磁気流体力学と 銀河・降着円盤への応用

Size: px
Start display at page:

Download "磁気流体力学と 銀河・降着円盤への応用"

Transcription

1 東京 天体プラズマの磁気流体 数値シミュレーション 松元亮治 ( 千葉大理 )

2 講演予定 私の磁気流体計算クロニクル 降着円盤モデルへの磁場の導入 パーカー不安定性の非線形時間発展 磁気流体ジェット形成のシミュレーション 磁気回転不安定性の3 次元シミュレーション 円盤ダイナモシミュレーション 降着円盤の状態遷移シミュレーション 降着円盤の輻射磁気流体シミュレーション

3 私の磁気流体計算クロニクル 1980 大学院入学 柴田一成さんと同室に FCT(Flux Corrected Transport) スキームを用いた 1 次元磁気流体コードの実装 JCP 愛読 1985 頃 2 次元 MHD コードをベクトル計算機用にチューニング (20 倍高速化 ) 1986 パーカー不安定性の 2 次元磁気流体計算を実施 1988 磁気流体ジェット形成の 2 次元磁気流体計算を実施 1992 テキサス大学オースチン校に 1 年間滞在 田島俊樹先生と共同研究 太陽浮上磁場 磁気回転不安定性等の 3 次元 MHD 計算 磁気流体コードの並列化 1995 原始星フレアの磁気流体計算を実施 (Hayashi+ 96) 1997 回転トーラスの大局的 3 次元磁気流体計算を実施 1999 JST 計算科学プロジェクトに採択 CANS 開発 2011 HPCI 戦略プログラム分野 5 に参画 CANS+ 開発 2016 ポスト 京 重点課題 9 本格実施 輻射磁気流体計算

4 降着円盤モデルへの磁場の導入

5 降着円盤は宇宙の活動現象を駆動する X 線連星 jet accretion disk Compact Object M87 VLA+ HALCA 活動銀河中心核 原始星円盤とジェット (Burrows 1995) ガンマ線バースト 5

6 降着円盤モデル 中心天体 回転物質が落下するためには角運動量を失う必要がある 標準モデルでは粘性ストレス Trφ=αP と仮定 Shakura and Sunyaev 1973: 幾何学的に薄い定常軸対称モデル 観測とモデルの比較から α = 0.01~0.1

7 磁気降着円盤のモデル 降着円盤が磁気乱流状態にあれば Maxwell Stress <BrBφ/4π> による角運動量輸送が可能 Shakura and Sunyaev (1973) においても角運動量輸送機構の候補とされていた

8 降着円盤の磁気乱流モデル Kato and Horiuchi 1986 降着円盤内の磁気乱流をモデル化することにより 角運動量輸送パラメータ α の値を見積もった論文 α A = 円盤の加熱率等は磁束浮上速度に依存することを示した

9 磁気乱流の生成 維持モデル (Kato and Horiuchi 1986) 差動回転 ジュール散逸 ポロイダル磁場 トロイダル ポロイダル トロイダル磁場 磁束流出 ポロイダル

10 パーカー不安定性の 非線形時間発展

11 パーカー不安定性 Buoyancy Tension

12 磁気流体方程式 ( ) rad vis J Q Q Q p ρ t ρ t ρ π p ρ t ρ ρ t + + = + + = + + = + = + v v B B v B g B B v v v v ) ε ( ε η 4 ) ( ) ( 0 ) ( ρ -

13 パーカー不安定性の 2 次元 MHD 数値実験 g(z)= -GMz/(r 0 +z ) 等温円盤 等温変化 β=pgas/pmag= /2 ε= (GM/r 0 )/[(1+1/β)C s2 ] ~ (V rot /C s ) 2 /(1+1/β)=6 Matsumoto et al. 1988

14 落下流による衝撃波の形成 0.2VA Matsumoto et al. 1990, ApJ 356, 259 shock 振動 安定領域 最大成長波長ではVx~VA Vx = vx exp(ωt1) Bz = bz exp(ωt1) ~ B0 VA > Cs なら衝撃波発生 Vx = vx/(bz/b0) > Cs なら衝撃波発生 円盤表面を加熱

15 太陽浮上磁場の 3 次元 MHD シミュレーション Isobe et al. 2006

16 銀河系中心の分子ループ構造 NANTEN により 銀河系中心で発見された CO 分子のループ構造 (Fukui et al. 2006) 2 次元磁気流体シミュレーション結果

17 磁気流体ジェット形成 シミュレーション

18 宇宙ジェットの磁気的加速機構 遠心力加速 磁気圧加速

19 宇宙ジェット形成の内田 柴田機構

20 軸対称 2 次元磁気流体 シミュレーション結果 ρ v B Shibata and Uchida (1986)

21 密度分布と磁力線形状の変化 Kodoh et al. 2002

22 鉛直磁場に貫かれた回転トーラスの 磁気流体シミュレーション

23

24 シミュレーション結果 Matsumoto et al Kuwabara et al (resistive MHD 計算 )

