P 和佐田.indd

和佐田P indd

B3LYP/6-31G* Hartree-Fock B3LYP Hartree-Fock 6-31G* Hartree-Fock LCAO Linear Combination of Atomic Orbitals Gauss Gaussian-Type Orbital: GTO Gaussian- Type Function: GTF 2 23 1 1 X, Y, Z x, y, z l m n

和佐田　裕昭P indd

19 20 Gaussian 20 Gaussian 1998 J. A. Pople Gaussian Windows Macintosh Gaussian 12 [1] 21 HPC2500 Gaussian Gaussian 03 IT Gaussian Gaussian Gaussian 94 5 [2-6] Gaussian 98 1 [7] Gaussian 03 Gaussian 03

(2) N elec = D p,q p,q χ q χ p dr = p,q D p,q S q,p Mulliken PA D Mull p = p = group A D p,p 1 + D p,q S q,p p q p [ r A D Mull p ] group χ p G Mull A

7 - (Electron-Donor Acceptor) : Charge-Transfer ( CT) ( (Charge-Transfer) - (electron donor-electron acceptor) [1][2][3][4] Van der Waals CT [5] Population Analysis population analysis ( ), observable

和佐田P indd

2000 B3LYP/6-31G Gaussian 98 03 B3LYP/6-31G* Gaussian STO-3G RHF Gaussian RHF/STO-3G B3LYP RHF 6-31G* STO-3G Schrödinger Schrödinger s p d Schrödinger Schrödinger Hohenberg-Kohn Kohn-Sham Kohn-Sham [1-3]

Microsoft Excelを用いた分子軌道の描画の実習

J. Comput. Chem. Jpn.,Vol.9, No.4, pp.177 182 (2010) 2010 Society of Computer Chemistry, Japan Microsoft Excel a*, b, c a, 790-8577 2-5 b, 350-0295 1-1 c, 305-8568 1-1-1 *e-mail: nagaoka@ehimegw.dpc.ehime-u.ac.jp

Platypus-QM β ( )

Platypus-QM β (2012.11.12) 1 1 1.1...................................... 1 1.1.1...................................... 1 1.1.2................................... 1 1.1.3..........................................

6

000 (N =000) 50 ( N(N ) / = 499500) μm.5 g cm -3.5g cm 3 ( 0 6 µm) 3 / ( g mo ) ( 6.0 0 3 mo ) =.3 0 0 0 5 (0 6 ) 0 6 0 6 ~ 0 000 000 ( 0 6 ) ~ 0 9 q R q, R q q E = 4πε 0 R R (6.) -6 (a) (b) (c) (a) (b)

1

P 和佐田.indd

Gaussian 03 Q Gaussian 03 [1,2] Q U S 1 2 k B 1.38054 10 23 JK 1 T 1 2 Q el Q trans Q rot Q vib 3 Q Q el Q trans Q rot Q vib 1 24 5 U E el E trans E rot E vib S S el S trans S rot S vib 6 3 4 5 6 R R 1.987

êUìÆã§ñ¬ÅEÉtÉFÉãÉ~ã§ñ¬.pdf

SFG SFG SFG Y. R. Shen.17 (p. 17) SFG g ω β αβγ = ( e3 h ) (r γ ) ng n ω ω ng + iγ (r α ) gn ' (r β ) n 'n (r ) (r ) α n 'n β gn ' ng n ' ω ω n 'g iγ n'g ω + ω n 'n iγ nn ' (1-1) Harris (Chem. Phys. Lett.,

Microsoft PowerPoint - 基礎化学4revPart2 [互換モード]

化学結合と分 の形 Part 2 軌道を使った考え方を学ぶ 3 原 価結合法 (V 法 ) 共有結合の本質は軌道の重なり軌道を意識した結合を簡単に理解する 共有結合の本質は軌道の重なり 原子価結合法 (V 法 ) Valance ond Method 原子価結合法 V 法で用いる原子価軌道とその重なり方 原子価軌道 Valence Orbital 軌道の重なり方から見た共有結合の種類 原子価結合法

Gaussian & WebMO II. 構造の入力 (4) New Job メニューの Create New Job をクリックすると, 分子編集用の Editor が現れる ログアウトは右上端の Logout をクリックする

Gaussian & WebMO 2015-1 Gaussian および WebMO による分子軌道計算 Gaussian は世界で最も広く使用されている量子化学計算プログラムである ここでは, Gaussian の入力ファイルと出力ファイルの扱いを容易にするため,Web ベースの計算支援プログラム WebMO を併用して計算を行う方法を説明する Windows 用の市販プログラムである Chem3D,GaussView

