安定性のためのオイラー ラグランジュ混合法 福本, 康秀九州大学大学院数理学研究院 Fukumoto, Yasuhide Faculty of Mathematics, Kyushu University https://doi.org/10.15017/23403

P001-040（表1表4）.ai

3-STEP SYSTEM THE NEW STYLE OF Solution MODEL STEP.1 STEP.3 STEP.2 Ubiquitous Solutions 1 2 3 P5 P6 P7 P8 P9 P10 P11 P13 P14 P15 P16 4 P17 P18 P19 P20 5 P21 P22 P23 6 P24 P29 P30 7 P31 8 P32 9 P33 P34

d (i) (ii) 1 Georges[2] Maier [3] [1] ω = 0 1

16 5 19 10 d (i) (ii) 1 Georges[2] Maier [3] 2 10 1 [1] ω = 0 1 [4, 5] Dynamical Mean-Field Theory (DMFT) [2] DMFT I CPA [10] CPA CPA Σ(z) z CPA Σ(z) Σ(z) Σ(z) z - CPA Σ(z) DMFT Σ(z) CPA [6] 3 1960 [7]

IntroductionToQuantumComputer

http://quantphys.org/wp/keisukefujii/?p=433 Twitter Keisuke Fujii@fgksk ? 1687: () Isaac Newton (1642-1727) http://www.newton.cam.ac.uk/art/portrait.html Equation of motion ? 1687: () 1873: () James C.

第６２巻　第１号　平成２４年４月／石こうを用いた木材ペレット

Bulletin of Japan Association for Fire Science and Engineering Vol. 62. No. 1 (2012) Development of Two-Dimensional Simple Simulation Model and Evaluation of Discharge Ability for Water Discharge of Firefighting

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1 X 1 X 1 1.1.............................. 1 1.2.................................. 3 1.3........................ 3 2 4 2.1.................................. 6 2.2 n ( )............. 6 3 7 3.1 ( ).....................

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.... R 2009 3 1 ( ) R 2009 3 1 1 / 23 : ( )!, @tkf, id:tkf41, (id:artk ) : 4 1 : http://arataka.wordpress.com : Python, C/C++, PHP, Javascript R : / ( ) R 2009 3 1 2 / 23 R? R! ( ) R 2009 3 1 3 / 23 =

Key Words: probabilisic scenario earthquake, active fault data, Great Hanshin earthquake, low frequency-high impact earthquake motion, seismic hazard map 3) Cornell, C. A.: Engineering Seismic

日本数学会・２０１１年度年会（早稲田大学）・企画特別講演

日本数学会 2011 年度年会 ( 早稲田大学 ) 企画特別講演 MSJMEETING-2011-0 1. 2., (1) ρ t + (ρw) x = 0, (ρw) t + (ρw 2 + p) x = (µw x ) x, (ρ(e + w2 2 )) t + ((ρ(e + w2 2 ) + p)w) x = (κθ x + µww x ) x., ρ, w, θ, µ κ, p e, p,

1) K. J. Laidler, "Reaction Kinetics", Vol. II, Pergamon Press, New York (1963) Chap. 1 ; P. G. Ashmore, "Catalysis and Inhibition of Chemical Reactio

1) K. J. Laidler, "Reaction Kinetics", Vol. II, Pergamon Press, New York (1963) Chap. 1 ; P. G. Ashmore, "Catalysis and Inhibition of Chemical Reactions", Butterworths, London (1963) Chap. 7, p. 185. 2)

Hideki MATSUOKA: An Introduction to Small-angle Scattering Fundamental aspects of small-angle scattering technique are duly explained from the very ba

Hideki MATSUOKA: An Introduction to Small-angle Scattering Fundamental aspects of small-angle scattering technique are duly explained from the very basic points for the beginners and newcommers of this

2 (S, C, R, p, q, S, C, ML ) S = {s 1, s 2,..., s n } C = {c 1, c 2,..., c m } n = S m = C R = {r 1, r 2,...} r r 2 C \ p = (p r ) r R q = (q r ) r R

RF-004 Hashimoto Naoyuki Suguru Ueda Atsushi Iwasaki Yosuke Yasuda Makoto Yokoo 1 [10] ( ). ( ) 1 ( ) 3 4 3 4 = 12 deferred acceptance (DA) [3, 7] [5] ( ) NP serial dictatorship with regional quotas (SDRQ)

<4D F736F F D B B83578B6594BB2D834A836F815B82D082C88C60202E646F63>

MATLAB/Simulink による現代制御入門 サンプルページ この本の定価 判型などは, 以下の URL からご覧いただけます. http://www.morikita.co.jp/books/mid/9241 このサンプルページの内容は, 初版 1 刷発行当時のものです. i MATLAB/Simulink MATLAB/Simulink 1. 1 2. 3. MATLAB/Simulink

今後の予定 6/29 パターン形成第 11 回 7/6 データ解析第 12 回 7/13 群れ行動 ( 久保先生 ) 第 13 回 7/17 ( 金 ) 休講 7/20 まとめ第 14 回 7/27 休講?

