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- かつかげ うづき
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1 原子核少数系計算 船木靖郎 ( 理研仁科センター ) 理研和光 -AICS 合同シンポジウム 京 理研総合支援施設大会議室 平成 25 年 1 月 7 日.
2 Bridging the nuclear physics scales QCD Nuclear Structure Adapted from D. Dean, JUSTIPEN Meeting, 2009 Applications in astrophysics, defense, energy, and medicine 2
3 Table of Nuclides (Nuclear Chart) 3
4 3D Nuclear Chart 4
5 有効相互作用と模型計算 現実的核力 ( 裸の 2 核子間の相互作用 ) H H A 2 A 2 i i1 2m i j V i, j r,, r E r,, r 有効核力 1 A 1 eff S S H Pe He P eff PH Q 0 P Q 1, PQ 0 A P : 全ヒルベルト空間の部分空間 ( 模型空間 ) への射影演算子 S e 現実的核力を直接用いた ( から出発した直接的 ) 多核子系計算 Ab-initio 計算と呼ばれる Non-core (MC) shell model GFMC SRG Lattice EFT 大規模計算の主戦場 : ユニタリ変換 A 2 A eff 2 eff H i V i, j i1 2m i j H r,, r E r,, r 1 A 1 A V eff : 多くの場合現象論的に決定 : 模型波動関数
6 UNEDF SciDAC Collaboration: DFT CI Ab initio 6
7 原子核構造模型 液滴模型 複合核模型 殻模型 集団運動模型 クラスター模型
8 密度の飽和性 : 原子核半径 : R=1.12 A 1/3 fm 液滴模型 エネルギーの飽和性 : Bethe-Weizaecker mass formula Volume: C V = 15.6 MeV Surface: C S = 17.2 MeV Coulomb: C C = 0.70 MeV Asymmetry: C sym = 23.3 MeV Pairing: δ(a) 8
9 殻模型 T. Abe Schematic picture of the single-particle potential 調和振動子的中心力 + スピン 軌道力 Shell gap 0f 7/2 20 0d 3/2 1s 1/2 sd shell Spin orbit splitting Shell gap 0d 5/2 8 Magic number Shell gap 50 MeV 0p 1/2 0p 3/2 0s 1/2 NL J p shell 2 s shell Closed shell (Closed core) Single particle orbit 9
10 集団運動模型 原子核全体の変形 回転 振動現象を記述する模型 微視的には平均場模型 (Hartree Fock)+ 乱雑位相近似 (Random Phase Approximation) +ferimi 面近傍の 2 核子対相関 (pairing) ``BCS 状態 核子の自由度から出発して理解する
11 原子核構造模型 液滴模型 複合核模型 殻模型 集団運動模型 クラスター模型
12 原子核に現れるクラスター構造 (Ikeda Diagram) Limit of structural change from shell to clusters The most tightly bound light cluster αparticle (quartet) E/A ~7 MeV E * ~20 MeV stiff The most elemental subunit in nuclear cluster structures. Classified according to the Threshold Rule. K. Ikeda et al., PTP suppl. Extra num., 464 (1968). E/A ~1 MeV
13
14 Variational Monte Carlo (ab-initio calculation) R.B.Wringa et al., (2006) 現実的核力からクラスター構造の存在が示された
15 微視的 ( 半微視的 ) クラスター模型 Brink 模型波動関数 (Brink, Bloch, Margenau) RGM (Resonating Group Method) (Wheeler 1937) GCM (Generator Coordinate Method) (Griffin, Hill, Wheeler 1957) OCM (Orthogonality Condition Model) (Saito 1968) THSR (alpha condensate model) (Tohsaki, Horiuchi, Schuck, Roepke 2001) クラスターを仮定しない微視的模型 AMD(Antisymmetrized Molecular Dynamics) FMD(Fermionic Molecular Dynamics) Brink 波動関数の核子クラスター版
16 Typical mysterious 0 + states in nuclear structure problem P. Navratil et al., PRL 84, 5728 (2001) , 2 2 +, states : missing 0 2+ state (Hoyle state): この状態を再現することが現在の ab-initio 計算の一つの大きな目標になっている Non-core shell model 計算では記述が難しい励起状態
17 SRG+NCSM R. Roth, et al., Phys. Rev. Lett. 107, (2011) Excitation spectra of carbon-12 First six excited states of positive parity for fixed alpha = 0.08 fm 4 Induced 3N terms Initial (genuine) 3N terms > over all compression of the spectrum > different behavior among the different states 2 + & 4 + states: improved 1 + & (Hoyle) states: not well described T. Abe Excited states: alpha dependence is much weaker than that in ground states (not shown in Fig.4, though) ~ a few 100 kev for E * (0 + 2) w/ NN+3N full > negligible induced 4N contrib.
