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- あおい しもね
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1 素核宇宙融合レクチャーシリーズ 第 4 回 原子核殻模型の基礎と応用 阿部喬 ( 東大 CNS) 京大基研 2012 年 1 月 11,12 日 1
2 本講義の目的 対象 : 非専門家向け 内容 : 殻模型 < 核構造 < 低エネルギー原子核物理 目標 : 殻模型計算とは何かを ( なんとなく ) 知ってもらう 2
3 参考文献 ( オンライン ) 原子核物学理入門 高田健次郎 : インターネットセミナー ミクロの世界ーその 3 ー ( 原子核の世界 ) u.ac.jp/seminar/microworld3/microworld3.html 殻模型の基礎 武藤一雄 : 講義資料 ( 原子核物学理概論 原子核物理学 I 原子核物理学) 大塚孝治 : サマースクール資料 ( 第一日目 ) tokyo.ac.jp/summerschool/cns efes08/lecture_note/otsuka_day1.ppt tokyo.ac.jp/summerschool/cns efes08/lecture_note/otsuka_day2.ppt tokyo.ac.jp/summerschool/cns efes08/lecture_note/otsuka_day3.ppt 殻模型のレビュー論文 3
4 目次 核子の一粒子運動と原子核での殻構造 閉殻を仮定する ( 芯のある ) 殻模型計算の基礎 閉殻を仮定しない ( 芯のない ) 殻模型による第一原理計算の概要 モンテカルロ殻模型 4
5 目次 核子の一粒子運動と原子核での殻構造 閉殻を仮定する ( 芯のある ) 殻模型計算の基礎 閉殻を仮定しない ( 芯のない ) 殻模型による第一原理計算の概要 モンテカルロ殻模型 1 日目 2 日目 5
6 Single Particle Motion of the Nucleons & Nuclear Shell Stcuture 6
7 原子核とは 原子核 : 自己束縛有限量子多体系 主な構成要素 : 核子 ( 陽子 中性子 ) 核子 : 強い相互作用をするバリオン ( ハドロンの一種 ) 核種の記法 : 陽子数 (Z) と中性子数 (N) で指定 (A=Z+N: 質量数 ) 表記法 : mass # 56 26Fe30 proton # = atomic # Nuclear Symbol neutron # isotope: 陽子数が同じ核種 isotone: 中性子数が同じ核種 7
8 自己束縛有限多体系 原子核 : 高々 300 個程度の核子から構成される有限多体系 自己束縛系 原子核には中心となる核 ( 芯 ) がない 原子のように中心に ( 電子に比べ非常に質量がある ) 原子核がある系とは違う 8
9 非相対論的量子多体系 原子核の大きさ :1 10 fm (1 fm = m) 量子力学 対象とするエネルギースケール : 原子核内の核子の運動エネルギー ~ 100 MeV (1 MeV = 10 6 ev) 核子の質量 ~ 1 GeV (= 1000 MeV = 10 9 ev) 非相対論 非相対論的 Schroedinger 方程式を解く 9
10 原子核の数 元素 : 天然には92 種 ( 水素 1からウラン92まで ) 人工に作られたものを含めても約 100 程度 同位体 ( 同位元素 ): 今まで存在が確認されているもので約 3000 種 自然に ( 安定に ) 存在するものはそのうち300 種 人工的に作られた ( 不安定な ) 原子核は約 2000 種 理論的には約 6000 種の原子核が存在するといわれ いまだ約 3000 種近くが未発見 10
11 Table of Nuclides (Nuclear Chart) 11
12 A = 5,8 の安定核は存在しない 4 He 原子核 (α 粒子 ) が非常に安定 ( 束縛エネルギーが大きい ) A = 5 A = 8 12
13 What is the nuclear structure? 13
14 Electric Structure of the Chemical Elements 14
15 Periodic Table (of the Chemical Elements) 15
16 u.ac.jp/elementouch/ ElemenTouch 16
17 Wide periodic table 17
18 Ionization Energy (of the Chemical Elements) Noble gases: Ne = 2, 10, 18, 36, 54, 86 18
19 Shell Structure of the Chemical Elements Shell structure of the electrons 19
20 電子軌道 電子のとり得る軌道 : 主量子数 n 方位量子数 l 磁気量子数 m で分類 主量子数 n: 軌道の大きさとエネルギーを決定 1,2,3.. と整数値をとり これは電子殻 K 殻 L 殻 M 殻 に対応 方位量子数 l: 軌道の形を決定 0,1,2,...,n 1の整数値をとり これはs 軌道 p 軌道 d 軌道 f 軌道 に対応 磁気量子数 m: 各軌道を決定 l, l+1,...,0,...,l 1,l の整数値をとる 主量子数 ( 電子殻 ) 方位量子数磁気量子数軌道名収容できる電子数 1(K 殻 ) 0 0 1s 2 2(L 殻 ) 0 0 2s 2 1 0,+/ 1 2p 6 3(M 殻 ) 0 0 3s 2 1 0, +/ 1 3p 6 2 0, +/ 1, +/ 2 3d 10 4(N 殻 ) 0 0 4s 2 1 0, +/ 1 4p 6 2 0, +/ 1, +/ 2 4d , +/ 1, +/ 2, +/ 3 4f 14 20
21 Electron Configuration Diagram Noble gases: stable (shell closure) Closed shell configuration 21
22 Electric Structure of the Chemical Elements Atomic Nuclides 22
23 Nuclear Shell Structure Shell structure of the electrons Shell structure of the nucleons? 23
24 Periodic Table (of the Chemical Elements) Noble gases: Ne = 2, 10, 18, 36, 54, 86 24
25 Electron Configuration Diagram Noble gases: stable (shell closure) 25
26 Magic Number ( 魔法数 ) the closed shell configuration Noble gas (of the chemical elements): 2, 10, 18, 36, 54, 86 Magic Number (of the nuclei): 2, 8, 20, 28, 50, 82,
27 Experimental Evidences 1. Binding energy 2. Separation energy 3. 1 st excited 2+ state of the even even nuclei 4. Electric quadrupole moment 27
28 u.ac.jp/seminar/microworld3/3part2/3p24/liquid_drop_model.htm 1. Binding Energy Liquid drop model: Bethe Weizaecker mass formula Volume: C V = 15.6 MeV Surface: C S = 17.2 MeV Coulomb: C C = 0.70 MeV Asymmetry: C sym = 23.3 MeV Pairing: δ(a) 28
29 empirical_mass_formula cont d Binding energy 29
