QCD physics at HERA 徳宿克夫 (KEK) HERA のほとんどの結果は QCD に関連したものだが このトークでは 3 つのトピックに絞る 陽子の構造関数 ジェット生成と インスタントン March 5 5 K.Tokushuku
HERA: 7.5GeV 電子と 9GeV 陽子のコライダー p 9GeV k e 7.5GeV x q k Q γ remnant jet 電子陽子の深非弾性散乱 (DIS) を測定 Q = -q x = Q /p.q p current jet W F = e xq f ( x, Q ) f q f ( x, Q ) : quark distribution function March 5 5 K.Tokushuku
HERA の運動学的領域 Q (GeV ) 4 3 996-97 998-99 (Preliminary) BPT 997 SVX 995 NMC BCDMS CCFR E665 Kinematic limit y= s=q xy 桁以上高い Q 桁以上低い x 6 桁以上に広い範囲の測定が可能 - y=.4-6 -5-4 -3 - - March 5 5 K.Tokushuku 3 x 物理量がどのように運動学変数と共にどう変化していくか (evolution) を見るのに最適
陽子の構造 (HERA の初期結果 ) Gluck, Reya and Vogt pqcd : parton evolution HERA Kinematic Limit Early HERA data showed rapid increase of F at low x. Fixed target data Donnachie & Landshoff Hadronic : γp の全断面積が pp と同じように振舞うと考えた場合 March 5 5 K.Tokushuku 4
陽子の構造の測定 Frank Wilczek の自分の初期の QCD 論文に関するコメント :... The most dramatic of these [tests], that protons viewed at ever higher resolution would appear more and more as field energy (soft glue), was only clearly verified at HERA twenty years later. http://web.mit.edu/physics/facultyandstaff/faculty_documents/wilczek_select_pubs.pdf March 5 5 K.Tokushuku 5
スケーリングの破れ DGLAP 発展方程式 (Dokshitzer, Gribov, Lipatov, Altarelli, Parisi) df α s ( Q ) dy = eq qq qg, d ln Q π y q Q 大 : high-x q と g が low-x q と g に分かれる xq x [ ( ) ( ) + ( ) ( )] P x y q y, Q P x y g y Q splitting function (known from pqcd) P qq ( x y) y x (y-x) P qg ( x y) x x y (y-x) March 5 5 K.Tokushuku 6
F 構造関数の測定 HERA F Q =.7 GeV 3.5 GeV 4.5 GeV 6.5 GeV x が小さくなると F は急激に大きくなる 陽子の中には soft sea クォークがたくさんある Q が大きくなるにつれてその傾きは急になっている 8.5 GeV GeV GeV 5 GeV softer parton smaller resol. 8 GeV GeV 7 GeV 35 GeV em F dynamics of quarks and gluons 45 GeV 6 GeV 7 GeV 9 GeV 高い x では低エネルギーのデータとよくつながっている DGLAP 発展方程式を使った NLOQCD はデータを非常に良く再現できている GeV 5 GeV -3-3 March 5 5 K.Tokushuku 96/97 7-3 -3 x NLO QCD fit tot. error H 96/97 BCDMS E665 NMC
フィットから求まったパートン分布 xg (a) xf.8.7 NLO QCD fit (M Z ) =.8 Q = GeV 5 x=. x=. NLO QCD fit.6 tot. error CTEQ 6M xu v tot. error ( -free) tot. error ( -fixed).5 MRST 5 x=..4 xg(.5) xd v x=..3.. xs(.5) -3 - - Note the scale factor. Gluon dominant at low-x x 3 4 Q (GeV ) low-x で F が大きくなってたことからわかるように 陽子の中には sea quark がたくさんある NLO-QCD フィットの結果は low-x ではそれよりさらにグルーオンが多いことを示す March 5 5 K.Tokushuku 8
Transition from perturbative to non-p. region NLOQCD の限界を見るのに Q の小さい所まで測定を進めた Q ~GeV 以下では F のデータはなだらかになる傾向が見られる Q = では Regge 的な振る舞いをすることが測定でわかっているが そこへ向かってなだらかに移行している em F.5.5.5.5 Q =.3 GeV.4 GeV.5 GeV.585 GeV.65 GeV.8 GeV.5 GeV.7 GeV 3.5 GeV low x の F は仮想光子の全吸収断面積と下式のように関係し かつ x Q /W March 5 5 K.Tokushuku x 9.5.5.5.5 4.5 GeV 6.5 GeV -5-3 - -5-3 - -5-3 - NLO QCD fit tot. error 96/97 BPT 97 SVX 95 E665 NMC