2.4 ( ) ( B ) A B F (1) W = B A F dr. A F q dr f(x,y,z) A B Γ( ) Minoru TANAKA (Osaka Univ.) I(2011), Sec p. 1/30

2.4 ( ) 2.4.1 ( B ) A B F (1) W = B A F dr. A F q dr f(x,y,z) A B Γ( ) I(2011), Sec. 2. 4 p. 1/30 (2) Γ f dr lim f i r i. r i 0 i f i i f r i i i+1 (1) n i r i (3) F dr = lim F i n i r i. Γ r i 0 i n i

.....Z...^.[.......\..

15 10 16 42 55 55 56 60 62 199310 1995 134 10 8 15 1 13 1311 a s d f 141412 2 g h j 376104 3 104102 232 4 5 51 30 53 27 36 6 Y 7 8 9 10 8686 86 11 1310 15 12 Z 13 14 15 16 102193 23 1712 60 27 17 18 Z

目次 Gaussian 利用の手引き 1 1. はじめに 利用できるバージョン 概要 マニュアル 2 2. TSUBAME での利用方法 Gaussian の実行 2 (1) TSUBAMEにログイン 2 (2) バージョンの切り替え 2 (3) イン

Gaussian 利用の手引 東京工業大学学術国際情報センター 2017.04 version 1.10 目次 Gaussian 利用の手引き 1 1. はじめに 1 1.1 利用できるバージョン 1 1.2 概要 1 1.3 マニュアル 2 2. TSUBAME での利用方法 2 2.1 Gaussian の実行 2 (1) TSUBAMEにログイン 2 (2) バージョンの切り替え 2 (3)

http://www1.doshisha.ac.jp/ bukka/qc.html 1. 107 2. 116 3. 1 119 4. 2 126 5. 132 6. 136 7. 1 140 8. 146 9. 2 150 10. 153 11. 157 12. π Hückel 159 13. 163 A-1. Laguerre 165 A-2. Hermite 167 A-3. 170 A-4.

00.I...K.....[.U.[.J.^...O1207

光学

Control of Refractive Indices of Optical Polymers: Theoretical Prediction and Molecular Design Method Shinji ANDO The fundamental theory and a method to predict the refractive indices and dispersions of

* 1 1 (i) (ii) Brückner-Hartree-Fock (iii) (HF, BCS, HFB) (iv) (TDHF,TDHFB) (RPA) (QRPA) (v) (vi) *

* 1 1 (i) (ii) Brückner-Hartree-Fock (iii) (HF, BCS, HFB) (iv) (TDHF,TDHFB) (RPA) (QRPA) (v) (vi) *1 2004 1 1 ( ) ( ) 1.1 140 MeV 1.2 ( ) ( ) 1.3 2.6 10 8 s 7.6 10 17 s? Λ 2.5 10 10 s 6 10 24 s 1.4 ( m

05松山巌様.indd

2011 pp. 65 96 2002 2 2012 1 18 65 2011 1 5 1 2 3 4 5 2002 9 1 2 3 4 5 1 2 66 3 4 5 5 1 4 1 4 1 2 3 4 5 6 5 1 8 7 5 1 4 67 2011 21 4 3 1 7 1 1 1 1 2 2 3 3 4 2 2 / 3 68 1 1 1 2 2 2 32 3 3 4 4 2 /fa/ 2/f/

2

D 1 2 3 XX XY ( ) 4 5 GID ( ) ( ) ( ) ( ) WHO( ) ( ) ( ) WHO ( ) WHO ( ) 6 7 8 9 X Y XX XY XO XXY XXXY Y Y SRY Y SRY X XX XY SRY XY XX Y Y X Y Y DNA DNA 10 XY XY 11 12 13 F M T 14 U H R 15 K N F 16 M T

D:/cssj/jcs/v7n2/a5tex/TX2.dvi

J. Chem. Software, Vol. 7, No. 2, p. 87 98 (2001) *,, 338-8570 255 *e-mail: tokita@apc.saitama-u.ac.jp (Received: September 13, 2000; Accepted for publication: September 27, 2000; Published on Web: November

SiC SiC QMAS(Quantum MAterials Simulator) VASP(Vienna Ab-initio Simulation Package) SiC 3C, 4H, 6H-SiC EV VASP VASP 3C, 4H, 6H-SiC (0001) (11 20) (1 1