30 u.ac.jp/seminar/microworld3/3part2/3p25/magic_numbers.htm Shell effect 30
31 Bohr Mottelson 8 Odd even mass differences
32 Bohr Mottelson 2. Separation energy Neutron separation energy Z = 2, 8, 20, 28, 50, 82 Proton separation energy N = 2, 8, 20, 28, 50, 82, 126 Sudden the magic # Shell structure
33 3. Excitation Energy 1 st excited 2+ state of the even even nuclei Relatively high excitation energies: shell closure Z = 50 N = 20 Z = 16 N = 62 Z = 14 N = 60 33
34 4. Electric quadrupole moment 電気四重極モーメントは球対称からのずれ ( 四重極変形 ) の尺度 閉殻をなす核子の集まりは球対称 Z = 奇数,N = 偶数の原子核横軸には Z をとる Z = 偶数,N = 奇数の原子核横軸には N をとる 魔法数の近傍では 0, 魔法数の間で大きな値をとる Bohr Mottelson 1 barn = 10 2 fm 2 34
35 Nuclei have the magic #. 35
36 How can we describe the magic number of the nuclei? 36
37 The Nobel Prize in Physics 1963 Maria Goeppert Mayer J. Hans D. Jensen for their discovery concerning nuclear shell structure (1949) 37
38 核子の 1 粒子ポテンシャル 原子核の殻構造が示唆すること 原子核には, 核子が占める1 粒子軌道がある 1 粒子軌道は1 粒子 Hamiltonian の固有状態として得られる 1 粒子 Hamiltonian は運動エネルギーとポテンシャルからなる 核子は, エネルギーが低い1 粒子軌道から順に占有していくと考えられる どのようなポテンシャルを用いたら, 魔法数が説明できるか? 簡単なポテンシャルから考えてみる 38
39 Single particle potential Shell structure (single particle orbits) > single particle potential Mean field Independent Particle Model 39
40 簡単な中心力ポテンシャル 1 粒子状態の固有値方程式 1 粒子ポテンシャルとして, 次の3 種類の中心力ポテンシャルを考える 調和振動子ポテンシャル : 解析的に解が得られる 井戸型ポテンシャル : 有限の深さをもつ Woods Saxon ポテンシャル : 原子核の電荷密度分布と同じ形 40
41 Single particle Potentials Bohr Mottelson Harmonic Oscillator (HO) Potential Woods Saxon(WS) Potential WS is realistic, and has the same form as the chargedensity distribution. HO is simpler, and can be treated analytically. 41
42 Quantum # s of the single particle state 1 粒子状態の量子数 演算子 : 1 粒子 Hamiltonian と可換で, 互いに可換 量子数 : は動径波動関数のノード数 (0 点の個数 ) 42
43 Energy eigenvalue of the single particle Hamiltonian 1 粒子 Hamiltonian のエネルギー固有値 右図の左から順に,1 粒子エネルギーの縮退が解けていく 右端は,Woods Saxon ポテンシャルの場合の1 粒子軌道 量子数 占有できる核子の数 エネルギーが低い状態から全て占有したときの核子の数 1 粒子エネルギーの大きなギャップがあるところが魔法数に対応する 小さいほうから3つの魔法数 (2, 8, 20) は再現できるが, それより大きい魔法数は現れない 43
44 スピン 軌道相互作用 Meyer,Jensen はスピン 軌道相互作用を提案 1 粒子状態の固有値方程式 1 粒子状態の量子数 は の z 成分 は保存しない スピン 軌道相互作用の効果 ( 右図 ) 44
45 Spin orbit force spin orbit term: (l+1/2) levels are energetically lower than (l 1/2) levels. Spin orbit splitting increases w/ growing l 45
46 中心力ポテンシャル スピン 軌道ポテンシャル 原子核の表面付近にピークをもつ 46
47 魔法数の再現 スピン 軌道相互作用により の縮退が解ける 軌道のエネルギーが大きく下がり魔法数が再現できる Z = 82 の魔法数の上 まで閉殻になると Z = 114 寿命の長い超重元素 Z = 114 は新しい魔法数? WS WS + ls 47
48 Bohr Mottelson Neutron single particle energy
49 Summary Nucleon: Single particle motion Independent Particle Model HO (central) potential + LS splitting > Mayer Jensen s magic # 49
50 Schematic picture of the single particle potential WS (HO) central potential + spin orbit interaction Shell gap 0f 7/2 20 0d 3/2 1s 1/2 sd shell Spin orbit splitting Shell gap 0d 5/2 8 Magic number Shell gap 50 MeV 0p 1/2 0p 3/2 0s 1/2 NL J p shell 2 s shell Closed shell (Closed core) Single particle orbit 50
51 END 51
スライド 1
原子核物理学 8. 中性子過剰核 平成 20 年度原子核物理学 1 核図表 存在すると予想される核種約 6000 114 存在が確認された核種約 3000 184 安定な核種 207 ほとんどの不安定核は中性子過剰核 82 126 50 82 r-process (rapid neutron capture) 8 20 8 28 20 28 50 70 超新星爆発における爆発的元素合成中性子捕獲反応とベータ崩壊の競争
tsunoda _1
モンテカルロ殻模型による ベータ崩壊の研究 東京大学原子核科学研究センター (CNS) 角田佑介 モンテカルロ殻模型による研究対象の核種 Hg r プロセス Sn Sm Zr モンテカルロ殻模型 (MCSM) により 従来の殻模型計算の手法では困難な核種も計算可能に 理研仁科センターアーカイブより引用 原子核の形状 : spherical oblate prolate 一部の核種では異なる形状を持つ固有状態が近いエネルギーに現れる
42 3 u = (37) MeV/c 2 (3.4) [1] u amu m p m n [1] m H [2] m p = (4) MeV/c 2 = (13) u m n = (4) MeV/c 2 =
