和佐田P indd

Size: px
Start display at page:

Download "和佐田P indd"

Transcription

1 2000 B3LYP/6-31G Gaussian B3LYP/6-31G* Gaussian STO-3G RHF Gaussian RHF/STO-3G B3LYP RHF 6-31G* STO-3G Schrödinger Schrödinger s p d

2 Schrödinger Schrödinger Hohenberg-Kohn Kohn-Sham Kohn-Sham [1-3] Kohn-Sham r 1 r r 1 r r 1 1 r 2 2 r 1, r 2 r 1 1 r 2 2 r 1 2 r 2 1 Pauli 1 r 1 r Slater r 1 r 2 r r rr r 1s r 1 1s r 2 r 1s r

3 4 1 1s 2s r r r r r r r r r r r r 5 Pauli 1s r 1s r 2s r DODS Different Orbital for Different Spin 6 1

4 Slater Slater Gaussian n n 1 Slater n 3 Slater Slater 2n 7 7 n S S DODS S 2 2 spin contamination spin contamination [4] spin contamination spin contamination ESR DODS [1] Gaussian DODS 2 Slater

5 0 1 2 Hartree-Fock Kohn-Sham Hartree-Fock Kohn-Sham V xc Hartree-Fock Hartree-Fock Restricted Hartree-Fock, RHF DODS Hartree-Fock Unrestricted Hartree-Fock, UHF Kohn- Sham UKS Hartree-Fock Kohn-Sham N Hartree-Fock 9 Kohn-Sham 10 r 1 Coulomb Kohn-Sham V xc Kohn- Sham Slater

6 12 Kohn-Sham V xc 13 Hartree-Fock Kohn-Sham { r } i { i } Hartree-Fock 9 Fock { r } i 17 K { r } i {C ji }

7 i C 1i, C 2i,, C ji, C Ki F ij {C ji } C 1i, C 2i,, C ji, C Ki 18 C 1i, C 2i,, C ji, C Ki 16 3 Gaussian [5] GUESS SCF Gaussian 03 Harris DIIS Direct Inversion in the Iterative Subspace extrapolation Hartree-Fock Slater 2 Slater Hartree-Fock Hartree-Fock Hartree-Fock Kohn-Sham Hartree-Fock Hartree-Fock X Local- Spin -Density Approximation, LDA, LSDA LDA Generalized Gradient Approximation, GGA 1990 Becke Hartree-Fock

8 E x E c 21 B3LYP a 0 a x a c 1988 Lee Yang Parr Hartree-Fock Kohn-Sham [3] 2.2

9 1 HOMO-LUMO Hartree-Fock Kohn-Sham 2 UHF spin contamination UKS 3 Kohn-Sham 16 r i { r } i Gauss p x 22 x y, z X, Y, Z 23l m n l m n s p d... l m n Gauss Slater 24 Slater Gauss Hartree-Fock Gauss Slater E xc V xc Gauss

10 Kohn-Sham Slater Gaussian Gauss Hartree-Fock Hartree-Fock Hartree-Fock Hartree-Fock limit Kohn-Sham Kohn-Sham [2] 4 HF Hartree-Fock Schrödinger Hartree-Fock STO-3G B3LYP HF MP2 # RHF RHF HF RHF Hartree-Fock #P ROHF/STO-3G... B3LYP #P ROB3LYP/STO-3G... RO #P HF/STO-3G... UHF UHF UKS UHF UB3LYP HF RHF

11 #P UHF/STO-3G... Kohn-Sham B3LYP [5] Density Functional Method Becke 1988 B Lee Yang Parr LYP

12 #P BLYP/STO-3G SCF SCF Harris GUESS #P B3LYP/STO-3G GUESS=INDO Harris INDO CNDO Hückel SCF SCF #P B3LYP/STO-3G SCF=(MAXCYC=512) DIIS QC Quadratic Convergence ROHF #P B3LYP/STO-3G SCF=(QC,MAXCYC=80) HOMO-LUMO SCF SCF 500 mhartree 0.5 Hartree #P B3LYP/STO-3G SCF=(VSHIFT=500,MAXCYC=256) spin contamination 5 UB3LYP spin contamination { 3 1 2} { } S spin contamination 2 S 2 UHF UKS