QMAS SiC 7661 24 2 28 SiC SiC QMAS(Quantum MAterials Simulator) VASP(Vienna Ab-initio Simulation Package) SiC 3C, 4H, 6H-SiC EV VASP VASP 3C, 4H, 6H-SiC (0001) (11 20) (1 100) MedeA SiC QMAS - C Si (0001)

Microsoft Word - abstract-example.doc

シュレーディンガー方程式の FC 法 ( 自由完員関数法 による解法 I. 収束性の高い方法の検討 石川敦之 黒川悠索 中辻博 ( 量子化学研究協会 JST-CREST a.ishikawa@qcri.or.jp 近年 Schrödinger 方程式及び Dirac 方程式の一般的解法として Free-complement(FC 法が我々の グループにより提案された この方法論は g H E n n

4/15 No.

4/15 No. 1 4/15 No. 4/15 No. 3 Particle of mass m moving in a potential V(r) V(r) m i ψ t = m ψ(r,t)+v(r)ψ(r,t) ψ(r,t) = ϕ(r)e iωt ψ(r,t) Wave function steady state m ϕ(r)+v(r)ϕ(r) = εϕ(r) Eigenvalue problem

座標変換におけるテンソル成分の変換行列

座標変換におけるテンソル成分の変換行列 座標変換におけるテンソル成分の変換関係は 次元数によらず階数によって定義される変換行列で整理することができる 位置ベクトルの変換行列を D としてそれを示そう D の行列式を ( = D ) とするとき 鏡映や回映といった pseudo rotation に対しては = -1 である が問題になる基底は 対称操作に含まれる pseudo rotation に依存する

Molecule tomic rbital bridied tomic rbital Valence Shell Electron Pair Repulsion Rule Molecular rbital 2 1+ + 1+ 1+ 1+ 2 9+ + 9+ 9+ 9+ 2 1+ 1+ 1s 1s 2 9+ 9+ 2p 2p 9+ () 2 (2p ) 2 (2p ) 2 (2p ) 1 Energ

大規模共有メモリーシステムでのGAMESSの利点

Technical white paper GAMESS GAMESS Gordon Group *1 Gaussian Gaussian1 Xeon E7 8 80 2013 4 GAMESS 1 RHF ROHF UHF GVB MCSCF SCF Energy CDFpEP CDFpEP CDFpEP CD-pEP CDFpEP SCF Gradient CDFpEP CDFpEP CDFpEP

1) K. J. Laidler, "Reaction Kinetics", Vol. II, Pergamon Press, New York (1963) Chap. 1 ; P. G. Ashmore, "Catalysis and Inhibition of Chemical Reactio

1) K. J. Laidler, "Reaction Kinetics", Vol. II, Pergamon Press, New York (1963) Chap. 1 ; P. G. Ashmore, "Catalysis and Inhibition of Chemical Reactions", Butterworths, London (1963) Chap. 7, p. 185. 2)

untitled

9 9. 9. 9. (FEM, nite element method) 4 9.. (element) (mesh discretization) DT LOK DT M([ ],[ ] )=[ ] DIMENSION M(,NF) DT M/,4,5,,5,,,5,6,,6,,,6,7, 4,8,9, 4,9,5,.../ DIMENSION M(4,NF) DO I=,IF- DO J=,JF

PDF用　レポート：中国保険市場の現状と展望.PDF

1 INDEX 2 4 9 13 24 29 2 3 4 1000 900 800 700 600 500 400 300 200 100 0 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100% 90% 80% 70% 60% 50% 40% 30% 20% 10% 0% 100% 50% 0% 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 5 6 7 8 9

磁性物理学 - 遷移金属化合物磁性のスピンゆらぎ理論

email: takahash@sci.u-hyogo.ac.jp April 30, 2009 Outline 1. 2. 3. 4. 5. 6. 2 / 260 Today s Lecture: Itinerant Magnetism 60 / 260 Multiplets of Single Atom System HC HSO : L = i l i, S = i s i, J = L +

42 3 u = (37) MeV/c 2 (3.4) [1] u amu m p m n [1] m H [2] m p = (4) MeV/c 2 = (13) u m n = (4) MeV/c 2 =

3 3.1 3.1.1 kg m s J = kg m 2 s 2 MeV MeV [1] 1MeV=1 6 ev = 1.62 176 462 (63) 1 13 J (3.1) [1] 1MeV/c 2 =1.782 661 731 (7) 1 3 kg (3.2) c =1 MeV (atomic mass unit) 12 C u = 1 12 M(12 C) (3.3) 41 42 3 u