25 原始星フレアの磁気流体モデル ASCA 衛星によって発見された星形成領域の硬 X 線フレア (Koyama et al. 1996) 磁気流体計算 (Hayashi et al. 1996)

26 磁気タワーと磁気タワージェットの形成 Lovelace et al Kato, Hayashi, Matsumoto 2004

27 磁気回転不安定性の 3 次元磁気 流体シミュレーション

28 差動回転円盤における 磁気回転不安定性 (MRI) 角運動量 Balbus and Hawley (1991), Velikhov (1959) 方位角磁場から動径磁場が生成される

29 局所磁気流体シミュレーション Magneitc field lines Hawley and Bulbus 1991, 1998 Matsumoto and Tajima 1995

30 回転トーラスの大局的 3 次元 MHD シミュレーション Initial Condition β = Pgas/Pmag=100 After 10 Rotation Period 200*64*240 grid points Matsumoto 1999 (NAP98 Proceedings)

31 Amplification of Magnetic Energy β ~ 10 ORBIT

32 浮上磁気ループの形成 初期条件 Machida et al Parker Instability

33 ブラックホール降着流の大局的 3 次元磁気 流体シミュレーション Initial state t=26350 unit time t0=rg/c Machida and Matsumoto 2003

34 降着円盤における磁気エネルギー解放 Joule Heating Current Density T=30590 Magnetic Energy Accretion Rate T=30610 Current density(color) Machida et al time T=30630 Time variabilities of Cyg X-1 (Negoro 1995)

35 アウトフロー形成 方位角磁場 ( カラー ) とポロイダル面に投影した磁力線 vz=0.05c の等値面 Machida and Matsumoto 2008

36

37 磁気流体降着円盤とアウトフロー 局所的な乱流生成 グローバルな平均場の形成 磁束浮上 電流シート形成 局所的なエネルギー解放 グローバルな磁場形状変化 アウトフロー形成

38 円盤ダイナモシミュレーション

39 銀河ガス円盤の磁気流体シミュレーション 2Gyr 3.5Gyr ρ+b t = 3.8Gyr Nishikori et al. 2006

40 方位角方向の平均磁場の反転 after 1Gyr 2μG 1Gyr 5Gyr Nishikori et al Time variation of mean azimuthal magnetic field at 5kpc < r < 6kpc 40

41 円盤ダイナモの局所 3 次元 磁気流体シミュレーション Miller and Stone 2000 white:β=1 Shi et al Time Variabilities of Azimuthal Field 41

42 MRI-Parker Dynamo MRI Parker Instability Ω effect MRI

43 太陽ダイナモとの類似性 Magnetic loop corona sunspot Sunspot (HINODE) Formation of Sunspots Soft X-ray Image of the Sun Solar cycle observed in X-ray Butterfly diagram (NASA)

44 赤道面対称性を仮定しない 大局的 3 次元磁気流体シミュレーション Density and Magnetic Field Lines (Nr,Nφ,Nz)=(250,128,640) grids バタフライダイヤグラム Machida et al. 2013

45 ブラックホール降着円盤の 状態遷移シミュレーション

46 ブラックホール候補天体の状態遷移 Soft state Hard state MAXI aboard ISS (2009-) Two Spectral States of a Black Hole Candidate Cyg X-1 MAXI X-ray sky

47 MAXI で観測したブラックホール新星 XTE J /21 Nakahira et al MAXI Science News #17 MAXIで観測されたブラックホール新星 XTE J の進化

48 Evolution of Outbursts in Hardness-Intensity Diagram Soft state McClintock and Remillard 2004 Hard state KeV KeV Optically thick cold disk XTE J Optically thin hot disk

49 状態遷移の理論モデル 降着率 Abramowicz et al ADAF/ RIAF α=0.01 r = 5rg Advection SLE Slim SADM Radiation 光学的に薄い 光学的に厚い 表面密度

50 光学的に薄い場合の輻射冷却を考慮した 磁気流体シミュレーション結果 Radiative Cooling : Qrad = Qb ρ 2 T 1/2 density temperature Toroidal field Machida et al. 2006, PASJ 58, 193

51 冷却不安定性の成長 β=pgas/pmag Machida, Nakamura and Matsumoto

52 磁気圧優勢円盤の形成 Before the transition After the transition Yellow: β < 1

53 磁気圧で支えられた円盤の形成 Radiative Cooling Cool Down β ~ 10 Optically Thin Hot Disk Supported by Gas Pressure β < 1 Optically Thin Cool Disk Supported by Magnetic Pressure

54 降着率増増大に伴う降着円盤の進化 定常モデル (Oda et al. 2009) XTE J (Nakahira et al. 2010)

55 輻射磁気流体シミュレーション

56 修士論文ではガス圧優勢円盤と 輻射圧優勢円盤間の状態遷移を調べた 降着率 輻射圧優勢 Q->Q+ Q+>Q- ガス圧優勢 表面密度 輻射圧優勢になると円盤が膨張し 物質が落下 冷却 収縮 急激な加熱 落下物質が円盤に溜まる 間欠泉のような現象 光学的に厚い標準円盤の熱平衡曲線