13 B3LYP/6-31G* Hartree-Fock Hartree-Fock Kohn-Sham

14 Hartree-Fock post-hartree-fock 6-31G* 1 A. Szabo, N. S. Ostlund "Modern Quantum Chemistr y: Introduction to Advanced Electronic Structure Theory", Dover, 1996,, M. Springborg "Methods of Electronic-Structure Calculations From Molecules to Solids" John Wiley & Sons New York " 12" T. Bally, W. T. Borden, "Reviews in Computational Chemistry", edited by K. B. Lipkowitz D. B. Boyd, Wiley-VCH, New York, vol. 13, Æ. Frisch, M. J. Frisch, G. W. Trucks "Gaussian 03 User's Reference" Gaussian, Inc. 2003

和佐田 裕昭P indd

和佐田 裕昭P indd 19 20 Gaussian 20 Gaussian 1998 J. A. Pople Gaussian Windows Macintosh Gaussian 12 [1] 21 HPC2500 Gaussian Gaussian 03 IT Gaussian Gaussian Gaussian 94 5 [2-6] Gaussian 98 1 [7] Gaussian 03 Gaussian 03

More information

和佐田P indd

和佐田P indd B3LYP/6-31G* Hartree-Fock B3LYP Hartree-Fock 6-31G* Hartree-Fock LCAO Linear Combination of Atomic Orbitals Gauss Gaussian-Type Orbital: GTO Gaussian- Type Function: GTF 2 23 1 1 X, Y, Z x, y, z l m n

More information

P 和佐田.indd

P 和佐田.indd B3LYP/6-31G* X HGS MOL-TALOU [1] 1 2-4 II CS Chem Office [2] Molecular Dynamics 1 ChemDraw 2 3 Chem 3D 4 Gaussian Input X 28 27 12 13 26 11 29 14 10 15 25 2 9 27 2 21 7 3 43 7 3 5 Cu 41 Cu 4 10 22 28 H

More information

1 2 LDA Local Density Approximation 2 LDA 1 LDA LDA N N N H = N [ 2 j + V ion (r j ) ] + 1 e 2 2 r j r k j j k (3) V ion V ion (r) = I Z I e 2 r

1 2 LDA Local Density Approximation 2 LDA 1 LDA LDA N N N H = N [ 2 j + V ion (r j ) ] + 1 e 2 2 r j r k j j k (3) V ion V ion (r) = I Z I e 2 r 11 March 2005 1 [ { } ] 3 1/3 2 + V ion (r) + V H (r) 3α 4π ρ σ(r) ϕ iσ (r) = ε iσ ϕ iσ (r) (1) KS Kohn-Sham [ 2 + V ion (r) + V H (r) + V σ xc(r) ] ϕ iσ (r) = ε iσ ϕ iσ (r) (2) 1 2 1 2 2 1 1 2 LDA Local

More information

講 座 熱電研究のための第一原理計算入門 第1回 密度汎関数法による第一原理バンド計算 桂 1 はじめに ゆかり 東京大学 2 密度汎関数理論 第一原理 first-principles バンド計算とは 結晶構造 Schrödinger 方程式は 量子力学を司る基本方程式で 以外の経験的パラメータや

講 座 熱電研究のための第一原理計算入門 第1回 密度汎関数法による第一原理バンド計算 桂 1 はじめに ゆかり 東京大学 2 密度汎関数理論 第一原理 first-principles バンド計算とは 結晶構造 Schrödinger 方程式は 量子力学を司る基本方程式で 以外の経験的パラメータや 講 座 熱電研究のための第一原理計算入門 第1回 密度汎関数法による第一原理バンド計算 桂 1 はじめに ゆかり 東京大学 2 密度汎関数理論 第一原理 first-principles バンド計算とは 結晶構造 Schrödinger 方程式は 量子力学を司る基本方程式で 以外の経験的パラメータや任意パラメータを使わず 基 ある 定常状態において電子 i の状態を定義する波動 本的な物理方程式のみを用いて行う電子状態計算であ