F の測定 (Q の関数として ) HERA F スケーリングの破れ : F / lnq ~ xg(x,q ) em F -log (x) 5 x=6.3e-5 x=. x=.6 x=.53 x=.4 x=.5 x=.63 x=.8 x=.3 NLO QCD fit tot. error H 94- prelim. H 96/97 96/97 4 x=. x=.3 BCDMS E665 NMC をフリーパラメータとして F からパートン分布を求める : =.5 ± (additionally ±.5 from renormalization scale) H:.7(exp) +.9.5 (model) 3 x=.5 x=.8 x=.3 x=. =.66 ± (additionally ±.4 from renormalization scale) :.49(exp) ±.8(model) H と の違いはおもに どの実験データを使うか (H/, 低エネルギー実験 エラー ( 特に系統誤差 ) をどう扱うか Q =Q でのパートン分布関数の形などからきている. 3 4 5 March 5 5 K.Tokushuku x=.3 x=.5 x=.8 x=.3 x=.8 x=.5 x=.4 x=.65 Q (GeV )
running の効果が見えるか NLO-DGLAP フィットで を強引に固定した場合 通常のフィット em F -log (x) 5 x=6.3e-5 x=. x=.6 x=.53 x=.4 x=.5 x=.63 x=.8 NLO QCD fit tot. error 96/97 em F -log (x) 5 x=6.3e-5 x=. x=.6 x=.53 x=.4 x=.5 x=.63 x=.8 NLO QCD fit tot. error 96/97 x=.3 BCDMS x=.3 BCDMS 4 x=. x=.3 E665 NMC 4 x=. x=.3 E665 NMC 3 x=.5 x=.8 x=.3 χ =3/63 3 x=.5 x=.8 x=.3 χ =9/63 x=. x=. x=.3 x=.5 x=.3 x=.5 x=.8 x=.8 x=.3 x=.3 x=.8 x=.8 x=.5 x=.5 x=.4 x=.4 x=.65 x=.65 3 4 5 3 4 5 =.88 Q (GeV ) Q (GeV ) K.Nagano March 5 5 K.Tokushuku
強い相互作用の結合定数 αs の測定 世界平均 S.Bethke hep-ex47 /H は F フィット以外でも様々な方向で の測定を進めて来た (Mz)=.8±.7 March 5 5 K.Tokushuku
ep 衝突でのジェット生成 I e 7.5GeV Q γ remnant jet x bj p 9GeV W current jet + jet 事象では ジェットは散乱されたクォークそのまま ジェットの Pt は 電子の Pt とバランスしているだけ よってこの場合 ( Jet の測定 ~ Inclusive F 測定 ) March 5 5 K.Tokushuku 3
ep 衝突でのジェット生成 II } } PDF dσˆ D dσ = dxf ( x, μ ; α ) d ˆ( σ xp, μ ; μ ; α ( μ ) ) D( z, μ ; α ) a = q, q, g a F source parton distribution a F s F R s R s had a= q, q, g March 5 5 K.Tokushuku 4 s F R Hard scattering cross section s R s F Fragmentation Function dσ dxf ( x, μ ; α ) d ˆ( σ xp, μ ; μ ; α ( μ ) )( + δ = + jet 事象は O( ) 陽子内のグルーオン分布や グルーオンの放射の研究が出来る それぞれの項で αs への依存度があるので 様々な方法で αs の測定が可能になる ジェットの研究では Fragment function の部分はハドロン補正として取り扱う s )
DIS でのジェット生成 DIS では ローレンツ系として Breit frame を使うのが便利 この系は q r r x BJ p p r r r p + q = x BJ で定義され 仮想光子は純粋に space-like. q = (,,,-x BJ P) e r x BJ p p QPM type Pt QCD radiation Breit frameではカレントクォークとレムナントクォークが良く分離する QPMの事象では カレントクォークが8 度反射するので Ptを持たない QCDによるグルーオン輻射があったときのみPtがでる March 5 5 K.Tokushuku 5
C had dσ + /dz p, (pb) Rel. diff. C had og (ξ) (pb) DIS でのジェット生成.5..4 -.4.5. 96-97 DISENT Had. DISENT MBFITM μ R =μ F =Q a)..4.6.8 * θ z p, * c) z = ( cosθ ) B jet (/σ) dσ/dφ C had..5 dσ + /dlog (x Bj ) (pb)..5 Rel. diff. b).4 π / π 3π / π -.4 B φ jet (rad) - -.5 - -.5 C had jj (pb/gev).5. 96-97.5. NLO QCD: DISENT MRST99 (μ R =ET,jet B ) DISENT MRST99 (μ R =Q) 6 8 4 3 36 log (x Bj ) March 5 5 K.Tokushuku 6 d) e γ e Jet e e φ ジェットの角分布は NLO- QCD でよく再現できている QCD 行列要素の確認 h