18 模型によって明らかにされた現在の Hoyle 状態の理解 α 凝縮状態 n α condensate w.f. (THSR 模型波動関数 ) Variational ansatz (two parameters B and b) (THSR ansatz) A. Tohsaki, H. Horiuchi, P. Schuck and G. Röpke et al., PRL 87, (2001). c.o.m. of i-th α particle Total c.o.m. n=3 case THSR, 3 B b b b b 0s b Two limits B B =b: Slater determinant B >>b: Gas of independent α-particles (0s) 4 configuration
19 Electron Scattering Data ( ) T. Neff Very nice reproduction by THSR w.f. (BEC) M. Chernykh. et al., PRL 98, (2007) also see M. Chernykh et al., arxiv: ``BEC from Y.F.et al., EPJA 28, 259(2006)
20 ?? E x (MeV) Observed levels of 12 C 0S 1S C. Kurokawa and K. Katō, PRC 71, (2005). 15 rmsr=2.4 fm S 0D 10 ``α-halo rmsr=5.4 fm Y. Funaki et al., EPJA 24, 321 (2005). 5 rmsr=3.8 fm rmsr=2.4 fm MeV 2 1 0S state; Alpha cond.model 12 C(α, α ) E cal =9.38 MeV E=9.9(3) MeV Γ cal =0.64 MeV Γ=1.0(3) MeV M. Itoh et al., NPA 738, 268 (2004). 0 rmsr=2.4 fm C(p, p ) E=9.6(1) MeV Γ=0.6(1) MeV M. Freer et al., PRC80, (R) (2009).
21 ``αcondensate in finite nuclei Energy 励起エネルギー 7.2 MeV α 粒子が最低軌道を占有 12 C では十分確立した nα 分解閾エネルギー 3~ Cluster gas excitation dissolution 12 C 0 Quantum liquid Shell model
22 Energy ``gas phase in finite nuclei 励起エネルギー 7.2 MeV 14.2 MeV 19.2 MeV 無限核物質 ( 低密度領域 ) /5 0 nα 分解閾エネルギー 3~ Cluster gas excitation dissolution 12 C 0 Quantum liquid 16 O 20 Ne
23 Energy 16 O 4αchain ~ 14 MeV ~7 MeV 4 α breakup threshold Gas 12 C+α configurations 12 C+α breakup threshold 4α クラスター状態を記述するための模型 平均場模型 平均場とは異質の構造 12 C+α クラスター模型 4α クラスター模型 下にある状態 ( 基底状態 12 C+α) を正しく記述した上で議論することが決定的に重要 (<16MeV)α クラスター状態は p-h 状態とのカップリングは小さい 8 Be+ 8 Be, 12 C * +α に崩壊する状態が最近の実験で見えている 0 MeV Liquid
24 4α 直交条件模型 (OCM) 模型空間 (K-type) ( r, ) (H-type) ( r, ) α 間相対運動はガウス関数基底で展開 2 m(, r ) N() r exp r Y m() r ( r, ) ( r, ) ( r, ) ( r, ) 直線鎖状態や J π 0 + 状態に対しては高い相対角運動量 (l=3,4) が必要 l まで 8点程度 [[ l, l ], l ] : l 0,1, 2,3,4 70 channels 32 J 計 35000次元程度 高い相対角運動量を含めた行列要素計算が大変! ( l, l, l ) (0,0,0), (2,2,2), (2,2,4)(2,3,3), (2,4,4) cf) 4 核子系やハイパー核 4 体計算では低い相対角運動量 (l 2) で OK ( テンソル力 : 2 核子間相対 D 波 ) 計算コスト 1 : ~500 : ~5,000 : ~100,000 2α 間相対 S 波 D 波 G 波の phase shift を再現するポテンシャル使用
25 前記の模型空間でHamiltonianを対角化 ( 実対称一般化固有値問題 ) H T V2 ( ) Coul rij V2 ( rij ) V3 V4 VPauli i j 射影演算子部分の計算コストがメイン (8 割以上 ) となる パウリ演算子 ( パウリ禁止状態除去 ) V lim u ( r ) u ( r ) Pauli n ij n ij 2n4 ij 密度演算子 (, r r) ( r r) ( r r) i i i ガウス基底が一つ増えたことに相当し 5 体系の計算コストがかかる 相対角運動量の高い射影演算子部分の行列要素計算を含んだ 4 体系計算 (4αOCM)
26 行列要素計算ソースコード call mpi_init(ierr) call mpi_comm_size( ) call mpi_comm_rank( ) do iv=ista,iend do icb=1,nmax do ica=1,nmax : zz(ica,icb,iv)= end do end do end do iv: ガウス基底展開部分 ica,icb : 角運動量チャンネル部分 iv=1 iv=2 iv=4 nmax nmax iv=3 nmax nmax nmax nmax nmax nmax nmax iv=5 nmax nmax iv=6 nmax call mpi_gatherv(zz, ) call mpi_finalize(ierr) Dim=2560 Calculation time (s) # of core Matrix element Xeon X5670 (2.93 GHz, 2*6 core)
27 0 + spectra, rms radii, monopole matrix elements E x (MeV) 15 4α cond. state 4 12 C(2 + )+α(d) C(0 1 ) 12 C(0 + )+α(s) state: T. Wakasa, Y. F. et al., PLB 653, 173 (2007). 0 Exp. 4αOCM α+ 12 C OCM by Y. Suzuki Y. F. et al., PRL101, (2008).