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3 3.1 3.1.1 kg m s J = kg m 2 s 2 MeV MeV [1] 1MeV=1 6 ev = 1.62 176 462 (63) 1 13 J (3.1) [1] 1MeV/c 2 =1.782 661 731 (7) 1 3 kg (3.2) c =1 MeV (atomic mass unit) 12 C u = 1 12 M(12 C) (3.3) 41 42 3 u
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原子核における α 粒子の Bose-Einstein 凝縮 大久保茂男 S. Ohkubo ( 高知女子大 環境理学科 ) @ 1999 クラスター模型軽い領域だけでなく重い領域 40 Ca- 44 Ti 領域での成立理論 実験 1998 PTP Supplement 132 ( 山屋尭追悼記念 ) 重い核の領域へのクラスター研究 44 Ti fp 殻領域 40 Ca α の道が切り開かれた クラスター模型の歴史と展開
原子核物理学概論 物理 原子核理論研究室大西明 第二回 (11/12): 原子核の構造と元素合成 原子核の基本的な構造である Shell 構造と 宇宙における元素合成について解説します あわせて 量子力学 についてお話します Shell 構造 量子力学とシュレディンガー方程式 原子の Shell 構
原子核物理学概論 物理 原子核理論研究室大西明 第二回 (11/12): 原子核の構造と元素合成 原子核の基本的な構造である Shell 構造と 宇宙における元素合成について解説します あわせて 量子力学 についてお話します Shell 構造 量子力学とシュレディンガー方程式 原子の Shell 構造 原子核の Shell 構造と魔法数 元素合成 太陽系の元素組成 様々な元素合成過程 元素合成における核構造の役割まとめ資料は
toki
杉本先生とその後の核物理の発展 土岐博大阪大学核物理センター 2013.4.7 tokisugimoto@osaka 1 3 人で座談会をした 杉本先生と村岡先生に捧げる 2013.4.7 tokisugimoto@osaka 2 1 放射線ビームと不安定核物理 1975-1982: ニューマトロン計画 杉本核研所長を中心とする日米の LBL-INS の共同実験計画 不安定原子核ビーム実験手法の創設とその手法による実験
物性基礎
水素様原子 水素原子 水素様原子 エネルギー固有値 波動関数 主量子数 角運動量 方位量子数 磁気量子数 原子核 + 電子 個 F p F = V = 水素様原子 古典力学 水素様原子 量子力学 角運動量 L p F p L 運動方程式 d dt p = d d d p p = p + dt dt dt = p p = d dt L = 角運動量の保存則 ポテンシャルエネルギー V = 4πε =
FPWS2018講義千代
千代勝実(山形大学) 素粒子物理学入門@FPWS2018 3つの究極の 宗教や神話 哲学や科学が行き着く人間にとって究極の問い 宇宙 世界 はどのように始まり どのように終わるのか 全てをつかさどる究極原理は何か 今日はこれを考えます 人類はどういう存在なのか Wikipediaより 4 /72 千代勝実(山形大学) 素粒子物理学入門@FPWS2018 電子レンジ 可視光では中が透け
2011721 Potential energy (in MeV) 10 5 0 N. Bohr and J.A. Wheeler (1939) Liquid Drop Model 92 U 98 Cf G. Flerov and K. Petrjzak Leningrad 1940 10 16 years 22 years later. Microscopic Theory Models: Macro-microscopic
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GPPU 宇宙創成物理学概論 2017.5.9 r- プロセス元素合成と中性子過剰核 萩野浩一物理学専攻原子核理論研究室 1. 重元素の合成 : s- プロセスと r- プロセス 2.r- プロセスと原子核物理 - 核図表 - β 崩壊 - 魔法数 3. 中性子過剰核の物理 4. まとめ 元素の周期表 Nh Mc Ts Og 地球上のすべての物質は元素からできている どのようにして出来たのか ( 元素合成
global global mass region (matter ) & (I) M3Y semi-microscopic int. Ref.: H. N., P. R. C68, ( 03) N. P. A722, 117c ( 03) Proc. of NENS03 (to be
Gogny hard core spin-isospin property @ RCNP (Mar. 22 24, 2004) Collaborator: M. Sato (Chiba U, ) ( ) global global mass region (matter ) & (I) M3Y semi-microscopic int. Ref.: H. N., P. R. C68, 014316
* 1 1 (i) (ii) Brückner-Hartree-Fock (iii) (HF, BCS, HFB) (iv) (TDHF,TDHFB) (RPA) (QRPA) (v) (vi) *
* 1 1 (i) (ii) Brückner-Hartree-Fock (iii) (HF, BCS, HFB) (iv) (TDHF,TDHFB) (RPA) (QRPA) (v) (vi) *1 2004 1 1 ( ) ( ) 1.1 140 MeV 1.2 ( ) ( ) 1.3 2.6 10 8 s 7.6 10 17 s? Λ 2.5 10 10 s 6 10 24 s 1.4 ( m
ハートレー近似（Hartree aproximation)
ハートリー近似 ( 量子多体系の平均場近似 1) 0. ハミルトニアンの期待値の変分がシュレディンガー方程式と等価であること 1. 独立粒子近似という考え方. 電子系におけるハートリー近似 3.3 電子系におけるハートリー近似 Mde by R. Okmoto (Kyushu Institute of Technology) filenme=rtree080609.ppt (0) ハミルトニアンの期待値の変分と
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008 年度冬学期 量子化学 Ⅲ 章量子化学の応用 4.4. 相対論的効果 009 年 月 8 日 担当 : 常田貴夫准教授 相対性理論 A. Einstein 特殊相対論 (905 年 ) 相対性原理: ローレンツ変換に対して物理法則の形は不変 光速度不変 : 互いに等速運動する座標系で光速度は常に一定 ミンコフスキーの4 次元空間座標系 ( 等速系のみ ) 一般相対論 (96 年 ) 等価原理
4/15 No.
4/15 No. 1 4/15 No. 4/15 No. 3 Particle of mass m moving in a potential V(r) V(r) m i ψ t = m ψ(r,t)+v(r)ψ(r,t) ψ(r,t) = ϕ(r)e iωt ψ(r,t) Wave function steady state m ϕ(r)+v(r)ϕ(r) = εϕ(r) Eigenvalue problem
EOS and Collision Dynamics Energy of nuclear matter E(ρ, δ)/a = E(ρ, )/A + E sym (ρ)δ 2 δ = (ρ n ρ p )/ρ 1 6 E(ρ, ) (Symmetric matter ρ n = ρ p ) E sy
Nuclear collision dynamics and the equation of state We want to measure EOS. Measure T, P and ρ of matter... Prepare matter in the state we want to measure HI collisions What are taking place in collisions?