57 移流を考慮した定常降着円盤の基礎方程式 (Matsumoto et al. 1984) Q - 移流項 Q + Q adv

58 光学的に厚い円盤の熱平衡曲線 降着率 スリム円盤輻射圧優勢 Q->Q+ 標準円盤 Q+>Q- ガス圧優勢 スリム円盤モデル (Abramowicz et al. 1988) 移流による熱輸送が輻射冷却にくらべて大きいとき 表面密度

59 ブラックホール降着円盤の熱振動 修士論文で扱ったテーマを 1 次元のシミュレーションで完成させた しかし そのような現象が観測されていないのが謎だった 円盤が膨張し 物質が落下 冷却 収縮 急激な加熱 落下物質が円盤に溜まる 間欠泉のような現象 59

60 マイクロクエーサー GRS 光度 赤外線 状態変化 熱振動 電波 X 線 高温状態低温状態 GRS の時間変動 この振動現象を 1991 年に予言した 時刻 状態変化時の噴出現象 Mirabel and Rodriguez

61 輻射流体シミュレーション (Ohsuga 2006) Continuity Equation Equation of Motion Gas Energy Equation Radiation Energy Equation Dρ + ρ v Dt Dv GM κ + σ ρ = p ρ + F ρn Dt c E t e t + + ( r r ) Advection (Photon-trapping) s Radiation Force α 粘性モデル Absorption/Emission Radiative Flux α-viscosity: αp (α=0.1, P:total pressure) Radiation fields (F 0, P 0 ): FLD approximation Equation of State: p=(γ 1)e, γ=5/3 Absorption coefficient(κ=κ ff +κ bf ), κ ff :free-free absorption, κ bf :bound-free absorption (Hayashi, Hoshi, Sugimoto 1962) = 0 ( ev) = p v πκb + cκ + Φ 4 E 0 ( E0v) = F0 + 4πκB cκe0 v P0 0 :

62 軸対称 2 次元輻射流体 シミュレーション結果 High-luminosity state outflow Low-luminosity state Black hole mass: MBH = 10M Input mass accretion rate: M /( L / c ) = 10 Ohsuga 2006 input E 2 2

63 GRS の間歇的増光を再現 Outflow rate Accretion rate Limit-cycle GRS L~2L E +Jets 0.3L E, No Jets sec Janiuk & Czerny 2005 Ohsuga 2006

64 Continuity Equation Equation of Motion Gas Energy Equation Radiation Energy Equation Maxwell s Equations 輻射磁気流体シミュレーション (Ohsuga,Mineshige,Mori,Kato 2009) 基礎方程式 Dρ + ρ v = 0 Dt 2 Dv B ρ = p Dt + 8π + e + t E t B t 輻射に関する項 B B ρ 4π GM ( r r ) 2 ( ev) = p v 4πκ B + cκe + ηj 磁場に関する項 0 4π 2 c ( E0v) = F0 + 4πκB cκe0 v P0 0 + : = v B 4πη J c c J = B 4π S 2 κ + σ + F c 0

65 2 次元輻射磁気流体シミュレーション例 降着率高い 降着率低い 図 4: ブラックホール降着流の軸対称 2 次元輻射磁気流体計算結果 ( 大須賀ら 2009, PASJ Letters 印刷中 ) ( 左 ) 降着率が高いスリム円盤状態 ( 中 ) 光学的に厚くガス圧優勢な状態 ( 右 ) 光学的に薄い高温状態 青色はアウトフロー速度の等値面 Ohsuga et al. 2009

66 超臨界降着流の輻射磁気流体 シミュレーション結果 Takeuchi, Ohsuga, Mineshige 2010

67 1 次モーメント法に基づく輻射磁気流体コードの実装 輻射輸送方程式 角度方向に積分したモーメント式 クロージャー関係 ' '),, ( '), ( ),, ( ),, ( ),, ( 1, n n r n n n r n r n r n d t I g t S t I t I t c s ν ν ν ν ν ν ν σ σ σ + + = + n n n' I ν 輻射強度 n n r r d t I c t E ),, ( 1 ), ( = ν ν n n r n r F d t I t ),, ( ), ( = ν ν ν ν ν ν ν σ σ F P F ) (, 2 s c c t + = + ) 4 ( ν ν ν ν ν π σ ce S t E = + F n n r nn r P d t I c t ),, ( 1 ), ( = ν ν ν ν χ χ E + = nn I P

68 一般相対論的輻射磁気流体コード 誘導方程式 流体 輻射 輻射力 M1-closure 座標系 : Kerr-Schild 座標 Takahashi et al. 2016, ApJ

69 一般相対論的 3 次元 輻射磁気流体シミュレーション結果 Takahashi et al. 2016, ApJ

70 降着円盤磁気流体シミュレータ

71 まとめ 修士論文で扱ったガス圧優勢な降着円盤と輻射圧優勢な降着円盤の間の状態遷移をα 粘性を導入しない大局的 3 次元輻射磁気流体計算で調べていきたい このテーマを与えて下さった加藤正二先生 磁気流体シミュレーションに導いていただいた柴田一成さん 3 次元並列磁気流体コード開発の機会をいただいた田島俊樹先生 その後の研究を共にしていただいた多数の大学院生 共同研究者の皆様に感謝します