ジェットの多重度 σ (pb) 3 ( +) σ (pb) 3 ( +) ( +) ( +) Q > GeV ( 3 +) Q > GeV η jets <.4 ( 3 +) (prel.) 98- ARIADNE LEPTO LEPTO+SCI ( 4 +) (prel.) 98- MEPJET (NLO) hadr CTEQ5M, μ R =Q MEPJET (LO) hadr CTEQ5M, μ R =Q ( 4 +) NLO uncertainty μ R =.5Q-Q - - - - y cut y cut パートンシャワーを入れたMCはジェットの多重度を良く再現している NLO-QCD も + jets の分布を良く 再現している --> の古典的な測定が可能 March 5 5 K.Tokushuku 7
C had Di-jet in DIS dσ/dq (pb/gev ).3. - 96-97 DISENT Had DISENT MBFITM μ R =μ F =Q a) R +.4.. 96-97 DISENT Had MBFIT ( =.3) MBFIT ( =.8) MBFIT ( =.3) μ R =μ F =Q b).8.6.4.8.6.4. a) from R + 96-97 PDG Rel. diff. - -3-4.5 -.5.5 -.5 dσ tot dσ + dσ tot 3 4 dσ + Q (GeV ) Rel. diff....8.6.4.5 -.5 3 4 α ( Q (GeV ) March 5 5 K.Tokushuku 8 Δ (ES) Δ (Th).. -.. -. running 4 6 8 + ジェット事象の断面積と全断面積の比を取ることで 実験及び理論の不定性が相殺でき精度が上がる + s M z +.4.57 ) =.66 ±.9( stat.).33(exp.).44( th.) PLB 57 () 7-88 b) c) Q (GeV)
dσ/de T,jet B (pb/gev) Breit frame での Inclusive ジェット断面積 6 5 4 3 - - -3 96-97 Jet energy scale uncertainty NLO QCD: (corrected to hadron level) (M Z )=.75 DISENT MRST99 (μ R =E B T,jet ) DISENT MRST99 (μ R =Q) 5 < Q < 5 GeV ( 5 ) 5 < Q < 5 GeV ( 4 ) 5 < Q < GeV ( 3 ) < Q < GeV ( ) < Q < 5 GeV ( ) Q > 5 GeV 5 5 5 3 35 4 45 ( ) E B T,jet (GeV) Etjet cross section in Breit frame. dσ dxf ( x, μ ; α ) d ˆ( σ xp, μ ; μ ; α ( μ ) )( + δ = a= q, q, g a F March 5 5 K.Tokushuku 9 s F R NLO 計算が存在 s R s had 近年では ( も含めて ) 違った値の での PDF が使えるようになった 式の各項が既知 測定した各点の断面積からそれぞれの点での を測定可能 ダイジェットを選ぶ条件をきめる不定性がない分 こちらの方が理論の不定性を減らすことができる )
Jet Production in DIS running from inclusive jet cross section for CTEQ5M parton densities inclusive k algorithm H (E T ) (M Z ).4...8.6.4 5 < Q < GeV < Q < 3 GeV (E B T,jet ).4.. 96-97 Theoretical uncertainty from (M Z )=. +.4 -.44...8.4...8.6.4.. α ( 3 < Q < 6 GeV E T / GeV 6 < Q < 5 GeV E T / GeV + s M z +.39.33 ) =.86 ±.3(exp.).45( th.).3( PDF) H: E.P.J.C9 () 89 α ( March 5 5 K.Tokushuku.6.4. 3 4 5 E B T,jet (GeV) + s M z +.3.8 ) =. ±.7( stat.).3(exp.).7( th.) PLB547() 64
Jet Production in DIS (sub-jet) /σ DIS dσ/dlog (y ) - - (a) Q > 5 GeV H data NLO (+δ had ) NLO LO NLO scale uncertainty RAPGAP Lab frame: jet: modified Durham H -5.5-5 -4.5-4 -3.5-3 -.5 - -.5 log (y ) small separation 実験室系で見た場合 NLO QCD の予想は y cut ~ -3 程度の微小分離されたジェットまでよくデータを再現できている このように小さなジェットまで NLO が記述できるので ジェットの内部構造の研究にも応用できる March 5 5 K.Tokushuku