スライド 1

Gaussian の使い方 %chk=default # HF/6-3G** comments H 入力ファイル %chk=default チェックポイントファイルの指定 # HF/6-3G** 出力フォーマット (ormal, Print, Terse) Hartree-Fock 法,6-3G** 基底関数 comments コメント 電荷 スピン多重度 H 元素記号 分子構造の情報 XYZ 座標で指定

untitled

1 Hitomi s English Tests 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 1 1 0 1 1 0 1 0 0 0 1 0 0 1 0 2 0 0 1 1 0 0 0 0 0 1 1 1 1 0 3 1 1 0 0 0 0 1 0 1 0 1 0 1 1 4 1 1 0 1 0 1 1 1 1 0 0 0 1 1 5 1 1 0 1 1 1 1 0 0 1 0

応力とひずみ.ppt

in yukawa@numse.nagoya-u.ac.jp 2 3 4 5 x 2 6 Continuum) 7 8 9 F F 10 F L L F L 1 L F L F L F 11 F L F F L F L L L 1 L 2 12 F L F! A A! S! = F S 13 F L L F F n = F " cos# F t = F " sin# S $ = S cos# S S

02-量子力学の復習

4/17 No. 1 4/17 No. 2 4/17 No. 3 Particle of mass m moving in a potential V(r) V(r) m i ψ t = 2 2m 2 ψ(r,t)+v(r)ψ(r,t) ψ(r,t) Wave function ψ(r,t) = ϕ(r)e iωt steady state 2 2m 2 ϕ(r)+v(r)ϕ(r) = εϕ(r)

PowerPoint プレゼンテーション

ガウシアンと群論 ( 名古屋工業大学 ) 川崎晋司 ガウシアンの特徴非経験的分子軌道計算 分子のシュレディンガー方程式をどう解くか HΨ = EΨ 電子だけでなく原子核も入る もちろん複数 一電子波動関数の形にして解こう = 分子軌道法 例えばハートリー法では多電子波動関数 Ψを一電子波動関数 φの積で近似 Ψ r 1, r, = ϕ r 1 ϕ r しかし この近似ではパウリの原理 ( 電子の入れ替えに反対称

1 1.1,,,.. (, ),..,. (Fig. 1.1). Macro theory (e.g. Continuum mechanics) Consideration under the simple concept (e.g. ionic radius, bond valence) Stru

1. 1-1. 1-. 1-3.. MD -1. -. -3. MD 1 1 1.1,,,.. (, ),..,. (Fig. 1.1). Macro theory (e.g. Continuum mechanics) Consideration under the simple concept (e.g. ionic radius, bond valence) Structural relaxation

k m m d2 x i dt 2 = f i = kx i (i = 1, 2, 3 or x, y, z) f i σ ij x i e ij = 2.1 Hooke s law and elastic constants (a) x i (2.1) k m σ A σ σ σ σ f i x

k m m d2 x i dt 2 = f i = kx i (i = 1, 2, 3 or x, y, z) f i ij x i e ij = 2.1 Hooke s law and elastic constants (a) x i (2.1) k m A f i x i B e e e e 0 e* e e (2.1) e (b) A e = 0 B = 0 (c) (2.1) (d) e

3 filename=quantum-3dim110705a.tex ,2 [1],[2],[3] [3] U(x, y, z; t), p x ˆp x = h i x, p y ˆp y = h i y, p z ˆp z = h

filename=quantum-dim110705a.tex 1 1. 1, [1],[],[]. 1980 []..1 U(x, y, z; t), p x ˆp x = h i x, p y ˆp y = h i y, p z ˆp z = h i z (.1) Ĥ ( ) Ĥ = h m x + y + + U(x, y, z; t) (.) z (U(x, y, z; t)) (U(x,

II 1 3 2 5 3 7 4 8 5 11 6 13 7 16 8 18 2 1 1. x 2 + xy x y (1 lim (x,y (1,1 x 1 x 3 + y 3 (2 lim (x,y (, x 2 + y 2 x 2 (3 lim (x,y (, x 2 + y 2 xy (4 lim (x,y (, x 2 + y 2 x y (5 lim (x,y (, x + y x 3y

96 7 1m =2 10 7 N 1A 7.1 7.2 a C (1) I (2) A C I A A a A a A A a C C C 7.2: C A C A = = µ 0 2π (1) A C 7.2 AC C A 3 3 µ0 I 2 = 2πa. (2) A C C 7.2 A A