28 over 15% of total EWSR 20% of total EWSR 0 + spectra, rms radii, monopole matrix elements E x [MeV] Experimental data R [fm] M(E0) [fm 2 ] [MeV] Large monopole matrix element can be the evidence of cluster states. T. Yamada, Y. F. et al., PTP120, 1139 (2008). R [fm] 4 OCM M(E0) [fm 2 ] [MeV] no data no data
29 Momentum distributions of the α particles r : coordinate of the i-th particle i X G : coordinate of total center-of-mass BEC in the atomic world JILA BEC Homepage N v y v x 80 nk 180 nk T=1.6μK : delta-function-like peak at zero momentum de Broglie w.l. 4αcondensate state character. 2 k 2 20 fm
30 Scalability ( 対称密行列 ) 対角化 :ScaLapack 使用 K. Yoshida QRPAコードによる対角化計算
31 `` 久保野 図 Cluster Nucleosynthesis(CN) diagram S. Kubono, PTP96, 275(1996)
32 Dominant 12 C synthesis process depends on temperature Total angular momentum 0 4 He 4 He C(2 1+ ) 12 C(0 1+ ) 4 He Low Temperature Direct 3-alpha collision Binary collision ( 8 Be resonance) 8 Be* High Temperature By way of Holy state ( 12 C resonance) kev C*(0 2+ ) 379 kev
33 Calculated rates deviates among theories at low temperature order of magnitude difference at 10 7 K Faddeev+HyperSpherical +R-matrix, Nguyen, Nunes,Thompson, Brown PRL109, (2012) CDCC, Ogata, Kan, Kamimura,, Prog. Theor. Phys. 122 (2009) N A 2 <> [cm 6 s -1 mol -2 ] NACRE compilation C. Angulo et.al, Nucl. Phys. A656 (1999) 3. Faddeev: S. Ishikawa, Phys. Rev. C (2013) Imaginary-time theory, Akahori, Funaki, Yabana, in preparation.
34 Imaginary time + Coupled Channel (CDCC を mimic) 2alpha 部分を 1200 チャンネル展開 CDCC: Eaa=0.176 MeV (122 ch.) Eaa=0.092 MeV Eaa=0.145 MeV Eaa=2.90 MeV Eaa=46.0MeV Eaa=471.1MeV (All channels included)
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原子核における α 粒子の Bose-Einstein 凝縮 大久保茂男 S. Ohkubo ( 高知女子大 環境理学科 ) @ 1999 クラスター模型軽い領域だけでなく重い領域 40 Ca- 44 Ti 領域での成立理論 実験 1998 PTP Supplement 132 ( 山屋尭追悼記念 ) 重い核の領域へのクラスター研究 44 Ti fp 殻領域 40 Ca α の道が切り開かれた クラスター模型の歴史と展開
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![Microsoft PowerPoint - tabe_lecture_series_1 [互換モード]](/thumbs/86/94863273.jpg "Microsoft PowerPoint - tabe_lecture_series_1 [互換モード]")
素核宇宙融合レクチャーシリーズ 第 4 回 原子核殻模型の基礎と応用 阿部喬 ( 東大 CNS) 京大基研 2012 年 1 月 11,12 日 1 本講義の目的 対象 : 非専門家向け 内容 : 殻模型 < 核構造 < 低エネルギー原子核物理 目標 : 殻模型計算とは何かを ( なんとなく ) 知ってもらう 2 参考文献 ( オンライン ) 原子核物学理入門 高田健次郎 : インターネットセミナー
* 1 1 (i) (ii) Brückner-Hartree-Fock (iii) (HF, BCS, HFB) (iv) (TDHF,TDHFB) (RPA) (QRPA) (v) (vi) *
* 1 1 (i) (ii) Brückner-Hartree-Fock (iii) (HF, BCS, HFB) (iv) (TDHF,TDHFB) (RPA) (QRPA) (v) (vi) *1 2004 1 1 ( ) ( ) 1.1 140 MeV 1.2 ( ) ( ) 1.3 2.6 10 8 s 7.6 10 17 s? Λ 2.5 10 10 s 6 10 24 s 1.4 ( m
42 3 u = (37) MeV/c 2 (3.4) [1] u amu m p m n [1] m H [2] m p = (4) MeV/c 2 = (13) u m n = (4) MeV/c 2 =
![42 3 u = (37) MeV/c 2 (3.4) [1] u amu m p m n [1] m H [2] m p = (4) MeV/c 2 = (13) u m n = (4) MeV/c 2 =](/thumbs/73/68712188.jpg "42 3 u = (37) MeV/c 2 (3.4) [1] u amu m p m n [1] m H [2] m p = (4) MeV/c 2 = (13) u m n = (4) MeV/c 2 =")
3 3.1 3.1.1 kg m s J = kg m 2 s 2 MeV MeV [1] 1MeV=1 6 ev = 1.62 176 462 (63) 1 13 J (3.1) [1] 1MeV/c 2 =1.782 661 731 (7) 1 3 kg (3.2) c =1 MeV (atomic mass unit) 12 C u = 1 12 M(12 C) (3.3) 41 42 3 u
4/15 No.