72 END

スライド 1

スライド 1 宇宙 X 線観測とブラックホール 井上一 JAXA 宇宙科学研究所 ブラックホール天体の観測と その理解の進展を概観 強度 / スペクトルの状態遷移と降着円盤の物理 標準降着円盤の最内縁半径とカー ブラックホール 銀河中心の巨大質量ブラックホールと その起源と進化 相対論的ジェットとその噴出機構 1960-1970 年代の X 線天文学の初期的成果 ( 2002 年ノーベル物理学賞 : ジャッコーニ博士

More information

ポリトロープ、対流と輻射、時間尺度

ポリトロープ、対流と輻射、時間尺度 宇宙物理学 ( 概論 ) 6/6/ 大阪大学大学院理学研究科林田清 ポリトロープ関係式 1+(1/) 圧力と密度の間にP=Kρ という関係が成り立っていると仮定する K とは定数でをポリトロープ指数と呼ぶ 5 = : 非相対論的ガス dlnp 3 断熱変化の場合 断熱指数 γ, と dlnρ 4 = : 相対論的ガス 3 1 = の関係にある γ 1 等温変化の場合は= に相当 一様密度の球は=に相当

More information

三裂星雲M20に付随する分子雲:分子雲衝突による大質量星形成

三裂星雲M20に付随する分子雲:分子雲衝突による大質量星形成 銀河中心領域の分子雲観測と MHD 鳥居和史 ( 野辺山宇宙電波観測所 ) 福井康雄, 榎谷玲依 ( 名大 ) 町田真美 ( 九大 ), 松元亮治 ( 千葉大 ), 鈴木健 ( 東大 ), 柿内健佑 ( 名大 / 東大 ) 銀河系中心部 8.5 kpc 銀河系中心? Rg ~ 0.001pc 1kpc Central Molecular Zone (CMZ) (Morris & Serabyn 1996)

More information

超新星残骸Cassiopeia a と 非球対称爆発

超新星残骸Cassiopeia  a と 非球対称爆発 物理学専攻 松尾康秀 宇宙物理理論 指導教員 : 橋本正章 < 超新星残骸 > 星の外層が超新星爆発により吹き飛ばされ 爆発の際の衝撃波によって周囲の物質 ( 星周物質 ) を加熱し 輝いている天体 かに星雲 Kepler Cas A http://www.spacetelescope.o rg/images/large/heic0515a.j pg http://apod.nasa.gov/apod/i

More information

総研大恒星進化概要.dvi

総研大恒星進化概要.dvi The Structure and Evolution of Stars I. Basic Equations. M r r =4πr2 ρ () P r = GM rρ. r 2 (2) r: M r : P and ρ: G: M r Lagrange r = M r 4πr 2 rho ( ) P = GM r M r 4πr. 4 (2 ) s(ρ, P ) s(ρ, P ) r L r T

More information

×××××××××× ×××××××××××××××

×××××××××× ××××××××××××××× Hoizon-penetating Tansonic Accetion Disks aound Rotating Black Holes with Causal Viscosity 高橋労太 ( 東大総合文化 ) ホライズンの内側まで解かれた ADAF の遷音速流のサンプル解 (4 元速度の 成分 ) 要旨 ブラックホール周りの定常降着流の遷音速解を外側の領域からホライズンの中まで計算できるようになった

More information

2011 年度第 41 回天文 天体物理若手夏の学校 2011/8/1( 月 )-4( 木 ) 星間現象 18b 初代星形成における水素分子冷却モデルの影響 平野信吾 ( 東京大学 M2) 1. Introduction 初代星と水素分子冷却ファーストスター ( 初代星, PopIII) は重元素を

2011 年度第 41 回天文 天体物理若手夏の学校 2011/8/1( 月 )-4( 木 ) 星間現象 18b 初代星形成における水素分子冷却モデルの影響 平野信吾 ( 東京大学 M2) 1. Introduction 初代星と水素分子冷却ファーストスター ( 初代星, PopIII) は重元素を 2011 年度第 41 回天文 天体物理若手夏の学校 2011/8/1( 月 )-4( 木 ) 星間現象 18b 初代星形成における水素分子冷却モデルの影響 平野信吾 ( 東京大学 M2) 1. Introduction 初代星と水素分子冷却ファーストスター ( 初代星, PopIII) は重元素を含まない原始ガスから形成される 宇宙で最初に誕生する星である 初代星はその後の星形成や再電離など宇宙初期の天文現象に強く関係し

More information

(MHD) ( ) MHD 2

(MHD) ( ) MHD 2 29 MHD B144853 30 2 17 1 (MHD) ( ) MHD 2 1 5 1.1................. 5 1.2 MHD...................... 6 1.3....................... 11 1.4 Sweet-Parkaer............ 13 1.5 Petschek............... 15 1.6.............