7 Lorentz 7.1 Ampère I 1 I 2 I 2 I 1 L I 1 I 2 21 12 L r 21 = 12 = µ 0 2π I 1 I 2 r L. (7.1) 7.1 µ 0 =4π 10 7 N A 2 (7.2) magnetic permiability I 1 I 2 I 1 I 2 12 21 12 21 7.1: 1m 95 96 7 1m =2 10 7 N

本文／０２０：デジタルデータ　Ｐ７８‐９７

1 2 LDA Local Density Approximation 2 LDA 1 LDA LDA N N N H = N [ 2 j + V ion (r j ) ] + 1 e 2 2 r j r k j j k (3) V ion V ion (r) = I Z I e 2 r

11 March 2005 1 [ { } ] 3 1/3 2 + V ion (r) + V H (r) 3α 4π ρ σ(r) ϕ iσ (r) = ε iσ ϕ iσ (r) (1) KS Kohn-Sham [ 2 + V ion (r) + V H (r) + V σ xc(r) ] ϕ iσ (r) = ε iσ ϕ iσ (r) (2) 1 2 1 2 2 1 1 2 LDA Local

Microsoft PowerPoint - 基礎化学4revPart1b [互換モード]

化学結合と分 の形 なぜ原 と原 はつながるのかなぜ分 はきまった形をしているのか化学結合の本質を理解しよう 分子の形と電子状態には強い相関がある! 原子 分子 基礎化学 ( 化学結合論 構造化学 量子化学 ) 電子配置分子の形強い相関関係 ( 電子状態 ) ( 立体構造 ) 分子の性質 ( 反応性 物性 ) 先端化学 ( 分子設計 機能化学 ) 機能 分子の形と電子配置の基礎的理解 基礎 ( 簡単

COGNACのコンセプト \(COarse Grained molecular dynamics program developed by NAgoya Cooperation\)

COGNAC (COarse-Grained molecular dynamics program by NAgoya Cooperation) ( ), 0 sec -3 msec -6 sec -9 nsec -12 psec -15 fsec GOURMET SUSHI PASTA COGNAC MUFFIN -15-12 -9-6 -3 0 fm pm nm m mm m United atom

40 6 y mx x, y 0, 0 x 0. x,y 0,0 y x + y x 0 mx x + mx m + m m 7 sin y x, x x sin y x x. x sin y x,y 0,0 x 0. 8 x r cos θ y r sin θ x, y 0, 0, r 0. x,

9.. x + y + 0. x,y, x,y, x r cos θ y r sin θ xy x y x,y 0,0 4. x, y 0, 0, r 0. xy x + y r 0 r cos θ sin θ r cos θ sin θ θ 4 y mx x, y 0, 0 x 0. x,y 0,0 x x + y x 0 x x + mx + m m x r cos θ 5 x, y 0, 0,

P 和佐田.indd

B3LYP/6-31G* X HGS MOL-TALOU [1] 1 2-4 II CS Chem Office [2] Molecular Dynamics 1 ChemDraw 2 3 Chem 3D 4 Gaussian Input X 28 27 12 13 26 11 29 14 10 15 25 2 9 27 2 21 7 3 43 7 3 5 Cu 41 Cu 4 10 22 28 H

PDF

1 1 1 1-1 1 1-9 1-3 1-1 13-17 -3 6-4 6 3 3-1 35 3-37 3-3 38 4 4-1 39 4- Fe C TEM 41 4-3 C TEM 44 4-4 Fe TEM 46 4-5 5 4-6 5 5 51 6 5 1 1-1 1991 1,1 multiwall nanotube 1993 singlewall nanotube ( 1,) sp 7.4eV

高密度荷電粒子ビームの自己組織化と安定性

1885 2014 1-11 1 1 Hiromi Okamoto Graduate School of Advanced Sciences ofmatter, Hiroshima University ( ( ) $)$ ( ) ( ) [1],, $*1$ 2 ( $m,$ q) $*1$ ; $\kappa_{x}$ $\kappa_{y}$ 2 $H_{t}=c\sqrt{(p-qA)^{2}+m^{2}c^{2}}+q\Phi$

x = a 1 f (a r, a + r) f(a) r a f f(a) 2 2. (a, b) 2 f (a, b) r f(a, b) r (a, b) f f(a, b)

2011 I 2 II III 17, 18, 19 7 7 1 2 2 2 1 2 1 1 1.1.............................. 2 1.2 : 1.................... 4 1.2.1 2............................... 5 1.3 : 2.................... 5 1.3.1 2.....................................