Techniques for Nuclear and Particle Physics Experiments Energy Loss by Radiation : Bremsstrahlung 制動放射によるエネルギー損失は σ r 2 e = (e 2 mc 2 ) 2 で表される為
Techniques for Nuclear and Particle Physics Experiments.. Energy Loss by Radiation : Bremsstrahlung 制動放射によるエネルギー損失は σ r e = (e mc ) で表される為 質量に大きく依存する Ex) 電子の次に質量の小さいミューオンの制動放射によるエネルギー損失 m e 0.5 MeV, m
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中性子過剰核の物理ドリップ線近傍の原子核の性質は? 中性子過剰核 = 新物質 おススメ ed. by E.M. Henley and S.D. Ellis (2013) Exotic nuclei far from the stability line K.H., I. Tanihata, and H. Sagawa 中性子過剰核の物理 陽子 中性子数の人工的制御によって原子核の新しい形態を明らかにする
三重大学工学部
反応理論化学 ( その 軌道相互作用 複数の原子が相互作用して分子が形成される複数の原子軌道 ( または混成軌道 が混合して分子軌道が形成される原子軌道 ( または混成軌道 が混合して分子軌道に変化すると軌道エネルギーも変化する. 原子軌道 原子軌道は3つの量子数 ( nlm,, の組合せにより指定される量子数の取り得る値の範囲 n の値が定まる l の範囲は n の値に依存して定まる m の範囲は
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![2-1 [ 第 1 部 基礎および構造論 ] 2. 有機化合物を構成する原子と結合 2.1. 有機化合物を構成する主要な原子周期表 Periodic Table 族 周期 Positive 1 H 電気陰性度 Electronegativity Negative](/thumbs/97/133061801.jpg "2-1 [ 第 1 部 基礎および構造論 ] 2. 有機化合物を構成する原子と結合 2.1. 有機化合物を構成する主要な原子周期表 Periodic Table 族 周期 Positive 1 H 電気陰性度 Electronegativity Negative")
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02-量子力学の復習
4/17 No. 1 4/17 No. 2 4/17 No. 3 Particle of mass m moving in a potential V(r) V(r) m i ψ t = 2 2m 2 ψ(r,t)+v(r)ψ(r,t) ψ(r,t) Wave function ψ(r,t) = ϕ(r)e iωt steady state 2 2m 2 ϕ(r)+v(r)ϕ(r) = εϕ(r)
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論文の内容の要旨 2 次元陽電子消滅 2 光子角相関の低温そのまま測定による 絶縁性結晶および Si 中の欠陥の研究 武内伴照 絶縁性結晶に陽電子を入射すると 多くの場合 電子との束縛状態であるポジトロニウム (Ps) を生成する Ps は 電子と正孔の束縛状態である励起子の正孔を陽電子で置き換えたものにあたり いわば励起子の 同位体 である Ps は 陽電子消滅 2 光子角相関 (Angular
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ｽﾗｲﾄﾞ ﾀｲﾄﾙなし
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不安定原子核の多体論 萩野浩一東北大学理学研究科物理学専攻 hagino@nucl.phys.tohoku.ac.jp www.nucl.phys.tohoku.ac.jp/~hagino 弱束縛 井戸型ポテンシャル (l=0 束縛状態 ) 講義の内容 1.1 粒子ハロー核の構造 - 束縛状態 - 角運動量の効果 - クーロン励起 - 変形 2.2 粒子ハロー核と対相関 - ペアリング - ボロミアン原子核
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案 A 00b- 放 射 線 を 科 学 的 に 理 解 す る 右側の緑の人 放射 線 鳥居 寛之 小豆川勝見 渡辺雄一郎 著 中川 恵一 執筆協力 基 礎 か ら わ か る 東 大 教 養 の 講 義 新刊書籍 発売 0年0月0日 刊行 を に 的 学 科 理解する 基礎からわかる東大教養の講義 放射線を科学的に理解する 基礎からわかる東大教養の講義 鳥居寛之 小豆川勝見 渡辺雄一郎 著 中川恵一
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8 章配置間相互作用法 : Configuration Interaction () etho [] 化学的精度化学反応の精密な解析をするためには エネルギー誤差は数 ~ kcal/mol 程度に抑えたいものである この程度の誤差内に治まる精度を 化学的精度 と呼ぶことがある He 原子のエネルギーをシュレーディンガー方程式と分子軌道法で計算した結果を示そう He 原子のエネルギー Hartree-Fock
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年度 物理化学 Ⅱ 講義ノート. 二原子分子の振動. 調和振動子近似 モデル 分子 = 理想的なバネでつながった原子 r : 核間距離, r e : 平衡核間距離, : 変位 ( = r r e ), k f : 力の定数ポテンシャルエネルギー ( ) k V = f (.) 古典運動方程式 [ 振動数 ] 3.3 d kf (.) dt μ : 換算質量 (m, m : 原子, の質量 ) mm
2018/6/12 表面の電子状態 表面に局在する電子状態 表面電子状態表面準位 1. ショックレー状態 ( 準位 ) 2. タム状態 ( 準位 ) 3. 鏡像状態 ( 準位 ) 4. 表面バンドのナローイング 5. 吸着子の状態密度 鏡像力によるポテンシャル 表面からzの位置の電子に働く力とポテン
表面の電子状態 表面に局在する電子状態 表面電子状態表面準位. ショックレー状態 ( 準位. タム状態 ( 準位 3. 鏡像状態 ( 準位 4. 表面バンドのナローイング 5. 吸着子の状態密度 鏡像力によるポテンシャル 表面からzの位置の電子に働く力とポテンシャル e F z ( z z e V ( z ( Fz dz 4z e V ( z 4z ( z > ( z < のときの電子の運動を考える
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第 5 章水素原子の Schödinge 方程式の解と原子軌道水素原子に関する Schödinge 方程式を解くと, 複数個の固有関数と固有値の組が得られま す. 固有値と固有関数は, 電子がその関数を占めたときのエネルギーと電子の情報を持つ波動関数です. これらを原子軌道 (atomic( obitals) および軌道エネルギー (obital enegy) とよびます. 原子軌道 ( 軌道エネルギー
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LHC 加速器での鉛鉛衝突における中性 πおよびω 中間子測定の最適化 日栄綾子 M081043 クォーク物理学研究室 目的 概要 目的 LHC 加速器における TeV 領域の鉛鉛衝突実験における中性 π および ω 中間子の測定の実現可能性の検証 および実際の測定へ向けた最適化 何故鉛鉛衝突を利用して 何を知りたいのか中性 πおよびω 中間子測定の魅力 ALICE 実験検出器群 概要予想される統計量およびバックグランドに対するシグナルの有意性を見積もった
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原子核少数系計算 船木靖郎 ( 理研仁科センター ) 理研和光 -AICS 合同シンポジウム 京 ポスト京と基礎物理, @ 理研総合支援施設大会議室 平成 25 年 1 月 7 日. Bridging the nuclear physics scales QCD Nuclear Structure Adapted from D. Dean, JUSTIPEN Meeting, 2009 Applications
1401_HPCI-lecture4.SNEOS.pptx
極限物質の性質を決めるには? 超新星 : 状態方程式データテーブル 中性子星と超新星の状態方程式 中性子星 密度のみの関数 ほぼ中性子物質 ゼロ温度 冷えた中性子星 多くの状態方程式 原子核実験 中性子星質量 半径 超新星 密度だけでなく 電子の割合が変わる 有限温度 超新星爆発時 少ないデータテーブル 数値シミュレーション 中性子星合体にも 極限状態での物質の性質 状態方程式 (Equation
余剰次元のモデルとLHC
余剰次元のモデルと LHC 松本重貴 ( 東北大学 ) 1.TeraScale の物理と余剰次元のモデル.LHC における ( 各 ) 余剰次元モデル の典型的なシグナルについて TeraScale の物理と余剰次元のモデル Standard Model ほとんどの実験結果を説明可能な模型 でも問題点もある ( Hierarchy problem, neutrino mass, CKM matrix,
