研究成果報告書
|
|
|
- しゅんすけ だいほうじ
- 5 years ago
- Views:
Transcription
1
2 (),, ( ),,,,,, ZrNCl,, 20 %,,,,,, (DFT),,,, (x0.5) (x )(x 0.2),,,,,,,,,, DFT, GW (G;, W; ),, G() W() GW,,,,,,.,, GW,, SrVO 3 (TMTSF) 2 PF 6 GW,,, GW, (SystemB) GW,,,, 24 10,,,.,,, GW, Si Al 1 2 DFT, GW Si 2, Al DFT GW, Al,,,
3 SrVO3 では, フェルミ準位近傍に約 2 ev の幅 の孤立バンドが の孤立バンドが, (TMTSF)2PF6 では, 約 1 ev の孤立バンドが存在する の孤立バンドが存在する 図 図 3 で見出された 低エネルギープラズモン 低エネルギープラズモン励起は 励起は, バンド幅エ バンド幅 ネルギースケールに匹敵するので この低エ ネルギースケールに匹敵するので, ネルギー励起により ネルギー励起により, 電子構造は大きく繰り 込まれることが期待さ 込まれることが期待される れる 図 1: Si の GW スペクトル関数 (青線が 青線が DFT バンド 構造,, 白水平線がフェルミ準位 白水平線がフェルミ準位.).) 図 4 に SrVO3 (1/6 フィリング) フィリング の GW スペク トル関数を示す トル関数を示す -8 ev から-3 から ev にわたる部 分が酸素 p バンド バンドに由来するスペクトルで に由来するスペクトルで に由来するスペクトルで, -1 1 ev から+1 +1 ev にわたる部分が t2g バンド由 来である である 点の 点の -3 ev 付近や R 点および M 点の +2 ev 付近に現れた弱い強度がプラズ 付近に現れた弱い プラズ マロン状態形成 マロン状態 形成 (プラズモンと電子の結合 プラズモンと電子の結合 状態) 状態 に由来するスペクトルである 図 2: Al の GW スペクトル関数 (青線が 青線が DFT バンド 構造,, 白水平線がフェルミ準位 白水平線がフェルミ準位.).) 4.2 低密度キャリア系 図3に に遷移金属酸化物 遷移金属酸化物 SrVO3 (上) ( および有機 化合物 (TMTSF)2PF6 (下) の反射率の実験 (点)と計算 と計算(実線)の比較を示す の比較を示す 両物質とも 両物質とも低 密度キャリア系特有の 密度キャリア系特有の低エネルギー 低エネルギープラズ プラズ モン励起 モン励起が見て取れる が見て取れる(SrVO SrVO3 では 1.5 ev, (TMTSF)2PF6 では 0.2 ev および 0.8 ev) 計 計 算はこれをよく再現している 算はこれをよく再現している 図 4: SrVO3 の GW スペクトル関数 (青線が DFT バ ンド構造, ンド構造 白水平線がフェルミ準位.) 白水平線がフェルミ準位 図 5 に計算状態密度と角度積算分光より得ら 状態密度と角度積算分光より得ら れた実験スペクトルの比較を示す DFT れた実験スペクトルの比較を示 DFT スペ クトル (黒線) は低エネルギープラズモン励 起を繰り込むことで大きく修正され (赤線 赤線), 実験 (緑点) を再現する このことから, このことから, 低密 度キャリア金属でプラズモン励起は実験を 再現するうえで 再現するうえで重要であることが分かる 重要であることが分かる 図 5: SrVO3 の状態密度 (黒線が 黒線が DFT, 赤線が GW, 緑点が角度積算光電子分光スペクトル) 緑点が角度積算光電子分光スペクトル 図 3: 反射率 (点:: 実験, 実線: 実線 計算). 上:: 遷 移 金 属 酸 化 物 SrVO3, 下 : 有 機 化 合 物 (TMTSF)2PF6 (赤:: EE a, 緑: : E a) 図 6 に有機化合物 (TMTSF)2PF6 (1/4 フィリン グ)) の GW スペクトル関数を示す この物質 は大規模なので は大規模なので, フェルミ準位近傍の低エネ ルギー孤立バンドについてのみ GW 自己エネ
![SrVO 3 (TMTSF) ) 2 PF 6,,,,,, 3, 5 [1] M. Mito, K. Ogata, H.](/docs-images/97/133884730/images/4-4.jpg "Goto, K. Tsuruta, K. Nakamura, H. Deguchi, T. Horide, K.")
![1103/PhysRevB.95.0 06450 3 [2] M. Mito, H. Matsui, K. Tsuruta, T.](/docs-images/97/133884730/images/4-10.jpg "Yamaguchi, K. Nakamura, H. Deguchi, N. Shirakawa, H. Adachi, T.")
