kyoto1208-flavor-okada.pptx
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- えいじろう かくはり
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1 1 Super B 岡田安弘 (KEK/ 総合研究大学院大学 ) 2012 年 8 月 27 日 -29 日京都大学 将来計画検討小委員会 ICEPP 東大 2009 年 11 月 7 日とそのアップダート
2 2 これからの B ファクトリーが目指すもの TeV 領域の新しい素粒子像の解明に フレーバー物理の側面から寄与すること
3 3 TeV TeV の物理 = 電弱対称性の破れの背後にある物理を解明する 40 年に一度くらいの大きなステップ 電弱対称性の破れの物理の解明 強い相互作用と弱い力相互作用の導入 ゲージ模型の提唱 ~1930 ~1970 ~2010
4 4 LHC TeV 複合ヒッグス模型 超対称性 余次元模型 間接探索 LHC TeV 物理に関しては いろいろな理論的な可能性が提案されている LHC ではどの方向が正しいか決まるかもしれない TeV 物理の全貌を解明し それが素粒子や宇宙の基本的な問題とどのように係わるのかを明らかにするのは 21 世紀前半の課題
5 5 CKM K 中間子 FCNC の抑制 K 中間子 CP violation c の発見 b, τ の発見 B-B 混合 電弱精密測定 t の発見 B 中間子 CP violation 直接探索による新粒子発見と間接探索による新現象発見の interplay により理論の全貌があきらかになる
6 KEKB/Belle SuperKEKB/Belle II q p Success of B-Factories: world Highest Luminosity confirmation of Kobayashi-Maskawa mechanism: CP violation due to a complex phase in CKM matrix Unitarity Triangle for B system 2001: Discovery of CPV in B mesons 2008: Nobel Prize for Kobayashi and Maskawa 2011: Most precise sin2φ 1 from b ccs processes φ 3 (γ) φ 2 (α) φ 1 (β) PRL108, ~sin2φ 1 B 0 J/ψK 0 s 711/fb full data sample 0 Β ( cc) K sin2φ 1 = 0.67 ± 0.02 ± 0.01 q q 10 years of precise measurements of UT Hints of New Physics in flavor sector
7 The last beam abort of KEKB on June 30, 2010 First physics run on June 2, 1999 Last physics run on June 30, 2010 Lpeak = 2.1x1034/cm2/s L > 1ab- 1 7
8 SuperKEKB and Belle II Belle II e+ 4GeV 3.6 A New IR e- 7GeV 2.6 A New beam pipe & bellows Colliding bunches New superconducvng / permanent final focusing quads near the IP SuperKEKB Replace short dipoles with longer ones (LER) Add / modify RF systems for higher beam current Low emitance positrons to inject Redesign the laoces of HER & LER to squeeze the emitance TiN- coated beam pipe with antechambers 5/29/2011 Positron source Damping ring New positron target / capture secvon Low emittance gun Low emitance electrons to inject Target: L = 8x1035/cm2/s 8
9 Belle II Detector EM Calorimeter: CsI(Tl), waveform sampling (+Pure CsI for end- caps) electron (7GeV) KL and muon detector: ResisVve Plate Counter (barrel) ScinVllator + WLSF + MPPC (end- caps) ParVcle IdenVficaVon Time- of- PropagaVon counter (barrel) Prox. focusing Aerogel RICH (fwd) Beryllium beam pipe 2cm diameter Vertex Detector 2 layers DEPFET + 4 layers DSSD Central Drii Chamber He(50%):C2H6(50%), Small cells, long lever arm, fast electronics positron (4GeV) 5/29/2011 9
10 SuperKEKB luminosity prospect Integrated luminosity (ab -1 ) Peak luminosity (cm -2 s -1 ) Goal of Belle II/SuperKEKB We will reach 50 ab -1 in 2022 Commissioning starts in Shutdown for upgrade Year 9 months/year 20 days/month
11 The Belle II collaboravon 20 countries, 67 insvtutes, 400 collaborators (as of Jul. 2012) 11
12 12 Super B Factory の物理の意義の検討いろいろなところで行われてきた Super KEKB LoI (hep-ex/ ) SLAC Super B workshop (hep-ph/ ) Super B CDR (arxiv: ) CERN workshop Flavour in the era of the LHC B,D, タウ崩壊の物理で標準模型の予言からのずれをどの程度測定することが出来るか 様々な新しい物理の模型は標準模型の予言からどのようなパターンずれが期待できるか
13 13
14 14 B 様々な物理量により新しい相互作用の性質を探ることができる 新しい CP 位相 S(B->φKs)-S(B->J/ψKs) A(B->πK) S(b->sγ) DD mixing Chiral structure S(B-> Ksγ) A FB (B->K*ll) レプトンフレーバーの破れ τ->µγ, τ->eγ, τ->µµµ, τ->µµe, τ->µee, τ->eee, τ->µη, τ->µπ, τ->µk. 新しい Weak Interaction B-> τν B->Dτν
15 15 Cabibbo-Kobayashi-Maskawa 行列のスキームうまくいっている
16 16 New Physics Search については不十分 CKM fit はうまくいっているように見えるが まだ数 10% の New physics の寄与はあり得る Model-independent にループ効果を決めるには tree-level の parameter determination の精度を飛躍的にあげる必要がある Fit by tree level processes Vub, φ 3 /γ Bd mixing and CP asymmetries Bs mixing and CP asymmetries ε K and B(K->πνν) こうして初めて どこにどれだけ New physics の効果があるかわかる
17 17 フレーバーチェンジングニュートラルカレントを表す三角形のファインマン図のことをペンギンダイアグラムという b->sγ 過程は最も重要な B 稀崩壊過程 1993 年に CLEO 実験で発見された 分岐比は 3.5x10-4 程度で実験の誤差と標準模型の理論計算の精度はともに 10% 程度に達している 両者の一致は良い 標準模型を超える物理に対して有用な制約を与えている