More information

1: Sheldon L. Glashow (Ouroboros) [1] 1 v(r) u(r, r ) ( e 2 / r r ) H 2 [2] H = ( dr ψ σ + (r) 1 2 ) σ 2m r 2 + v(r) µ ψ σ (r) + 1 dr dr ψ σ + (r)ψ +

1: Sheldon L. Glashow (Ouroboros) [1] 1 v(r) u(r, r ) ( e 2 / r r ) H 2 [2] H = ( dr ψ σ + (r) 1 2 ) σ 2m r 2 + v(r) µ ψ σ (r) + 1 dr dr ψ σ + (r)ψ + 1 1.1 21 11 22 10 33 cm 10 29 cm 60 6 8 10 12 cm 1cm 1 1.2 2 1 1 1: Sheldon L. Glashow (Ouroboros) [1] 1 v(r) u(r, r ) ( e 2 / r r ) H 2 [2] H = ( dr ψ σ + (r) 1 2 ) σ 2m r 2 + v(r) µ ψ σ (r) + 1 dr dr

More information

化学特別講義(計算化学)

化学特別講義(計算化学) 化学特別講義 ( 計算化学 ) 京都大学福井謙一記念研究センター准教授 石田俊正 H22.6.3-4 静岡大学理学部 1 講義の内容 ( 予定 ) 分子軌道法 Schrödinger 方程式 断熱近似 SCF 理論 ( 変分法 Hartree-Fock 法 LCAO 近似 RHF と UHF) 半経験的方法 ( 単純 拡張 ) Hückel 法 基底関数系 電子相関 ( 配置間相互作用 多体摂動論

More information

P 和佐田.indd

P 和佐田.indd Gaussian 03 Q Gaussian 03 [1,2] Q U S 1 2 k B 1.38054 10 23 JK 1 T 1 2 Q el Q trans Q rot Q vib 3 Q Q el Q trans Q rot Q vib 1 24 5 U E el E trans E rot E vib S S el S trans S rot S vib 6 3 4 5 6 R R 1.987

More information

AHPを用いた大相撲の新しい番付編成

AHPを用いた大相撲の新しい番付編成 5304050 2008/2/15 1 2008/2/15 2 42 2008/2/15 3 2008/2/15 4 195 2008/2/15 5 2008/2/15 6 i j ij >1 ij ij1/>1 i j i 1 ji 1/ j ij 2008/2/15 7 1 =2.01/=0.5 =1.51/=0.67 2008/2/15 8 1 2008/2/15 9 () u ) i i i

More information

PowerPoint プレゼンテーション

PowerPoint プレゼンテーション 量子化学 原田 講義概要 第 1 回 概論 量子化学の基礎 第 2 回 演習 1 第 3 回 分子の電子状態の計算法 (Hückel 法 ) 第 4 回 演習 2 第 5 回 近似を高めた理論化学計算法 第 6 回 演習 3 第 7 回 試験 3 近似を高めた理論化学計算法 到達目標 : 近似を高めた理論化学計算法の概要を知る. 経験的と非経験的計算法 cf. 定性的 定量的 半経験的 : 計算途中で経験的パラメータを部分的に導入して計算コストを下げる.

More information

http://www1.doshisha.ac.jp/ bukka/qc.html 1. 107 2. 116 3. 1 119 4. 2 126 5. 132 6. 136 7. 1 140 8. 146 9. 2 150 10. 153 11. 157 12. π Hückel 159 13. 163 A-1. Laguerre 165 A-2. Hermite 167 A-3. 170 A-4.