![1038/srep36337 [3] K. Nakamura, Y. Nohara, Y. Yosimoto, Y.](/docs-images/97/133884730/images/4-16.jpg "Nomura, Ab initio GW plus cumulant calculation for isolated band")
4 Y Y, -2 ev +1 ev,, GW,,,,,, ( ),,,,, 5. 7 SrVO 3 ( 5), DFT () (), () (TM MTSF) 2 PF 6, SrVO O 3,,,,, SrVO 3 (TMTSF) ) 2 PF 6,,,,,, 3, 5 [1] M. Mito, K. Ogata, H. Goto, K. Tsuruta, K. Nakamura, H. Deguchi, T. Horide, K. Matsumoto, T. Tajiri, T H. Hara, T. Ozaki, H. Takeya, Y. Takano, Uniaxial strain effects on superconducting transition in Re-doped Hg-1223 cuprate superconductors, Phys. Rev. B 95, /1-10 (2017) (). DOI: [2] M. Mito, H. Matsui, K. Tsuruta, T. Yamaguchi, K. Nakamura, H. Deguchi, N. Shirakawa, H. Adachi, T. Yamasaki, H. Iwaoka, Y. Ikoma, Z. Horita, Large enhancement of superconducting transition temperature in single-element superconducting rhenium by shear strain, Scientific reports 6, 36337/1-8 (2016) (). DOI: /srep36337 [3] K. Nakamura, Y. Nohara, Y. Yosimoto, Y. Nomura, Ab initio GW plus cumulant calculation for isolated band systems: Application to organic conductor (TMTSF)2PF6 and transition-metal oxide SrVO3, Physical Review. B 93, /1-13 (2016) () ). DOI: [4] Y. Nomura, K. Nakamura, R. Arita, "Effect of Electron-Phonon Interactions on Orbital Fluctuations in Iron-Based Superconductors", Phys. Rev. Lett. 112, /1-5 (2014) ( ).. DOI: [5] K. Nakamura, S. Sakai, R. Arita, K. Kuroki, GW calculation of plasmon excitations in the
5 quasi-one-dimensional organic compound (TMTSF)2PF6, Phys. Rev. B 88, /1-5 (2013) (). DOI: () [1] Kazuma Nakamura, Recent progress in ab initio many-body perturbation theory for correlated materials International Workshop on New Frontier of Numerical Methods for Many-Body Correlation, The University of Tokyo (Bunkyo-ku, Tokyo), ( ) [2] Kazuma Nakamura, Ab initio GW analysis for low-energy plasmaron states, The 2nd International Symposium on Computics: Quantum Simulation and Design, The University of Tokyo (Bunkyo-ku, Tokyo), ( ) () [3],,53 A&B (), () [4], : constrained RPA and constrained GW, ( ), () [5],,, (), () [6],, (), () [7],, (), ( ) [8],, ( ), () [9], TAPP-GW, xtapp Developers Meeting 2014 (), () [10], GW in S401 ( ), () [11], " GW ",3 : ( ), () [12],, (), [13], (x)tapp post-tapp, 2016 ( ), [14], GW+cumulant, 2015 (), [15], SrVO 3 SrRuO 3 GW, 2014 ( ), [16], GW, 69 ( ), [17], (TMTSF)2PF6 GW, 2013 (),
6 (1) NAKAMURA KAZUMA
SPring-8_seminar_
X 21 SPring-8 XAFS 2016 (= ) X PC cluster Synchrotron TEM-EELS XAFS / EELS HΨ k = E k Ψ k XANES/ELNES DFT ( + ) () WIEN2k, Elk, OLCAO () CASTEP, QUANTUM ESPRESSO FEFF, GNXAS, etc. Bethe-Salpeter (BSE)
固体物理2018-1NKN.key
, `, m`, m s ` ` apple m` apple ` m` m s m s ± E H m x () () () A si x A si x () () () () H m x () 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
銅酸化物高温超伝導体の フェルミ面を二分する性質と 超伝導に対する上純物効果
トポロジー理工学特別講義 Ⅱ 2011 年 2 月 4 日 銅酸化物高温超伝導体の フェルミ面を二分する性質と 超伝導に対する丌純物効果 理学院量子理学専攻博士課程 3 年 黒澤徹 supervisors: 小田先生 伊土先生 アウトライン 走査トンネル顕微鏡 (STM: Scanning Tunneling Microscopy) 角度分解光電子分光 (ARPES: Angle-Resolved
スライド 1
Matsuura Laboratory SiC SiC 13 2004 10 21 22 H-SiC ( C-SiC HOY Matsuura Laboratory n E C E D ( E F E T Matsuura Laboratory Matsuura Laboratory DLTS Osaka Electro-Communication University Unoped n 3C-SiC
WATOC2005 Best Poster Diamond Certificate α -(BEDT-TTF) 2 IBr 2 H.turkmenica X H C H O Brønsted Al K Electronic structure of CeNiGe 2 x Si x studied by Ce 4d-4f resonant and angleresolved photoemission
Microsoft Word - note02.doc
年度 物理化学 Ⅱ 講義ノート. 二原子分子の振動. 調和振動子近似 モデル 分子 = 理想的なバネでつながった原子 r : 核間距離, r e : 平衡核間距離, : 変位 ( = r r e ), k f : 力の定数ポテンシャルエネルギー ( ) k V = f (.) 古典運動方程式 [ 振動数 ] 3.3 d kf (.) dt μ : 換算質量 (m, m : 原子, の質量 ) mm
1: Sheldon L. Glashow (Ouroboros) [1] 1 v(r) u(r, r ) ( e 2 / r r ) H 2 [2] H = ( dr ψ σ + (r) 1 2 ) σ 2m r 2 + v(r) µ ψ σ (r) + 1 dr dr ψ σ + (r)ψ +
![1: Sheldon L. Glashow (Ouroboros) [1] 1 v(r) u(r, r ) ( e 2 / r r ) H 2 [2] H = ( dr ψ σ + (r) 1 2 ) σ 2m r 2 + v(r) µ ψ σ (r) + 1 dr dr ψ σ + (r)ψ +](/thumbs/93/112757023.jpg "1: Sheldon L. Glashow (Ouroboros) [1] 1 v(r) u(r, r ) ( e 2 / r r ) H 2 [2] H = ( dr ψ σ + (r) 1 2 ) σ 2m r 2 + v(r) µ ψ σ (r) + 1 dr dr ψ σ + (r)ψ +")