18 18 b->sγ 標準模型では b-sγ の振幅はほとんど位相を持たない Photon の polarization はほとんど left-handed. 新しい物理の効果は必ずしもそうとは限らない ~ CP 非対称性 b->sγ の direct CP violation および B->K*γ などの time-dependent CP violation はそれぞれ新しい位相やカイラリティー違った相互作用の存在に敏感 Acp <1% in SM (C 7 は C7 とは逆のカイラリティーのオペレータ ) Acp~O(ms/mb) in SM
19 19 b->sll b->sll やB->K*ll はpenguinだけでなくbox diagramからの寄与がある 新しい物理に対してより多くの情報が得られる Lepton invariant mass 分布 Forward-backward asymmetry b l - θ s l + T.Goto, Y.O.,Y.Shimizu, M.Tanaka,1997
20 20 一般に b->sg などによるハドロンへの崩壊では 理論的不定性が大きいので新しい物理の効果を抜き出すのは大変 B->J/ψKs と B->φKs の time-dependent CP violation の差は標準模型では良い精度で一致するはず 新しい物理を探る良い方法 B->J/ψKs B->φKs New phase (ex SUSY) tree penguin
21 21 Lepton Flavor Violation µ->eγ や τ->µγ はクォークの b->sγ に対応する過程 ニュートリノ振動の確立後はこれらの LFV 過程は起こるはずと思われている どのぐらいの大きさの分岐比になるかは ニュートリノ質量生成の物理の詳細による 単純な Dirac 質量や Seesaw 模型ではほとんど無視できるぐらいの分岐比 超対称模型では実験の上限値の近くまで大きくなりうる ニュートリノ質量生成 µ LFV τlfv SUSY seesaw model LR symmetric model Triplet-Higgs model Extra-dimension model
22 22 Process Current Future 2.4x10-12 tau LFV (Ti) (COMET, Mu2e) ミュー粒子とタウ粒子の LFV の関係は新しい物理の模型による MEG で LFV が発見されたらタウ崩壊で LFV を探すことは緊急性が高い
23 23 Super B, experimental prospects ab -1 CKM parameters b-s transition B-> (D) τν EW penguin tau LFV 0(10%) physics (Now) => 0(1%) physics (Future) CERN Flavour WS report: arxiv:
24 24 LHCb 実験との比較 : 車の両輪 LHCb 利点 :Bs の CP の破れ Bs->µµ Marcel Merk, May , at CERN
25 25 Recent LHCb results S.Stone, ICHEP2012
26 S.Stone, ICHEP
27 S.Stone, ICHEP
28 28 Recent LHCb results S.Stone, ICHEP2012
29 29 New physics examples SUSY Charged Higgs boson Little Higgs model Extra-dimension 次世代 B ファクトリーが動き出すころは LHC の初期の成果は出そろっているはず
30 30 LHC SUSY 大統一があるか ニュートリノの質量はシーソー機構によるのか 新たな CP の破れの原因はあるか などの問題が重要となる クォークおよび荷電レプトンの LFV に様々なシグナルが見える可能性がある
31 31 Bd->K*γ モードの Timedependent CP asymmetry B->φKs と B->J/ψKs の Timedependent CP asymmetry の差 Super B Super B Right-handed sdown sector のフレーバー混合の効果 (Seesaw+GUT) 新しいCPを破る位相の効果 (T.Moroi, 2000) T.Goto,Y.O., T.Shindou,M.Tanaka, 2007
32 標準模型 0.02 SU(5) + ν R degenerate νr nondegenerate ν R NH IH D (I) NH (II) NH U(2) FS A CP (b sγ) 新物理の識別 S(B K*γ) S(B ργ) S(φK S ) S(J/ψK S ) [TeV] 3 0 [TeV] 3 [TeV] 3 ~ holizontal axis = m(d 1 ) T.Goto,Y.O., T.Shindou,M.Tanaka, 2007
33 33 Lepton Flavor Violation τ->µγ, τ->eγ vs. µ->eγ τ->µγ B(τ->µγ) τ->eγ µ->eγ B(µ->eγ) T.Goto,Y.O., T.Shindou,M.Tanaka, 2007
34 34 Summary table of flavor signals for msugra, SUSY seesaw, SUSY GUT, MSSA with U(2) flavor symmetry LFV Large LFV signals=> possible slepton mixing signals at LHC T.Goto,Y.O., T.Shindou,M.Tanaka, 2007
35 35 LHC LHC charged Higgs search と B factory は MSSM の同じパラメター領域に敏感 B の崩壊と比較して Charged Higgs coupling universality のテストができる
36 36 M H =300 GeV LHC charged Higgs production における tanβ と tbh coupliing determination B->τν, B->Dτν における cbh, ubh coupling determination A.Cornell, A.Deandrea, N.Gaur, M.Klasen, H.Itoh, Y.O. 2009
37 37 LHC Little Higgs with T parity SU(5)/SO(5) non-linear sigma model At ~10 TeV, UV completion theory At f ~ O(1) TeV T-odd bosons: W H, Z H, φ ij, T-odd fermions: u H, d H,l H Top partners T +, T - Less than ~200 GeV T-odd heavy photon A H SM particles l V Hl W H,Z H,A H l H New flavor mixing in heavy lepton/quark sectors. FCNC や LFV 過程に効く
38 38 LFV signals は LHT と SUSY では違う特徴をもつ M.Blanke, A.Buras, B.Duling,S.Recksiegel, S.Tarantino, 2009
39 39 LHC LHC reach on extra-dim models g µ G KK Flat extra dim, KK graviton exchange to µµ g µ Warped extra dim, G KK -> µµ CMS TDR 2006
40 40 KK graviton exchange T.Rizzo in SLAC WS Proc. KK graviton exchange can induce tree-level FCNC coupling. Differential branching ratio of b->sll processes Lepton FB asymmetry: A FB (s) Flat Extra Dim Warped extra dim m KK1 =600 GeV m KK1 =700 GeV M=1.5 TeV M=1TeV
41 Examples of New Physics Models and flavor signals 2003 SLAC WS Proceedings, hep-ph/ MFV SUSY MFV Extra Dimension models 標準模型の予言からのずれのパターンは模型によって違う MFV
42 42 TeV の物理を解明するには直接探索と間接探索の両面が必要 間接探索の役割は新しい相互作用の性質を探ること B ファクトリーの特徴は様々な過程のいろいろな観測量により たくさんの質的に違った情報を得ることができる点 今までの B ファクトリーではいろいろな物理量が測定できるようになっていきた 現在見つかっている過程が新しい物理の探索に有用となるためには ほとんどの場合一ケタぐらい精度を上げる必要がある
TeV b,c,τ KEK/ ) ICEPP
