Search for other Higgs’s
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- ときな かわらい
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1 Search for Other Higgs at Run2(+) 寄田浩平 ( 早稲田大学 ) 2014 年 3 月 25 日 (Tue) 東京大学
2 CMS-PAS-HIG SM の圧勝? arxiv: The universal Higgs fit arxiv:
3 3 導入 1 ( Other Higgs ) Starting from Observed Higgs SM-Property からのずれ Mass: ΔM/M= ~0.5% ~0.25%? Spin: 0 + (Hypothesis 検証 ) Couplings: Precision Level Width: measurable? Interferometry! Invisible decay 直接探索 Another SM-like Higgs 2HDM type-x: (h)/h/a/h ±.. etc Others Vector Boson Scattering (VBS) h throughout EW global fit BSM 示唆 + EW singlet 2HDM, nmssm MSSM Inspired Composite Higgs Higgs Imposters Higgs Portal to DM
4 4 導入 2 ( Run2(+) ) 今日 7 8TeV 13 14TeV 5.0x x x10 34 Run2 Run3 HL-LHC IBL, L1Topo FTK etc.. μ 検出器種々トリガー L1Calo etc.. New Tracker New Trigger/DAQ New Calo elec..
5 5 以降 変更 改善点 : LVL1: ~70KHz ~100KHz HLT: Topological Selection ~500Hz ~1KHz Faster/better alg. etc + Fast TracKer for HLT Preselection の強化や Vertex info が使用可能に 具体的なメニューは現在活発に議論中 ( 暫定 ) L1@2x10 34 やはり L1 が肝 (HLT は大分楽に ) Single e/μ(<~30gev) で死守? Topological Trigger (e.g. dr(a,b)) HLT~offline quality へ Turn-on の改善 plateau の向上
6 6 なにはともあれ CERN Seminar Sep.21, 2010 JHEP 09 (2010) track correlation 解析 : SumEt > 60, Ntrk > 85 (Track PT > 0.4GeV) 実験開始直後の CMS Ridge 解析に使用 Run1 の経験を前提に 心新たに準備することが重要! Inclusive Trigger Dedicated Trigger 戦略的に Bandwidth 戦争を勝ち抜かなければならない
7 7 Contents BSM Higgs 直接探索 - MSSM φ ττ(bb,μμ) - Charged Higgs H ± ( τν) (+ Some Others) SM 測定 - Vector Boson Scattering (VBS) - Higgs Self-Coupling * Run2 & HL-LHC Prospect を適宜入れながら
8 8 arxiv: 少々こだわり (?) を捨てれば (tune すれば ) まだまだ大丈夫! MSSM Scenario (~2HDM type-ii) 2 Higgs Doublets 5 physical Higgs bosons: Two CP-even neutrals: h, H scalar One CP-odd: neutral: A pseudo-scalar Two charged: H +, H - * tanβ: v2/v1 Max-mixing: - Mh < ~135 GeV Observed Higgs - Mh = GeV No-mixing: - Mh < ~122 GeV Smaller mixing
9 9 arxiv: MSSM Scenario (w/ 126GeV)
10 10 MSSM h/h/a Production
11 BR(H ) BR(H ) MH(GeV) MA(GeV) 11 H(MH=300GeV) MSSM H/A Decay BR(A ) BR(A ) A(MA=300GeV) arxiv: arxiv: tanβ=2.5 tanβ=2.5
12 tanβ 12 MSSM H/A MA-tanβ map H/A ττ (H/A bb,μμ) 10 A hz H VV ~200GeV 250GeV H/A tt H hh 350GeV Mass V,h,t の崩壊は Variety があり いろいろ考える余地有り
13 13 CMS : MSSM φ ττ CMS-PAS-HIG (2013.Nov) Event Category: μμ/eμ 1 st /2 nd Pt > 20/10 GeV eτ/μτ ττ e/μ Pt > 24/20 GeV τ Pt > 20 GeV 2τ Pt > 45 GeV * Also case for w/ & w/o b-jet Full data 解析 結構ガッツリ来ています
14 14 ATLAS-CONF (2012.Jul) ATLAS : MSSM φ ττ(μμ) 少々古い 7Tev only の結果ですが μμ τ e τ μ τ e/μ τ had τ had τ had 今後は どうするか? 崩壊過程と質量に依存 Single Lepton Lepton+hadron Dihadron + X (e.g. 1jet, dr etc) in Run2 1 Pt 閾値 w/ Topological Cut 2 Pt 閾値 w/o Topological Cut SM Higgs, MSSM, BSM 等 総括的に考える必要有り
15 15 MSSM bbφ( bb) arxiv: Trigger: 2jet/3jet (2-btag) 3-bjet with 60/53/20 GeV Exclusion Limit う ~ ん やはり QCD が でも もし ττ 解析等で何かヒントがあった場合に とても大事に Run2 では trigger がさらに厳しくなる 追加ジェットくっつけたりする工夫が必須
16 16 Charged Higgs (H ± ) ATLAS-CONF (2013.Aug) トップより軽い時 トップより重い時 Event Selection: Trigger: τhad(>27 GeV)+ Met(>50 GeV) Offline: τhad(>40 GeV)+ Met(>80 GeV) + 4/3jet for light/heavy Higgs at least one bjet etc. (JetEt>25GeV) * Signal Efficiency: 0.7%~4.9% for M=90~600 GeV
17 17 H ± ATLAS-CONF (2013.Aug) τν 結果 Br(H τν)=1 を仮定した制限 Br(H τν)=1 を仮定した制限 < 1% 領域に突入 fb 領域に突入
18 18 ATLAS-CONF (2013.Aug) H ± : Interpretation in MSSM (mhmax) Low Mass 解析 High Mass 解析 ( 前回の結果 ) 前回 7TeV 解析 (RM) の (tanβ~10, M~120GeV) ギャップは棄却
19 19 Charged Higgs (H ± ) 再考 tanβ=1 tanβ=35 * H τν はもう少しがんばるとして (High tanβ は H/A ττ からも ) 160GeV 以下が軒並棄却された状況と Run2 Energy を鑑みると tanβ にあまりよらず H tb の重要性が増す (+gauginos) ttb(b) 的な解析 ( 少々困難 ): トリガーの問題でなく Background(combinatory 含む ) の問題 tth( bb) 同様 抜本的に取り組むべき課題
20 20 Other Results Invisible Decay: H χχ ZH: ATLAS-CONF , CMS-PAS-HIG (ZH) VBF: CMS-PAS-HIG Cascade decay: ATLAS CERN-PH-EP FCNC t->h( γγ)c ATLAS-CONF , CMS PAS Top Top Partner ATL-PHYS-PUB /056/051 ttbar resonance (in the g KK search though..) ATLAS-CONF , CMS-PAS-BG 今のところ なにもない
21 21 126GeV Higgs しか見えない場合 LHC は Indirect Machine に!? 精密測定から BSM 高輝度 Hadron Collider では ちとつらい?