More information

PowerPoint プレゼンテーション

PowerPoint プレゼンテーション 原始惑星系円盤内でロスビー波不安定性によって形成される渦 小野智弘 ( 京都大 ), 武藤恭之 ( 工学院大 ), 富田賢吾 ( 大阪大 ), 野村英子 ( 東工大 ) Dec. 20th, 2016 理論懇シンポジウム 2016@ 東北大 1 様々な原始惑星系円盤構造 若い星の周りにあるガス円盤 円盤内のダストが合体成長し 惑星を形成 近年 詳細な円盤構造が明らかになってきている ALMA によるダスト連続光観測

More information

輻射の量子論、選択則、禁制線、許容線

輻射の量子論、選択則、禁制線、許容線 Radiative Processes in Astrophysics 005/8/1 http://wwwxray.ess.sci.osaka- u.ac.jp/~hayasida Semi-Classical Theory of Radiative Transitions r r 1/ 4 H = ( cp ea) m c + + eφ nonrelativistic limit, Coulomb

More information

A

A A04-164 2008 2 13 1 4 1.1.......................................... 4 1.2..................................... 4 1.3..................................... 4 1.4..................................... 5 2

More information

サブ課題Cの目標 大規模な宇宙論的構造形成シミュレーションの共分散解析による広域銀 河サーベイの統計解析 (吉田 石山) ブラックホール降着円盤の一般相対論的輻射磁気流体シミュレーション及 びグローバルシミュレーション 松元 大須賀 大規模なプラズマ粒子シミュレーションによる磁気再結合と高エネルギー

サブ課題Cの目標 大規模な宇宙論的構造形成シミュレーションの共分散解析による広域銀 河サーベイの統計解析 (吉田 石山) ブラックホール降着円盤の一般相対論的輻射磁気流体シミュレーション及 びグローバルシミュレーション 松元 大須賀 大規模なプラズマ粒子シミュレーションによる磁気再結合と高エネルギー 多次元高精度ブラソフソルバーの開発 素粒子 原子核 宇宙 京からポスト京に向けて シンポジウム 2017年2月17日 筑波大学 東京キャンパス 筑波大学 計算科学研究センター 吉川 耕司 サブ課題Cの目標 大規模な宇宙論的構造形成シミュレーションの共分散解析による広域銀 河サーベイの統計解析 (吉田 石山) ブラックホール降着円盤の一般相対論的輻射磁気流体シミュレーション及 びグローバルシミュレーション

More information

MHD) MHD MHD 1977 MHD ApJ MHD simulation Abstract/Keywords ADS simulation ApJ MHD simulation 1982

MHD) MHD MHD 1977 MHD ApJ MHD simulation Abstract/Keywords ADS simulation ApJ MHD simulation 1982 MHD) MHD MHD 1977 MHD ApJ MHD simulation Abstract/Keywords 1982 86 5 23 1987 91 57 1992 1996 127 1997 2001 232 ADS simulation ApJ MHD simulation 1982 2001 MHD simulation ApJ 39 ( 71 ) MHD simulation M2

More information

Kerr 時空における球対称流に対するコリメーション効果 ( CQG, 26, , 2009 ) 髙見健太郎 ( 広島大学 / Albert-Einstein-Institute) 共同研究者 : 小嶌康史 ( 広島大学 ) 2009 年 10 月 01 日駒場宇宙コロキウム

Kerr 時空における球対称流に対するコリメーション効果 ( CQG, 26, , 2009 ) 髙見健太郎 ( 広島大学 / Albert-Einstein-Institute) 共同研究者 : 小嶌康史 ( 広島大学 ) 2009 年 10 月 01 日駒場宇宙コロキウム Kerr 時空における球対称流に対するコリメーション効果 ( CQG, 26, 085013, 2009 ) 髙見健太郎 ( 広島大学 / Albert-Einstein-Institute) 共同研究者 : 小嶌康史 ( 広島大学 ) 2009 年 10 月 01 日駒場宇宙コロキウム 目 次 導入 Kerr 時空と測地線方程式 粒子のコリメーション条件 粒子流に対するコリメーション効果 まとめ

More information

Formation process of regular satellites on the circumplanetary disk Hidetaka Okada Department of Earth Sciences, Undergraduate school of Scie

Formation process of regular satellites on the circumplanetary disk Hidetaka Okada Department of Earth Sciences, Undergraduate school of Scie Formation process of regular satellites on the circumplanetary disk Hidetaka Okada 22060172 Department of Earth Sciences, Undergraduate school of Science, Hokkaido University Planetary and Space Group

More information

スライド 1

スライド 1 相対論的プラズマにおける PIC シミュレーションに伴う数値チェレンコフ不安定の特性ついて 宇宙物理学研究室 4 年池谷直樹 研究背景と目的 0 年 Ie Cube 国際共同実験において超高エネルギーニュートリノを検出 780Tev-5.6PeV 890TeV-8.5PeV 相互作用が殆んど起こらないため銀河磁場による軌道の湾曲が無く 正確な到来方向の情報 を得られる可能性がある ニュートリノから高エネルギー宇宙線の起源を追う