TeV b,c,τ KEK/ ) ICEPP 2 TeV TeV ~1930 ~1970 ~2010 LHC TeV LHC TeV LHC TeV CKM K FCNC K CP violation c b, τ B-B t B CP violation interplay 6 Super B Factory Super KEKB LoI (hep-ex/0406071) SLAC Super B
超対称模型におけるレプトンフレーバーの破れ
超対称模型におけるレプトンフレーバーの破れ 東北大学大学院理学研究科物理学専攻中村佳祐 内容 すでに知ってる アレ? 昨日の講義で νmssm/mssmrn における荷電レプトンフレーバーの破れ (clfv) 特に ニュートリノ混合角 θ 13 が与える影響について 2012 年 初の精密測定 2 目標 何か一つでも へ ~ と思って頂ければ 3 目次 準備 標準模型とその拡張 ニュートリノ振動 &
Kaluza-Klein(KK) SO(11) KK 1 2 1
Maskawa Institute, Kyoto Sangyo University Naoki Yamatsu 2016 4 12 ( ) @ Kaluza-Klein(KK) SO(11) KK 1 2 1 1. 2. 3. 4. 2 1. 標準理論 物質場 ( フェルミオン ) スカラー ゲージ場 クォーク ヒッグス u d s b ν c レプトン ν t ν e μ τ e μ τ e h
余剰次元のモデルとLHC
余剰次元のモデルと LHC 松本重貴 ( 東北大学 ) 1.TeraScale の物理と余剰次元のモデル.LHC における ( 各 ) 余剰次元モデル の典型的なシグナルについて TeraScale の物理と余剰次元のモデル Standard Model ほとんどの実験結果を説明可能な模型 でも問題点もある ( Hierarchy problem, neutrino mass, CKM matrix,
Μ粒子電子転換事象探索実験による世界最高感度での 荷電LFV探索 第3回機構シンポジューム 2009年5月11日 素粒子原子核研究所 三原 智
µ COMET LFV esys clfv (Charged Lepton Flavor Violation) J-PARC µ COMET ( ) ( ) ( ) ( ) B ( ) B ( ) B ( ) B ( ) B ( ) B ( ) B 2016 J- PARC µ KEK 3 3 3 3 3 3 3 3 3 3 3 clfv clfv clfv clfv clfv clfv clfv
cm λ λ = h/p p ( ) λ = cm E pc [ev] 2.2 quark lepton u d c s t b e 1 3e electric charge e color charge red blue green qq
![cm λ λ = h/p p ( ) λ = cm E pc [ev] 2.2 quark lepton u d c s t b e 1 3e electric charge e color charge red blue green qq](/thumbs/89/98710373.jpg "cm λ λ = h/p p ( ) λ = cm E pc [ev] 2.2 quark lepton u d c s t b e 1 3e electric charge e color charge red blue green qq")
2007 2007 7 1. 2. 3. 4. 5. 6. 7. 8. 9. 10. 1 2007 2 4 5 6 6 2 2.1 1: KEK Web page 1 1 1 10 16 cm λ λ = h/p p ( ) λ = 10 16 cm E pc [ev] 2.2 quark lepton 2 2.2.1 u d c s t b + 2 3 e 1 3e electric charge
ミューオンで探る 素粒子標準模型を越える物理 久野 ( ひさの ) 純治 ( 宇宙線研 ) R C N P 研究会 ミューオン科学と加速器研究 日時 : 年 1 0 月 2 0 日 ( 月 ) 2 1 日 ( 火 ) 場所 : 大阪大学核物理研究センター 1
ミューオンで探る 素粒子標準模型を越える物理 久野 ( ひさの ) 純治 ( 宇宙線研 ) R C N P 研究会 ミューオン科学と加速器研究 日時 : 2 0 0 8 年 1 0 月 2 0 日 ( 月 ) 2 1 日 ( 火 ) 場所 : 大阪大学核物理研究センター 1 祝南部 小林 益川三先生ノーベル賞受賞 2 これから 10 年の素粒子物理 TeV スケールの物理の解明 電弱対称性の破れの起源
τ－→K－π－π＋ν τ崩壊における CP対称性の破れの探索
τ - K - π - π + ν τ 崩壊における CP 対称性の破れの探索 奈良女子大学大学院人間文化研究科 物理科学専攻高エネルギー物理学研究室 近藤麻由 1 目次 はじめに - τ 粒子の概要 - τ - K - π - π + ν τ 崩壊における CP 対称性の破れ 実験装置 事象選別 τ - K - π - π + ν τ 崩壊の不変質量分布 CP 非対称度の解析 - モンテカルロシミュレーションによるテスト
1/2 ( ) 1 * 1 2/3 *2 up charm top -1/3 down strange bottom 6 (ν e, ν µ, ν τ ) -1 (e) (µ) (τ) 6 ( 2 ) 6 6 I II III u d ν e e c s ν µ µ t b ν τ τ (2a) (
August 26, 2005 1 1 1.1...................................... 1 1.2......................... 4 1.3....................... 5 1.4.............. 7 1.5.................... 8 1.6 GIM..........................
粒子と反粒子
対称性の破れをめぐる 50 年の歩み 小林誠 1956 T.D.Lee and C.N.Yang パリティ対称性の破れ 反粒子とは? 粒子には対応する反粒子が存在する 粒子と反粒子の質量は等しい粒子と反粒子の電荷は符号が反対 電子 e - 陽電子 e 反粒子が実際に使われている例 PET( 陽電子放射断層写真 ) 脳研究やがん診断で活躍 ディラック方程式 反粒子発見のきっかけ 近代物理学の 本の柱
1 12 CP 12.1 SU(2) U(1) U(1) W ±,Z [ ] [ ] [ ] u c t d s b [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e µ τ (12.1a) (12.1b) u d u d +W u s +W s u (udd) (Λ = uds)
![1 12 CP 12.1 SU(2) U(1) U(1) W ±,Z [ ] [ ] [ ] u c t d s b [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e µ τ (12.1a) (12.1b) u d u d +W u s +W s u (udd) (Λ = uds)](/thumbs/103/157838498.jpg "1 12 CP 12.1 SU(2) U(1) U(1) W ±,Z [ ] [ ] [ ] u c t d s b [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e µ τ (12.1a) (12.1b) u d u d +W u s +W s u (udd) (Λ = uds)")
1 1 CP 1.1 SU() U(1) U(1) W ±,Z 1 [ ] [ ] [ ] u c t d s b [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e µ τ (1.1a) (1.1b) u d u d +W u s +W s u (udd) (Λ = uds) n + e + ν e d u +W u + e + ν e (1.a) Λ + e + ν e s u +W u + e
宇宙の背景輻射 現在 150億年 50億年 星や銀河の 形成 自然界には４つの力 3つの分岐点が今回のシリーズの目標 3K LHC温度 1016K (10-12 ~ 10-14s) 10億年 (2) GUTへの挑戦 超対称性による大統一 3000K 30万年 原子 分子の形成 3分 原子核の形成 10-10 秒 弱い相互作用が分離 ３つの力が分離する 量子重力の世界 10-34 秒 10-43 秒
PowerPoint プレゼンテーション
有効理論を用いた vector like クォーク模型に対する B 中間子稀崩壊からの制限 (Work in progre) 広大院理 高橋隼也 共同研究者 : 広大院理, 広大 CORE-U 広大院理 島根大総合理工 両角卓也 清水勇介 梅枝宏之 導入 標準模型 (SM) のクォーク 標準模型は 6 種類のクォークの存在を仮定 アップタイプ ダウンタイプ u c t d 更にクォークが存在する可能性は?