22 22 SM からの ずれ 議論 これまでのトークで各過程すでに議論 (?) Mass, coupling precisions, width challenge etc.. ひたすらがんばる
23 23 Vector Boson Scattering (VBS) arxiv: EW Sector の本質的な理解 打ち消す SM 的思考 : これは本当か? BSM 的思考 : 高エネルギーで釣果が現れる? WLWL 散乱振幅の s( 1TeV) 依存性を検証したい
24 24 Vector Boson Scattering at LHC 1. Diboson の理解 測定 ZZ (ATLAS-CONF ) New Physics: Higher order operators Ex) 6-dimensinal operator 2. VBF の理解 測定 VBF Z (arxiv: ) σ(ee+μμ)=~226 fb VBFNLO = 239 fb for ZZ etc
25 25 ATLAS VBS Result(W ± W ± jj) Event Topology: Same sign leptons (ee/eμ/μμ) MET, Mjj, dη etc.. Non-VBS Backgrounds VVjj-EW 6 α w VVjj-QCD 2 4 α s α w * The first VBS WWjj x-section measurement ATLAS result coming soon.. (in a few days)
26 26 ATL-PHYS-PUB (2013.Jun) Prospect for VBS at Run2 (+) VBS ZZ llll ==4 leptons (Pt>25 GeV) - Two opposite sign - Same flavor pairs >=2 jet with Pt>50 GeV - Mjj > 1 TeV [no Z mass window cut] Unitarity violation bound@5σ with 3000fb -1
27 27 Higgs Self-Coupling at HL-LHC λhhh 干渉による断面積変化 λhhh=0 λhhh=1 Kinematics で分けるのは困難 λhhh/λhhh(sm) NLO σ(gg HH) 0 71 fb 1 (SM) 34 fb 2 16 fb 34fb 3000fb -1 = 10 万事象 そもそも 信号数 の確保が課題
28 28 Higgs Self-Coupling at HL-LHC 3000fb -1 での SM hh 生成事象の概算数 hh bb WW ττ ZZ γγ bb WW ττ ZZ γγ * 非対角成分は 2 倍されています BR: ZZ llll O(1%) WW lvlv O(10%), τ decay(lep35%,had65%) Acceptance & trigger efficiency etc.. (O(~%))
29 29 Higgs Self-Coupling at HL-LHC HH bbγγ(~ ) カット後は~10 事象 (Pt(γ)>25GeV, Pt(b)>40/25 GeV) Background: ZH, tth, γγbb..(~30 事象 ) HH bbττ(~ ) arxiv: これまでの study(atlas/cms 暫定版や arxiv: ): HH bbγγ/bbττ で ~2σ 程度 (?) (λhhh=0 の棄却能力 ) 目指すは 3σ という感じ 個人的な感想としては まだ大きく変わる可能性アリ さらなる研究が必要 ( アイディア次第でもある )
30 30 Higgs Self-Coupling at HL-LHC 3000fb -1 での SM hh 生成事象の概算数 hh bb WW ττ ZZ γγ bb WW ττ ZZ γγ bbγγ bbττ のほか 第 2 第 3 の過程が重要 : なんとか bbww, WWWW, WWττ, (bbzz, ZZWW) も それにしても bbbb は多い ( トリガーと分解能が (!?))
31 31 ATLAS-CONF (March.2014) An example: X hh 4b s > 5 つのトリガーを使用 4 btagged jet KK G*: GeV を棄却
32 32 ATLAS-CONF (March.2014) Triggers for X hh 4bjets いろいろと知恵を絞っていきたいところ!?
33 33 纏めと展望 テラスケールでは 126GeV Higgs しかみえないのか? 伝統的な方針の抜本的な見直しが必要な時期 * 他実験事実との整合性も考えたうえでの戦略化 a Higgs, g-2, DM, e+ excess, 3.5KeV γ, CMB B-mode?, Bs μμ,, 今後の実験 - x の高いところ ( 重いもの ) は比較的 Straight Forward(?) tt+x,tb+x がにわかに大事 ( b,τ,t のさらなる充実化 ) - 見逃している phase space は? あきらめている過程は? Trigger 戦略 MC 生成 解析手法の改良等 なんとしても Run2 で BSM を発見し HL-LHC&Beyond に弾みを 本研究会での議論に期待
34 34 Backup
LHC-ATLAS Hà WWà lνlν A A A A A A
LHC-ATLAS Hà WWà lνlν A A A A A A 2011 1 Introduction 1fb -1 results and physics motivation -- ATLAS combined results with 1 fb -1 ZZà llnunu WWà lnulnu ZZà llll WWà lnuqq ATLAS official ATLAS 200-300
[pb/gev] T d / dp Data/Theory 6 5.5 0.5 0 0 00 00 00 500 600 p [GeV] T anti-k jets, R=0.6, y jet L dt=7 nb ( s=7 TeV) Systematic Uncertainties.8 NLO-pQCD (CTEQ 6.6)+ Non pert. corr. 0 00 00 00 500 600
TeV b,c,τ KEK/ ) ICEPP
TeV b,c,τ KEK/ ) ICEPP 2 TeV TeV ~1930 ~1970 ~2010 LHC TeV LHC TeV LHC TeV CKM K FCNC K CP violation c b, τ B-B t B CP violation interplay 6 Super B Factory Super KEKB LoI (hep-ex/0406071) SLAC Super B
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LHC-ATLAS 実験におけるタウレプトン対 に崩壊するヒッグス粒子の探索 中村浩二, 塙慶太 A, 田中純一, 増渕達也, 山村大樹東大素セ, 筑波大数理 A 2011 年 9 月 16 日日本物理学会 @ 弘前大 1 ヒッグス探索とタウチャンネル 直接探索では mh