More information

Platypus-QM β ( )

Platypus-QM β ( ) Platypus-QM β (2012.11.12) 1 1 1.1...................................... 1 1.1.1...................................... 1 1.1.2................................... 1 1.1.3..........................................

More information

TQFT_yokota

TQFT_yokota , TY, Naito, Phys. Rev. B 99, 115106 (2019),, 2019 9 2 1 (DFT) (DFT)? HΨ(x 1,, x N ) = EΨ(x 1,, x N ) N DFT! Hohenberg, Kohn, PR (1964) Kohn, Sham, PRA (1965) (EDF) E[ρ] = F[ρ] + dxv(x)ρ(x) δe[ρ] δρ(x)

More information

* 1 1 (i) (ii) Brückner-Hartree-Fock (iii) (HF, BCS, HFB) (iv) (TDHF,TDHFB) (RPA) (QRPA) (v) (vi) *

* 1 1 (i) (ii) Brückner-Hartree-Fock (iii) (HF, BCS, HFB) (iv) (TDHF,TDHFB) (RPA) (QRPA) (v) (vi) * * 1 1 (i) (ii) Brückner-Hartree-Fock (iii) (HF, BCS, HFB) (iv) (TDHF,TDHFB) (RPA) (QRPA) (v) (vi) *1 2004 1 1 ( ) ( ) 1.1 140 MeV 1.2 ( ) ( ) 1.3 2.6 10 8 s 7.6 10 17 s? Λ 2.5 10 10 s 6 10 24 s 1.4 ( m

More information

vdw-df vdw-df vdw-df 2

vdw-df vdw-df vdw-df 2 WPI-AIMR ikutaro@wpi-aimr.tohoku.ac.jp 1 vdw-df vdw-df vdw-df 2 (Semi-)local approximation in density-functional theory - Local density approximation (LDA) Good structural and dynamical properties of solids

More information

11-和佐田祐子.indd

11-和佐田祐子.indd 利用者向け講座 分子軌道法計算プログラム Gaussian 03 その 9 和佐田 ( 筒井 ) 祐子和佐田裕昭 Ⅰ.SCF の収束 これまでの解説では, 分子軌道法計算の方法論や基底関数の選び方, 計算された電子状態の解析法, 得られた電子状態に基づく構造最適化や振動解析の方法, 計算結果を実験結果と対応させる方法について述べてきました このように分子軌道法計算では, ある核配置についての電子状態がわからない限り,

More information

概要 NTChem2013 を利用するためには,NTChem の実行ファイルが導入されている計算機センターのユーザーとして利用するか, 開発代表者 に連絡して, 利用者の計算機環境に NTChem のコンパイル済み実行ファイルを導入して用いるかのいずれかの方法

概要 NTChem2013 を利用するためには,NTChem の実行ファイルが導入されている計算機センターのユーザーとして利用するか, 開発代表者 に連絡して, 利用者の計算機環境に NTChem のコンパイル済み実行ファイルを導入して用いるかのいずれかの方法 概要 NTChem2013 を利用するためには,NTChem の実行ファイルが導入されている計算機センターのユーザーとして利用するか, 開発代表者 (nakajima@riken.jp) に連絡して, 利用者の計算機環境に NTChem のコンパイル済み実行ファイルを導入して用いるかのいずれかの方法がある. 利用者の環境において利用したい場合は, 開発者代表に連絡を取り相談するとよい.2015 年

More information

P 和佐田.indd

P 和佐田.indd X Gaussian 03 POP Mulliken natural population analysis r Hartree-Fock 1 1 i n i n i 0, 1, 2 2 N 2 N N 3 3 spin spin Mulliken 1955 R. S. Mulliken [1-4] Gaussian 03 Mulliken Mulliken { (r)} 4 4 41 { (r)}

More information

Einstein 1905 Lorentz Maxwell c E p E 2 (pc) 2 = m 2 c 4 (7.1) m E ( ) E p µ =(p 0,p 1,p 2,p 3 )=(p 0, p )= c, p (7.2) x µ =(x 0,x 1,x 2,x