q quark L left-handed lepton. λ Gell-Mann SU(3), a = 8 σ Pauli, i =, 2, 3 U() T a T i 2 Ỹ = 60 traceless tr Ỹ 2 = 2 notation. 2 off-diagonal matrices
Grand Unification M.Dine, Supersymmetry And String Theory: Beyond the Standard Model 6 2009 2 24 by Standard Model Coupling constant θ-parameter 8 Charge quantization. hypercharge charge Gauge group. simple
Hasegawa_JPS_v6
ATLAS W, トップクォークの相互作用と W ボゾン偏極 トップ(t)クォーク 素粒子中で最大質量(73.3.9 GeV) 崩壊事象中に New physics の寄与が期待できる ハドロン化の前に崩壊 素粒子として性質を検証できる t SM V-A interaction + NP SM + New Physics SM+NP Contribution from NP Longitudinal
Slide 1
LHC-ATLAS 実験におけるタウレプトン対 に崩壊するヒッグス粒子の探索 中村浩二, 塙慶太 A, 田中純一, 増渕達也, 山村大樹東大素セ, 筑波大数理 A 2011 年 9 月 16 日日本物理学会 @ 弘前大 1 ヒッグス探索とタウチャンネル 直接探索では mh
Supersymmetry after Higgs discovery
Supersymmetry after Higgs discovery Congratulations!!! 2012. July 4 2013. October 8 R. Brout (1928-2011) Congratulations!!! 2012. July 4 2013. October 8 R. Brout (1928-2011) 0.3 0.2 0.1-1.0-0.5 0.5 1.0-0.1-0.2
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Electron Ion Collider と ILC-N 宮地義之 山形大学 ILC-N ILC-N Ee Ee == 250, 250, 500 500 GeV GeV Fixed Fixed target: target: p, p, d, d, A A 33-34 cm-2 LL ~~ 10 1033-34 cm-2 ss-1-1 s s == 22, 22, 32 32 GeV GeV
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素粒子物理学 素粒子物理学序論B 010年度講義第4回 レプトン数の保存 崩壊モード 寿命(sec) n e ν 890 崩壊比 100% Λ π.6 x 10-10 64% π + µ+ νµ.6 x 10-8 100% π + e+ νe 同上 1. x 10-4 Le +1 for νe, elμ +1 for νμ, μlτ +1 for ντ, τレプトン数はそれぞれの香りで独立に保存
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KL π ± e νe + e - (Ke3ee) Ke3ee ν e + e - Ke3 K 0 γ e + π - Ke3 KL ; 40.67(%) Ke3ee K 0 ν γ e + π - Ke3 KL ; 40.67(%) Me + e - 10 4 10 3 10 2 : MC Ke3γ : data K L real γ e detector matter e e 10 1 0 0.02
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250 ~500GeV TeV 2001 R&D Schedule/Road Map for LC's Year LC/JLC NLC TESLA H.Sugawara, KEK,9/4/95 T.Barklow, Gran Sasso,6/3/95 B.H.Wiik, Gran Sasso,5/29/95 1996 ZDR(SNOWMASS96) First CDR ICFA at KEK to
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,,..,. 1
016 9 3 6 0 016 1 0 1 10 1 1 17 1..,,..,. 1 1 c = h = G = ε 0 = 1. 1.1 L L T V 1.1. T, V. d dt L q i L q i = 0 1.. q i t L q i, q i, t L ϕ, ϕ, x µ x µ 1.3. ϕ x µ, L. S, L, L S = Ld 4 x 1.4 = Ld 3 xdt 1.5
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SGC - 48 208X Y Z Z 2006 1930 β Z 2006! 1 2 3 Z 1930 SGC -12, 2001 5 6 http://www.saiensu.co.jp/support.htm http://www.shinshu-u.ac.jp/ haru/ xy.z :-P 3 4 2006 3 ii 1 1 1.1... 1 1.2 1930... 1 1.3 1930...