More information

本講演の内容 1. はじめに 2. 天体 MHD 現象のおもしろさ 3. 天体 MHD シミュレーションは超困難 4. 天体 MHD シミュレーションの魅力 5. 天体 MHD シミュレーションの魔力 はまると危険 ( 落とし穴の数々 ) 6. むすび : ノーベル賞課題 ( 超難問 ) に挑戦せよ

本講演の内容 1. はじめに 2. 天体 MHD 現象のおもしろさ 3. 天体 MHD シミュレーションは超困難 4. 天体 MHD シミュレーションの魅力 5. 天体 MHD シミュレーションの魔力 はまると危険 ( 落とし穴の数々 ) 6. むすび : ノーベル賞課題 ( 超難問 ) に挑戦せよ 2000 年天文天体物理夏の学校における講演を元に少し改訂 天体 MHD 数値シミュレーション の魅力と魔力 柴田一成京大理花山天文台 本講演の内容 1. はじめに 2. 天体 MHD 現象のおもしろさ 3. 天体 MHD シミュレーションは超困難 4. 天体 MHD シミュレーションの魅力 5. 天体 MHD シミュレーションの魔力 はまると危険 ( 落とし穴の数々 ) 6. むすび : ノーベル賞課題

More information

爆発的星形成? AGN関係を 生み出す物理機構の観測的示唆

爆発的星形成? AGN関係を 生み出す物理機構の観測的示唆 Umemura, Fukue & Mineshige 1997, 1998 Ohsuga et al. 1998 R ring ~100pc dv r = v 2 ϕ dt r 1 dp ρ dr dφ 1 r d(rv ϕ ) dt = 3χE 2c typical timescale dr + χ c F r 3 2 Myr r R ring V ring 3χE 2c v ϕ Umemura,

More information

PDF

PDF 1 1 1 1-1 1 1-9 1-3 1-1 13-17 -3 6-4 6 3 3-1 35 3-37 3-3 38 4 4-1 39 4- Fe C TEM 41 4-3 C TEM 44 4-4 Fe TEM 46 4-5 5 4-6 5 5 51 6 5 1 1-1 1991 1,1 multiwall nanotube 1993 singlewall nanotube ( 1,) sp 7.4eV

More information

1 a b cc b * 1 Helioseismology * * r/r r/r a 1.3 FTD 9 11 Ω B ϕ α B p FTD 2 b Ω * 1 r, θ, ϕ ϕ * 2 *

1 a b cc b * 1 Helioseismology * * r/r r/r a 1.3 FTD 9 11 Ω B ϕ α B p FTD 2 b Ω * 1 r, θ, ϕ ϕ * 2 * 448 8542 1 e-mail: ymasada@auecc.aichi-edu.ac.jp 1. 400 400 1.1 10 1 1 5 1 11 2 3 4 656 2015 10 1 a b cc b 22 5 1.2 * 1 Helioseismology * 2 6 8 * 3 1 0.7 r/r 1.0 2 r/r 0.7 3 4 2a 1.3 FTD 9 11 Ω B ϕ α B

More information

atomic line spectrum emission line absorption line atom proton neutron nuclei electron Z atomic number A mass number neutral atom ion energy

atomic line spectrum emission line absorption line atom proton neutron nuclei electron Z atomic number A mass number neutral atom ion energy 1 22 22.1 atomic line spectrum emission line absorption line atom proton neutronnuclei electron Z atomic number A mass number neutral atom ion energy level ground stateexcited state ionized state 22.2

More information

Microsoft PowerPoint - matsuzawa

Microsoft PowerPoint - matsuzawa 第 12 回若手科学者によるプラズマ研究会 29 年 3 月 16-18 日原子力機構那珂核融合研究所 磁場反転配位プラズマにおける 中性粒子数密度計測 松澤芳樹, 田邨尚郎, 山本直樹, 高尾昂平, 日吉まゆ, 浅井朋彦, 高橋努日大理工 磁場反転配位 (FRC) プラズマ コンパクト トーラス (CT) 小型で閉じ込め効率が良い磁場反転配位 (Field-Reversed Configuration:

More information

観測的宇宙論WS2013.pptx

観測的宇宙論WS2013.pptx ì コンテンツ イントロダクション 球対称崩壊モデル ビリアル平衡 結果 まとめ イントロダクション 宇宙磁場 銀河や銀河団など様々なスケールで磁場が存在 起源や進化について未だに謎が多い 宇宙の構造形成に影響 P(k)[h -3 Mpc 3 ] 10 6 10 5 10 4 10 3 10 10 1 10 0 10-1 10-10 -3 10-4 10-4 10-3 10-10 -1 10 0 10