( ) ( ) Modified on 2009/05/24, 2008/09/17, 15, 12, 11, 10, 09 Created on 2008/07/02 1 1) ( ) ( ) (exgen Excel VBA ) 2)3) 1.1 ( ) ( ) : : (1) ( ) ( )

() ( ) Modified on 2009/05/24, 2008/09/17, 15, 12, 11, 10, 09 Created on 2008/07/02 1 1) () ( ) (exgen Excel VBA ) 2)3) 1.1 ( ) () : : (1) ( ) ( ) (2) / (1) (= ) (2) (= () =) 4)5) () ( ) () (=) (1) : (

,

2002 9710178 15 2 6 , 1 1 15 2 6 Mopac2000lite, Gaussian Moapc2000lite Gaussian98 2 1 1 1.1... 1 1.2... 2 1.3... 2 1.3.1... 2 1.3.2... 4 1.3.3... 5 1.4... 6 1.4.1 Mopac (5,5)... 6 1.4.2 Gaussian (3,3)...

1

, = = 7 6 = 42, =

http://www.ss.u-tokai.ac.jp/~mahoro/2016autumn/alg_intro/ 1 1 2016.9.26, http://www.ss.u-tokai.ac.jp/~mahoro/2016autumn/alg_intro/ 1.1 1 214 132 = 28258 2 + 1 + 4 1 + 3 + 2 = 7 6 = 42, 4 + 2 = 6 2 + 8

1 VisBAR edu H 2 O.....

VisBAR edu v1.03 ( ) 25 4 22 1 VisBAR edu 1 1.1....................................................... 1 1.2.................................................. 2 2 3 2.1 H 2 O.........................................

変 位 変位とは 物体中のある点が変形後に 別の点に異動したときの位置の変化で あり ベクトル量である 変位には 物体の変形の他に剛体運動 剛体変位 が含まれている 剛体変位 P(x, y, z) 平行移動と回転 P! (x + u, y + v, z + w) Q(x + d x, y + dy,

変 位 変位とは 物体中のある点が変形後に 別の点に異動したときの位置の変化で あり ベクトル量である 変位には 物体の変形の他に剛体運動 剛体変位 が含まれている 剛体変位 P(x, y, z) 平行移動と回転 P! (x + u, y + v, z + w) Q(x + d x, y + dy, z + dz) Q! (x + d x + u + du, y + dy + v + dv, z +

1: (Emmy Noether; ) (Feynman) [3] [4] {C i } A {C i } (A A )C i = 0 [5] 2

2003 1 1 (Emmy Noether 1) [1] [2] [ (Paul Gordan Clebsch-Gordan ] 1915 habilitation habilitation außerordentlicher Professor Außerordentlich(=extraordinary) 1 1: (Emmy Noether; 1882-1935) (Feynman) [3]

68 JAXA-RR r v m Ó e ε 0 E = - Ó/ r f f 0 f 1 f = f 0 + f 1 x k f 1 = f k e ikx Ó = Ó k e ikx Ó k 3

67 1 Landau Damping and RF Current Drive Kazuya UEHARA* 1 Abstract The current drive due to the rf travelling wave has been available to sustain the plasma current of tokamaks aiming the stational operation.

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(a) (b) (c) (d) (e) (f) (g) (f) (a), (b) 1 He Gleiter 1) 5-25 nm 1/2 Hall-Petch 10 nm Hall-Petch 2) 3) 4) 2 mm 5000% 5) 1(e) 20 µm Pd, Zr 1(f) Fe 6) 10 nm 2 8) Al-- 1,500 MPa 9) 2 Fe 73.5 Si 13.5 B 9 Nb

II A A441 : October 02, 2014 Version : Kawahira, Tomoki TA (Kondo, Hirotaka )

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ML λ λ 1 λ 1.1 λ λ λ e (λ ) ::= x ( ) λx.e (λ ) e 1 e 2 ( ) ML λx.e Objective Caml fun x -> e x e let 1

2005 sumii@ecei.tohoku.ac.jp 2005 6 24 ML λ λ 1 λ 1.1 λ λ λ e (λ ) ::= x ( ) λx.e (λ ) e 1 e 2 ( ) ML λx.e Objective Caml fun x -> e x e let 1 let λ 1 let x = e1 in e2 (λx.e 2 )e 1 e 1 x e 2 λ 3 λx.(λy.e)