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6. 自発的対称性の破れとヒッグス機構 : 素粒子の標準模型 Dc 方程式.5 を導くラグランジアンは ϕ ϕ mϕϕ 6. である [H] Eu-nn 方程式 を使って 6. のラグランジア ンから Dc 方程式が導かれることを示せ 6. ゲージ対称性 6.. U 対称性 :QED ディラック粒子の複素場 ψに対する位相変換 ϕ ϕ 6. に対して ラグランジアンが不変であることを要請する これは簡単に示せる
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masato@icrr.u-tokyo.ac.jp 996 Start 997 998 999 000 00 00 003 004 005 006 007 008 SK-I Accident Partial Reconstruction SK-II Full reconstruction ( SK-III ( ),46 (40%) 5,8 (9%),9 (40%) 5MeV 7MeV 4MeV(plan)
[pb/gev] T d / dp Data/Theory 6 5.5 0.5 0 0 00 00 00 500 600 p [GeV] T anti-k jets, R=0.6, y jet L dt=7 nb ( s=7 TeV) Systematic Uncertainties.8 NLO-pQCD (CTEQ 6.6)+ Non pert. corr. 0 00 00 00 500 600
Muon g-2 vs LHC (and ILC) in Supersymmetric Models
Muon g-2 vs LHC (and ILC) in Supersymmetric Models Congratulations!!! 2012. July 4 2013. October 8 R. Brout (1928-2011) Congratulations!!! 2012. July 4 2013. October 8 R. Brout (1928-2011) 0.3 0.2 0.1-1.0-0.5
LHC-ATLAS Hà WWà lνlν A A A A A A
LHC-ATLAS Hà WWà lνlν A A A A A A 2011 1 Introduction 1fb -1 results and physics motivation -- ATLAS combined results with 1 fb -1 ZZà llnunu WWà lnulnu ZZà llll WWà lnuqq ATLAS official ATLAS 200-300
Table 1: Basic parameter set. Aperture values indicate the radius. δ is relative momentum deviation. Parameter Value Unit Initial emittance 10 mm.mrad
SuperKEKB EMITTANCE GROWTH BY MISALIGNMENTS AND JITTERS IN SUPERKEKB INJECTOR LINAC Y. Seimiya, M. Satoh, T. Suwada, T. Higo, Y. Enomoto, F. Miyahara, K. Furukawa High Energy Accelerator Research Organization
輻射シーソー模型での ヒッグスインフレーションとその ILC での検証 松井俊憲 ( 富山大学 ) 共同研究者 : 兼村晋哉 鍋島偉宏 S.Kanemura, T.Matsui, T.Nabeshima, Phys. Le9. B 723, 126(2013) 2013 年 7 月 20 日 ILC
輻射シーソー模型での ヒッグスインフレーションとその ILC での検証 松井俊憲 ( 富山大学 ) 共同研究者 : 兼村晋哉 鍋島偉宏 S.Kanemura, T.Matsui, T.Nabeshima, Phys. Le9. B 723, 126(2013) 1 1. ~ ~ 10 万年 (10-9 GeV) 宇宙背景放射 観測 137 億年 (10-13 GeV) 現在 Big Bang 10-44
dr-timing-furukawa4.pptx[読み取り専用]
![dr-timing-furukawa4.pptx[読み取り専用]](/thumbs/93/112106674.jpg "dr-timing-furukawa4.pptx[読み取り専用]")
< kazuro.furukawa @ kek.jp > 1 2 Remote controlled automatic pattern arbitrator" Manual pattern generator" Recent typical operation. ~37Hz for KEKB LER (3.5GeV e+) ~12.5Hz for KEKB HER (8GeV e ) ~0.5Hz
素粒子物理学2 素粒子物理学序論B 2010年度講義第11回
素粒子物理学2 素粒子物理学序論B 2010年度講義第11回 階層性問題と Fine Tuning GUT scale ( 1015 GeV)だとしたら 電弱スケール(246GeV)との間に 大きな隔たり 不自然 階層性問題と呼ばれる これを受け入れても別の問題 ヒッグス質量の放射補正 エネルギースケールΛまで放射補正すると補正量は δm2 λλ2 W, Z, H H 観測にかかる物理的な質量
2 内容 大気ニュートリノ スーパーカミオカンデ ニュートリノ振動の発見 検証 今後のニュートリノ振動の課題
1 SK-I 大気ニュートリノにおける ニュートリノ振動の発見 石塚正基 ( 東京工業大学 ) 2016 年 2 月 20 日 第 29 回宇宙ニュートリノ研究会 東京大学宇宙線研究所 2 内容 大気ニュートリノ スーパーカミオカンデ ニュートリノ振動の発見 検証 今後のニュートリノ振動の課題 3 大気ニュートリノ 大気ニュートリノ生成 From SK website p π µ + ν µ e +
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Mini-Workshop on Quarks, Leptons and Family Guage Bosons, at Osaka University, December 26, 2016 Prolog: 隅野モデルと私 小出義夫 ( 大阪大理 ) 1 初めに この研究会は, 研究発表の場ではなく, 自由な雰囲気の中で, ごく個人的な思いやアイディアを出し合うことを目的としています. それを実践するために,
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BELLE B J/ψ + K 12 1 1 2 BELLE 3 2.1 BELLE... 3 2.1.1 CP... 3 2.1.2 CKM... 4 2.1.3... 6 2.1.4 B CP... 8 2.2 KEKB... 13 2.3 BELLE... 16 2.3.1 SVD... 19 2.3.2 CDC.................. 2 2.3.3 ACC... 21 2.3.4
July 28, H H 0 H int = H H 0 H int = H int (x)d 3 x Schrödinger Picture Ψ(t) S =e iht Ψ H O S Heisenberg Picture Ψ H O H (t) =e iht O S e i
July 8, 4. H H H int H H H int H int (x)d 3 x Schrödinger Picture Ψ(t) S e iht Ψ H O S Heisenberg Picture Ψ H O H (t) e iht O S e iht Interaction Picture Ψ(t) D e iht Ψ(t) S O D (t) e iht O S e ih t (Dirac
軽いヒッグスの物理
軽いヒッグスの物理 兼村晋哉富山大学理学部 シンポジウム ヒッグスとコライダー 日本物理学会秋季大会京都産業大学 2012 年 9 月 12 日 1 序 : 電弱対称性の自発的破れ 素粒子標準模型における 2 つの大きな柱 1. ゲージ原理 : 素粒子の相互作用 実験でよく検証されてきた SU(3) X SU(2) X U(1) 2. 電弱ゲージ対称性の自発的破れ 既知 ヒッグス機構 : NG ボソンを吸収して
rcnp01may-2
E22 RCP Ring-Cyclotron 97 953 K beam K-atom HF X K, +,K + e,e K + -spectroscopy OK U U I= First-order -exchange - coupling I= U LS U LS Meson-exchange model /5/ I= Symmetric LS Anti-symmetric LS ( σ Λ
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LHC の最新結果 Koji Nakamura (KEK) on behalf of ATLAS&CMS collaboration 26th March, 2016 Theory WS @ Matsue 1 Contents 13TeV で再開した今年度の状況 加速器の様子 LHC 13TeV での最新結果 Higgs 粒子の再探索 VVやγγに見つかった怪しい兆候 SUSY/Exotic の探索
ヒッグスの発見 ２０１２年ヒッグス粒子 だと思われる 新粒子が LHC 実験によって 発見されました LHC 加速器の周の長さ 27km! 山手線は 35km 陽子と陽子を反対方向に加速してぶつけて新粒子を探す 陽子 陽子 衝突際のエネルギーはそれぞれの陽子を 1.5V の乾電池を約 2,500,0
ヒッグスの発見 ２０１２年ヒッグス粒子 だと思われる 新粒子が LHC 実験によって 発見されました LHC 加速器の周の長さ 27km! 山手線は 35km 陽子と陽子を反対方向に加速してぶつけて新粒子を探す 陽子 陽子 衝突際のエネルギーはそれぞれの陽子を 1.5V の乾電池を約 2,500,000,000,000 個直列に繋いだ時の電位差による加速で得られるエネルギーに相当 ( 8TeV)!