< n sbj > サブジェットの多重度 5 4 3 96-97 parton/hadron correction < 5 % pqcd predictions (DISENT): (corrected to hadron level) LO QCD (CTEQ4L) NLO QCD : CTEQ4A5[ (M Z )=.] CTEQ4M [ (M Z )=.6] CTEQ4A[ (M Z )=.] が大きくなるにつれて ハードパートンがより多く放出される ジェットの形状から が測定できる では つの方向で解析 -> ジェットの形状 -> サブジエット : (re-apply jet algorithm inside a jet, using smaller y cut.) Q > 5 GeV E T,jet > 5 GeV - < η jet < C had.5 ARIADNE LEPTO-MEPS subjet...9 Theoretical uncertainty (Q/ < μ R < Q) -3 - - y cut Lab frame: jet: Kt inside jet NLO では実験室系で 3 jet まで出せる 非摂動効果 ( 左図 Chad) を小さく押えるために y cut >. の領域のみ使う March 5 5 K.Tokushuku
サブジェットの多重度 < n sbj >.8.7.6.5.4 y cut = - parton/hadron correction < 7 % pqcd predictions (DISENT): (corrected to hadron level) LO QCD (CTEQ4L) NLO QCD: CTEQ4A5 CTEQ4M CTEQ4A [ (M Z )=.] [ (M Z )=.6] [ (M Z )=.].3. 96-97 Q > 5 GeV - < η jet < C had.4. ARIADNE LEPTO-MEPS..9 Theoretical uncertainty (Q/ < μ R < Q) 3 4 5 6 E T,jet (GeV) α ( + s M z +.4.93 ) =.87 ±.7( stat.).9(exp.).76( th.) PLB558(3) 4 March 5 5 K.Tokushuku 3
from Event Shape Event-shape 変数 (Thrust, Jet mass, Jet broadening,... ) から を求めることも 古くから e+e- 衝突でも行われてきた 系のエネルギーが増すと Event の形状が細くなっていく具合を見て を求める < -T T >. 95-97 a) NLO QCD. < B T >..5 b) High x Low x All x しかし以前から非摂動効果が大きいという問題があり MC でその分を見積もる必要があった < M > c) < C > d) 近年 Dokshitzer と Webber により 非摂動部分を /Q のべき乗で書け (power correction) すべての Event-Shape 変数で共通の つのパラメータ ( and α ) で決められるという提案が出た < -T γ >.5 e) Q(GeV) < B γ >.5 f) DISASTER++ + power corr. DISASTER++ Q(GeV) March 5 5 K.Tokushuku 4
from Event Shape α _ (μ Ι = GeV).7.6 Power Correction Fits (stat. and exp. syst. uncertainties) ρ α.5.45 B T M -T T C s.d. errors 95% confidence region (stat. + exp. sys. errors) (prel.) 98-.5 B τ τ c.4.35 B γ.4 C.3 -T γ.3 H....3.4 (M Z ).5..5..5.3.35.4.45 α s (M Z ) LEP ではある程度うまく行っているが HERA では残念ながら 異なる Event-Shape 変数で求めた and α が収束しない x 依存性が NLOQCD だけでは完全に記述できていないのも問題 March 5 5 K.Tokushuku 5
Jet Production in photoproduction 光子 陽子反応でのジェット生成は プロトン内のパートンと光子内のパートン ( あるいは光子自身 ) の散乱と考えることができる γ X γ X BJ E T jet x T p E jet T / W γp dσ/dη jet [pb] dσ/dη jet [pb] 5 5 5 5 E jet T 35 GeV. y.5 H Data energy scale uncert. NLO (+δ hadr. ) GRV AFG photon GSG PDF jet 35 E T 5 GeV. y.5 H preliminary E jet T 35 GeV.5 y.9 Q GeV incl. k T algor. jet 35 E T 5 GeV.5 y.9 つの異なった γp 重心エネルギーでジェットを測定した場合 ナイーブな QPM では 断面積は x T にスケールする <-- QCD では PDF も ME も 見ているエネルギーで変わる スケーリングの破れ dσ/dη jet [pb].5.5 5 E jet T 75 GeV. y.5 5 E jet T 75 GeV.5 y.9.5.5 η jet.5.5 March 5 5 K.Tokushuku 6 η jet Proton Photon Proton Photon Low-y High-y