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LHC における Higgs 探索 東京大学素粒子物理国際研究センター中村浩二 On behalf of & 2011 年 9 月 17 日日本物理学会 @ 弘前 1 Higgs 粒子 1964 年 : 対称性の破れとゲージ粒子の質量 (P. Higgs et. al.) 質量のあるスカラー粒子 :Higgs 粒子の存在 Higgs 粒子の質量 : 理論からの予想は困難 1983 年 : W/Z ボソンの発見
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LHC の最新結果 Koji Nakamura (KEK) on behalf of ATLAS&CMS collaboration 26th March, 2016 Theory WS @ Matsue 1 Contents 13TeV で再開した今年度の状況 加速器の様子 LHC 13TeV での最新結果 Higgs 粒子の再探索 VVやγγに見つかった怪しい兆候 SUSY/Exotic の探索
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LHC-ATLAS 実験における高い運動量を持つジェットの b- タグの開発及び評価 小林愛音 江成祐二 A 川本辰男 A 東大理 東大素セ A 9pSK-6 9th September 4 日本物理学会 4 年秋季大会 Introduction 5 年から始まる LHC の運転では高い運動量を持った物理の解析が重要 新しい重いレゾナンスの探索 (à WW, tt, hhà jets) VHà bb
宇宙の背景輻射 現在 150億年 50億年 星や銀河の 形成 自然界には４つの力 3つの分岐点が今回のシリーズの目標 3K LHC温度 1016K (10-12 ~ 10-14s) 10億年 (2) GUTへの挑戦 超対称性による大統一 3000K 30万年 原子 分子の形成 3分 原子核の形成 10-10 秒 弱い相互作用が分離 ３つの力が分離する 量子重力の世界 10-34 秒 10-43 秒
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τ + τ - 終状態の観測と結合定数測定 中村浩二 ( 高エネ研 ) 25th Mar, 2014 LHC 研究会 1 目次 Introduction H ττ 過程の観測 結合定数の測定 25th Mar, 2014 LHC 研究会 2 Introduction Phys.Lett. B716 (2012) 1-29 These results provide conclusive evidence
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ATLAS W, トップクォークの相互作用と W ボゾン偏極 トップ(t)クォーク 素粒子中で最大質量(73.3.9 GeV) 崩壊事象中に New physics の寄与が期待できる ハドロン化の前に崩壊 素粒子として性質を検証できる t SM V-A interaction + NP SM + New Physics SM+NP Contribution from NP Longitudinal
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余剰次元のモデルと LHC 松本重貴 ( 東北大学 ) 1.TeraScale の物理と余剰次元のモデル.LHC における ( 各 ) 余剰次元モデル の典型的なシグナルについて TeraScale の物理と余剰次元のモデル Standard Model ほとんどの実験結果を説明可能な模型 でも問題点もある ( Hierarchy problem, neutrino mass, CKM matrix,
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LHC 加速器 ATLAS 実験における τレプトン対に崩壊するヒッグス粒子探索に関するシミュレーション Introduction Motivation Tau identification Requirement for Rejection conclusion 中村浩二 ( 筑波大物理 ), 田中純一, 浅井祥仁, 神前純一, 陣内修, 原和彦 Introduction(1) LHC LHC @
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1/38 H >ZZ (combined) spin/cp 測定 織田勧 ( 九州大学大学院理学研究院 ) 2014 03 25, 東京大学テラスケール研究会 2/38 SM like Higgs の生成と崩壊 主に gluon fusion 過程で生成される フェルミオンによる生成 ボソンによる生成 ZZ への崩壊分岐比は高質量では 30% 程度 低質量では数 % 3/38 Z の崩壊 3.363%
素粒子物理学2 素粒子物理学序論B 2010年度講義第10回
素粒子物理学2 素粒子物理学序論B 2010年度講義第10回 L = ν(i / m ν )ν + l(i / m l )l + 1 2 ( µχ µ χ µ 2 χ 2 ) 1 4 F i µνf iµν + m 2 W W +µ W µ + 1 4 G µνg µν + m2 Z 2 Z µz µ + ea µ ( lγ µ l) g 2 [ W µ + ( νγ µ P L l)+c.c.
1
a BR (pb) "! - 0-0 -3 0 CMS Preliminary 0 s = 7 ev Obs. Limit Exp. Limit ± " ± " " CMS-EXO--04 W' 300 400 500 600 700 800 900 a # L dt =.5 fb M WZ - W' Limit = 784 GeV (GeV) x B(G WW) [pb] 3 0 0 0 0 -
ATLAS実験におけるトップクォーク対系 質量を関数とした生成微分断面積の測定! 山田美帆 海野義信A 神前純一A! 総研大 KEKA! 2012年 9月12日! 日本物理学会 2012年秋季大会! 京都産業大学!
ATLAS実験におけるトップクォーク対系 質量を関数とした生成微分断面積の測定! 山田美帆 海野義信A 神前純一A! 総研大 KEKA! 212年 9月12日! 日本物理学会 212年秋季大会! 京都産業大学! Introduction! l トップクォーク対による標準理論の検証! 最も重い素粒子の生成断面積を高エネルギー 高ルミノシティーで精密測定する! è 標準理論を超える新しい物理の発見にも!
LHC ALICE (QGP) QGP QGP QGP QGP ω ϕ J/ψ ALICE s = ev + J/ψ
8 + J/ψ ALICE B597 : : : 9 LHC ALICE (QGP) QGP QGP QGP QGP ω ϕ J/ψ ALICE s = ev + J/ψ 6..................................... 6. (QGP)..................... 6.................................... 6.4..............................