4/15 No. 1 4/15 No. 4/15 No. 3 Particle of mass m moving in a potential V(r) V(r) m i ψ t = m ψ(r,t)+v(r)ψ(r,t) ψ(r,t) = ϕ(r)e iωt ψ(r,t) Wave function steady state m ϕ(r)+v(r)ϕ(r) = εϕ(r) Eigenvalue problem
EOS and Collision Dynamics Energy of nuclear matter E(ρ, δ)/a = E(ρ, )/A + E sym (ρ)δ 2 δ = (ρ n ρ p )/ρ 1 6 E(ρ, ) (Symmetric matter ρ n = ρ p ) E sy
Nuclear collision dynamics and the equation of state We want to measure EOS. Measure T, P and ρ of matter... Prepare matter in the state we want to measure HI collisions What are taking place in collisions?
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不安定原子核の多体論 萩野浩一東北大学理学研究科物理学専攻 [email protected] www.nucl.phys.tohoku.ac.jp/~hagino 弱束縛 井戸型ポテンシャル (l=0 束縛状態 ) 講義の内容 1.1 粒子ハロー核の構造 - 束縛状態 - 角運動量の効果 - クーロン励起 - 変形 2.2 粒子ハロー核と対相関 - ペアリング - ボロミアン原子核
輻射の量子論、選択則、禁制線、許容線
Radiative Processes in Astrophysics 005/8/1 http://wwwxray.ess.sci.osaka- u.ac.jp/~hayasida Semi-Classical Theory of Radiative Transitions r r 1/ 4 H = ( cp ea) m c + + eφ nonrelativistic limit, Coulomb
Techniques for Nuclear and Particle Physics Experiments Energy Loss by Radiation : Bremsstrahlung 制動放射によるエネルギー損失は σ r 2 e = (e 2 mc 2 ) 2 で表される為
Techniques for Nuclear and Particle Physics Experiments.. Energy Loss by Radiation : Bremsstrahlung 制動放射によるエネルギー損失は σ r e = (e mc ) で表される為 質量に大きく依存する Ex) 電子の次に質量の小さいミューオンの制動放射によるエネルギー損失 m e 0.5 MeV, m
崩壊α粒子測定による αクラスター凝縮状態の探索 東北大学CYRIC 伊藤 正俊
崩壊α粒子測定による αクラスター凝縮状態の探索 東北大学CYRIC 伊藤 正俊 目次 Introduction αクラスター凝縮状態の研究の現状 Experiment Cにおけるα非弾性散乱 崩壊α粒子測定 逆運動学によるOのα凝縮状態の探索実験 Discussions 崩壊α粒子測定の有効性 Summary αクラスター凝縮状態 α C 02+ (7.65 MeV): Hoyle state α
W 1983 W ± Z cm 10 cm 50 MeV TAC - ADC ADC [ (µs)] = [] (2.08 ± 0.36) 10 6 s 3 χ µ + µ 8 = (1.20 ± 0.1) 10 5 (Ge
![W 1983 W ± Z cm 10 cm 50 MeV TAC - ADC ADC [ (µs)] = [] (2.08 ± 0.36) 10 6 s 3 χ µ + µ 8 = (1.20 ± 0.1) 10 5 (Ge](/thumbs/91/105929864.jpg "W 1983 W ± Z cm 10 cm 50 MeV TAC - ADC ADC [ (µs)] = [] (2.08 ± 0.36) 10 6 s 3 χ µ + µ 8 = (1.20 ± 0.1) 10 5 (Ge")
22 2 24 W 1983 W ± Z 0 3 10 cm 10 cm 50 MeV TAC - ADC 65000 18 ADC [ (µs)] = 0.0207[] 0.0151 (2.08 ± 0.36) 10 6 s 3 χ 2 2 1 20 µ + µ 8 = (1.20 ± 0.1) 10 5 (GeV) 2 G µ ( hc) 3 1 1 7 1.1.............................