1 1.1 21 11 22 10 33 cm 10 29 cm 60 6 8 10 12 cm 1cm 1 1.2 2 1 1 1: Sheldon L. Glashow (Ouroboros) [1] 1 v(r) u(r, r ) ( e 2 / r r ) H 2 [2] H = ( dr ψ σ + (r) 1 2 ) σ 2m r 2 + v(r) µ ψ σ (r) + 1 dr dr
SiC SiC QMAS(Quantum MAterials Simulator) VASP(Vienna Ab-initio Simulation Package) SiC 3C, 4H, 6H-SiC EV VASP VASP 3C, 4H, 6H-SiC (0001) (11 20) (1 1
QMAS SiC 7661 24 2 28 SiC SiC QMAS(Quantum MAterials Simulator) VASP(Vienna Ab-initio Simulation Package) SiC 3C, 4H, 6H-SiC EV VASP VASP 3C, 4H, 6H-SiC (0001) (11 20) (1 100) MedeA SiC QMAS - C Si (0001)
τ p ω πτ p ω π τ p (t) = 2 2 t 2 exp(i t)exp 8 2 S(,t) = s( ) (t )d d 2 E x dz 2 = 2 E x z E x = E 0 e z, = + j = 1 2 0 tan = 0, v = c r 10 11 Horn Circulator Net Work Analyzer t H = E t E = H E t B =
TTTA (1,3,5-trithia-2,4,6-triazapentalenyl) (CdSe)13 LDA 30% 50% G W GW CO GW T-matrix Coulomb [1] [11] (1) TTTA (1,3,5-trithia-2,4,6-triazapentalenyl
![TTTA (1,3,5-trithia-2,4,6-triazapentalenyl) (CdSe)13 LDA 30% 50% G W GW CO GW T-matrix Coulomb [1] [11] (1) TTTA (1,3,5-trithia-2,4,6-triazapentalenyl](/thumbs/96/129448227.jpg "TTTA (1,3,5-trithia-2,4,6-triazapentalenyl) (CdSe)13 LDA 30% 50% G W GW CO GW T-matrix Coulomb [1] [11] (1) TTTA (1,3,5-trithia-2,4,6-triazapentalenyl")
TTTA (1,3,5-trithia-2,4,6-triazapentalenyl) (CdSe)13 LDA 30% 50% G W GW CO GW T-matrix Coulomb [1] [11] (1) TTTA (1,3,5-trithia-2,4,6-triazapentalenyl) [6,9] (2) (CdSe)13 [8] (3) CO [4][11] (4) [3] (5)
パソコン接続マニュアル P-01F 日本語
P-01F 1 2 3 4 5 1 2 +m1111 1 2 3 4 5 6 6 1 1 111 2 1 3 1 1 1 2 1 7 3 8 1 2 1 111 3 4 5 9 1 m111 m1111 c 2 3 4 5 10 1 1 111 2 1 3 1 1 1 2 1 3 1 m111 m1111 2 3 1 11 12 1 2 3 1 2 3 13 1 2 3 4 5 14 6 7 8 9
磁性物理学 - 遷移金属化合物磁性のスピンゆらぎ理論
email: takahash@sci.u-hyogo.ac.jp May 14, 2009 Outline 1. 2. 3. 4. 5. 6. 2 / 262 Today s Lecture: Mode-mode Coupling Theory 100 / 262 Part I Effects of Non-linear Mode-Mode Coupling Effects of Non-linear
技術創造の社会的条件
1999 10 21 21 i ... 1 1... 3 1-1. 20...3 1900 1945 3 1945 198x 4 198x 1999 5 1-2....7 1945 198x 7 HEMT 8 198x 1999 9 9 1-3....11 11 12 13 18 2 New Institutions... 21 2-1....21 22 24 26 2-2....27 28 29
1
4 Nano Device Technologies From New Functions of Extreme Substances to Telecommunication Technologies 4-1 Controlling Intermolecular Interactions using Nano- Structural Molecules OTOMO Akira, YOKOYAMA
PowerPoint プレゼンテーション
立命館 SR センター公開シンポジウム 軟 X 線分光を用いた二次電池研究の最先端 016.11.11 Li MnO 正極材料の酸素による電荷補償の 直接観察 大石昌嗣 / Masatsugu Oishi 徳島大学大学院理工学研究部機械科学系エネルギーシステム分野 1 Energy 次世代 LIB: 高電位, 高容量の理解 V (V) W (Wh/kg) Q (Ah/kg) V : 高電位での電気化学
Microsoft Word - planck定数.doc
. 目的 Plck 定数 光電効果についての理解を深める. また光電管を使い実際に光電効果を観察し,Plck 定数および仕事関数を求める.. 課題 Hg- スペクトルランプから出ている何本かの強いスペクトル線のなかから, フィルターを使い, 特定の波長域のスペクトル線を選択し, それぞれの場合について光電効果により飛び出してくる電子の最高エネルギーを測定する. この測定結果から,Plck 定数 h
RX501NC_LTE Mobile Router取説.indb
2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 1 2 3 4 5 6 7 8 19 20 21 22 1 1 23 1 24 25 1 1 26 A 1 B C 27 D 1 E F 28 1 29 1 A A 30 31 2 A B C D E F 32 G 2 H A B C D 33 E 2 F 34 A B C D 2 E 35 2 A B C D 36
untitled
/Si FET /Si FET Improvement of tunnel FET performance using narrow bandgap semiconductor silicide Improvement /Si hetero-structure of tunnel FET performance source electrode using narrow bandgap semiconductor
Research Reports on Information Science and Electrical Engineering of Kyushu University Vol.11, No.1, March 2006 Numerical Analysis of Scattering Atom
九州大学学術情報リポジトリ Kyushu University Institutional Repository レーザーアブレーション原子蛍光分光法における放出原子の挙動解析 中村, 大輔九州大学大学院システム情報科学府電子デバイス工学専攻 : 博士後期課程 肥後谷, 崇九州大学大学院システム情報科学府電子デバイス工学専攻 : 修士課程 三洋電機株式会社 高尾, 隆之九州大学大学院システム情報科学研究院電子デバイス工学部門
IntroductionToQuantumComputer
http://quantphys.org/wp/keisukefujii/?p=433 Twitter Keisuke Fujii@fgksk ? 1687: () Isaac Newton (1642-1727) http://www.newton.cam.ac.uk/art/portrait.html Equation of motion ? 1687: () 1873: () James C.