nenmatsu5c19_web.key
KL π ± e νe + e - (Ke3ee) Ke3ee ν e + e - Ke3 K 0 γ e + π - Ke3 KL ; 40.67(%) Ke3ee K 0 ν γ e + π - Ke3 KL ; 40.67(%) Me + e - 10 4 10 3 10 2 : MC Ke3γ : data K L real γ e detector matter e e 10 1 0 0.02
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Based on N. Nagata, S. Shirai, JHEP 1403 (2014) 049. Ø Ø Y. Okada, M. Yamaguchi, T. Yanagida (1991), H. E. Haber, R. Hempfling (1991) J. R. Ellis, G. Ridolfi, F. Zwirner (1991) Scalar Par cles Gravi no
Supersymmetry after Higgs discovery
Supersymmetry after Higgs discovery Congratulations!!! 2012. July 4 2013. October 8 R. Brout (1928-2011) Congratulations!!! 2012. July 4 2013. October 8 R. Brout (1928-2011) 0.3 0.2 0.1-1.0-0.5 0.5 1.0-0.1-0.2
updata
LHC-ATLAS 実験でのτ 粒子を用いた Higgs 粒子の探索 日本物理学会秋季大会弘前大学 2011 年 9 月 17 日 塙慶太 中村浩二 A 金信弘 受川史彦 原和彦 筑波大数理 東大セ A 2011 年 9 月 17 日日本物理学会秋季大会 1 LHC ATLAS 実験 Large Hadron Collider(LHC) - 陽子陽子衝突型加速器 - 積分ルミノシティー (2011
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有効理論を用いた vector like クォーク模型に対する B 中間子稀崩壊からの制限 (Work in progre) 広大院理 高橋隼也 共同研究者 : 広大院理, 広大 CORE-U 広大院理 島根大総合理工 両角卓也 清水勇介 梅枝宏之 導入 標準模型 (SM) のクォーク 標準模型は 6 種類のクォークの存在を仮定 アップタイプ ダウンタイプ u c t d 更にクォークが存在する可能性は?
LHC･アトラス実験におけるヒッグス粒子探索の最新結果について
LHC アトラス実験におけるヒッグス粒子探索の最新結果について 田中純一 東大 ICEPP SM Higgs search@lhc ATLAS ATLAS Results H->WW->lnln H->ZZ->4l (plus CMS) H->gg (plus CMS) Combination (ATLAS and CMS) Summary Contents 2 2011 データ 3 月 13 日
untitled
1 α α 2 (spin = ½) (spin = 1) u 1.5-4 MeV c 1.15-1.35 GeV t 172 GeV 2/3 γ d s b 4-8 MeV 80-130 MeV 4.1-4.4 GeV -1/3 W ±, Z 0 ν ν ν e e < 3 ev 0.5 MeV μ < 0.19 MeV μ τ τ < 18 MeV 106 MeV 1.78 GeV 0-1 g
W Z Large Hadron Collider LHC ATLAS LHC ATLAS Higgs 1
LHC Higgs B054347 1 10 W Z Large Hadron Collider LHC ATLAS LHC ATLAS Higgs 1 1 4 6.1................... 6.................... 7.3.................. 8.4.......................... 9 3 10 3.1..............................
Μ粒子電子転換事象探索実験による世界最高感度での 荷電LFV探索 第3回機構シンポジューム 2009年5月11日 素粒子原子核研究所 三原 智
µ COMET LFV esys clfv (Charged Lepton Flavor Violation) J-PARC µ COMET ( ) ( ) ( ) ( ) B ( ) B ( ) B ( ) B ( ) B ( ) B ( ) B 2016 J- PARC µ KEK 3 3 3 3 3 3 3 3 3 3 3 clfv clfv clfv clfv clfv clfv clfv
B-p タギング法を
B-p タギング法を用いた U(5S) 共鳴からの CP 非保存角 f 1 の測定 佐藤優太郎 山本均 and the Belle collaboration 東北大理 2011/09/16 JPS @ 弘前大学 16pSD-5 目次 1 イントロ KEKB / Belle U(5S) 共鳴 B-p タギング法 解析 手順 モード イベント選択 背景事象 フィット関数 結果 まとめ KEKB / Belle
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Standard Model( 実験 ) まとめ 実験理論共同研究会 LHC が切り拓く新しい物理 2009 年 4 月 3 日神戸大山崎祐司 03 Apr 2009 Standard Model ( 実験 ) 1 本日の内容 LHC での Standard Model 物理概観 2009/10 年でできる物理 (QCD 中心 ) その先 (EW) これから関与していきたい物理 現在の ATLAS
Kaluza-Klein(KK) SO(11) KK 1 2 1
Maskawa Institute, Kyoto Sangyo University Naoki Yamatsu 2016 4 12 ( ) @ Kaluza-Klein(KK) SO(11) KK 1 2 1 1. 2. 3. 4. 2 1. 標準理論 物質場 ( フェルミオン ) スカラー ゲージ場 クォーク ヒッグス u d s b ν c レプトン ν t ν e μ τ e μ τ e h
Electron Ion Collider と ILC-N 宮地義之 山形大学
Electron Ion Collider と ILC-N 宮地義之 山形大学 ILC-N ILC-N Ee Ee == 250, 250, 500 500 GeV GeV Fixed Fixed target: target: p, p, d, d, A A 33-34 cm-2 LL ~~ 10 1033-34 cm-2 ss-1-1 s s == 22, 22, 32 32 GeV GeV
7 π L int = gψ(x)ψ(x)φ(x) + (7.4) [ ] p ψ N = n (7.5) π (π +,π 0,π ) ψ (σ, σ, σ )ψ ( A) σ τ ( L int = gψψφ g N τ ) N π * ) (7.6) π π = (π, π, π ) π ±
![7 π L int = gψ(x)ψ(x)φ(x) + (7.4) [ ] p ψ N = n (7.5) π (π +,π 0,π ) ψ (σ, σ, σ )ψ ( A) σ τ ( L int = gψψφ g N τ ) N π * ) (7.6) π π = (π, π, π ) π ±](/thumbs/91/106462075.jpg "7 π L int = gψ(x)ψ(x)φ(x) + (7.4) [ ] p ψ N = n (7.5) π (π +,π 0,π ) ψ (σ, σ, σ )ψ ( A) σ τ ( L int = gψψφ g N τ ) N π * ) (7.6) π π = (π, π, π ) π ±")
7 7. ( ) SU() SU() 9 ( MeV) p 98.8 π + π 0 n 99.57 9.57 97.4 497.70 δm m 0.4%.% 0.% 0.8% π 9.57 4.96 Σ + Σ 0 Σ 89.6 9.46 K + K 0 49.67 (7.) p p = αp + βn, n n = γp + δn (7.a) [ ] p ψ ψ = Uψ, U = n [ α
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Based on J. Hisano, T. Kuwahara, N. Nagata, Phys. Lett. B723 (2013) 324, J. Hisano, D. Kobayashi, T. Kuwahara, N. Nagata, JHEP 1307 (2013) 038, N. Nagata, S. Shirai, JHEP 1403 (2014) 049. 1. Introduc+on
q quark L left-handed lepton. λ Gell-Mann SU(3), a = 8 σ Pauli, i =, 2, 3 U() T a T i 2 Ỹ = 60 traceless tr Ỹ 2 = 2 notation. 2 off-diagonal matrices
Grand Unification M.Dine, Supersymmetry And String Theory: Beyond the Standard Model 6 2009 2 24 by Standard Model Coupling constant θ-parameter 8 Charge quantization. hypercharge charge Gauge group. simple
CMB and DM (Cosmic Microwave Background and Dark Matter) ~ ~
2003 2003 62 CMB and DM (Cosmic Microwave Background and Dark Matter) ~ ~ -PIC PIC CMB DM http://www-cr.scphys.kyotou.ac.jp cr.scphys.kyotou.ac.jp/ member/miuchi/education/lecture/2003_1st/ up up 5 223
1/2 ( ) 1 * 1 2/3 *2 up charm top -1/3 down strange bottom 6 (ν e, ν µ, ν τ ) -1 (e) (µ) (τ) 6 ( 2 ) 6 6 I II III u d ν e e c s ν µ µ t b ν τ τ (2a) (
August 26, 2005 1 1 1.1...................................... 1 1.2......................... 4 1.3....................... 5 1.4.............. 7 1.5.................... 8 1.6 GIM..........................