More information

vol5-honma (LSR: Local Standard of Rest) 2.1 LSR R 0 LSR Θ 0 (Galactic Constant) 1985 (IAU: International Astronomical Union) R 0 =8.5

vol5-honma (LSR: Local Standard of Rest) 2.1 LSR R 0 LSR Θ 0 (Galactic Constant) 1985 (IAU: International Astronomical Union) R 0 =8.5 2.2 1 2.2 2.2.1 (LSR: Local Standard of Rest) 2.1 LSR R 0 LSR Θ 0 (Galactic Constant) 1985 (IAU: International Astronomical Union) R 0 =8.5 kpc, Θ 0 = 220 km s 1. (2.1) R 0 7kpc 8kpc Θ 0 180 km s 1 270

More information

19 σ = P/A o σ B Maximum tensile strength σ % 0.2% proof stress σ EL Elastic limit Work hardening coefficient failure necking σ PL Proportional

19 σ = P/A o σ B Maximum tensile strength σ % 0.2% proof stress σ EL Elastic limit Work hardening coefficient failure necking σ PL Proportional 19 σ = P/A o σ B Maximum tensile strength σ 0. 0.% 0.% proof stress σ EL Elastic limit Work hardening coefficient failure necking σ PL Proportional limit ε p = 0.% ε e = σ 0. /E plastic strain ε = ε e

More information

D論研究 :「表面張力対流の基礎的研究」

D論研究 :「表面張力対流の基礎的研究」 D 論研究 : 表面張力対流の基礎的研究 定常 Marangoni 対流 及び非定常 Marangoni 対流に関する実験及び数値解析による検討 Si 単結晶の育成装置 Cz 法による Si 単結晶育成 FZ 法による Si 単結晶育成 気液表面 るつぼ加熱 気液表面 大きな温度差を有す気液表面では表面張力対流 (Marangoni 対流 ) が顕著 プロセス終了後のウエハ Cz 法により育成した

More information

B 1 B.1.......................... 1 B.1.1................. 1 B.1.2................. 2 B.2........................... 5 B.2.1.......................... 5 B.2.2.................. 6 B.2.3..................

More information

BH BH BH BH Typeset by FoilTEX 2

BH BH BH BH Typeset by FoilTEX 2 GR BH BH 2015.10.10 BH at 2015.09.07 NICT 2015.05.26 Typeset by FoilTEX 1 BH BH BH BH Typeset by FoilTEX 2 1. BH 1.1 1 Typeset by FoilTEX 3 1.2 2 A B A B t = 0 A: m a [kg] B: m b [kg] t = t f star free

More information

24 10 10 1 2 1.1............................ 2 2 3 3 8 3.1............................ 8 3.2............................ 8 3.3.............................. 11 3.4........................ 12 3.5.........................

More information

SFN

SFN THE STAR FORMATION NEWSLETTER No.291-14 March 2017 2017/04/28 16-20 16. X-Shooter spectroscopy of young stellar objects in Lupus. Atmospheric parameters, membership and activity diagnostics 17. The evolution

More information

positron 1930 Dirac 1933 Anderson m 22Na(hl=2.6years), 58Co(hl=71days), 64Cu(hl=12hour) 68Ge(hl=288days) MeV : thermalization m psec 100

positron 1930 Dirac 1933 Anderson m 22Na(hl=2.6years), 58Co(hl=71days), 64Cu(hl=12hour) 68Ge(hl=288days) MeV : thermalization m psec 100 positron 1930 Dirac 1933 Anderson m 22Na(hl=2.6years), 58Co(hl=71days), 64Cu(hl=12hour) 68Ge(hl=288days) 0.5 1.5MeV : thermalization 10 100 m psec 100psec nsec E total = 2mc 2 + E e + + E e Ee+ Ee-c mc

More information

2 X-ray 6 gamma-ray 7 1 17.1 0:38m 0:77m nm 17.2 Hz Hz 1 E p E E = h = ch= (17.2) p = E=c = h=c = h= (17.3) continuum continuous spectrum line spectru

2 X-ray 6 gamma-ray 7 1 17.1 0:38m 0:77m nm 17.2 Hz Hz 1 E p E E = h = ch= (17.2) p = E=c = h=c = h= (17.3) continuum continuous spectrum line spectru 1 17 object 1 observation 17.1 X electromagnetic wave photon 1 = c (17.1) c =3 10 8 ms ;1 m mm = 10 ;3 m m =10 ;6 m nm = 10 ;9 m 1 Hz 17.1 spectrum radio 2 infrared 3 visual light optical light 4 ultraviolet

More information

Microsoft PowerPoint - koidenao10.ppt

Microsoft PowerPoint - koidenao10.ppt 抵抗性相対論的 MHD の因果律について < 一般化相対論的 MHD 事始め > 熊本大学理学科 小出眞路 ブラックホール周辺で磁気リコネクションを伴うプラズマの研究で用いられる標準的な抵抗性相対論的 MHD(RMHD) の因果律の問題を提起し, 一般化 RMHDの因果律について議論する 時間があれば, 一般化 GRMHD 方程式の導出とその示唆する現象について紹介する プラズマセミナー 010.06.10(

More information

1. : 1.5 2. ( ): 2.5 3. : 1 ( ) / minimum solar nebula model ( ) http://antwrp.gsfc.nasa.gov/apod/ap950917.html ( ) http://www-astro.physics.ox.ac.uk/~wjs/apm_grey.gif ( ) SDSS : d 2 r i dt 2 ÿ j i

More information

Contents 1 Jeans (

Contents 1 Jeans ( Contents 1 Jeans 2 1.1....................................... 2 1.2................................. 2 1.3............................... 3 2 3 2.1 ( )................................ 4 2.2 WKB........................