The 52 nd Scientific Meeting of Japan Society of Ningen Dock 2-2-1 2-2-2 172 306 The 52 nd Scientific Meeting of Japan Society of Ningen Dock 2-2-3 2-2-4 173 307 2-2-5 2-2-6 174 308 The 52 nd Scientific
ポイント: 多 波 長 励 起 光 電 流 分 光 によるアップコンバージョン 光 電 流 生 成 機 構 の 解 明 半 導 体 ナノ 構 造 を 利 用 した 中 間 バンド 型 太 陽 電 池 の 効 率 を 支 配 するプロセスを 究 明 キャリア 多 体 効 果 を 利 用 することによる
平 成 26 年 2 月 1 8 日 量 子 ナノ 構 造 を 利 用 した 太 陽 電 池 の 光 キャリアの 振 る 舞 いを 解 明 - 高 効 率 太 陽 電 池 の 実 現 に 前 進 - 概 要 金 光 義 彦 化 学 研 究 所 教 授 ディビット テックス (David M. Tex) CREST 研 究 員 は 異 なる 三 種 類 の 波 長 のレーザー 光 を 用 いた 分 光
: u i = (2) x i Smagorinsky τ ij τ [3] ij u i u j u i u j = 2ν SGS S ij, (3) ν SGS = (C s ) 2 S (4) x i a u i ρ p P T u ν τ ij S c ν SGS S csgs
![: u i = (2) x i Smagorinsky τ ij τ [3] ij u i u j u i u j = 2ν SGS S ij, (3) ν SGS = (C s ) 2 S (4) x i a u i ρ p P T u ν τ ij S c ν SGS S csgs](/thumbs/91/106610562.jpg ": u i = (2) x i Smagorinsky τ ij τ [3] ij u i u j u i u j = 2ν SGS S ij, (3) ν SGS = (C s ) 2 S (4) x i a u i ρ p P T u ν τ ij S c ν SGS S csgs")
15 C11-4 Numerical analysis of flame propagation in a combustor of an aircraft gas turbine, 4-6-1 E-mail: tominaga@icebeer.iis.u-tokyo.ac.jp, 2-11-16 E-mail: ntani@iis.u-tokyo.ac.jp, 4-6-1 E-mail: itoh@icebeer.iis.u-tokyo.ac.jp,
卓球の試合への興味度に関する確率論的分析
17 i 1 1 1.1..................................... 1 1.2....................................... 1 1.3..................................... 2 2 5 2.1................................ 5 2.2 (1).........................
chap7_v7.dvi
1 7 7. 1 7. 1. 1,,,.,, 19,,,,, 2 7,.,,., DFT), LDA) GGA GW, La 2 CuO 4 La 2 CuO 4 LDA 3d. 2eV 7. 2 3. 7. 2,.,, E F,. E F = 2 kf 2 /2m k F 10 9 10 10 m, m 9 10 31 kg, 6.6 10 34 Jsec 10 18 J 10 ev., r s,
,235,002 66,417,260 6,446,764 5,939,253 31,725,023 31,933, , ,147 4,969,463 4,247,784 19,001,432 19,481, ,25
19 193 2 1 18 193 2 18 19 19331 20331 3,999,561 4,948,530 1,011,068 1,108,973 2,988,492 3,839,557 1,003,796 362,988 39,725 328,544 2,213,314 1,900,294 2,861 11,094 333,524 447,538 2,914,023 3,638,676 11,683
表紙
Akira Fujishima 2005.Vo.3 1 Kiyoshi kanamura kanamura-kiyoshi@c.metro-u.ac.jp 2 2005.Vol.3 Rechargeable Lithium Ion-Battery Active Material Liquid Electrolyte σ = 10-2 10-3 S cm -1 3D Interface of Solid
untitled
(a) (b) (c) (d) (e) (f) (g) (f) (a), (b) 1 He Gleiter 1) 5-25 nm 1/2 Hall-Petch 10 nm Hall-Petch 2) 3) 4) 2 mm 5000% 5) 1(e) 20 µm Pd, Zr 1(f) Fe 6) 10 nm 2 8) Al-- 1,500 MPa 9) 2 Fe 73.5 Si 13.5 B 9 Nb
chap1_MDpotentials.ppt
simplest Morse : simplest (1 Well-chosen functional form is more useful than elaborate fitting strategies!! Phys. Rev. 34, 57 (1929 ( 2 E ij = D e 1" exp("#(r ij " r e 2 r ij = r i " r j r ij =r e E ij
Stress Singularity Analysis at an Interfacial Corner Between Anisotropic Bimaterials Under Thermal Stress Yoshiaki NOMURA, Toru IKEDA*4 and Noriyuki M
Stress Singularity Analysis at an Interfacial Corner Between Anisotropic Bimaterials Under Thermal Stress Yoshiaki NOMURA, Toru IKEDA*4 and Noriyuki MIYAZAKI Department of Mechanical Engineering and Science,
Microsoft Word - HB_Raman.doc
1. ラマン散乱物質に入射, 吸収された光は, 物質と相互作用を起こしたのち, その一部は再び散乱光として物質から放出される. この入射光と散乱光のエネルギーが等しい場合 ( 弾性散乱 ), レイリー散乱と呼ばれる. 一方, 入射光が物質における様々なエネルギー準位 ( 格子振動, 分子の回転, 電子準位など ) に由来してエネルギーを変化させた場合 ( 非弾性散乱 ), これをラマン散乱と呼ぶ 1).
