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また単分子層吸着量は S をすべて加えればよく N m = S (1.5) となる ここで計算を簡単にするために次のような仮定をする 2 層目以上に吸着した分子の吸着エネルギーは潜熱に等しい したがって Q = Q L ( 2) (1.6) また 2 層目以上では吸着に与える表面固体の影響は小さく

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1 C 2 C 3 C 4 C 1 C 2 C 3 C

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木村の理論化学小ネタ 液体と液体の混合物 ( 二成分系 ) の気液平衡 はじめに 純物質 A( 液体 ) と純物質 B( 液体 ) が存在し, 分子 A の間に働く力 分子 B の間に働く力 分子 A と分子 B の間に働く力 のとき, A

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C-2 NiS A, NSRRC B, SL C, D, E, F A, B, Yen-Fa Liao B, Ku-Ding Tsuei B, C, C, D, D, E, F, A NiS 260 K V 2 O 3 MIT [1] MIT MIT NiS MIT NiS Ni 3 S 2 Ni

1 熱, 蒸気及びボイラーの概要 問 10 伝熱についての記述として, 誤っているものは次のうちどれか (1) 金属棒の一端を熱したとき, 熱が棒内を通り他端に伝わる現象を熱伝導という (2) 液体又は気体が固体壁に接触して流れ, 固体壁との間で熱が移動する現象を熱伝達又は対流熱伝達という (3)

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46 表した 近似直線の傾きからファンデルワールス係数 a の値が求められる 界, 気液平衡点を厳密に求めた グラフは横軸を圧力 P, 縦軸をモルギブズエネルギー G とした ( 図 2) エントロピー S (J/K) の式 V nb 3nR T S nrt ln ns Vc nb 2 Tc S c

µµ InGaAs/GaAs PIN InGaAs PbS/PbSe InSb InAs/InSb MCT (HgCdTe)

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C 3 C-1 Cu 2 (OH) 3 Cl A, B A, A, A, B, B Cu 2 (OH) 3 Cl clinoatacamite S=1/2 Heisenberg Cu 2+ T N 1 =18K T N 2 =6.5K SR T N 2 T N 1 T N 1 0T 1T 2T 3T

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% A V C T1 T0!S V B T # "=T 0 "S# # "S = 0 T! 0 T 1 % D Tc Q = 0 A Th "S A# B = $Q h ( Q T h > 0) "S B# C = 0 h QC C Qh Q = 0 B "S C# D = Q c ( Q T c > 0) "S D# A = 0 c "S = "S A# B + "S B# C + "S C# D + "S D# A = 0 T c () T h () Q c = T c T h Q h T c #0Q c #0

% 0 1 $2$ 1 $ 0 % $2$ % $ U 2 "U 1 = P 1 V 1 " P 2 V 2 N 2 600K (H=U+PV) 4 He 40K % 19C = 1877(90K=-18) Cailletet;-110 200 Pictet;SO 2-10CO 2-80 188(77K=-196) Wroblewski, Olczewski (20K) 8.5 111K=-162

% 1898(20K) Dewar Joule-Thomson 1908(4.2K) Kamerlingh Onnes 1868 1895 60Onnes Dewar % Dewar 1891 1892 1905

% 低温の歴史と技術 2.1 低温開拓の歴史 低温物質科学研究センター 国内最大級のHe液化機300L毎時 吉田 (+桂 宇治) 液体ヘリウム 20万L 年 液体窒素 40万L 年 *,%4 宇宙")4#と 同じくらい$ 冷たい % 低温の歴史と技術 2.1 低温開拓の歴史 1922 液体ヘリウムの蒸発冷却により1Kを突破 Onnes 蒸気圧のHeをポンプで強制蒸発させると 潜熱が奪われて 液体の温度が下がる ポンプ 圧力 P [ 蒸気圧曲線 ] P " e! L RT 液体ヘリウム 液体 L : 潜熱 He 1 気圧 4 気体 1/100 気圧 1/1000 気圧 He 0 0. 1 2 4 5 T [K]

% 1908 Onnes 1911 Onnes 191 198 Kapitza, Allen F. London Tisza 1947 Landau 1962 1957 Bardeen, Cooper, Schrieffer 1972 % 19 He0.1ppm 50 H$(12.5 >> He 1951 H.London 1962 H.London 1965 Taconis(0.22K) 1978 FrossattimK 1999 Lancaster1.5mK

% 低温の歴史と技術 2.2 絶対零度への挑戦 温 度 T, X [K] 一様な混合液 4Heは完全に超流動 常流動 超流動 温度が下がると T, XC T, X 6.4 % He を含む 4 He 相分離 T 0 K で6.4 % Heを含む 4He液体は He Mechanical Vacuum 機械的真空 6.4 % He は希薄な気体 Mechanical Vacuum 中に浮いているHe He 濃度 [ % ] He 1Kで蒸発させるとHeだけが蒸発 希釈冷凍機の原理 c 相 d 相 He 6.4 % He 液体Heから気体Heに蒸発 蒸気圧は 6.4 % Heに相当 冷却が起こる 希釈冷凍 % 低温の歴史と技術 2.2 絶対零度への挑戦 4K 4K 1.4K 0.7K 0.1K 10mK 8mK デュワー瓶

% 低温の歴史と技術 2.2 絶対零度への挑戦 B 低温高磁場の場合 1方向に向く µb エントロピ 小 k BT >> 1 B 高温低磁場の場合 バラバラ µb エントロピ 大 << 1 k BT A 0.01 T 0.1 T B ~ 0 T S!R B = 10 T 1 T!S = ー 叿 呉 吟 呄 含 C B T " # Q T0 温度 0.1 1µK 10 100 1mK 10 100 1K % 低温の歴史と技術 2.2 絶対零度への挑戦 超低温'(&撮影装置$ 世界唯一 京都大学低温物質科学研究センター 最低温度 0.000K (宇宙の温度の 1万分の1 4K 8mK 100µK 国内8カ所 世界で22カ所

He (T<0.K) He Pressure (Bars) S solid > S liquid " #P M #T < 0 A-Phase B-Phase Solid Normal Liquid Temperature K (K) He Gas CNAF!0.0009K(0.9mK) U2D2 (NMR) U2D2

5%6%'(& 5mm T=500µK ; MRI $ $ $ $ $ $ 515 & 22