(E T jet ) 4 < E jet d 3 σ/dp X jet dpy jet dpz jet >η (data-nlo)/nlo -5-6.5 -.5 - Jet Production in photoproduction Low-y 98- NLO QCD LO QCD - <η jet γp < and <W γp > = 8 GeV jet energy scale uncertainty NLO uncertainty..3.4.5 x T High-y - <η jet γp < and <W γp > = 55 GeV..3.4.5 Ratio of scaled jet invariant cross sections x T.5.5 98- NLO QCD scaling <W γp > = 8 GeV/<W γp > = 55 GeV and - <η jet γp < jet energy scale uncertainty NLO uncertainty..3.4.5 Ratio = <-- スケーリングの破れ : γp jet ジェットでは初めての観測 x T NLO-QCD は (pp と違って ) データを良く再現 March 5 5 K.Tokushuku 7
Jet Production in photoproduction (M Z ).6.4 98- Bethke η all E T jet regions determination using MRST99 PDFs (similar method as DIS inclusive jet.. 4 6 E T jet (GeV) α ( + s M z +..54 ) =.4 ±.( stat.).9(exp.).4( th.)..8 98- +. +.54 from (M Z ) =.4 ±. -.9 -.4 / 9 98- two-loop fit Bethke Bethke.6 8.4 7. 6. 5 3 4 5 6 7 3 4 5 6 7 8 9 jet jet E T (GeV) E T (GeV) March 5 5 K.Tokushuku 8
のまとめ Bethke4:.8±.7 HERA HERA 平均 average: :.86±.(exp.)±.5(th.).86 ±. ±.5 (th.).4 data th. uncert. (M Z ) exp. uncert..3... dijet NC DIS inclusive jet NC DIS...4 Jet shapes in NC DIS (Nucl Phys B 7 (4) 3) Multi-jets in NC DIS H data (DESY 5-9 - hep-ex/57) Inclusive jet cross sections in γp (Phys Lett B 56 (3) 7) Subjet multiplicity in CC DIS (Eur Phys Jour C 3 (3) 49) Subjet multiplicity in NC DIS (Phys Lett B 558 (3) 4) NLO QCD fit H (Eur Phys J C () 33) NLO QCD fit prel. (contributed paper to ICHEP4) NLO QCD fit (Phys Rev D 67 (3) exp. 7) uncert. Inclusive jet cross sections in NC DIS H (Eur Phys J C 9 () 89) Inclusive jet cross sections in NC DIS (Phys Lett B 547 () 64) Dijet cross sections in NC DIS (Phys Lett B 57 () 7) World average (S. Bethke, hep-ex/47) HERA average th. uncert. subjets NC DIS (M Z ) subjets CC DIS inclusive jet γp jet shapes NC DIS 3/ jets ratio NC DIS NLO fit inclusive jet NC DIS March 5 5 K.Tokushuku 9 NLO fit HERA 全体の平均を取る際 実験の不定性には互いの相関を考慮してある 理論の不定性はすべてが同じ方向に動くとして計算 ( 過大に見積もっている ) いずれの測定も誤差の範囲で一致している 世界平均の遜色ない精度 理論の不定性が下がることを期待したい (NNLO)
low-x での多重パートン放出 p e x bj ~ -4 Low Pt How is the parton evolution at low-x? How initial state parton radiation looks like? fixed order pqcd: NLO (~ ) : not enough Forward high mass Backward カレントジェット領域以外の場所でのエネルギーフローやジェットも観測してこれらの MC モデルと比較 3 different types of QCD evolution DGLAP : Pt ordering CCFM : angular ordering BFKL : x ordering MC models Parton Shower in Lepto CASCADE (Colour Dipole Model) この順に途中のパートンの Pt が大きくなる あるいは分解光子反応新粒子 新プロセス RAPGAP March 5 5 K.Tokushuku 3