LHC ATLAS W µν Z µµ
7TeV 35-67018 2011 / 01 / 20 LHC ATLAS W µν Z µµ 2011 1 20 2 2011 1 20 3 pp pp SppS (CERN): UA1 UA2 s = 0.63 TeV Tevatoron (Fermilab): CDF D0 s = 1.8, 1.96 TeV RHIC (BNL): PHENIX s = 0.5 TeV W µν ATLAS
cm λ λ = h/p p ( ) λ = cm E pc [ev] 2.2 quark lepton u d c s t b e 1 3e electric charge e color charge red blue green qq
![cm λ λ = h/p p ( ) λ = cm E pc [ev] 2.2 quark lepton u d c s t b e 1 3e electric charge e color charge red blue green qq](/thumbs/89/98710373.jpg "cm λ λ = h/p p ( ) λ = cm E pc [ev] 2.2 quark lepton u d c s t b e 1 3e electric charge e color charge red blue green qq")
2007 2007 7 1. 2. 3. 4. 5. 6. 7. 8. 9. 10. 1 2007 2 4 5 6 6 2 2.1 1: KEK Web page 1 1 1 10 16 cm λ λ = h/p p ( ) λ = 10 16 cm E pc [ev] 2.2 quark lepton 2 2.2.1 u d c s t b + 2 3 e 1 3e electric charge
輻射シーソー模型での ヒッグスインフレーションとその ILC での検証 松井俊憲 ( 富山大学 ) 共同研究者 : 兼村晋哉 鍋島偉宏 S.Kanemura, T.Matsui, T.Nabeshima, Phys. Le9. B 723, 126(2013) 2013 年 7 月 20 日 ILC
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反D中間子と核子のエキゾチックな 束縛状態と散乱状態の解析
.... D 1 in collaboration with 1, 2, 1 RCNP 1, KEK 2 . Exotic hadron qqq q q Θ + Λ(1405) etc. uudd s? KN quasi-bound state? . D(B)-N bound state { { D D0 ( cu) B = D ( cd), B = + ( bu) B 0 ( bd) D(B)-N
Gauge Mediation at Early Stage LHC
白井智 (University of Tokyo) shirai@hep-th.phys.s.u-tokyo.ac.jp Plan 1. SUSY Standard Model と Mediation 機構 2. Gauge Mediation のシグナル 3. Low Scale Gauge Mediation と LHC 1. SUSY Standard Model と Mediation 機構
T2K 実験 南野彰宏 ( 京都大学 ) 他 T2Kコラボレーション平成 25 年度宇宙線研究所共同利用成果発表会 2013 年 12 月 20 日 1
T2K 実験 南野彰宏 ( 京都大学 ) 他 T2Kコラボレーション平成 25 年度宇宙線研究所共同利用成果発表会 2013 年 12 月 20 日 1 T2K 実験 J- PARC でほぼ純粋な ν µμ ビームを生成 生成点直後の前置検出器と 295km 離れたスーパーカミオカンデでニュートリノを観測 ニュートリノ振動の精密測定 T2K 実験における振動モード 1. ν µμ ν e (ν e
main.dvi
SGC - 48 208X Y Z Z 2006 1930 β Z 2006! 1 2 3 Z 1930 SGC -12, 2001 5 6 http://www.saiensu.co.jp/support.htm http://www.shinshu-u.ac.jp/ haru/ xy.z :-P 3 4 2006 3 ii 1 1 1.1... 1 1.2 1930... 1 1.3 1930...
ATLAS実験における レベル2ミューオントリガーの性能評価
ATLAS 実験におけるレベル 2 ミューオントリガーの性能評価 所属 : 東大理 高エ研 A 神戸大自然 B CERN C 道前武 徳宿克夫 A 長野邦浩 A 小曽根健嗣 A 石川明正 B 大町千尋 B 蔵重久弥 B 河野能知 C Atlas-Japan HLTグループ 2008 年 9 月 23 日日本物理学会秋季大会 Level2 MuonTrigger System Level1 ~75[kHz]
km_atami09.ppt
Belle 2009 Feb. 28th Homework discussion (2008 12 6 7 ) Home Works for Theorists So far works are done mainly for interpreting the observed phenomena. But, we need more predictions. prediction qq( ) qqq(
500 6 LHC ALICE ( 25 ) µsec MeV QGP
5 6 LHC ALICE shigaki@hiroshima-u.ac.jp chujo.tatsuya.fw@u.tsukuba.ac.jp gunji@cns.s.u-tokyo.ac.jp 3 ( 5 ) 5. µsec MeV QGP 98 RHIC QGP CERN LHC. LHC ALICE LHC p+p RHIC QGP ALICE 3 5 36 3, [, ] ALICE [,
rcnp01may-2
E22 RCP Ring-Cyclotron 97 953 K beam K-atom HF X K, +,K + e,e K + -spectroscopy OK U U I= First-order -exchange - coupling I= U LS U LS Meson-exchange model /5/ I= Symmetric LS Anti-symmetric LS ( σ Λ
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J-PARC October 14-15, 2005 KEK 目次 ミューオン 電子転換過程の紹介 MECO実験 PRISM/PRIME実験 @J-PARC まとめ GIM-like mixing! µ! e W e 3 SUSY-GUT Large top Yukawa couplings result in sizable off-diagonal components in a slepton
極めて軽いダークマターの 新しい検出方法 In preparation
極めて軽いダークマターの新しい検出方法 In preparation Hajime Fukuda, T.T. Yanagida, S. Matsumoto Kavli IPMU, U. Tokyo August 1, 2017 Introduction DM は最も確立した BSM の一つ 質量は? Particle DM Mass Range dsph m > M Pl Vast Region!