ATLAS実験におけるトップクォーク対系 質量を関数とした生成微分断面積の測定! 山田美帆 海野義信A 神前純一A! 総研大 KEKA! 2012年 9月12日! 日本物理学会 2012年秋季大会! 京都産業大学!
ATLAS実験におけるトップクォーク対系 質量を関数とした生成微分断面積の測定! 山田美帆 海野義信A 神前純一A! 総研大 KEKA! 212年 9月12日! 日本物理学会 212年秋季大会! 京都産業大学! Introduction! l トップクォーク対による標準理論の検証! 最も重い素粒子の生成断面積を高エネルギー 高ルミノシティーで精密測定する! è 標準理論を超える新しい物理の発見にも!
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1 α α 2 (spin = ½) (spin = 1) u 1.5-4 MeV c 1.15-1.35 GeV t 172 GeV 2/3 γ d s b 4-8 MeV 80-130 MeV 4.1-4.4 GeV -1/3 W ±, Z 0 ν ν ν e e < 3 ev 0.5 MeV μ < 0.19 MeV μ τ τ < 18 MeV 106 MeV 1.78 GeV 0-1 g
LEPS
LEPS2 2016 2 17 LEPS2 SPring-8 γ 3 GeV γ 10 Mcps LEPS2 7 120 LEPS Λ(1405) LEPS2 LEPS2 Silicon Strip Detector (SSD) SSD 100 µm 512 ch 6 cm 3 x y 2 SSD 6 3072 ch APV25-s1 APVDAQ VME APV25-s1 SSD 128 ch
( ) Note (e ) (µ ) (τ ) ( (ν e,e ) e- (ν µ, µ ) µ- (ν τ,τ ) τ- ) ( ) ( ) (SU(2) ) (W +,Z 0,W ) * 1) 3 * 2) [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e
![( ) Note (e ) (µ ) (τ ) ( (ν e,e ) e- (ν µ, µ ) µ- (ν τ,τ ) τ- ) ( ) ( ) (SU(2) ) (W +,Z 0,W ) * 1) 3 * 2) [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e](/thumbs/98/136160482.jpg "( ) Note (e ) (µ ) (τ ) ( (ν e,e ) e- (ν µ, µ ) µ- (ν τ,τ ) τ- ) ( ) ( ) (SU(2) ) (W +,Z 0,W ) * 1) 3 * 2) [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e")
( ) Note 3 19 12 13 8 8.1 (e ) (µ ) (τ ) ( (ν e,e ) e- (ν µ, µ ) µ- (ν τ,τ ) τ- ) ( ) ( ) (SU(2) ) (W +,Z 0,W ) * 1) 3 * 2) [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e µ τ, e R, µ R, τ R (1a) L ( ) ) * 3) W Z 1/2 ( - )
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LHC における Higgs 探索 東京大学素粒子物理国際研究センター中村浩二 On behalf of & 2011 年 9 月 17 日日本物理学会 @ 弘前 1 Higgs 粒子 1964 年 : 対称性の破れとゲージ粒子の質量 (P. Higgs et. al.) 質量のあるスカラー粒子 :Higgs 粒子の存在 Higgs 粒子の質量 : 理論からの予想は困難 1983 年 : W/Z ボソンの発見
nakayama.key
2017/11/1@Flavor Physics Workshop 2017 Contents CP 1932 10 4 p + p! p + p + p + p P. Blasi, 1311.7346 d d. 10 Gpc 10 0 Cohen, De Rujula, Glashow (1997) d B0 Flux [photons cm -2 s -1 MeV -1 sr -1
反D中間子と核子のエキゾチックな 束縛状態と散乱状態の解析
.... D 1 in collaboration with 1, 2, 1 RCNP 1, KEK 2 . Exotic hadron qqq q q Θ + Λ(1405) etc. uudd s? KN quasi-bound state? . D(B)-N bound state { { D D0 ( cu) B = D ( cd), B = + ( bu) B 0 ( bd) D(B)-N
π + e + ν e
π + e + ν e 2 2013 2 5 π + e + ν e π + µ + ν µ R = Γ(π + e + ν e )/Γ(π + µ + ν µ ) 0.1% PIENU 2009 TRIUMF R 0.01% 10 R 0.1% 1000TeV PIENU 0.1% 1980 TRIUMF π + e + ν e π + µ + ν µ KEK COPPER 500MHz Flash
Microsoft PowerPoint - nakamuraJPS2005av2
LHC 加速器 ATLAS 実験における τレプトン対に崩壊するヒッグス粒子探索に関するシミュレーション Introduction Motivation Tau identification Requirement for Rejection conclusion 中村浩二 ( 筑波大物理 ), 田中純一, 浅井祥仁, 神前純一, 陣内修, 原和彦 Introduction(1) LHC LHC @
Molecule tomic rbital bridied tomic rbital Valence Shell Electron Pair Repulsion Rule Molecular rbital 2 1+ + 1+ 1+ 1+ 2 9+ + 9+ 9+ 9+ 2 1+ 1+ 1s 1s 2 9+ 9+ 2p 2p 9+ () 2 (2p ) 2 (2p ) 2 (2p ) 1 Energ
Mｏｔｔ散乱によるParity対称性の破れを検証
Mott Parity P2 Mott target Mott Parity Parity Γ = 1 0 0 0 0 1 0 0 0 0 1 0 0 0 0 1 t P P ),,, ( 3 2 1 0 1 γ γ γ γ γ γ ν ν µ µ = = Γ 1 : : : Γ P P P P x x P ν ν µ µ vector axial vector ν ν µ µ γ γ Γ ν γ
Einstein 1905 Lorentz Maxwell c E p E 2 (pc) 2 = m 2 c 4 (7.1) m E ( ) E p µ =(p 0,p 1,p 2,p 3 )=(p 0, p )= c, p (7.2) x µ =(x 0,x 1,x 2,x
7 7.1 7.1.1 Einstein 1905 Lorentz Maxwell c E p E 2 (pc) 2 = m 2 c 4 (7.1) m E ( ) E p µ =(p 0,p 1,p 2,p 3 )=(p 0, p )= c, p (7.2) x µ =(x 0,x 1,x 2,x 3 )=(x 0, x )=(ct, x ) (7.3) E/c ct K = E mc 2 (7.4)