Einstein 1905 Lorentz Maxwell c E p E 2 (pc) 2 = m 2 c 4 (7.1) m E ( ) E p µ =(p 0,p 1,p 2,p 3 )=(p 0, p )= c, p (7.2) x µ =(x 0,x 1,x 2,x 7 7.1 7.1.1 Einstein 1905 Lorentz Maxwell c E p E 2 (pc) 2 = m 2 c 4 (7.1) m E ( ) E p µ =(p 0,p 1,p 2,p 3 )=(p 0, p )= c, p (7.2) x µ =(x 0,x 1,x 2,x 3 )=(x 0, x )=(ct, x ) (7.3) E/c ct K = E mc 2 (7.4)

More information

SiC SiC QMAS(Quantum MAterials Simulator) VASP(Vienna Ab-initio Simulation Package) SiC 3C, 4H, 6H-SiC EV VASP VASP 3C, 4H, 6H-SiC (0001) (11 20) (1 1

SiC SiC QMAS(Quantum MAterials Simulator) VASP(Vienna Ab-initio Simulation Package) SiC 3C, 4H, 6H-SiC EV VASP VASP 3C, 4H, 6H-SiC (0001) (11 20) (1 1 QMAS SiC 7661 24 2 28 SiC SiC QMAS(Quantum MAterials Simulator) VASP(Vienna Ab-initio Simulation Package) SiC 3C, 4H, 6H-SiC EV VASP VASP 3C, 4H, 6H-SiC (0001) (11 20) (1 100) MedeA SiC QMAS - C Si (0001)

More information

,

, 2002 9710178 15 2 6 , 1 1 15 2 6 Mopac2000lite, Gaussian Moapc2000lite Gaussian98 2 1 1 1.1... 1 1.2... 2 1.3... 2 1.3.1... 2 1.3.2... 4 1.3.3... 5 1.4... 6 1.4.1 Mopac (5,5)... 6 1.4.2 Gaussian (3,3)...

More information

β

β β 01 7 1 1 3 4 5 6 7 8 9 10 11 1 13 14 15 16 17 18 s s s d 10 s p s p s p 3 s p 4 s p 5 s p 6 1 1H He 1.01 4.00 3Li 4Be 5B 6C 7N 8O 9F 10Ne 6.94 9.01 10.81 1.01 14.01 16.00 19.00 0.18 3 11Na 1Mg 13Al 14Si

More information

量子化学計算の大規模化1

量子化学計算の大規模化1 大規模並列量子化学計算プログラム SMASH 講習会資料 ( 要約版 ) 石村和也 (ishimura.smash@gmail.com) ( 分子研 ポスト京重点課題 5) FOCUS 講習会 2018 年 12 月 6 日 資料内容 SMASHプログラムの概要 SMASHの実行性能 SMASHのインプット及びアウトプットファイル 演習課題 1 SMASH プログラム 大規模並列量子化学計算プログラム

More information

大規模共有メモリーシステムでのGAMESSの利点

大規模共有メモリーシステムでのGAMESSの利点 Technical white paper GAMESS GAMESS Gordon Group *1 Gaussian Gaussian1 Xeon E7 8 80 2013 4 GAMESS 1 RHF ROHF UHF GVB MCSCF SCF Energy CDFpEP CDFpEP CDFpEP CD-pEP CDFpEP SCF Gradient CDFpEP CDFpEP CDFpEP

More information

1 1.1,,,.. (, ),..,. (Fig. 1.1). Macro theory (e.g. Continuum mechanics) Consideration under the simple concept (e.g. ionic radius, bond valence) Stru

1 1.1,,,.. (, ),..,. (Fig. 1.1). Macro theory (e.g. Continuum mechanics) Consideration under the simple concept (e.g. ionic radius, bond valence) Stru 1. 1-1. 1-. 1-3.. MD -1. -. -3. MD 1 1 1.1,,,.. (, ),..,. (Fig. 1.1). Macro theory (e.g. Continuum mechanics) Consideration under the simple concept (e.g. ionic radius, bond valence) Structural relaxation