N cos s s cos ψ e e e e 3 3 e e 3 e 3 e
3 3 5 5 5 3 3 7 5 33 5 33 9 5 8 > e > f U f U u u > u ue u e u ue u ue u e u e u u e u u e u N cos s s cos ψ e e e e 3 3 e e 3 e 3 e 3 > A A > A E A f A A f A [ ] f A A e > > A e[ ] > f A E A < < f ; >
磁性物理学 - 遷移金属化合物磁性のスピンゆらぎ理論
email: takahash@sci.u-hyogo.ac.jp May 14, 2009 Outline 1. 2. 3. 4. 5. 6. 2 / 262 Today s Lecture: Mode-mode Coupling Theory 100 / 262 Part I Effects of Non-linear Mode-Mode Coupling Effects of Non-linear
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TKK の物理的可能性 an extension of the TK neutrino oscillation experiment with a far detector in Korea 岡村直利 ( 京大 基研 ) 関西セミナーハウス (007/03/7( 007/03/7) based on hep-ph/050406 [Phys.Lett.B637,66 (006)] hep-ph/060755
SUSY DWs
@ 2013 1 25 Supersymmetric Domain Walls Eric A. Bergshoeff, Axel Kleinschmidt, and Fabio Riccioni Phys. Rev. D86 (2012) 085043 (arxiv:1206.5697) ( ) Contents 1 2 SUSY Domain Walls Wess-Zumino Embedding
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Astroparticle physics 富山大学 松本重貴 1. 暗黒物質問題 2. 暗黒物質の正体? 3. 暗黒物質の探査 Astroparticle physics って何? 素粒子 物理学 ニュートリノ暗黒物質暗黒エネルギー宇宙のバリオン数インフレーション 宇宙 物理学 宇宙の暗黒物質問題暗黒物質の存在は確立したが その正体 ( 質量 スピン 量子数や相互作用 ) については不明であるという問題!
(e ) (µ ) (τ ) ( (ν e,e ) e- (ν µ,µ ) µ- (ν τ,τ ) τ- ) ( ) ( ) ( ) (SU(2) ) (W +,Z 0,W ) * 1) [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e µ τ, e R,µ R,τ R (2.1a
![(e ) (µ ) (τ ) ( (ν e,e ) e- (ν µ,µ ) µ- (ν τ,τ ) τ- ) ( ) ( ) ( ) (SU(2) ) (W +,Z 0,W ) * 1) [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e µ τ, e R,µ R,τ R (2.1a](/thumbs/100/144882653.jpg "(e ) (µ ) (τ ) ( (ν e,e ) e- (ν µ,µ ) µ- (ν τ,τ ) τ- ) ( ) ( ) ( ) (SU(2) ) (W +,Z 0,W ) * 1) [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e µ τ, e R,µ R,τ R (2.1a")
1 2 2.1 (e ) (µ ) (τ ) ( (ν e,e ) e- (ν µ,µ ) µ- (ν τ,τ ) τ- ) ( ) ( ) ( ) (SU(2) ) (W +,Z 0,W ) * 1) [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e µ τ, e R,µ R,τ R (2.1a) L ( ) ) * 2) W Z 1/2 ( - ) d u + e + ν e 1 1 0 0
1 12 CP 12.1 SU(2) U(1) U(1) W ±,Z [ ] [ ] [ ] u c t d s b [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e µ τ (12.1a) (12.1b) u d u d +W u s +W s u (udd) (Λ = uds)
![1 12 CP 12.1 SU(2) U(1) U(1) W ±,Z [ ] [ ] [ ] u c t d s b [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e µ τ (12.1a) (12.1b) u d u d +W u s +W s u (udd) (Λ = uds)](/thumbs/103/157838498.jpg "1 12 CP 12.1 SU(2) U(1) U(1) W ±,Z [ ] [ ] [ ] u c t d s b [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e µ τ (12.1a) (12.1b) u d u d +W u s +W s u (udd) (Λ = uds)")
1 1 CP 1.1 SU() U(1) U(1) W ±,Z 1 [ ] [ ] [ ] u c t d s b [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e µ τ (1.1a) (1.1b) u d u d +W u s +W s u (udd) (Λ = uds) n + e + ν e d u +W u + e + ν e (1.a) Λ + e + ν e s u +W u + e
BESS Introduction Detector BESS (BESS-TeVspectrometer) Experimetns Data analysis (1) (2) Results Summary
Measurements of Galactic and Atmospheric Cosmic-Ray Absolute Fluxes BESS Introduction Detector BESS (BESS-TeVspectrometer) Experimetns Data analysis (1) (2) Results Summary Introduction 90% 9% 100~10 6
31 33
17 3 31 33 36 38 42 45 47 50 52 54 57 60 74 80 82 88 89 92 98 101 104 106 94 1 252 37 1 2 2 1 252 38 1 15 3 16 6 24 17 2 10 252 29 15 21 20 15 4 15 467,555 14 11 25 15 1 6 15 5 ( ) 41 2 634 640 1 5 252
6 2 T γ T B (6.4) (6.1) [( d nm + 3 ] 2 nt B )a 3 + nt B da 3 = 0 (6.9) na 3 = T B V 3/2 = T B V γ 1 = const. or T B a 2 = const. (6.10) H 2 = 8π kc2
![6 2 T γ T B (6.4) (6.1) [( d nm + 3 ] 2 nt B )a 3 + nt B da 3 = 0 (6.9) na 3 = T B V 3/2 = T B V γ 1 = const. or T B a 2 = const. (6.10) H 2 = 8π kc2](/thumbs/92/109118076.jpg "6 2 T γ T B (6.4) (6.1) [( d nm + 3 ] 2 nt B )a 3 + nt B da 3 = 0 (6.9) na 3 = T B V 3/2 = T B V γ 1 = const. or T B a 2 = const. (6.10) H 2 = 8π kc2")
1 6 6.1 (??) (P = ρ rad /3) ρ rad T 4 d(ρv ) + PdV = 0 (6.1) dρ rad ρ rad + 4 da a = 0 (6.2) dt T + da a = 0 T 1 a (6.3) ( ) n ρ m = n (m + 12 ) m v2 = n (m + 32 ) T, P = nt (6.4) (6.1) d [(nm + 32 ] )a
K E N Z U 2012 7 16 HP M. 1 1 4 1.1 3.......................... 4 1.2................................... 4 1.2.1..................................... 4 1.2.2.................................... 5................................