C-2 NiS A, NSRRC B, SL C, D, E, F A, B, Yen-Fa Liao B, Ku-Ding Tsuei B, C, C, D, D, E, F, A NiS 260 K V 2 O 3 MIT [1] MIT MIT NiS MIT NiS Ni 3 S 2 Ni
![C-2 NiS A, NSRRC B, SL C, D, E, F A, B, Yen-Fa Liao B, Ku-Ding Tsuei B, C, C, D, D, E, F, A NiS 260 K V 2 O 3 MIT [1] MIT MIT NiS MIT NiS Ni 3 S 2 Ni](/thumbs/89/99121913.jpg "C-2 NiS A, NSRRC B, SL C, D, E, F A, B, Yen-Fa Liao B, Ku-Ding Tsuei B, C, C, D, D, E, F, A NiS 260 K V 2 O 3 MIT [1] MIT MIT NiS MIT NiS Ni 3 S 2 Ni")
M (emu/g) C 2, 8, 9, 10 C-1 Fe 3 O 4 A, SL B, NSRRC C, D, E, F A, B, B, C, Yen-Fa Liao C, Ku-Ding Tsuei C, D, D, E, F, A Fe 3 O 4 120K MIT V 2 O 3 MIT Cu-doped Fe3O4 NCs MIT [1] Fe 3 O 4 MIT Cu V 2 O 3
研究成果報告書(基金分)
(DMS) 1 3 DMS 2 4 DMS II-VI CdTe ZnTe 2 4 DMS 2 4 DMS II-VI 2 3d 4 3d (MBE) II-VI ZnTe CdTe 3d Mn, Cr, Fe 2 4 DMS MBE X (XRD)X (XAFS) II (SQUID) (a) 4 DMS (Cd,Mn,Cr)Te 4 DMS II-VI CdTe 2 Mn, Cr (Cd,Mn,Cr)Te
[3] 2 2
![[3] 2 2](/thumbs/42/23099382.jpg "[3] 2 2")
(Akio HOSOYA) 2-12-1 Department of Physics, Tokyo Institute of Technology 2-12-1 Oh-Okayama, Meguro, Tokyo 152-8551 2011 9 27 1 2 9 = 18 9 9 = 81 3 9 = 27 8 9 = 72 [1] [2] email: ahosoya@th.phys.titech.ac.jp
untitled
2012 R. Leturcq IEMN CNRSK. Ensslin A. C. Gossard Univ. California Markus Büttiker, Peter Hänggi, Pierre Gaspard, (S) 1 2 1980 etc. Exotic materials MEMS micro electro mechanical systems etc. ~ 0.8μm Webb
EPSON エプソンプリンタ共通 取扱説明書 ネットワーク編
K L N K N N N N N N N N N N N N L A B C N N N A AB B C L D N N N N N L N N N A L B N N A B C N L N N N N L N A B C D N N A L N A L B C D N L N A L N B C N N D E F N K G H N A B C A L N N N N D D
ありがとうございました
- 1 - - 2 - - 3 - - 4 - - 5 - 1 2 AB C A B C - 6 - - 7 - - 8 - 10 1 3 1 10 400 8 9-9 - 2600 1 119 26.44 63 50 15 325.37 131.99 457.36-10 - 5 977 1688 1805 200 7 80-11 - - 12 - - 13 - - 14 - 2-1 - 15 -
EPSON エプソンプリンタ共通 取扱説明書 ネットワーク編
K L N K N N N N N N N N N N N N L A B C N N N A AB B C L D N N N N N L N N N A L B N N A B C N L N N N N L N A B C D N N A L N A L B C D N L N A L N B C N N D E F N K G H N A B C A L N N N N D D
公務員人件費のシミュレーション分析
47 50 (a) (b) (c) (7) 11 10 2018 20 2028 16 17 18 19 20 21 22 20 90.1 9.9 20 87.2 12.8 2018 10 17 6.916.0 7.87.4 40.511.6 23 0.0% 2008 2009 2010 2011 2012 2013 2014 2015 2016 2017 2018 2.0% 4.0% 6.0% 8.0%
Q1 Q2 Q3 Q4 Q1 Q2 Q3 Q4 A B (A/B) 1 1,185 17,801 6.66% 2 943 26,598 3.55% 3 3,779 112,231 3.37% 4 8,174 246,350 3.32% 5 671 22,775 2.95% 6 2,606 89,705 2.91% 7 738 25,700 2.87% 8 1,134
橡hashik-f.PDF
1 1 1 11 12 13 2 2 21 22 3 3 3 4 4 8 22 10 23 10 11 11 24 12 12 13 25 14 15 16 18 19 20 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 144 142 140 140 29.7 70.0 0.7 22.1 16.4 13.6 9.3 5.0 2.9 0.0
198
197 198 199 200 201 202 A B C D E F G H I J K L 203 204 205 A B 206 A B C D E F 207 208 209 210 211 212 213 214 215 A B 216 217 218 219 220 221 222 223 224 225 226 227 228 229 A B C D 230 231 232 233 A
1
1 2 3 4 5 (2,433 ) 4,026 2710 243.3 2728 402.6 6 402.6 402.6 243.3 7 8 20.5 11.5 1.51 0.50.5 1.5 9 10 11 12 13 100 99 4 97 14 A AB A 12 14.615/100 1.096/1000 B B 1.096/1000 300 A1.5 B1.25 24 4,182,500
05[ ]戸田(責)村.indd
![05[ ]戸田(責)村.indd](/thumbs/91/106164845.jpg "05[ ]戸田(責)村.indd")
147 2 62 4 3.2.1.16 3.2.1.17 148 63 1 3.2.1.F 3.2.1.H 3.1.1.77 1.5.13 1 3.1.1.05 2 3 4 3.2.1.20 3.2.1.22 3.2.1.24 3.2.1.D 3.2.1.E 3.2.1.18 3.2.1.19 2 149 3.2.1.23 3.2.1.G 3.1.1.77 3.2.1.16 570 565 1 2