x bj Forward Jets x bj small dσ/dx(nb) 5 5 evolution from large to small x 5 H Forward Jet Data p T,JET >3.5 GeV H data, prel. CDM RG(DIR) RG(DIR+RES) CASCADE 7 o <θ jet < o forward jet x = E jet = large jet E proton Forward Jet production Too small for simple PS (DGLAP). Cascade (CCFM) overestimates. Colour dipole and Resolved photon model describe the data. March 5 5 K.Tokushuku...3.4 3 x dσ/dx(nb) 5 75 5 5...3.4 H Forward Jet Data x p T,JET >5 GeV H data, prel. CDM RG(DIR) RG(DIR+RES) CASCADE
Instanton e e γ q I q" s W I W QCD 複雑な真空構造を持ち つの真空状態間のトンネル遷移 ( インスタントン ) が起こりえる この場合カイラリティが破れる Ringwald と Schrempp は DIS でのインタントン遷移を計算した 計算は q と g で決まる instanton size (ρ)) の領域によって大きな不定性を持つが σ~ pb 程度になりうる g = P ξ P q q + + g g I I n n f f ( q ( q R L + + q q R L ) + ) + ng ng カイラリティの測定はほとんど不可能なので 探索は Event の形状を見て行っている Many quark and gluons --> fireball like Flavour democratic --> many K March 5 5 K.Tokushuku 3
Instanton Instanton 事象は 丸い event が多くなるが 断面積は通常の DIS に比べて圧倒的に小さい 様々なカットをかけることにより Instanton 事象の割合を増やす しかし残念ながら カットをかけた後に残る通常の DIS 事象の見積がモデルによって大きく異なる One example After Enrichment cuts. Events 6 4 H..4.6.8 Sph B Events 6 4 6..4.6 3.8 5, Qrec [GeV ] March 5 x 5 Sph Sphericity K.Tokushuku x of particles nearly B 33 Instanton x5 DIS Events 5 I-rest frame CDM MEPS Events H 4 5 Events Instanton x x x
) [pb/fm] eff d(r/ ρ eff dσ / dρ 6 5 4 3.5.5.5 3 R / <ρ> Instanton.6 < R/< ρ> <. σ INS (QCDINS) (predicted) Excluded σ INS : Model prediction H MC-Independent MEPS Background Model CDM Background Model fall off expected from Lattice QCD results MC-Independent: すべて残った事象がインスタントン起源と考えた場合 (very conservative) CDM が 正しい MC なら 実験のリミットはかなり理論に迫ってきている の解析では より理論の不定性の少ない高い Q 事象で探索をした MC モデルによらないリミットで σ upper limit ~σ(theory).5.3.35 ρ eff (x,q ) [fm] ~size of instanton March 5 5 K.Tokushuku 34
th. uncert. exp. uncert. まとめ Jet shapes in NC DIS (Nucl Phys B 7 (4) 3) Multi-jets in NC DIS (DESY 5-9 - hep-ex/57) Inclusive jet cross sections in γp (Phys Lett B 56 (3) 7) Subjet multiplicity in CC DIS (Eur Phys Jour C 3 (3) 49) Subjet multiplicity in NC DIS (Phys Lett B 558 (3) 4) NLO QCD fit H (Eur Phys J C () 33) NLO QCD fit prel. (contributed paper to ICHEP4) NLO QCD fit (Phys Rev D 67 (3) 7) Inclusive jet cross sections in NC DIS H (Eur Phys J C 9 () 89) Inclusive jet cross sections in NC DIS (Phys Lett B 547 () 64) Dijet cross sections in NC DIS (Phys Lett B 57 () 7) World average (S. Bethke, hep-ex/47) HERA のコライダー実験では 広い範囲の運動学領域を一度に測定できる QCD 発展を見るのに非常に最適 陽子の構造関数を広い範囲測定できた 低い x で F の急激な増加 DGLAP NLOQCD で Q~GeV 以上を良くフィットできる たくさんの Low-x グルーオンの存在 F フィットや様々なジェット測定から強い相互作用の結合定数 ( ) を精度良く求めることができた すべての値は誤差の範囲で互いに一致した 強い相互作用の普遍性 低い x 領域での多重パートン生成の研究も進んでいる 様々なパートン発展法のテスト 非摂動的な遷移 ( インスタントン ) の探索も行われている 発見に至るまでの道筋はまだ遠いが 過去 年間で通常の DIS 事象に関する知識が非常に増えたことを考えると 今後に期待したい...4 (M Z ) March 5 5 K.Tokushuku 35