プロジェクトの基本理念 複雑な核力から出発しつつ 大型量子多体計算により 原子核の多体構造を 明らかにし その性質を計算する 素粒子 宇宙 エネルギーなどの問題へ応用 量子多体計算 第一原理モンテカルロ殻模型 p 殻核 4 He~ 12 C, sd 殻核 => 宇宙核反応に重要 殻模型計算 ( シェ
第 1 回 京 を中核とする HPCI システム利用研究課題成果報告会 2014 年 10 月 31 日東京 大規模量子多体計算による核物性解明とその応用 Description of properties of atomic nuclei by large-scale quantum many-body calculations and its applications 東京大学大学院理学系研究科
磁性物理学 - 遷移金属化合物磁性のスピンゆらぎ理論
email: takahash@sci.u-hyogo.ac.jp April 30, 2009 Outline 1. 2. 3. 4. 5. 6. 2 / 260 Today s Lecture: Itinerant Magnetism 60 / 260 Multiplets of Single Atom System HC HSO : L = i l i, S = i s i, J = L +
素粒子物理学2 素粒子物理学序論B 2010年度講義第4回
素粒子物理学 素粒子物理学序論B 010年度講義第4回 レプトン数の保存 崩壊モード 寿命(sec) n e ν 890 崩壊比 100% Λ π.6 x 10-10 64% π + µ+ νµ.6 x 10-8 100% π + e+ νe 同上 1. x 10-4 Le +1 for νe, elμ +1 for νμ, μlτ +1 for ντ, τレプトン数はそれぞれの香りで独立に保存
56 4 2 log N ( t ) 1 0 0 t 1/2 τ m 2τ m time t 4.1: λ decay rate λ = 1 τ m (4.8) A B b Γ = h τ m = hλ (4.9) A B + b (4.10) Q Q = M(B)+M(b) M(A) (4.11)
4 4.1 t N(t) t t +dt dn(t) N(t) dn(t) = λn(t)dt (4.1) dn(t) dt = λn(t) (4.2) t =0 N 0 = N(0) 4.1 N(t) =N 0 e λt (4.3) log N(t) = log N 0 λt (4.4) mean life half-life t N(t) τ m =1/λ 1/e τ m 1/2 t 1/2 T
ポリトロープ、対流と輻射、時間尺度
宇宙物理学 ( 概論 ) 6/6/ 大阪大学大学院理学研究科林田清 ポリトロープ関係式 1+(1/) 圧力と密度の間にP=Kρ という関係が成り立っていると仮定する K とは定数でをポリトロープ指数と呼ぶ 5 = : 非相対論的ガス dlnp 3 断熱変化の場合 断熱指数 γ, と dlnρ 4 = : 相対論的ガス 3 1 = の関係にある γ 1 等温変化の場合は= に相当 一様密度の球は=に相当
03J_sources.key
Radiation Detection & Measurement (1) (2) (3) (4)1 MeV ( ) 10 9 m 10 7 m 10 10 m < 10 18 m X 10 15 m 10 15 m ......... (isotope)...... (isotone)......... (isobar) 1 1 1 0 1 2 1 2 3 99.985% 0.015% ~0% E
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時間に依存するポテンシャルによる 量子状態の変化 龍谷大学理工学部数理情報学科 T966 二正寺章指導教員飯田晋司 目次 はじめに 次元のシュレーディンガー方程式 3 井戸型ポテンシャルの固有エネルギーと固有関数 4 4 中央に障壁のある井戸型ポテンシャルの固有エネルギーと固有関数 3 5 障壁が時間によって変化する場合 7 6 まとめ 5 一次元のシュレディンガー方程式量子力学の基本方程式 ψ (
木村の物理小ネタ ケプラーの第 2 法則と角運動量保存則 A. 面積速度面積速度とは平面内に定点 O と動点 P があるとき, 定点 O と動点 P を結ぶ線分 OP( 動径 OP という) が単位時間に描く面積を 動点 P の定点 O に
ケプラーの第 法則と角運動量保存則 A. 面積速度面積速度とは平面内に定点 O と動点 P があるとき, 定点 O と動点 P を結ぶ線分 OP( 動径 OP という が単位時間に描く面積を 動点 P の定点 O に関する面積速度の大きさ という 定点 O まわりを回る面積速度の導き方導き方 A ( x( + D, y( + D v ( q r ( A ( x (, y( 動点 P が xy 座標平面上を時刻
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71 7 3,000 1 MeV t = 1 MeV = c 1 MeV c 200 MeV fm 1 MeV 3.0 10 8 10 15 fm/s 0.67 10 21 s (1) 1fm t = 1fm c 1fm 3.0 10 8 10 15 fm/s 0.33 10 23 s (2) 10 22 s 7.1 ( ) a + b + B(+X +...) (3) a b B( X,...)
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東北大学サイクロトロン ラジオアイソトープセンター測定器研究部内山愛子 2 電子の永久電気双極子能率 EDM : Permanent Electric Dipole Moment 電子のスピン方向に沿って生じる電気双極子能率 標準模型 (SM): クォークを介した高次の効果で電子 EDM ( d e ) が発現 d e SM < 10 38 ecm M. Pospelov and A. Ritz,
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. 序論本講義は高エネルギー物理学 素粒子実験物理学 の観点から 素粒子物理学の概要 特に電磁相互作用 QD の基礎と現象論的観点からの弱い相互作用 強い相互作用及び電弱統一理論について講義します 小林さん要チェック 後期は理論的な発展を中心に クォークモデル 量子色力学 大統一理論について講義されます. 素粒子とは世界を構成する最小の基本単位 つまり世界は何からできているかという 素朴な疑問に答える学問が素粒子物理学です
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演算子の行列表現 > L いま 次元ベクトル空間の基底をケットと書くことにする この基底は完全系を成すとすると 空間内の任意のケットベクトルは > > > これより 一度基底を与えてしまえば 任意のベクトルはその基底についての成分で完全に記述することができる これらの成分を列行列の形に書くと M これをベクトル の基底 { >} による行列表現という ところで 行列 A の共役 dont 行列は A
偏極ターゲット開発の現状 @ 山形大学 Current status of development of polarized targets @Yamagata Univ. 山形大学松田洋樹 Yamagata Univ. H. MATSUDA Index 1. 偏極標的と偏極度 (Pol. Target and DoP) 2. 能動核偏極 (Dynamic Nuclear Polarization)
natMg+86Krの反応による生成核からのβ線の測定とGEANTによるシミュレーションとの比較
nat Mg+ 86 Kr の反応による生成核からの β 線の測定と GEANT によるシミュレーションとの比較 田尻邦彦倉健一朗 下田研究室 目次 実験の目的 nat Mg+ 86 Kr 生成核からの β 線の測定 @RCNP 実験方法 実験結果 GEANT によるシミュレーション 解析 結果 まとめ 今後の課題 実験の目的 偏極した中性子過剰 Na アイソトープの β-γ-γ 同時測定実験を TRIUMF
有限密度での非一様なカイラル凝縮と クォーク質量による影響
空間的に非一様なカイラル凝縮に対する current quark mass の影響 東京高専 前段眞治 東京理科大学セミナー 2010.9.6 1 1.Introduction 低温 高密度における QCD の振る舞い 中性子星 compact star クォーク物質の理解に重要 T 0 での QCD の基底状態 カイラル対称性の破れた相 カラー超伝導相 μ 2 有限密度において fermionic
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この講義ノートは以下の URL から入手できます http://www.sbchem.kyoto-u.ac.p/matsuda-lab/hase_fles/educaton_jh.html 量子化学概論講義ノート 3 正準 HF(Canoncal HF) 方程式 制限 HF(RHF) 方程式 HF-Roothaan(HFR) 方程式 京都大学工学研究科合成 生物化学専攻長谷川淳也 HF 解の任意性について式
2_分子軌道法解説
2. 分子軌道法解説 分子軌道法計算を行ってその結果を正しく理解するには, 計算の背景となる理論を勉強 する必要がある この演習では詳細を講義する時間的な余裕がないので, それはいろいろ な講義を通しておいおい学んで頂くこととして, ここではその概要をごく簡単に説明しよう 2.1 原子軌道原子はその質量のほとんどすべてを占める原子核と, その周囲をまわっている何個かの電子からなっている 原子核は最も軽い水素の場合でも電子の約