磁性物理学 - 遷移金属化合物磁性のスピンゆらぎ理論
email: takahash@sci.u-hyogo.ac.jp May 14, 2009 Outline 1. 2. 3. 4. 5. 6. 2 / 262 Today s Lecture: Mode-mode Coupling Theory 100 / 262 Part I Effects of Non-linear Mode-Mode Coupling Effects of Non-linear
Dirac 38 5 Dirac 4 4 γ µ p µ p µ + m 2 = ( p µ γ µ + m)(p ν γ ν + m) (5.1) γ = p µ p ν γ µ γ ν p µ γ µ m + mp ν γ ν + m 2 = 1 2 p µp ν {γ µ, γ ν } + m
Dirac 38 5 Dirac 4 4 γ µ p µ p µ + m 2 p µ γ µ + mp ν γ ν + m 5.1 γ p µ p ν γ µ γ ν p µ γ µ m + mp ν γ ν + m 2 1 2 p µp ν {γ µ, γ ν } + m 2 5.2 p m p p µ γ µ {, } 10 γ {γ µ, γ ν } 2η µν 5.3 p µ γ µ + mp
7 π L int = gψ(x)ψ(x)φ(x) + (7.4) [ ] p ψ N = n (7.5) π (π +,π 0,π ) ψ (σ, σ, σ )ψ ( A) σ τ ( L int = gψψφ g N τ ) N π * ) (7.6) π π = (π, π, π ) π ±
![7 π L int = gψ(x)ψ(x)φ(x) + (7.4) [ ] p ψ N = n (7.5) π (π +,π 0,π ) ψ (σ, σ, σ )ψ ( A) σ τ ( L int = gψψφ g N τ ) N π * ) (7.6) π π = (π, π, π ) π ±](/thumbs/91/106462075.jpg "7 π L int = gψ(x)ψ(x)φ(x) + (7.4) [ ] p ψ N = n (7.5) π (π +,π 0,π ) ψ (σ, σ, σ )ψ ( A) σ τ ( L int = gψψφ g N τ ) N π * ) (7.6) π π = (π, π, π ) π ±")
7 7. ( ) SU() SU() 9 ( MeV) p 98.8 π + π 0 n 99.57 9.57 97.4 497.70 δm m 0.4%.% 0.% 0.8% π 9.57 4.96 Σ + Σ 0 Σ 89.6 9.46 K + K 0 49.67 (7.) p p = αp + βn, n n = γp + δn (7.a) [ ] p ψ ψ = Uψ, U = n [ α
MEG μ + e + γ ( ) ( MEGA) = (BSM) MEG μ + e + γ ( : a few ) 180 γ μ + e +
MEG ( ) 2011 9 10 MEG μ + e + γ ( ) (1.2 10-11 MEGA) = (BSM) MEG μ + e + γ ( : a few 10-13 ) 180 γ μ + e + μ eγ @MEG DC μ + (590MeV 1.3MW @ ) γ: e + : MEG (900L) (VUV) 846 PMT : PMT : PMT PMT (DRS4) particle
素粒子物理学2 素粒子物理学序論B 2010年度講義第10回
素粒子物理学2 素粒子物理学序論B 2010年度講義第10回 L = ν(i / m ν )ν + l(i / m l )l + 1 2 ( µχ µ χ µ 2 χ 2 ) 1 4 F i µνf iµν + m 2 W W +µ W µ + 1 4 G µνg µν + m2 Z 2 Z µz µ + ea µ ( lγ µ l) g 2 [ W µ + ( νγ µ P L l)+c.c.
Introduction SFT Tachyon condensation in SFT SFT ( ) at 1 / 38
( ) 2011 5 14 at 1 / 38 Introduction? = String Field Theory = SFT 2 / 38 String Field : ϕ(x, t) x ϕ x / ( ) X ( σ) (string field): Φ[X(σ), t] X(σ) Φ (Φ X(σ) ) X(σ) & / 3 / 38 SFT with Lorentz & Gauge Invariance
500 6 LHC ALICE ( 25 ) µsec MeV QGP
5 6 LHC ALICE shigaki@hiroshima-u.ac.jp chujo.tatsuya.fw@u.tsukuba.ac.jp gunji@cns.s.u-tokyo.ac.jp 3 ( 5 ) 5. µsec MeV QGP 98 RHIC QGP CERN LHC. LHC ALICE LHC p+p RHIC QGP ALICE 3 5 36 3, [, ] ALICE [,
第２回 星の一生 星は生まれてから死ぬまでに元素を造りばらまく
素粒子世界の物理 物質を形作るミクロの 世界の不思議 1. 素粒子の世界 2. 素粒子の標準模型 3. 標準模型の困難 : ニュートリノ質量と暗黒物質 4. 統一理論 1. 素粒子の世界 自然界のあらゆる物質は原子に分解される しかし 原子は最小の構成要素ではなく さらに原子核と電子に分解できる 原子核はさらに下部構造を持っており 現在 我々が到達可能な究極の構成要素が素粒子である 素粒子の世界の構造と物理は
Μ粒子電子転換事象探索実験による世界最高感度での 荷電LFV探索 第3回機構シンポジューム 2009年5月11日 素粒子原子核研究所 三原 智
μ 粒子電子転換事象探索実験 による世界最高感度での 荷電 LFV 探索 第 3 回機構シンポジューム 2010 年 5 月 11 日素粒子原子核研究所三原智 目次 はじめに clfv (Charged Lepton Flavor Violation) 探索 J-PARC μ 粒子電子転換事象探索実験 COMET まとめ はじめに 標準模型を超えた新しい物理への手がかり ( ヒント ) ニュートリ振動
K E N Z U 2012 7 16 HP M. 1 1 4 1.1 3.......................... 4 1.2................................... 4 1.2.1..................................... 4 1.2.2.................................... 5................................
70 : 20 : A B (20 ) (30 ) 50 1
70 : 0 : A B (0 ) (30 ) 50 1 1 4 1.1................................................ 5 1. A............................................... 6 1.3 B............................................... 7 8.1 A...............................................