ATLAS 2011/3/25-26
ATLAS 2011/3/25-26 2 LHC (Large Hadron Collider)/ATLAS LHC - CERN - s=7 TeV ATLAS - LHC 1 Higgs 44 m 44m 22m 7000t 22 m 3 SCT( ) SCT(SemiConductor Tracker) - - 100 fb -1 SCT 3 SCT( ) R eta=1.0 eta=1.5
LHC ATLAS Large Hadron Collider 27km 2010 7TeV ~48pb -1 ATLAS LHC Higgs Muon spectrometer MDT RPC,TGC
LHC ATLAS Large Hadron Collider 27km 2010 7TeV ~48pb -1 ATLAS LHC Higgs Muon spectrometer MDT RPC,TGC TGC RPC ATLAS r : φ : θ : y-z : η=-ln(tan(θ/2)) Resistive Plate Chamber η
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LHC 加速器での鉛鉛衝突における中性 πおよびω 中間子測定の最適化 日栄綾子 M081043 クォーク物理学研究室 目的 概要 目的 LHC 加速器における TeV 領域の鉛鉛衝突実験における中性 π および ω 中間子の測定の実現可能性の検証 および実際の測定へ向けた最適化 何故鉛鉛衝突を利用して 何を知りたいのか中性 πおよびω 中間子測定の魅力 ALICE 実験検出器群 概要予想される統計量およびバックグランドに対するシグナルの有意性を見積もった
橡実験IIINMR.PDF
(NMR) 0 (NMR) 2µH hω ω 1 h 2 1 1-1 NMR NMR h I µ = γµ N 1-2 1 H 19 F Ne µ = Neh 2mc ( 1) N 2 ( ) I =1/2 I =3/2 I z =+1/2 I z = 1/2 γh H>0 2µH H=0 µh I z =+3/2 I z =+1/2 I z = 1/2 I z = 3/2 γh H>0 2µH H=0
KamLAND (µ) ν e RSFP + ν e RSFP(Resonant Spin Flavor Precession) ν e RSFP 1. ν e ν µ ν e RSFP.ν e νµ ν e νe µ KamLAND νe KamLAND (ʼ4). kton-day 8.3 < E ν < 14.8 MeV candidates Φ(νe) < 37 cm - s -1 P(νe
超対称模型におけるレプトンフレーバーの破れ
超対称模型におけるレプトンフレーバーの破れ 東北大学大学院理学研究科物理学専攻中村佳祐 内容 すでに知ってる アレ? 昨日の講義で νmssm/mssmrn における荷電レプトンフレーバーの破れ (clfv) 特に ニュートリノ混合角 θ 13 が与える影響について 2012 年 初の精密測定 2 目標 何か一つでも へ ~ と思って頂ければ 3 目次 準備 標準模型とその拡張 ニュートリノ振動 &
,,..,. 1
016 9 3 6 0 016 1 0 1 10 1 1 17 1..,,..,. 1 1 c = h = G = ε 0 = 1. 1.1 L L T V 1.1. T, V. d dt L q i L q i = 0 1.. q i t L q i, q i, t L ϕ, ϕ, x µ x µ 1.3. ϕ x µ, L. S, L, L S = Ld 4 x 1.4 = Ld 3 xdt 1.5
ｽﾗｲﾄﾞ ﾀｲﾄﾙなし
006 8 (g cm -3 ) 1 ~10-8 cm ~10-1 cm 10 14 (n) 10 15 ~10-13 cm (p) (q) RGB uds... (contd.) 0 ~ fm np nn,pp (contd.) 1 GeV 100 GeV 1 TeV RI FAIR GSI RHIC BNL LHC CERN (contd.) T < 9 ~ 10 K (contd.) (k B
スライド 1
ATLAS 検出器と物理入門 ( その 5) アトラス検出器のまとめ ( にかえて ) ***** M1 向けの話 ***** 21.May.2005 T. Kobayashi 1) そもそもの設計思想は? 目指す物理は? ATLAS LoI (1992) 2) 実際の choice と期待される performance ATLAS Physics TDR (1999) 3) アトラス検出器の key
master_plan_hi_final.key
CNS CNS WG 1 1. 2. 3. 4. 5. 2 . QCD : Tc = 150-200 MeV, QGP QGP μ K > 1 GeV/fm 3 5 (CERN) LHC (2009-), 27 km snn = 2.76, 5.5 TeV Pb-Pb (BNL) RHIC (2000-), 3.8 km snn = 10-200 GeV Au+Au . QGP R AA = hot/dense
4 Mindlin -Reissner 4 δ T T T εσdω= δ ubdω+ δ utd Γ Ω Ω Γ T εσ (1.1) ε σ u b t 3 σ ε. u T T T = = = { σx σ y σ z τxy τ yz τzx} { εx εy εz γ xy γ yz γ
Mindlin -Rissnr δ εσd δ ubd+ δ utd Γ Γ εσ (.) ε σ u b t σ ε. u { σ σ σ z τ τ z τz} { ε ε εz γ γ z γ z} { u u uz} { b b bz} b t { t t tz}. ε u u u u z u u u z u u z ε + + + (.) z z z (.) u u NU (.) N U
, A, A, A,,,, pSK
, A, A, A,,,, A @ 4988pSK Large Hadron Collider (LHC) CERN Run (-) - 5.fb - @7TeV,.3fb - @8TeV (ATLAS) Run (5- ) - 3, 4TeV () - L = fb - (~8) - L = 3fb - (~; Run3 ) - pileup Run Run 7-8 TeV 3-4 TeV 5 ns
京都 ATLAS meeting 田代 Thursday, July 11, 13 1
京都 ATLAS meeting 3.7. 田代 削減 先週のスライドより EI/FI と NSW を用いた の削減について after EI/FI cut after NSW cut -3 - - 3 trigger 数 : 5664 EI/FI cut 38 % 349965 NSW cut 6 % 3398 4 8 6 (offline pt> GeV) after EI/FI cut after
Mｏｔｔ散乱によるParity対称性の破れを検証