COE
COE COOL05 MD @ @ @ @ n ν x, y 2 2 International Workshop on Beam Cooling and Related Topics ( COOL05) General Topics Overview. S-LSR Report from Lab Report from Lab Electron Cooling Muon Cooling
Electron Ion Collider と ILC-N 宮地義之 山形大学
Electron Ion Collider と ILC-N 宮地義之 山形大学 ILC-N ILC-N Ee Ee == 250, 250, 500 500 GeV GeV Fixed Fixed target: target: p, p, d, d, A A 33-34 cm-2 LL ~~ 10 1033-34 cm-2 ss-1-1 s s == 22, 22, 32 32 GeV GeV
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光が作る周期構造 : 光格子 λ/2 光格子の中を運動する原子 左図のように レーザー光を鏡で反射させると 光の強度が周期的に変化した 定在波 ができます 原子にとっては これは周期的なポテンシャルと感じます これが 光格子 です 固体 : 結晶格子の中を運動する電子 隣の格子へ 格子の中を運動する粒子集団 Quantum Simulation ( ハバードモデル ) J ( トンネル ) 移動粒子間の
第２回 星の一生 星は生まれてから死ぬまでに元素を造りばらまく
素粒子世界の物理 物質を形作るミクロの 世界の不思議 1. 素粒子の世界 2. 素粒子の標準模型 3. 標準模型の困難 : ニュートリノ質量と暗黒物質 4. 統一理論 1. 素粒子の世界 自然界のあらゆる物質は原子に分解される しかし 原子は最小の構成要素ではなく さらに原子核と電子に分解できる 原子核はさらに下部構造を持っており 現在 我々が到達可能な究極の構成要素が素粒子である 素粒子の世界の構造と物理は
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有効理論を用いた vector like クォーク模型に対する B 中間子稀崩壊からの制限 (Work in progre) 広大院理 高橋隼也 共同研究者 : 広大院理, 広大 CORE-U 広大院理 島根大総合理工 両角卓也 清水勇介 梅枝宏之 導入 標準模型 (SM) のクォーク 標準模型は 6 種類のクォークの存在を仮定 アップタイプ ダウンタイプ u c t d 更にクォークが存在する可能性は?
スライド 1
基礎無機化学第 8 回 原子パラメーター (II) 電子親和力, 電気陰性度, 分極率 本日のポイント 電子親和力 : 追加の電子の受け取りやすさ基本的に周期表の右の方が大きいハロゲンあたりで最大, 希ガスでは負 電気陰性度 : 結合を作った時の電子を引っ張る強さ値が大きいと, 結合相手から電子を引っ張る値の差の大きい原子間での結合 イオン的イオン化エネルギーと電子親和力の平均に近い 分極率 : 電子の分布がどのくらい変化しやすいか周期表の左,
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Astroparticle physics 富山大学 松本重貴 1. 暗黒物質問題 2. 暗黒物質の正体? 3. 暗黒物質の探査 Astroparticle physics って何? 素粒子 物理学 ニュートリノ暗黒物質暗黒エネルギー宇宙のバリオン数インフレーション 宇宙 物理学 宇宙の暗黒物質問題暗黒物質の存在は確立したが その正体 ( 質量 スピン 量子数や相互作用 ) については不明であるという問題!
輻射の量子論、選択則、禁制線、許容線
Radiative Processes in Astrophysics 005/8/1 http://wwwxray.ess.sci.osaka- u.ac.jp/~hayasida Semi-Classical Theory of Radiative Transitions r r 1/ 4 H = ( cp ea) m c + + eφ nonrelativistic limit, Coulomb
Outline I. Introduction: II. Pr 2 Ir 2 O 7 Like-charge attraction III.
Masafumi Udagawa Dept. of Physics, Gakushuin University Mar. 8, 16 @ in Gakushuin University Reference M. U., L. D. C. Jaubert, C. Castelnovo and R. Moessner, arxiv:1603.02872 Outline I. Introduction:
多次元レーザー分光で探る凝縮分子系の超高速動力学
波動方程式と量子力学 谷村吉隆 京都大学理学研究科化学専攻 http:theochem.kuchem.kyoto-u.ac.jp TA: 岩元佑樹 iwamoto.y@kuchem.kyoto-u.ac.jp ベクトルと行列の作法 A 列ベクトル c = c c 行ベクトル A = [ c c c ] 転置ベクトル T A = [ c c c ] AA 内積 c AA = [ c c c ] c =
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ドリップ線の外側の原子核 : 一粒子共鳴状態の性質 -ドリップ線の外側の原子核 - 共鳴状態の一般論 - 共鳴状態の様々な記述法 - 陽子放出崩壊 酸素同位体のドリップ線 酸素原子核 (Z=8) 安定同位体 : 16 O (99.757%), 17 O (0.038%), 18 O (0.205%) 24 O の発見 :A.G. Artukh et al., PL32B (1970) 43 N=2Z+2
T05_Nd-Fe-B磁石.indd
Influence of Intergranular Grain Boundary Phases on Coercivity in Nd-Fe-B-based Magnets Takeshi Nishiuchi Teruo Kohashi Isao Kitagawa Akira Sugawara Hiroyuki Yamamoto To determine how to increase the coercivity
A Precise Calculation Method of the Gradient Operator in Numerical Computation with the MPS Tsunakiyo IRIBE and Eizo NAKAZA A highly precise numerical
A Precise Calculation Method of the Gradient Operator in Numerical Computation with the MPS Tsunakiyo IRIBE and Eizo NAKAZA A highly precise numerical calculation method of the gradient as a differential
スライド 1
無機化学 第 1 回 講義で使用するプリントを配布します. 無機化学導入講義 3 枚 ( 本日使用 ) 無機化学補助プリント 13 枚 (p.1~p.26) 医薬品化学分野岩本 無機化学担当 : 岩本 ( 医薬品化学分野 ) 5 階 6505( 医薬品化学第三研究室 ) 注意事項 1. 講義日 : 水曜日 3 限 (13:00~14:30) 2. 講義全 14 回のうち, 欠席する場合あるいは欠席した場合は欠席届を提出
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物理学 英語 :1/5 問題 1 から問題 4 まですべて解答せよ. 各問題を別々の答案用紙に解答すること. 問題 1 図 1 のような 2 原子分子の模型を考える. 二つの原子が並ぶ方向を x 軸に取り, 以下では x 軸上 の 1 次元的な運動のみを考える. 重力の影響は無視する. [1] 分子の重心位置 x 1 + x x 2 w 2 = と原子間の相対座標 x d = x 1 x2 の古典力学における運動方程
weak ferromagnetism observed on Shimotokuyama and Ayumikotan natural crystals behaves as pre dicted by Dzyaloshinsky and Moriya, while Wagasennin and
Magnetic Behavior of a-fe2o3, I. Origin of Weak Ferromagnetism and Magnetic Characteristics Masako IWATA (The Research Institute for Iron, Steel and Other Metals, Tohoku University, Katahiracho, Sendai)
<4D F736F F F696E74202D2091E688EA8CB4979D8C768E5A B8CDD8AB B83685D>
第一原理計算法の基礎 固体物理からのアプローチを中心に 第一原理計算法とは 原子レベルやナノスケールレベルにおける物質の基本法則である量子力学 ( 第一原理 ) に基づいて, 原子番号だけを入力パラメーターとして, 非経験的に物理機構の解明や物性予測を行う計算手法である. 計算可能な物性値 第一原理計算により, 計算セル ( 原子番号と空間座標既知の原子を含むモデル ) の全エネルギーと電子のエネルギーバンド構造が求まる.