/9/ ) 1) 1 2 2) 4) ) ) 2x + y 42x + y + 1) 4) : 6 = x 5) : x 2) x ) x 2 8x + 10 = 0
1. 2018/9/ ) 1) 8 9) 2) 6 14) + 14 ) 1 4 8a 8b) 2 a + b) 4) 2 : 7 = x 8) : x ) x ) + 1 2 ) + 2 6) x + 1)x + ) 15 2. 2018/9/ ) 1) 1 2 2) 4) 2 + 6 5) ) 2x + y 42x + y + 1) 4) : 6 = x 5) : x 2) x 2 15 12
ネットショップ・オーナー２ ユーザーマニュアル
1 1-1 1-2 1-3 1-4 1 1-5 2 2-1 A C 2-2 A 2 C D E F G H I 2-3 2-4 2 C D E E A 3 3-1 A 3 A A 3 3 3 3-2 3-3 3-4 3 C 4 4-1 A A 4 B B C D C D E F G 4 H I J K L 4-2 4 C D E B D C A C B D 4 E F B E C 4-3 4
背景光触媒材料として利用される二酸化チタン (TiO2) には, ルチル型とアナターゼ型がある このうちアナターゼ型はルチル型より触媒活性が高いことが知られているが, その違いを生み出す要因は不明だった 光触媒活性は, 光吸収により形成されたキャリアが結晶表面に到達して分子と相互作用する過程と, キ
二酸化チタンの光触媒活性を決める因子を発見 - 高効率光触媒開発に新たな指針 - 要点 二酸化チタン結晶表面での光励起キャリアのダイナミクスをリアルタイムで観測することに成功し, 光触媒活性を決める因子を発見 未解明であったアナターゼ型とルチル型二酸化チタンの触媒活性の違いが, 光励起キャリアの結晶表面に固有な寿命に起因することを証明 光触媒活性を簡便に制御する方法を提案 概要 東京大学物性研究所の松田巌准教授と山本達助教,
tsunoda _1
モンテカルロ殻模型による ベータ崩壊の研究 東京大学原子核科学研究センター (CNS) 角田佑介 モンテカルロ殻模型による研究対象の核種 Hg r プロセス Sn Sm Zr モンテカルロ殻模型 (MCSM) により 従来の殻模型計算の手法では困難な核種も計算可能に 理研仁科センターアーカイブより引用 原子核の形状 : spherical oblate prolate 一部の核種では異なる形状を持つ固有状態が近いエネルギーに現れる
The Plasma Boundary of Magnetic Fusion Devices
ASAKURA Nobuyuki, Japan Atomic Energy Research Institute, Naka, Ibaraki 311-0193, Japan e-mail: asakuran@fusion.naka.jaeri.go.jp The Plasma Boundary of Magnetic Fusion Devices Naka Fusion Research Establishment,
Fig. 1. Structures of NM394, NAD-358 and NAD-245 Fig. 2. Typical HPLC chromatograms of NM394 in human plasma by organic solvent extraction method (a): Blank plasma (b): Plasma spiked with NM394 and internal
* 1 1 (i) (ii) Brückner-Hartree-Fock (iii) (HF, BCS, HFB) (iv) (TDHF,TDHFB) (RPA) (QRPA) (v) (vi) *
* 1 1 (i) (ii) Brückner-Hartree-Fock (iii) (HF, BCS, HFB) (iv) (TDHF,TDHFB) (RPA) (QRPA) (v) (vi) *1 2004 1 1 ( ) ( ) 1.1 140 MeV 1.2 ( ) ( ) 1.3 2.6 10 8 s 7.6 10 17 s? Λ 2.5 10 10 s 6 10 24 s 1.4 ( m
の実現は この分野の最大の課題となってい (a) た ゲージ中の 酸素イオンを 電子で置換 筆 者 ら の 研 究 グ ル ー プ は 23 年 に 12CaO 7Al2O3 結 晶 以 下 C12A7 を用 い て 安定なエレクトライド C12A7: を実現3) Al3+ O2 Cage wall O2 In cage その電子状態や物性を解明してきた4) 図 1 のように C12A7 の結晶構造は
d > 2 α B(y) y (5.1) s 2 = c z = x d 1+α dx ln u 1 ] 2u ψ(u) c z y 1 d 2 + α c z y t y y t- s 2 2 s 2 > d > 2 T c y T c y = T t c = T c /T 1 (3.
![d > 2 α B(y) y (5.1) s 2 = c z = x d 1+α dx ln u 1 ] 2u ψ(u) c z y 1 d 2 + α c z y t y y t- s 2 2 s 2 > d > 2 T c y T c y = T t c = T c /T 1 (3.](/thumbs/92/109966568.jpg "d > 2 α B(y) y (5.1) s 2 = c z = x d 1+α dx ln u 1 ] 2u ψ(u) c z y 1 d 2 + α c z y t y y t- s 2 2 s 2 > d > 2 T c y T c y = T t c = T c /T 1 (3.")
5 S 2 tot = S 2 T (y, t) + S 2 (y) = const. Z 2 (4.22) σ 2 /4 y = y z y t = T/T 1 2 (3.9) (3.15) s 2 = A(y, t) B(y) (5.1) A(y, t) = x d 1+α dx ln u 1 ] 2u ψ(u), u = x(y + x 2 )/t s 2 T A 3T d S 2 tot S
損保ジャパンの現状2011
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 62 63 64 65 66 67 68 69
スライド 1
2017 年 8 月 24 日 XAFS 夏の学校 2017 FEFF による XANES シミュレーション SR Center 立命館大学 SR センター中西康次 1 FEFF FEFF ワシントン大学 John Rehr 教授らのグループで開発された 第一原理実空間自己無撞着全多重散乱法 による XAFS シミュレーションプログラム EXAFS だけでなく XANES も計算可能 A.L. Ankudinov,
光格子中におけるスピン密度 インバランスフェルミ気体の安定性
光格子中における 2 成分超流動フェルミ気体の安定性 栗原研究室修士 2 年湯前慶大 目次 < 先行研究 > BCS-BEC クロスオーバー領域におけるフェルミ気体の超流動性 光格子中における超流動臨界速度 ( 実験 ) 空間的に一様な系における超流動臨界速度 ( 理論 ) < 本研究 > モデル 手法 光格子中における超流動励起スペクトル 光格子中における超流動臨界速度 BCS ー BEC クロスオーバー