Mott Parity P2 Mott target Mott Parity Parity Γ = 1 0 0 0 0 1 0 0 0 0 1 0 0 0 0 1 t P P ),,, ( 3 2 1 0 1 γ γ γ γ γ γ ν ν µ µ = = Γ 1 : : : Γ P P P P x x P ν ν µ µ vector axial vector ν ν µ µ γ γ Γ ν γ
untitled
( 9:: 3:6: (k 3 45 k F m tan 45 k 45 k F m tan S S F m tan( 6.8k tan k F m ( + k tan 373 S S + Σ Σ 3 + Σ os( sin( + Σ sin( os( + sin( os( p z ( γ z + K pzdz γ + K γ K + γ + 9 ( 9 (+ sin( sin { 9 ( } 4
VUV MPPC study
VUV MPPC の性能評価 2014/12/5 B02 班主催第 2 回若手研究者ミニ研究会 @ 名古屋大学 早大寄田研 ANKOK 実験 M2 鷲見貴生 暗黒物質 (WIMP) とその直接探索 暗黒物質存在の示唆 宇宙論的観測 ( 宇宙背景輻射 大規模構造 etc.) 天文学的観測 ( 銀河の回転曲線 重力レンズ etc.) 標準模型を超える理論 (SUSY, 超弦理論 etc.) 暗黒物質の存在はほとんど揺るぎない事実
Analysis of π0, η and ω mesons in pp collisions with a high pT photon trigger at ALICE
Analysis of π 0, η and ω mesons in pp collisions with a high energy photon trigger at ALICE ( 高エネルギー光子トリガーを用いた陽子 + 陽子衝突における π 0 η ω 中間子の解析 ) 広島大学院理学研究科修士課程物理科学専攻 ( クォーク物理学研究室 ) 八野哲 (M116588) 修士論文発表会 クォーク
τ－→K－π－π＋ν τ崩壊における CP対称性の破れの探索
τ - K - π - π + ν τ 崩壊における CP 対称性の破れの探索 奈良女子大学大学院人間文化研究科 物理科学専攻高エネルギー物理学研究室 近藤麻由 1 目次 はじめに - τ 粒子の概要 - τ - K - π - π + ν τ 崩壊における CP 対称性の破れ 実験装置 事象選別 τ - K - π - π + ν τ 崩壊の不変質量分布 CP 非対称度の解析 - モンテカルロシミュレーションによるテスト
V 0 = + r pv (H) + qv (T ) = + r ps (H) + qs (T ) = S 0 X n+ (T ) = n S n+ (T ) + ( + r)(x n n S n ) = ( + r)x n + n (d r)s n = ( + r)v n + V n+(h) V
I (..2) (0 < d < + r < u) X 0, X X = 0 S + ( + r)(x 0 0 S 0 ) () X 0 = 0, P (X 0) =, P (X > 0) > 0 0 H, T () X 0 = 0, X (H) = 0 us 0 ( + r) 0 S 0 = 0 S 0 (u r) X (T ) = 0 ds 0 ( + r) 0 S 0 = 0 S 0 (d r)
positron 1930 Dirac 1933 Anderson m 22Na(hl=2.6years), 58Co(hl=71days), 64Cu(hl=12hour) 68Ge(hl=288days) MeV : thermalization m psec 100
positron 1930 Dirac 1933 Anderson m 22Na(hl=2.6years), 58Co(hl=71days), 64Cu(hl=12hour) 68Ge(hl=288days) 0.5 1.5MeV : thermalization 10 100 m psec 100psec nsec E total = 2mc 2 + E e + + E e Ee+ Ee-c mc
Drift Chamber
Quench Gas Drift Chamber 23 25 1 2 5 2.1 Drift Chamber.............................................. 5 2.2.............................................. 6 2.2.1..............................................
研修コーナー
l l l l l l l l l l l α α β l µ l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l l
nakayama.key
2017/11/1@Flavor Physics Workshop 2017 Contents CP 1932 10 4 p + p! p + p + p + p P. Blasi, 1311.7346 d d. 10 Gpc 10 0 Cohen, De Rujula, Glashow (1997) d B0 Flux [photons cm -2 s -1 MeV -1 sr -1
(Compton Scattering) Beaming 1 exp [i (k x ωt)] k λ k = 2π/λ ω = 2πν k = ω/c k x ωt ( ω ) k α c, k k x ωt η αβ k α x β diag( + ++) x β = (ct, x) O O x
![(Compton Scattering) Beaming 1 exp [i (k x ωt)] k λ k = 2π/λ ω = 2πν k = ω/c k x ωt ( ω ) k α c, k k x ωt η αβ k α x β diag( + ++) x β = (ct, x) O O x](/thumbs/104/162595168.jpg "(Compton Scattering) Beaming 1 exp [i (k x ωt)] k λ k = 2π/λ ω = 2πν k = ω/c k x ωt ( ω ) k α c, k k x ωt η αβ k α x β diag( + ++) x β = (ct, x) O O x")
Compton Scattering Beaming exp [i k x ωt] k λ k π/λ ω πν k ω/c k x ωt ω k α c, k k x ωt η αβ k α x β diag + ++ x β ct, x O O x O O v k α k α β, γ k γ k βk, k γ k + βk k γ k k, k γ k + βk 3 k k 4 k 3 k
untitled
+ From Tradeoffs of Receive and Transmit Equalization Architectures, ICC006,Bryan Casper, Intel Labs Transmitter Receiver 0 magnitude (db) 0 0 30 40 50 60 0 4 frequency (GHz). Receiver Transmitter FFE