Dynamics of Fission Modes Studied with the 3-Dimensinal Langevin Equation
巨視的 - 微視的模型を用いた核分裂の研究 市川隆敏森田超重元素研究室理研仁科センター 岩本昭, 日本原子力研究開発機構 Pete Mölle, Los Alamos National Laboatoy 目次 序論 58 Fm の自発核分裂 58 Fm の分裂片質量分布と全運動エネルギー分布 理論的アプローチ 鞍点の計算 模型 Finite-ange liquid-dop model (FRLDM)
案 A 003b-2 放 射 線 を 科 学 的 に 理 解 す る 右側の緑の人 放射 線 鳥居 寛之 小豆川勝見 渡辺雄一郎 著 中川 恵一 執筆協力 基 礎 か ら わ か る 東 大 教 養 の 講 義 新刊書籍 発売 2012年10月10日 刊行 を に 的 学 科 理解する 基礎からわか
案 A 003b-2 放 射 線 を 科 学 的 に 理 解 す る 右側の緑の人 放射 線 鳥居 寛之 小豆川勝見 渡辺雄一郎 著 中川 恵一 執筆協力 基 礎 か ら わ か る 東 大 教 養 の 講 義 新刊書籍 発売 2012年10月10日 刊行 を に 的 学 科 理解する 基礎からわかる東大教養の講義 放射線を科学的に理解する 基礎からわかる東大教養の講義 鳥居寛之 小豆川勝見 渡辺雄一郎
有機4-有機分析03回配布用
NMR( 核磁気共鳴 ) の基本原理核スピンと磁気モーメント有機分析化学特論 + 有機化学 4 原子核は正の電荷を持ち その回転 ( スピン ) により磁石としての性質を持つ 外部磁場によって核スピンのエネルギー準位は変わる :Zeeman 分裂 核スピンのエネルギー準位 第 3 回 (2015/04/24) m : 磁気量子数 [+I,, I ] I: スピン量子数 ( 整数 or 半整数 )]
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無機化学 Ⅰa 2018 年 10 月 ~2019 年 2 月 10 月 5 日第 1 回ガイダンス 1. 原子構造と周期律 担当教員 : 1 回 ~8 回福井大学学術研究院工学系部門生物応用化学講座前田史郎 E-mail:smaeda@u-fukui.ac.jp 9 回 ~16 回福井大学産学官連携本部米沢晋教科書 : 基礎無機化学下井守著 東京化学同人 休講通知 :10 月 26 日 ( 木 )
<4D F736F F D FCD B90DB93AE96402E646F63>
7 章摂動法講義のメモ 式が複雑なので 黒板を何度も修正したし 間違ったことも書いたので メモを置きます 摂動論の式の導出無摂動系 先ず 厳密に解けている Schrödiger 方程式を考える,,,3,... 3,,,3,... は状態を区別する整数であり 状態 はエネルギー順に並んでいる 即ち は基底状態 は励起状態である { m } は相互に規格直交条件が成立する k m k mdx km k
反D中間子と核子のエキゾチックな 束縛状態と散乱状態の解析
.... D 1 in collaboration with 1, 2, 1 RCNP 1, KEK 2 . Exotic hadron qqq q q Θ + Λ(1405) etc. uudd s? KN quasi-bound state? . D(B)-N bound state { { D D0 ( cu) B = D ( cd), B = + ( bu) B 0 ( bd) D(B)-N
SiC SiC QMAS(Quantum MAterials Simulator) VASP(Vienna Ab-initio Simulation Package) SiC 3C, 4H, 6H-SiC EV VASP VASP 3C, 4H, 6H-SiC (0001) (11 20) (1 1
QMAS SiC 7661 24 2 28 SiC SiC QMAS(Quantum MAterials Simulator) VASP(Vienna Ab-initio Simulation Package) SiC 3C, 4H, 6H-SiC EV VASP VASP 3C, 4H, 6H-SiC (0001) (11 20) (1 100) MedeA SiC QMAS - C Si (0001)
原子核物理学入門 1. はじめに 原子核物理学の広がり, 中性子星の構造と組成 2. 原子核の大きさ 微分断面積と散乱振幅, ラザフォード散乱と構造因子, 原子核の密度分布, 不安 定原子核 3. 原子核の質量 質量公式, フェルミガス模型 4. 核物質の状態方程式 対称核物質の状態方程式, 対称エ
原子核物理学入門 京都大学 基礎物理学研究所 大西 明 Summer Challenge 2017, Aug. 2017, KEK, Tsukuba, Japan A. Ohnishi @ Summer Challenge 2017, Aug.21, 2017 1 原子核物理学入門 1. はじめに 原子核物理学の広がり, 中性子星の構造と組成 2. 原子核の大きさ 微分断面積と散乱振幅, ラザフォード散乱と構造因子,
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基礎量子化学 年 4 月 ~8 月 5 月 6 日第 4 回 章原子構造と原子スペクトル 3 分光学的遷移と選択律 多電子原子の構造 4 オービタル近似 (b) パウリの排他原理 (c) 浸透と遮蔽 (d) 構成原理 (Aufbu pincipe) (f) イオン化エネルギーと電子親和力 担当教員 : 福井大学大学院工学研究科生物応用化学専攻准教授 前田史郎 E-mi:smed@u-fukui.c.jp
: (a) ( ) A (b) B ( ) A B 11.: (a) x,y (b) r,θ (c) A (x) V A B (x + dx) ( ) ( 11.(a)) dv dt = 0 (11.6) r= θ =
1 11 11.1 ψ e iα ψ, ψ ψe iα (11.1) *1) L = ψ(x)(γ µ i µ m)ψ(x) ) ( ) ψ e iα(x) ψ(x), ψ(x) ψ(x)e iα(x) (11.3) µ µ + iqa µ (x) (11.4) A µ (x) A µ(x) = A µ (x) + 1 q µα(x) (11.5) 11.1.1 ( ) ( 11.1 ) * 1)
素粒子物理学２ 素粒子物理学序論B 2010年度講義第2回
素粒子物理学２ 素粒子物理学序論B 2010年度講義第2回 =1.055 10 34 J sec =6.582 10 22 MeV sec c = 197.33 10 15 MeV m = c = c =1 1 m p = c(mev m) 938M ev = 197 10 15 (m) 938 =0.2 10 13 (cm) 1 m p = (MeV sec) 938M ev = 6.58
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不安定核の反応 ( 低エネルギー ) - 核融合反応 - 対移行反応 - 弾性散乱 核反応論基礎 原子核の形や相互作用 励起状態の性質 : 衝突実験 cf. ラザフォードの実験 (a 散乱 ) 標的核 b 検出器 a X Y 入射核 ( ビーム ) X(a,b)Y 散乱角度の関数として粒子強度を測定 反応チャンネルの例 208 Pb( 16 O, 16 O) 208 Pb : 16 O+ 208 Pb