SPring-8_seminar_

X 21 SPring-8 XAFS 2016 (= ) X PC cluster Synchrotron TEM-EELS XAFS / EELS HΨ k = E k Ψ k XANES/ELNES DFT ( + ) () WIEN2k, Elk, OLCAO () CASTEP, QUANTUM ESPRESSO FEFF, GNXAS, etc. Bethe-Salpeter (BSE)

橡卒論.PDF

1329 1 1 2 2 2.1 2 2.1.1 1 2 2.1.2 2 4 2.1.3 3 6 2.2 8 2.2.1 8 2.2.2 12 2.3Booth 13 3 16 3.1 16 3.1.1Robertson 16 3.1.2Booth 18 3.2 19 3.2.1 19 3.2.2Wallace tree 21 3.3 25 3.4 27 3.4.1 4 27 3.4.22 Booth

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eaxys Prize lub Symposium in Japan, March 28, 2014 Profile JSPS Stephan

16:00- - 2 2 Access to a Stable 2 2 4-Membered ing with on-kekulé nglet Biradical haracter from a Disilyne Dr. Katsuhiko Takeuchi 2007 3 2009 3 2012 3 2012 4 2012 4 (JSPS ) 2013 8 eaxys Prize lub Symposium

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46 12 3 1 ATP ( ) ATP ~P 1~P hyd Gº 1 1 1950 ~P hyd Gº Hansia et al. Biophys Chem 119: 127, 2006 ~P hyd Gº 1? ATP hyd Gº ATP ATP ATP ~P ε ~P George [BBA 223: 1, 1970] ~P 2) hyd Gº 1. ph Mg 2+ 2. 1 2 2

β

β 01 7 1 1 3 4 5 6 7 8 9 10 11 1 13 14 15 16 17 18 s s s d 10 s p s p s p 3 s p 4 s p 5 s p 6 1 1H He 1.01 4.00 3Li 4Be 5B 6C 7N 8O 9F 10Ne 6.94 9.01 10.81 1.01 14.01 16.00 19.00 0.18 3 11Na 1Mg 13Al 14Si

.1 z = e x +xy y z y 1 1 x 0 1 z x y α β γ z = αx + βy + γ (.1) ax + by + cz = d (.1') a, b, c, d x-y-z (a, b, c). x-y-z 3 (0,

.1.1 Y K L Y = K 1 3 L 3 L K K (K + ) 1 1 3 L 3 K 3 L 3 K 0 (K + K) 1 3 L 3 K 1 3 L 3 lim K 0 K = L (K + K) 1 3 K 1 3 3 lim K 0 K = 1 3 K 3 L 3 z = f(x, y) x y z x-y-z.1 z = e x +xy y 3 x-y ( ) z 0 f(x,

1: Sheldon L. Glashow (Ouroboros) [1] 1 v(r) u(r, r ) ( e 2 / r r ) H 2 [2] H = ( dr ψ σ + (r) 1 2 ) σ 2m r 2 + v(r) µ ψ σ (r) + 1 dr dr ψ σ + (r)ψ +

1 1.1 21 11 22 10 33 cm 10 29 cm 60 6 8 10 12 cm 1cm 1 1.2 2 1 1 1: Sheldon L. Glashow (Ouroboros) [1] 1 v(r) u(r, r ) ( e 2 / r r ) H 2 [2] H = ( dr ψ σ + (r) 1 2 ) σ 2m r 2 + v(r) µ ψ σ (r) + 1 dr dr

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: a b c d 2: x x y y 3: x y w 3.. 3.2 2. 3.3 3. 3.4 (x, y,, w) = (,,, )xy w (,,, )xȳ w (,,, ) xy w (,,, )xy w (,,, )xȳ w (,,, ) xy w (,,, )xy w (,,, ) xȳw (,,, )xȳw (,,, ) xyw, F F = xy w x w xy w xy w

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24 2016 2015 8 26,,,,,,,,,,,, D.,,, L.,,, E.,,,,,, 1 1,,,,, 2,,, 7 1 2, 3 4 5 6 7 Contribution No.: CB 15-1 20 40,,,,,,,, 3,,,,, 10,,,,,,, 2, 3 5, 7 ,,, 2,, 3,, 4,,,,,,,,,,,,, 4,,,,,,,,, 1, 50, 1, 50 50,

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[6] 1 4 A 1 A 2 A 3 l P 3 P 2 P 1 B 1 B 2 B 3 m 1 l 3 A 1, A 2, A 3 m 3 B 1, B 2, B 3 A i 1 B i+1 A i+1 B i 1 P i i = 1, 2, 3 3 3 P 1, P 2, P 3 1 *1 19 3 27 B 2 P m l (*) l P P l m m 1 P l m + m *1 A N