(e ) (µ ) (τ ) ( (ν e,e ) e- (ν µ,µ ) µ- (ν τ,τ ) τ- ) ( ) ( ) ( ) (SU(2) ) (W +,Z 0,W ) * 1) [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e µ τ, e R,µ R,τ R (2.1a
![(e ) (µ ) (τ ) ( (ν e,e ) e- (ν µ,µ ) µ- (ν τ,τ ) τ- ) ( ) ( ) ( ) (SU(2) ) (W +,Z 0,W ) * 1) [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e µ τ, e R,µ R,τ R (2.1a](/thumbs/100/144882653.jpg "(e ) (µ ) (τ ) ( (ν e,e ) e- (ν µ,µ ) µ- (ν τ,τ ) τ- ) ( ) ( ) ( ) (SU(2) ) (W +,Z 0,W ) * 1) [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e µ τ, e R,µ R,τ R (2.1a")
1 2 2.1 (e ) (µ ) (τ ) ( (ν e,e ) e- (ν µ,µ ) µ- (ν τ,τ ) τ- ) ( ) ( ) ( ) (SU(2) ) (W +,Z 0,W ) * 1) [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e µ τ, e R,µ R,τ R (2.1a) L ( ) ) * 2) W Z 1/2 ( - ) d u + e + ν e 1 1 0 0
Microsoft PowerPoint - SM_yamazaki.ppt
Standard Model( 実験 ) まとめ 実験理論共同研究会 LHC が切り拓く新しい物理 2009 年 4 月 3 日神戸大山崎祐司 03 Apr 2009 Standard Model ( 実験 ) 1 本日の内容 LHC での Standard Model 物理概観 2009/10 年でできる物理 (QCD 中心 ) その先 (EW) これから関与していきたい物理 現在の ATLAS
q π =0 Ez,t =ε σ {e ikz ωt e ikz ωt } i/ = ε σ sinkz ωt 5.6 x σ σ *105 q π =1 Ez,t = 1 ε σ + ε π {e ikz ωt e ikz ωt } i/ = 1 ε σ + ε π sinkz ωt 5.7 σ
H k r,t= η 5 Stokes X k, k, ε, ε σ π X Stokes 5.1 5.1.1 Maxwell H = A A *10 A = 1 c A t 5.1 A kη r,t=ε η e ik r ωt 5. k ω ε η k η = σ, π ε σ, ε π σ π A k r,t= q η A kη r,t+qηa kηr,t 5.3 η q η E = 1 c A
05Mar2001_tune.dvi
2001 3 5 COD 1 1.1 u d2 u + ku =0 (1) dt2 u = a exp(pt) (2) p = ± k (3) k>0k = ω 2 exp(±iωt) (4) k
Search for other Higgs’s
Search for Other Higgs at Run2(+) 寄田浩平 ( 早稲田大学 ) 2014 年 3 月 25 日 (Tue) テラすけーる研究会 @ 東京大学 CMS-PAS-HIG-13-005 2 SM の圧勝? arxiv:1303.3570 The universal Higgs fit arxiv:1312.5353 3 導入 1 ( Other Higgs ) Starting
これまでの研究と将来構想
2008 年度ノーベル物理学賞 受賞理論入門 岡山光量子科学研究所 石本志高 Ishimoto, Yukitaka 参考 URL http://nobelprize.org/ http://nobelprize.org/nobel_prizes/physics/laureates/2008/ 清心女子高 Nov 2008 発見に対してノーベル賞公式サイトより抜粋Y Ishimoto ノーベル物理学賞
スライド 1
1/6 ニュートリノ振動の解明に向けて 首都大学東京理工学研究科物理学専攻安田修 013 年 4 月 1 日 @ 東大本郷ニュートリノフロンティアの融合と進化 1. 序 n ν 振動 n パラメーター縮退. 標準的 3 世代シナリオ n 混合角度 n 質量パターン n CP 位相 3. 非標準的シナリオ n ステライル ν n 非標準的相互作用 n ユニタリー性の破れ 4. まとめ /6 1. 序
D = [a, b] [c, d] D ij P ij (ξ ij, η ij ) f S(f,, {P ij }) S(f,, {P ij }) = = k m i=1 j=1 m n f(ξ ij, η ij )(x i x i 1 )(y j y j 1 ) = i=1 j
![D = [a, b] [c, d] D ij P ij (ξ ij, η ij ) f S(f,, {P ij }) S(f,, {P ij }) = = k m i=1 j=1 m n f(ξ ij, η ij )(x i x i 1 )(y j y j 1 ) = i=1 j](/thumbs/103/158001152.jpg "D = [a, b] [c, d] D ij P ij (ξ ij, η ij ) f S(f,, {P ij }) S(f,, {P ij }) = = k m i=1 j=1 m n f(ξ ij, η ij )(x i x i 1 )(y j y j 1 ) = i=1 j")
6 6.. [, b] [, d] ij P ij ξ ij, η ij f Sf,, {P ij } Sf,, {P ij } k m i j m fξ ij, η ij i i j j i j i m i j k i i j j m i i j j k i i j j kb d {P ij } lim Sf,, {P ij} kb d f, k [, b] [, d] f, d kb d 6..
References: 3 June 21, 2002 K. Hukushima and H. Kawamura, Phys.Rev.E, 61, R1008 (2000). M. Matsumoto, K. Hukushima,
References: 3 mailto:hukusima@issp.u-tokyo.ac.jp June 21, 2002 K. Hukushima and H. Kawamura, Phys.Rev.E, 61, R1008 (2000). M. Matsumoto, K. Hukushima, and H. Takayama, cond-mat/0204225. Typeset by FoilTEX
Microsoft PowerPoint - 島田美帆.ppt
コンパクト ERL におけるバンチ圧縮の可能性に関して 分子科学研究所,UVSOR 島田美帆日本原子力研究開発機構,JAEA 羽島良一 Outline Beam dynamics studies for the 5 GeV ERL 規格化エミッタンス 0.1 mm mrad を維持する周回部の設計 Towards user experiment at the compact ERL Short bunch
ｽﾗｲﾄﾞ ﾀｲﾄﾙなし
006 8 (g cm -3 ) 1 ~10-8 cm ~10-1 cm 10 14 (n) 10 15 ~10-13 cm (p) (q) RGB uds... (contd.) 0 ~ fm np nn,pp (contd.) 1 GeV 100 GeV 1 TeV RI FAIR GSI RHIC BNL LHC CERN (contd.) T < 9 ~ 10 K (contd.) (k B
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LHC-ATLAS 実験における高い運動量を持つジェットの b- タグの開発及び評価 小林愛音 江成祐二 A 川本辰男 A 東大理 東大素セ A 9pSK-6 9th September 4 日本物理学会 4 年秋季大会 Introduction 5 年から始まる LHC の運転では高い運動量を持った物理の解析が重要 新しい重いレゾナンスの探索 (à WW, tt, hhà jets) VHà bb
目次 T2K 実験 ニュートリノ振動解析 外挿 ( 前置検出器 後置検出器 ) の 手法 Toy MCによるデモンストレーション まとめ 2
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