More information

エネルギー分解における分子の安定化要因の特定法の提案

エネルギー分解における分子の安定化要因の特定法の提案 エネルギー分解における分子の安定化要因の特定法の提案 A Theoretical Proposal of a Controlling Factor for the Stabilization of Molecules by Energy Decomposition Analysis 奥山倫弘 Michihiro OKUYAMA 要旨分子内でどのようにして結合が組み換わるのか, また, この組み換えにより生じる分子の安定化要因を明らかにする事は,

More information

1 2

1 2 1 2 4 3 5 6 8 7 9 10 12 11 0120-889-376 r 14 13 16 15 0120-0889-24 17 18 19 0120-8740-16 20 22 21 24 23 26 25 28 27 30 29 32 31 34 33 36 35 38 37 40 39 42 41 44 43 46 45 48 47 50 49 52 51 54 53 56 55 58

More information

3 5 6 7 7 8 9 5 7 9 4 5 6 6 7 8 8 8 9 9 3 3 3 3 8 46 4 49 57 43 65 6 7 7 948 97 974 98 99 993 996 998 999 999 4 749 7 77 44 77 55 3 36 5 5 4 48 7 a s d f g h a s d f g h a s d f g h a s d f g h j 83 83

More information

Microsoft Word - abstract-example.doc

Microsoft Word - abstract-example.doc シュレーディンガー方程式の FC 法 ( 自由完員関数法 による解法 I. 収束性の高い方法の検討 石川敦之 黒川悠索 中辻博 ( 量子化学研究協会 JST-CREST a.ishikawa@qcri.or.jp 近年 Schrödinger 方程式及び Dirac 方程式の一般的解法として Free-complement(FC 法が我々の グループにより提案された この方法論は g H E n n

More information

磁性物理学 - 遷移金属化合物磁性のスピンゆらぎ理論

磁性物理学 - 遷移金属化合物磁性のスピンゆらぎ理論 email: takahash@sci.u-hyogo.ac.jp April 30, 2009 Outline 1. 2. 3. 4. 5. 6. 2 / 260 Today s Lecture: Itinerant Magnetism 60 / 260 Multiplets of Single Atom System HC HSO : L = i l i, S = i s i, J = L +

More information

Hilbert, von Neuman [1, p.86] kt 2 1 [1, 2] 2 2

Hilbert, von Neuman [1, p.86] kt 2 1 [1, 2] 2 2 hara@math.kyushu-u.ac.jp 1 1 1.1............................................... 2 1.2............................................. 3 2 3 3 5 3.1............................................. 6 3.2...................................

More information

1. 1.1....................... 1.2............................ 1.3.................... 1.4.................. 2. 2.1.................... 2.2..................... 2.3.................... 3. 3.1.....................

More information

1: (Emmy Noether; ) (Feynman) [3] [4] {C i } A {C i } (A A )C i = 0 [5] 2

1: (Emmy Noether; ) (Feynman) [3] [4] {C i } A {C i } (A A )C i = 0 [5] 2 2003 1 1 (Emmy Noether 1) [1] [2] [ (Paul Gordan Clebsch-Gordan ] 1915 habilitation habilitation außerordentlicher Professor Außerordentlich(=extraordinary) 1 1: (Emmy Noether; 1882-1935) (Feynman) [3]

More information

PowerPoint プレゼンテーション

PowerPoint プレゼンテーション 量子化学 原田 講義概要 第 回 概論 量子化学の基礎 第 回 演習 第 3 回 分子の電子状態の計算法 (Hückel 法 ) 第 4 回 演習 第 5 回 近似を高めた理論化学計算法 第 6 回 演習 3 第 7 回 試験 準教科書 参考書 準教科書 入門分子軌道法 藤永茂著 ( 講談社サイエンティフィク 990) 参考書 三訂量子化学入門 ( 上 ) 米澤 永田 加藤 今村 諸熊 ( 化学同人