今後の予定 6/29 パターン形成第 11 回 7/6 データ解析第 12 回 7/13 群れ行動 ( 久保先生 ) 第 13 回 7/17 ( 金 ) 休講 7/20 まとめ第 14 回 7/27 休講? 数理生物学演習 第 11 回パターン形成 本日の目標 2 次元配列 分子の拡散 反応拡散モデル チューリングパタン 拡散方程式 拡散方程式 u t = D 2 u 拡散が生じる分子などの挙動を記述する.

untitled

Unit 4. n 1 = n 1 ex[i(k x ωt + δ n )] n 1 : k: k = π/λ δ n : k = kxˆ, δ n = n 1 = n 1 os(k x x ωt) v = ω k k k Re(ω) > Im(ω) > Im(ω) < Im(k) E 1 = E 1 ex[i( k x - ωt)] E 1 : + v g ω ω ω ω = = xˆ + yˆ

微分方程式 モデリングとシミュレーション

1 微分方程式モデリングとシミュレーション 2018 年度 2 質点の運動のモデル化 粒子と粒子に働く力 粒子の運動 粒子の位置の時間変化 粒子の位置の変化の割合 速度 速度の変化の割合 加速度 力と加速度の結び付け Newtonの運動方程式 : 微分方程式 解は 時間の関数としての位置 3 Newton の運動方程式 質点の運動は Newton の運動方程式で記述される 加速度は力に比例する 2

シラバス政治学H18.PDF

- 58 - Introduction to Politics (1) (2) (3) (4) (5) (6) (7) (8) (9) (10) (11) (12) (13) (14) (15) (16) (17) (18) (19) (20) (21) http://member.social.tsukuba.ac.jp/tujinaka/ Political Thought http://member.social.tsukuba.ac.jp/kondo/

X線分析の進歩 39　別刷

On Intrinsic and Extrinsic Origin of Plasmon Peaks Shoichi TAKAYAMA and Jun KAWAI 2-8-1 112-8681 PRESTO-JST 5 12-75 Copyright The Discussion Group of X-Ray Analysis, The Japan Society for Analytical Chemistry

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Fig. 1 Experimental apparatus.

Effects of Concentration of Surfactant Solutions on Drag-Reducing Turbulent Boundary Layer In this study, the influence of a drag-reducing surfactant on the turbulent boundary layer was extensively investigated

2014年度 名古屋大・理系数学

04 名古屋大学 ( 理系 ) 前期日程問題 解答解説のページへ空間内にある半径 の球 ( 内部を含む ) を B とする 直線 と B が交わっており, その交わりは長さ の線分である () B の中心と との距離を求めよ () のまわりに B を 回転してできる立体の体積を求めよ 04 名古屋大学 ( 理系 ) 前期日程問題 解答解説のページへ 実数 t に対して 点 P( t, t ), Q(

215 11 13 1 2 1.1....................... 2 1.2.................... 2 1.3..................... 2 1.4...................... 3 1.5............... 3 1.6........................... 4 1.7.................. 4

NP 1 ( ) Ehrgott [3] ( ) (Ehrgott [3] ) Ulungu & Teghem [8] Zitzler, Laumanns & Bleuler [11] Papadimitriou & Yannakakis [7] Zaroliagis [10] 2 1

NP 1 ( ) Ehrgott [3] 2 1 1 ( ) (Ehrgott [3] ) Ulungu & Teghem [8] Zitzler, Laumanns & Bleuler [11] Papadimitriou & Yannakakis [7] Zaroliagis [10] 2 1 1 1 Avis & Fukuda [1] 2 NP (Ehrgott [3] ) ( ) 3 NP

E 1/2 3/ () +3/2 +3/ () +1/2 +1/ / E [1] B (3.2) F E 4.1 y x E = (E x,, ) j y 4.1 E int = (, E y, ) j y = (Hall ef

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18 2 20 W/C W/C W/C 4-4-1 0.05 1.0 1000 1. 1 1.1 1 1.2 3 2. 4 2.1 4 (1) 4 (2) 4 2.2 5 (1) 5 (2) 5 2.3 7 3. 8 3.1 8 3.2 ( ) 11 3.3 11 (1) 12 (2) 12 4. 14 4.1 14 4.2 14 (1) 15 (2) 16 (3) 17 4.3 17 5. 19

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