SPring-8_seminar_
X 21 SPring-8 XAFS 2016 (= ) X PC cluster Synchrotron TEM-EELS XAFS / EELS HΨ k = E k Ψ k XANES/ELNES DFT ( + ) () WIEN2k, Elk, OLCAO () CASTEP, QUANTUM ESPRESSO FEFF, GNXAS, etc. Bethe-Salpeter (BSE)
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008 年度冬学期 量子化学 Ⅲ 章量子化学の応用 4.4. 相対論的効果 009 年 月 8 日 担当 : 常田貴夫准教授 相対性理論 A. Einstein 特殊相対論 (905 年 ) 相対性原理: ローレンツ変換に対して物理法則の形は不変 光速度不変 : 互いに等速運動する座標系で光速度は常に一定 ミンコフスキーの4 次元空間座標系 ( 等速系のみ ) 一般相対論 (96 年 ) 等価原理
スライド 1
Matsuura Laboratory SiC SiC 13 2004 10 21 22 H-SiC ( C-SiC HOY Matsuura Laboratory n E C E D ( E F E T Matsuura Laboratory Matsuura Laboratory DLTS Osaka Electro-Communication University Unoped n 3C-SiC
H AB φ A,1s (r r A )Hφ B,1s (r r B )dr (9) S AB φ A,1s (r r A )φ B,1s (r r B )dr (10) とした (S AA = S BB = 1). なお,H ij は共鳴積分 (resonance integra),s ij は重
半経験量子計算法 : Tight-binding( 強結合近似 ) 計算の基礎 1. 基礎 Tight-binding 近似 ( 強結合近似, TB 近似あるいは TB 法などとも呼ばれる ) とは, 電子が強く拘束されており隣り合う軌道へ自由に移動できない, とする近似であり, 自由電子近似とは対極にある. 但し, 軌道間はわずかに重なり合っているので, 全く飛び移れないわけではない. Tight-binding
Mｏｔｔ散乱によるParity対称性の破れを検証
Mott Parity P2 Mott target Mott Parity Parity Γ = 1 0 0 0 0 1 0 0 0 0 1 0 0 0 0 1 t P P ),,, ( 3 2 1 0 1 γ γ γ γ γ γ ν ν µ µ = = Γ 1 : : : Γ P P P P x x P ν ν µ µ vector axial vector ν ν µ µ γ γ Γ ν γ
Electron Ion Collider と ILC-N 宮地義之 山形大学
Electron Ion Collider と ILC-N 宮地義之 山形大学 ILC-N ILC-N Ee Ee == 250, 250, 500 500 GeV GeV Fixed Fixed target: target: p, p, d, d, A A 33-34 cm-2 LL ~~ 10 1033-34 cm-2 ss-1-1 s s == 22, 22, 32 32 GeV GeV
TQFT_yokota
, TY, Naito, Phys. Rev. B 99, 115106 (2019),, 2019 9 2 1 (DFT) (DFT)? HΨ(x 1,, x N ) = EΨ(x 1,, x N ) N DFT! Hohenberg, Kohn, PR (1964) Kohn, Sham, PRA (1965) (EDF) E[ρ] = F[ρ] + dxv(x)ρ(x) δe[ρ] δρ(x)
positron 1930 Dirac 1933 Anderson m 22Na(hl=2.6years), 58Co(hl=71days), 64Cu(hl=12hour) 68Ge(hl=288days) MeV : thermalization m psec 100
positron 1930 Dirac 1933 Anderson m 22Na(hl=2.6years), 58Co(hl=71days), 64Cu(hl=12hour) 68Ge(hl=288days) 0.5 1.5MeV : thermalization 10 100 m psec 100psec nsec E total = 2mc 2 + E e + + E e Ee+ Ee-c mc
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ドリップ線の外側の原子核 : 一粒子共鳴状態の性質 -ドリップ線の外側の原子核 - 共鳴状態の一般論 - 共鳴状態の様々な記述法 - 陽子放出崩壊 酸素同位体のドリップ線 酸素原子核 (Z=8) 安定同位体 : 16 O (99.757%), 17 O (0.038%), 18 O (0.205%) 24 O の発見 :A.G. Artukh et al., PL32B (1970) 43 N=2Z+2
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年度 物理化学 Ⅱ 講義ノート. 二原子分子の振動. 調和振動子近似 モデル 分子 = 理想的なバネでつながった原子 r : 核間距離, r e : 平衡核間距離, : 変位 ( = r r e ), k f : 力の定数ポテンシャルエネルギー ( ) k V = f (.) 古典運動方程式 [ 振動数 ] 3.3 d kf (.) dt μ : 換算質量 (m, m : 原子, の質量 ) mm