More information

弾性定数の対称性について

弾性定数の対称性について () by T. oyama () ij C ij = () () C, C, C () ij ji ij ijlk ij ij () C C C C C C * C C C C C * * C C C C = * * * C C C * * * * C C * * * * * C () * P (,, ) P (,, ) lij = () P (,, ) P(,, ) (,, ) P (, 00,

More information

positron 1930 Dirac 1933 Anderson m 22Na(hl=2.6years), 58Co(hl=71days), 64Cu(hl=12hour) 68Ge(hl=288days) MeV : thermalization m psec 100

positron 1930 Dirac 1933 Anderson m 22Na(hl=2.6years), 58Co(hl=71days), 64Cu(hl=12hour) 68Ge(hl=288days) MeV : thermalization m psec 100 positron 1930 Dirac 1933 Anderson m 22Na(hl=2.6years), 58Co(hl=71days), 64Cu(hl=12hour) 68Ge(hl=288days) 0.5 1.5MeV : thermalization 10 100 m psec 100psec nsec E total = 2mc 2 + E e + + E e Ee+ Ee-c mc

More information

Microsoft PowerPoint - qchem3-1

Microsoft PowerPoint - qchem3-1 2008 年冬学期 量子化学 Ⅲ 1 章量子化学の理論 11 1.1. 量子化学とは 2008 年 10 月 6 日 担当 : 常田貴夫准教授 111 1.1.1 量子化学 Ⅰ のおさらい 原子 分子の量子論 原子 分子は量子力学に支配されている! 並進 回転 振動 および電子運動に関するエネルギー準位 並進運動 回転運動 振動運動 状態はボルツマン分布に従って存在 N N 2 ΔE /( k T

More information

Microsoft Excelを用いた分子軌道の描画の実習

Microsoft Excelを用いた分子軌道の描画の実習 J. Comput. Chem. Jpn.,Vol.9, No.4, pp.177 182 (2010) 2010 Society of Computer Chemistry, Japan Microsoft Excel a*, b, c a, 790-8577 2-5 b, 350-0295 1-1 c, 305-8568 1-1-1 *e-mail: nagaoka@ehimegw.dpc.ehime-u.ac.jp

More information

09030549_001.図書館31-1

09030549_001.図書館31-1 vol.31 NO.1 2 3 5 6 10 12 8 1947-1954- 1950-1838-1904 1952-1996 1 913-1954 1981-1958- 1 902-1992 1972-1946- 1 940- 1 2 3 3 5 6 6 8 8 12 8 8 1 2 2 http://library.hokkai-s-u.ac.jp/cgi-bin/tosyokan/index.cgi

More information

みさき_1

みさき_1 2 3 4 5 6 7 1F 2F 8 9 10 11 17 18 19 20 21 22 23 24 31 25 26 27 28 29 30 8 1 2 3 4 5 6 7 6 8 7 16 7 8 9 10 11 12 14 15 13 17 23 Vol.41 8 6 20 11 7 15 7 23 7 7 7 16 23 23 8 13 18:00 22:00 722

More information

Vol..3 2010 2 10 2

Vol..3 2010 2 10 2 1 Vol..3 2010 2 10 2 Vol..3 2010 2 10 3 Vol..3 2010 2 10 4 Vol..3 2010 2 10 5 Vol..3 2010 2 10 6 Vol..3 2010 2 10 7 Vol..3 2010 2 10 8 Vol..3 2010 2 10 9 Vol..3 2010 2 10 10 Vol..3 2010 2 10 11 Vol..3

More information

H21_report

H21_report vol.4 1 2 6 10 14 18 20 22 24 25 1 2 2172 73 3 21925 926 21125 126 4 5 6 21629 630 7 21107 108 21127 128 8 9 10 21616 617 11 211026 1027 211213 1214 12 13 14 21713 714 15 2194 95 211031 111 16 17 18 19

More information