20 $P_{S}=v_{0}\tau_{0}/r_{0}$ (3) $v_{0}$ $r_{0}$ $l(r)$ $l(r)=p_{s}r$ $[3 $ $1+P_{s}$ $P_{s}\ll 1$ $P_{s}\gg 1$ ( ) $P_{s}$ ( ) 2 (2) (2) $t=0$ $P(t
1601 2008 19-27 19 (Kentaro Kanatani) (Takeshi Ogasawara) (Sadayoshi Toh) Graduate School of Science, Kyoto University 1 ( ) $2 $ [1, ( ) 2 2 [3, 4] 1 $dt$ $dp$ $dp= \frac{dt}{\tau(r)}=(\frac{r_{0}}{r})^{\beta}\frac{dt}{\tau_{0}}$
1 2 LDA Local Density Approximation 2 LDA 1 LDA LDA N N N H = N [ 2 j + V ion (r j ) ] + 1 e 2 2 r j r k j j k (3) V ion V ion (r) = I Z I e 2 r
![1 2 LDA Local Density Approximation 2 LDA 1 LDA LDA N N N H = N [ 2 j + V ion (r j ) ] + 1 e 2 2 r j r k j j k (3) V ion V ion (r) = I Z I e 2 r](/thumbs/91/104998910.jpg "1 2 LDA Local Density Approximation 2 LDA 1 LDA LDA N N N H = N [ 2 j + V ion (r j ) ] + 1 e 2 2 r j r k j j k (3) V ion V ion (r) = I Z I e 2 r")
11 March 2005 1 [ { } ] 3 1/3 2 + V ion (r) + V H (r) 3α 4π ρ σ(r) ϕ iσ (r) = ε iσ ϕ iσ (r) (1) KS Kohn-Sham [ 2 + V ion (r) + V H (r) + V σ xc(r) ] ϕ iσ (r) = ε iσ ϕ iσ (r) (2) 1 2 1 2 2 1 1 2 LDA Local
untitled
TOKUSHIMA PREFECTURAL INDUSTRIAL TECHNOLOGY CENTER 1 1 1 2 3 4 2 6 7 2 9 7 1 8 9 9 7 1 8 5 1 6 4 4 5 42 7 5 3 10 7 4 3 32 15 73 40 208 236 55 120 747 96 233 1,107 1,133 1,282 712 875 5,438 11 1,889 817
Microsoft PowerPoint - 東大講義09-13.ppt [互換モード]
![Microsoft PowerPoint - 東大講義09-13.ppt [互換モード]](/thumbs/88/116773367.jpg "Microsoft PowerPoint - 東大講義09-13.ppt [互換モード]")
物性物理学 IA 平成 21 年度前期東京大学大学院講義 東京大学物性研究所高田康民 2009 年 4 月 10 日 -7 月 17 日 (15 回 ) 金曜日 2 時限 (10:15-11:45) 15 11 理学部 1 号館 207 号室 講義は自己充足的 量子力学 ( 第 2 量子化を含む ) 統計力学 場の量子論のごく初歩を仮定 最後の約 10 分間は関連する最先端の研究テーマを雑談風に紹介する
The Evaluation on Impact Strength of Structural Elements by Means of Drop Weight Test Elastic Response and Elastic Limit by Hiroshi Maenaka, Member Sh
The Evaluation on Impact Strength of Structural Elements by Means of Drop Weight Test Elastic Response and Elastic Limit by Hiroshi Maenaka, Member Shigeru Kitamura, Member Masaaki Sakuma Genya Aoki, Member
.T.C.Y._.E..
25 No.33 C O N T E N T S REVIEW 1 2 5 4 3 6 7 8 9 1 11 1, 1, 7,5 75 916,95 (121) 756,67 (15) 718,89 (13) 91,496 (169) 54,2 (179) 3,243 (75) 727,333 (129) 564,47 (112) 55,458 (11) 6,68,953 (18) 5,624,957
01
2 0 0 7 0 3 2 2 i n d e x 0 7. 0 2. 0 3. 0 4. 0 8. 0 9. 1 0. 1 1. 0 5. 1 2. 1 3. 1 4. 1 5. 1 6. 1 7. 1 8. 1 9. 2 0. 2 1. 2 3. 2 4. 2 5. 2 6. O k h o t s k H a m a n a s u B e e f 0 2 http://clione-beef.n43.jp
![.V...z.\](/thumbs/40/20575037.jpg ".V...z.\")
2018/6/12 表面の電子状態 表面に局在する電子状態 表面電子状態表面準位 1. ショックレー状態 ( 準位 ) 2. タム状態 ( 準位 ) 3. 鏡像状態 ( 準位 ) 4. 表面バンドのナローイング 5. 吸着子の状態密度 鏡像力によるポテンシャル 表面からzの位置の電子に働く力とポテン
表面の電子状態 表面に局在する電子状態 表面電子状態表面準位. ショックレー状態 ( 準位. タム状態 ( 準位 3. 鏡像状態 ( 準位 4. 表面バンドのナローイング 5. 吸着子の状態密度 鏡像力によるポテンシャル 表面からzの位置の電子に働く力とポテンシャル e F z ( z z e V ( z ( Fz dz 4z e V ( z 4z ( z > ( z < のときの電子の運動を考える
C el = 3 2 Nk B (2.14) c el = 3k B C el = 3 2 Nk B
I ino@hiroshima-u.ac.jp 217 11 14 4 4.1 2 2.4 C el = 3 2 Nk B (2.14) c el = 3k B 2 3 3.15 C el = 3 2 Nk B 3.15 39 2 1925 (Wolfgang Pauli) (Pauli exclusion principle) T E = p2 2m p T N 4 Pauli Sommerfeld
68 JAXA-RR r v m Ó e ε 0 E = - Ó/ r f f 0 f 1 f = f 0 + f 1 x k f 1 = f k e ikx Ó = Ó k e ikx Ó k 3
67 1 Landau Damping and RF Current Drive Kazuya UEHARA* 1 Abstract The current drive due to the rf travelling wave has been available to sustain the plasma current of tokamaks aiming the stational operation.