1: Sheldon L. Glashow (Ouroboros) [1] 1 v(r) u(r, r ) ( e 2 / r r ) H 2 [2] H = ( dr ψ σ + (r) 1 2 ) σ 2m r 2 + v(r) µ ψ σ (r) + 1 dr dr ψ σ + (r)ψ +
![1: Sheldon L. Glashow (Ouroboros) [1] 1 v(r) u(r, r ) ( e 2 / r r ) H 2 [2] H = ( dr ψ σ + (r) 1 2 ) σ 2m r 2 + v(r) µ ψ σ (r) + 1 dr dr ψ σ + (r)ψ +](/thumbs/93/112757023.jpg "1: Sheldon L. Glashow (Ouroboros) [1] 1 v(r) u(r, r ) ( e 2 / r r ) H 2 [2] H = ( dr ψ σ + (r) 1 2 ) σ 2m r 2 + v(r) µ ψ σ (r) + 1 dr dr ψ σ + (r)ψ +")
1 1.1 21 11 22 10 33 cm 10 29 cm 60 6 8 10 12 cm 1cm 1 1.2 2 1 1 1: Sheldon L. Glashow (Ouroboros) [1] 1 v(r) u(r, r ) ( e 2 / r r ) H 2 [2] H = ( dr ψ σ + (r) 1 2 ) σ 2m r 2 + v(r) µ ψ σ (r) + 1 dr dr
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中性子過剰核の物理ドリップ線近傍の原子核の性質は? 中性子過剰核 = 新物質 おススメ ed. by E.M. Henley and S.D. Ellis (2013) Exotic nuclei far from the stability line K.H., I. Tanihata, and H. Sagawa 中性子過剰核の物理 陽子 中性子数の人工的制御によって原子核の新しい形態を明らかにする
1 9 v.0.1 c (2016/10/07) Minoru Suzuki T µ 1 (7.108) f(e ) = 1 e β(e µ) 1 E 1 f(e ) (Bose-Einstein distribution function) *1 (8.1) (9.1)
1 9 v..1 c (216/1/7) Minoru Suzuki 1 1 9.1 9.1.1 T µ 1 (7.18) f(e ) = 1 e β(e µ) 1 E 1 f(e ) (Bose-Einstein distribution function) *1 (8.1) (9.1) E E µ = E f(e ) E µ (9.1) µ (9.2) µ 1 e β(e µ) 1 f(e )
Kaluza-Klein(KK) SO(11) KK 1 2 1
Maskawa Institute, Kyoto Sangyo University Naoki Yamatsu 2016 4 12 ( ) @ Kaluza-Klein(KK) SO(11) KK 1 2 1 1. 2. 3. 4. 2 1. 標準理論 物質場 ( フェルミオン ) スカラー ゲージ場 クォーク ヒッグス u d s b ν c レプトン ν t ν e μ τ e μ τ e h
1 2 LDA Local Density Approximation 2 LDA 1 LDA LDA N N N H = N [ 2 j + V ion (r j ) ] + 1 e 2 2 r j r k j j k (3) V ion V ion (r) = I Z I e 2 r
![1 2 LDA Local Density Approximation 2 LDA 1 LDA LDA N N N H = N [ 2 j + V ion (r j ) ] + 1 e 2 2 r j r k j j k (3) V ion V ion (r) = I Z I e 2 r](/thumbs/91/104998910.jpg "1 2 LDA Local Density Approximation 2 LDA 1 LDA LDA N N N H = N [ 2 j + V ion (r j ) ] + 1 e 2 2 r j r k j j k (3) V ion V ion (r) = I Z I e 2 r")
11 March 2005 1 [ { } ] 3 1/3 2 + V ion (r) + V H (r) 3α 4π ρ σ(r) ϕ iσ (r) = ε iσ ϕ iσ (r) (1) KS Kohn-Sham [ 2 + V ion (r) + V H (r) + V σ xc(r) ] ϕ iσ (r) = ε iσ ϕ iσ (r) (2) 1 2 1 2 2 1 1 2 LDA Local
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有効理論を用いた vector like クォーク模型に対する B 中間子稀崩壊からの制限 (Work in progre) 広大院理 高橋隼也 共同研究者 : 広大院理, 広大 CORE-U 広大院理 島根大総合理工 両角卓也 清水勇介 梅枝宏之 導入 標準模型 (SM) のクォーク 標準模型は 6 種類のクォークの存在を仮定 アップタイプ ダウンタイプ u c t d 更にクォークが存在する可能性は?