(4) P θ P 3 P O O = θ OP = a n P n OP n = a n {a n } a = θ, a n = a n (n ) {a n } θ a n = ( ) n θ P n O = a a + a 3 + ( ) n a n a a + a 3 + ( ) n a n

3 () 3,,C = a, C = a, C = b, C = θ(0 < θ < π) cos θ = a + (a) b (a) = 5a b 4a b = 5a 4a cos θ b = a 5 4 cos θ a ( b > 0) C C l = a + a + a 5 4 cos θ = a(3 + 5 4 cos θ) C a l = 3 + 5 4 cos θ < cos θ < 4

　ＮＭＲの信号がはじめて観測されてから４７年になる。その後、ＮＭＲは１９６０年前半までPhys. Rev.等の物理学誌上を賑わせた。１９６０年代後半、物理学者の間では”ＮＭＲはもう死んだ”とささやかれたということであるが（１）、しかし、これほど発展した構造、物性の

9. I S H0 = ωii + ωss ( (9.. H A ( q (0 A = a ( os θ (9..a r ( ± ± i A =± a sinθosθe ϕ r (9..b A a sin e r ( ± ± iϕ = θ (9.. µ 0 γ I γ S a = (9..d 4π A ( q q ( q * = ( A ( q (9..e (0 = { IS ( I+ S + I

CMP Technical Report No. 4 Department of Computational Nanomaterials Design ISIR, Osaka University 2 2................................. 2.2......................... 2 3 3 3................................

i 36 38 42 44 45 Al 47 SEM EPMATEMXRFXRD EPMA ( 50A EPMA-8705 EPMA1500) 14 30 60 EPMA EPMA Al Al i EPMA 14 ii iii iv v vi Incidence electrons Photon X-ray Secondary electron Backscattered electron Specimen

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Graduate School of Policy and Management, Doshisha University 27 2011 11 2011 2011 10 2013 1950 1 1953 12 atoms for peace 2 3 1948 1960 1956 4 1958 1 1955 2 1957 IAEA International Atomic Energy Agency

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Int Int 29 print Int fmt tostring 2 2 [19] ML ML [19] ML Emacs Standard ML M M ::= x c λx.m M M let x = M in M end (M) x c λx.

1, 2 1 m110057@shibaura-it.ac.jp 2 sasano@sic.shibaura-it.ac.jp Eclipse Visual Studio ML Standard ML Emacs 1 ( IDE ) IDE C C++ Java IDE IDE IDE IDE Eclipse Java IDE Java Standard ML 1 print (Int. 1 Int

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1 158 14 2 8 00225 2 1.... 3 1.1... 4 1.2... 5 2.... 6 2.1...7 2.2... 8 3.... 9 3.1... 10 3.2... 16 4.... 17 4.1... 18 4.2... 20 4.3... 22 5.... 23 5.1... 24 5.2... 28 5.3... 34 5.4... 37 5.5... 39 6....

平成 22 年度 ( 第 32 回 ) 数学入門公開講座テキスト ( 京都大学数理解析研究所, 平成 ~8 22 月年 58 日開催月 2 日 ) V := {(x,y) x n + y n 1 = 0}, W := {(x,y,z) x 3 yz = x 2 y z 2

3 90 2006 1. V := {(x,y) x n + y n 1 = 0}, W := {(x,y,z) x 3 yz = x 2 y z 2 = xz y 2 = 0} V (x,y) n = 1 n = 2 (x,y) V n = 1 n = 2 (3/5,4/5),(5/13,12/13)... n 3 V (0,±1),(±1,0) ( ) n 3 x n + y n = z n,

5.. z = f(x, y) y y = b f x x g(x) f(x, b) g x ( ) A = lim h 0 g(a + h) g(a) h g(x) a A = g (a) = f x (a, b)

5 partial differentiation (total) differentiation 5. z = f(x, y) (a, b) A = lim h 0 f(a + h, b) f(a, b) h............................................................... ( ) f(x, y) (a, b) x A (a, b) x

スライド 1

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1 FMO RHF MP2 MP2 RI MP2 RHF RHF 2

1 2 3 1 1 FMO RHF MP2 MP2 RI MP2 RHF RHF 2 2 2011.01 2010.10 2010.04 2010.02 RHF 2009.04 RI MP2 2008.10 RHF 2008.07 FMO RHF MP2 MP2 3 3 PAICS Teoretical study of the prion protein based on the fragment

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