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TKK の物理的可能性 an extension of the TK neutrino oscillation experiment with a far detector in Korea 岡村直利 ( 京大 基研 ) 関西セミナーハウス (007/03/7( 007/03/7) based on hep-ph/050406 [Phys.Lett.B637,66 (006)] hep-ph/060755
無機化学 II 2018 年度期末試験 1. 窒素を含む化合物にヒドラジンと呼ばれる化合物 (N2H4, 右図 ) がある. この分子に関し, 以下の問いに答えよ.( 計 9 点 ) (1) N2 分子が 1 mol と H2 分子が 2 mol の状態と, ヒドラジン 1 mol となっている状態
無機化学 II 2018 年度期末試験 1. 窒素を含む化合物にヒドラジンと呼ばれる化合物 (N2H4, 右図 ) がある. この分子に関し, 以下の問いに答えよ.( 計 9 点 ) (1) N2 分子が 1 mol と H2 分子が 2 mol の状態と, ヒドラジン 1 mol となっている状態を比較すると, どちらの分子がどの程度エネルギーが低いか (= 安定か ) を平均結合エンタルピーから計算して答えよ.
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5 章摂動法 ( 次の Moller-Plesset (MP) 法のために ) // 水素原子など 電子系を除いては 原子系の Schrödiger 方程式を解析的に解くことはできない 分子系の Schrödiger 方程式の正確な数値解を求めることも困難である そこで Hartree-Fock(H-F) 法を導入した H-F 法は Schrödiger 方程式が与える全エネルギーの 99% を再現することができる優れた近似方法である
τ－→K－π－π＋ν τ崩壊における CP対称性の破れの探索
τ - K - π - π + ν τ 崩壊における CP 対称性の破れの探索 奈良女子大学大学院人間文化研究科 物理科学専攻高エネルギー物理学研究室 近藤麻由 1 目次 はじめに - τ 粒子の概要 - τ - K - π - π + ν τ 崩壊における CP 対称性の破れ 実験装置 事象選別 τ - K - π - π + ν τ 崩壊の不変質量分布 CP 非対称度の解析 - モンテカルロシミュレーションによるテスト
2012/10/17 第 3 章 Hückel 法 Schrödinger 方程式が提案された 1926 年から10 年を経た 1936 年に Hückel 法と呼ばれる分子軌道法が登場した 分子の化学的特徴を残しつつ 解法上で困難となる複雑な部分を最大限にカットした理論である Hückel 法は最
//7 第 3 章 ükel 法 Shrödnger 方程式が提案された 96 年から 年を経た 936 年に ükel 法と呼ばれる分子軌道法が登場した 分子の化学的特徴を残しつつ 解法上で困難となる複雑な部分を最大限にカットした理論である ükel 法は最も単純な分子軌道法だが それによって生まれた考え方は化学者の概念となって現在に生き続けている ükel 近似の前提 ükel 近似の前提となっている主要な近似を列挙する
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第 章原子の構造と関連する物理量.1. 原子を構成する粒子 原子は原子核原子核 (nucleus) と電子 (electron) からできています. さらに, 原子核は, 陽子 (proton) と中性子 (neutron) からできています. これらを核子 ( かくし : 電子 中性子 - + - + 陽子 図 -1. ヘリウム原子の構造 nucleon) といいます ( 核子とは陽子と中性子のことをいいます
矢ヶ崎リーフ1.indd
U 鉱山 0.7% U 235 U 238 U 鉱石 精錬 What is DU? U 235 核兵器 原子力発電濃縮ウラン濃縮工場 2~4% 使用済み核燃料 DU 兵器 U 235 U 236 再処理 0.2~1% 劣化ウラン (DU) 回収劣化ウランという * パーセント表示はウラン235の濃度 電子 原子 10-10 m 10-15 m What is 放射能? 放射線 陽子中性子 原子核 1
An automated method to generate the collisional radiative model of multiple charged ions SASAKI Akira, NISHIHARA Katunobu, MURATA Masaki Quan
An automated method to generate the collisional radiative model of multiple charged ions. 1 2 1 2 SASAKI Akira, NISHIHARA Katunobu, MURATA Masaki Quantum Beam Science Directorate, Japan Atomic Energy Research
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基幹科目自然論 自然界の構造 第 4 回 原子核物理学とがん治療 原子核物理学について - 原子核とは何? - 原子核の様々な性質 社会における原子核 - 工業 農業への応用 - 医療 ( がん治療 ) への応用 東北大学大学院理学研究科物理学専攻原子核理論研究室准教授萩野浩一 Powers of Ten (10 のべき乗 ) 1 m 1 m = 10 0 m 10 0 m 1977 年にアメリカで作られた教育映画
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2010 KEK (Japan) (Japan) (Japan) Cheoun, Myun -ki Soongsil (Korea) Ryu,, Chung-Yoe Soongsil (Korea) 1. S.Reddy, M.Prakash and J.M. Lattimer, P.R.D58 #013009 (1998) Magnetar : ~ 10 15 G ~ 10 17 19 G (?)
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放射性崩壊 目次 1. 放射能の発見 2. 放射線と放射能 3. 放射性崩壊の種類と特徴 4. 崩壊法則と放射能の強さ 5. 比放射能 6. 複数の崩壊様式と有効崩壊定数, 有効半減期 7. 自然放射性同位元素 ( 核 ) の崩壊系列 8. 原子炉に蓄積された放射能の時間変化 9. 原子炉停止後の崩壊熱の時間変化 mad by R. Okamoto (Emritus Prof., Kyushu Ist.