量子情報科学−情報科学の物理限界への挑戦- 2018
1 http://qi.mp.es.osaka-u.ac.jp/main 2 0 5000 10000 15000 20000 25000 30000 35000 40000 1945 1947 1949 1951 1953 1955 1957 1959 1961 1963 1965 1967 1969 1971 1973 1975 1977 1979 1981 1983 1985 1987 1989
1
5-3 Photonic Antennas and its Application to Radio-over-Fiber Wireless Communication Systems LI Keren, MATSUI Toshiaki, and IZUTSU Masayuki In this paper, we presented our recent works on development of
( 2001MB062) Zachary Fisk Thomas Maurice Rice Hans Rudolf Ott MgB Y 2 C 3 18K 11K Ca EuB 6 CaB 6 CaB 2 C 2 MgB 2 Y 2 C 3 1 NED
( 2001MB062) Zachary Fisk Thomas Maurice Rice Hans Rudolf Ott 2001 4 2004 3 1 MgB 2 3 2 3 Y 2 C 3 18K 11K Ca EuB 6 CaB 6 CaB 2 C 2 MgB 2 Y 2 C 3 1 NEDO 2 MgB 2 2001 1 MgB 2 NEDO MgB 2 σ π MgB 2 [1] MgB
Microsoft PowerPoint Aug30-Sept１基研研究会熱場の量子論.ppt
原子核における α 粒子の Bose-Einstein 凝縮 大久保茂男 S. Ohkubo ( 高知女子大 環境理学科 ) @ 1999 クラスター模型軽い領域だけでなく重い領域 40 Ca- 44 Ti 領域での成立理論 実験 1998 PTP Supplement 132 ( 山屋尭追悼記念 ) 重い核の領域へのクラスター研究 44 Ti fp 殻領域 40 Ca α の道が切り開かれた クラスター模型の歴史と展開
SiC Si Si Si 3 SiC Si SiC Metastable Solvent Epitaxy MSE MSE SiC MSE SiC SiC 3C,4H,6H-SiC 4H-SiC(11-20) 4H-SiC (0001) Si Si C 3 C 1
SiC 4718 20 2 21 SiC Si Si Si 3 SiC Si SiC Metastable Solvent Epitaxy MSE MSE SiC MSE SiC SiC 3C,4H,6H-SiC 4H-SiC(11-20) 4H-SiC (0001) Si Si C 3 C 1 1 4 1.1.................... 4 1.2 SiC........................
( ) URL: December 2, 2003
( ) URL: http://dbs.c.u-tokyo.ac.jp/~fukushima mailto:hukusima@phys.c.u-tokyo.ac.jp December 2, 2003 Today s Contents Summary 2003/12/02 1 Cannella Mydosh(1972) Edwards Anderson(1975): Model Hamiltonian:
untitled
TOF ENMA JAEA-RMS) TOF Pre-scission JAERI-RMS (m-state 16 O + 27 Al 150MeV d TOF Nucl. Phys. A444, 349-364 (1985). l = m d Pre-scission Scission 10-19 (Post_scission) (Pre-scission) Proton_fission Alpha_fission
Table 1 Type of polymeric coating materials Fig. 2 Results of suppressive effects of polymeric coating materials on the progress of neutralization of concrete. Table 2 Evaluation of the suppressive effects
リカレンスプロット : 時系列の視覚化を越えて (マクロ経済動学の非線形数理)
1768 2011 150-162 150 : Recurrence plots: Beyond visualization of time series Yoshito Hirata Institute of Industrial Science, The University of Tokyo voshito@sat. t.u\cdot tokvo.ac.ip 1 1. 1987 (Eckmann
Stepwise Chow Test * Chow Test Chow Test Stepwise Chow Test Stepwise Chow Test Stepwise Chow Test Riddell Riddell first step second step sub-step Step
Stepwise Chow Test * Chow Test Chow Test Stepwise Chow Test Stepwise Chow Test Stepwise Chow Test Riddell Riddell first step second step sub-step Stepwise Chow Test a Stepwise Chow Test Takeuchi 1991Nomura
Microsoft PowerPoint - 14.菅谷修正.pptx
InGaAs/系量子ドット太陽電池の作製 革新デバイスチーム 菅谷武芳 電子 バンド3:伝導帯 E3 E3 E 正孔 バンド:中間バンド 量子ドット超格子 ミニバンド 量子ドットの井戸型 ポテンシャル バンド:価電子帯 量子ドット太陽電池のバンド図 6%を超える理想的な量子ドット太陽 電池実現には E3として１ 9eVが必要 量子ドット超格子太陽電池 理論上 変換効率6%以上 集光 を採用 MBE
Microsoft PowerPoint - matsuzawa
第 12 回若手科学者によるプラズマ研究会 29 年 3 月 16-18 日原子力機構那珂核融合研究所 磁場反転配位プラズマにおける 中性粒子数密度計測 松澤芳樹, 田邨尚郎, 山本直樹, 高尾昂平, 日吉まゆ, 浅井朋彦, 高橋努日大理工 磁場反転配位 (FRC) プラズマ コンパクト トーラス (CT) 小型で閉じ込め効率が良い磁場反転配位 (Field-Reversed Configuration:
Microsoft PowerPoint - 9.菅谷.pptx
超多積層量子ドット太陽電池と トンネル効果 菅谷武芳 革新デバイスチーム 量子ドット太陽電池 電子 バンド3:伝導帯 E23 E13 E12 正孔 バンド2:中間バンド 量子ドット超格子 ミニバンド 量子ドットの井戸型 ポテンシャル バンド1:価電子帯 量子ドット太陽電池のバンド図 量子ドット超格子太陽電池 理論上 変換効率60%以上 集光 A. Luque et al., Phys. Rev. Lett.
研究の背景有機薄膜太陽電池は フレキシブル 低コストで環境に優しいことから 次世代太陽電池として着目されています 最近では エネルギー変換効率が % を超える報告もあり 実用化が期待されています 有機薄膜太陽電池デバイスの内部では 図 に示すように (I) 励起子の生成 (II) 分子界面での電荷生
報道関係者各位 平成 6 年 8 月 日 国立大学法人筑波大学 太陽電池デバイスの電荷生成効率決定法を確立 ~ 光電エネルギー変換機構の解明と太陽電池材料のスクリーニングの有効なツール ~ 研究成果のポイント. 太陽電池デバイスの評価 理解に重要な電荷生成効率の決定方法を確立しました. これにより 有機薄膜太陽電池が低温で動作しない原因が 電荷輸送プロセスにあることが明らかになりました 3. 本方法は