42 1 Fig. 2. Li 2 B 4 O 7 crystals with 3inches and 4inches in diameter. Fig. 4. Transmission curve of Li 2 B 4 O 7 crystal. Fig. 5. Refractive index
MEMOIRS OF SHONAN INSTITUTE OF TECHNOLOGY Vol. 42, No. 1, 2008 Li 2 B 4 O 7 (LBO) *, ** * ** ** Optical Scatterer and Crystal Growth Technology of LBO Single Crystal For Development with Optical Application
25 3 4
25 3 4 1 µ e + ν e +ν µ µ + e + +ν e + ν µ e e + TAC START STOP START veto START (2.04 ± 0.18)µs 1/2 STOP (2.09 ± 0.11)µs 1/8 G F /( c) 3 (1.21±0.09) 5 /GeV 2 (1.19±0.05) 5 /GeV 2 Weinberg θ W sin θ W
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2010 KEK (Japan) (Japan) (Japan) Cheoun, Myun -ki Soongsil (Korea) Ryu,, Chung-Yoe Soongsil (Korea) 1. S.Reddy, M.Prakash and J.M. Lattimer, P.R.D58 #013009 (1998) Magnetar : ~ 10 15 G ~ 10 17 19 G (?)
Author Workshop 20111124 Henry Cavendish 1731-1810 Biot-Savart 26 (1) (2) (3) (4) (5) (6) Priority Proceeding Impact factor Full paper impact factor Peter Drucker 1890-1971 1903-1989 Title) Abstract
QMI_10.dvi
... black body radiation black body black body radiation Gustav Kirchhoff 859 895 W. Wien O.R. Lummer cavity radiation ν ν +dν f T (ν) f T (ν)dν = 8πν2 c 3 kt dν (Rayleigh Jeans) (.) f T (ν) spectral energy
磁性物理学 - 遷移金属化合物磁性のスピンゆらぎ理論
email: [email protected] May 14, 2009 Outline 1. 2. 3. 4. 5. 6. 2 / 262 Today s Lecture: Mode-mode Coupling Theory 100 / 262 Part I Effects of Non-linear Mode-Mode Coupling Effects of Non-linear
1401_HPCI-lecture4.SNEOS.pptx
極限物質の性質を決めるには? 超新星 : 状態方程式データテーブル 中性子星と超新星の状態方程式 中性子星 密度のみの関数 ほぼ中性子物質 ゼロ温度 冷えた中性子星 多くの状態方程式 原子核実験 中性子星質量 半径 超新星 密度だけでなく 電子の割合が変わる 有限温度 超新星爆発時 少ないデータテーブル 数値シミュレーション 中性子星合体にも 極限状態での物質の性質 状態方程式 (Equation
Study on Application of the cos a Method to Neutron Stress Measurement Toshihiko SASAKI*3 and Yukio HIROSE Department of Materials Science and Enginee
Study on Application of the cos a Method to Neutron Stress Measurement Toshihiko SASAKI*3 and Yukio HIROSE Department of Materials Science and Engineering, Kanazawa University, Kakuma-machi, Kanazawa-shi,
Rate of Oxidation of Liquid Iron by Pure Oxygen Shiro BAN-YA and Jae-Dong SHIM Synopsis: The rate of oxidation of liquid iron by oxygen gas has been s
Rate of Oxidation of Liquid Iron by Pure Oxygen Shiro BAN-YA and Jae-Dong SHIM Synopsis: The rate of oxidation of liquid iron by oxygen gas has been studied using a volume constant technique. The process
2018/6/12 表面の電子状態 表面に局在する電子状態 表面電子状態表面準位 1. ショックレー状態 ( 準位 ) 2. タム状態 ( 準位 ) 3. 鏡像状態 ( 準位 ) 4. 表面バンドのナローイング 5. 吸着子の状態密度 鏡像力によるポテンシャル 表面からzの位置の電子に働く力とポテン
表面の電子状態 表面に局在する電子状態 表面電子状態表面準位. ショックレー状態 ( 準位. タム状態 ( 準位 3. 鏡像状態 ( 準位 4. 表面バンドのナローイング 5. 吸着子の状態密度 鏡像力によるポテンシャル 表面からzの位置の電子に働く力とポテンシャル e F z ( z z e V ( z ( Fz dz 4z e V ( z 4z ( z > ( z < のときの電子の運動を考える
日本物理学会2013年秋季大会 於 高知大学朝倉campus 講演21aSB-6 (2013年9月21日) 高スピン間の回転行列の数値評価における著しい桁落の回避方法 田嶋直樹 福井大工 1.回転演算子の角運動量固有状態基底での表現行列 D関数 をWignerの公 式で数値的に求めると 角運動量jが
日本物理学会013年秋季大会 於 高知大学朝倉campus 講演1aSB-6 (013年9月1日 高スピン間の回転行列の数値評価における著しい桁落の回避方法 田嶋直樹 福井大工 1.回転演算子の角運動量固有状態基底での表現行列 D関数 をWignerの公 式で数値的に求めると 角運動量jが大きいとき著しい桁落ちが起きる j=1/ないし1との角運動量合成に関連する漸化式 で求める場合も同程 度の桁落ちが起きる.
Table 1: Basic parameter set. Aperture values indicate the radius. δ is relative momentum deviation. Parameter Value Unit Initial emittance 10 mm.mrad
SuperKEKB EMITTANCE GROWTH BY MISALIGNMENTS AND JITTERS IN SUPERKEKB INJECTOR LINAC Y. Seimiya, M. Satoh, T. Suwada, T. Higo, Y. Enomoto, F. Miyahara, K. Furukawa High Energy Accelerator Research Organization
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光格子中における 2 成分超流動フェルミ気体の安定性 栗原研究室修士 2 年湯前慶大 目次 < 先行研究 > BCS-BEC クロスオーバー領域におけるフェルミ気体の超流動性 光格子中における超流動臨界速度 ( 実験 ) 空間的に一様な系における超流動臨界速度 ( 理論 ) < 本研究 > モデル 手法 光格子中における超流動励起スペクトル 光格子中における超流動臨界速度 BCS ー BEC クロスオーバー
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COGNAC (COarse-Grained molecular dynamics program by NAgoya Cooperation) ( ), 0 sec -3 msec -6 sec -9 nsec -12 psec -15 fsec GOURMET SUSHI PASTA COGNAC MUFFIN -15-12 -9-6 -3 0 fm pm nm m mm m United atom
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C el = 3 2 Nk B (2.14) c el = 3k B C el = 3 2 Nk B
I [email protected] 217 11 14 4 4.1 2 2.4 C el = 3 2 Nk B (2.14) c el = 3k B 2 3 3.15 C el = 3 2 Nk B 3.15 39 2 1925 (Wolfgang Pauli) (Pauli exclusion principle) T E = p2 2m p T N 4 Pauli Sommerfeld
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10 016 6 0 4 (quantum wire) 4.1 4.1.1.6.1, 4.1(a) V Q N dep ( ) 4.1(b) w σ E z (d) E z (d) = σ [ ( ) ( )] x w/ x+w/ π+arctan arctan πǫǫ 0 d d (4.1) à ƒq [ƒg w ó R w d V( x) QŽŸŒ³ džq x (a) (b) 4.1 (a)
SiC SiC QMAS(Quantum MAterials Simulator) VASP(Vienna Ab-initio Simulation Package) SiC 3C, 4H, 6H-SiC EV VASP VASP 3C, 4H, 6H-SiC (0001) (11 20) (1 1
QMAS SiC 7661 24 2 28 SiC SiC QMAS(Quantum MAterials Simulator) VASP(Vienna Ab-initio Simulation Package) SiC 3C, 4H, 6H-SiC EV VASP VASP 3C, 4H, 6H-SiC (0001) (11 20) (1 100) MedeA SiC QMAS - C Si (0001)
[pb/gev] T d / dp Data/Theory 6 5.5 0.5 0 0 00 00 00 500 600 p [GeV] T anti-k jets, R=0.6, y jet L dt=7 nb ( s=7 TeV) Systematic Uncertainties.8 NLO-pQCD (CTEQ 6.6)+ Non pert. corr. 0 00 00 00 500 600
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波動方程式と量子力学 谷村吉隆 京都大学理学研究科化学専攻 http:theochem.kuchem.kyoto-u.ac.jp TA: 岩元佑樹 [email protected] ベクトルと行列の作法 A 列ベクトル c = c c 行ベクトル A = [ c c c ] 転置ベクトル T A = [ c c c ] AA 内積 c AA = [ c c c ] c =
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原子・分子架橋系の量子輸送の理論 現状と展望
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ｎｓｇ０２－１３／ｋｙ０４５０５９３０１６０００３３２１０
φ φ φ φ κ κ α α μ μ α α μ χ et al Neurosci. Res. Trpv J Physiol μ μ α α α β in vivo β β β β β β β β in vitro β γ μ δ μδ δ δ α θ α θ α In Biomechanics at Micro- and Nanoscale Levels, Volume I W W v W