More information

スライド 1

スライド 1 理論懇シンポ 2011 年 11 月 5 日国立天文台 星形成理論の進展 : 現在と宇宙初期の星形成について 大向一行京大物 2 天体核 I. 現在の星形成 II. 宇宙初期の星形成 目次 I. 現在の星形成 - 標準理論とその展開ー 小質量星形成と星周円盤の進化 より現実的な計算 後の進化段階へ 大質量星形成 いかにして輻射フィードバックを乗り越えるか? 星団形成と IMF 星形成効率や IMF

More information

/ Christopher Essex Radiation and the Violation of Bilinearity in the Thermodynamics of Irreversible Processes, Planet.Space Sci.32 (1984) 1035 Radiat

/ Christopher Essex Radiation and the Violation of Bilinearity in the Thermodynamics of Irreversible Processes, Planet.Space Sci.32 (1984) 1035 Radiat / Christopher Essex Radiation and the Violation of Bilinearity in the Thermodynamics of Irreversible Processes, Planet.Space Sci.32 (1984) 1035 Radiation and the Continuing Failure of the Bilinear Formalism,

More information

¼§À�ÍýÏÀ – Ê×ÎòÅŻҼ§À�¤È¥¹¥Ô¥ó¤æ¤é¤® - No.7, No.8, No.9

¼§À�ÍýÏÀ – Ê×ÎòÅŻҼ§À�¤È¥¹¥Ô¥ó¤æ¤é¤® - No.7, No.8, No.9 No.7, No.8, No.9 email: takahash@sci.u-hyogo.ac.jp Spring semester, 2012 Introduction (Critical Behavior) SCR ( b > 0) Arrott 2 Total Amplitude Conservation (TAC) Global Consistency (GC) TAC 2 / 25 Experimental

More information

素材

素材 七夕星の色とスペクトル 福江純 ( 大阪教育大学 ) 光とスペクトル 光の分解 ( 分光 ) ニュートン 2011/7/13 天体色彩学入門 2 X 線 電磁波のスペクトル 可視光 赤外線 電波 ガンマ線 2011/7/13 天体色彩学入門 3 色の認識 2011/7/13 天体色彩学入門 4 連続スペクトル 白熱電球 ホタル 2011/7/13 天体色彩学入門 5 こと座 α 星ベガ alphalyr.dat

More information

スライド 1

スライド 1 グループ発表天体核研究室 低光度ガンマ線バーストの起源 D2 当真賢二 宇宙ひもを重力レンズで探る D3 須山輝明 2006 年度物理学第二教室教室発表会 @ 第四講義室 天体核研究室の大雑把な研究グループ 天体物理学中村 犬塚 井岡 山田 PD: 町田 石津 三浦 D3: 道越 宇宙論中村 田中 早田 D3: 須山 D2: 横山 D1: 泉 M2: 棚橋 村田 D2: 井上 ( 剛 ) 当真 D1:

More information

4/15 No.

4/15 No. 4/15 No. 1 4/15 No. 4/15 No. 3 Particle of mass m moving in a potential V(r) V(r) m i ψ t = m ψ(r,t)+v(r)ψ(r,t) ψ(r,t) = ϕ(r)e iωt ψ(r,t) Wave function steady state m ϕ(r)+v(r)ϕ(r) = εϕ(r) Eigenvalue problem

More information

Spacecraft Propulsion Using Solar Energy Spacecraft with Magnetic Field Light from the Sun Solar Wind Thrust Mirror Solar Sail Thrust production by li

Spacecraft Propulsion Using Solar Energy Spacecraft with Magnetic Field Light from the Sun Solar Wind Thrust Mirror Solar Sail Thrust production by li 2004.3.28 物理学会シンポジウム 磁気プラズマセイル の可能性と 深宇宙探査への挑戦 宇宙航空研究開発機構 船木一幸 Spacecraft Propulsion Using Solar Energy Spacecraft with Magnetic Field Light from the Sun Solar Wind Thrust Mirror Solar Sail Thrust production

More information

Minoda190311

Minoda190311 (arxiv:1812.00730, submitted to MNRAS Letters) 本日の内容 イントロ 21-cm 線のグローバルシグナルについて 原始磁場について 計算手法 計算結果 1. Introduction 本日の内容 イントロ 21-cm 線のグローバルシグナルについて 原始磁場について 計算手法 計算結果 1. Introduction 21-cm 線について 線は 中性水素原子

More information

2015年1月21日CfCAユーザーズミーティング(和田) 非対称電流シートでの 磁気リコネクション XC-Trial, XC-B 和田 智秀1 新田 伸也1 淵田 泰介2 近藤 光志2 1:筑波技術大 2:愛媛大学

2015年1月21日CfCAユーザーズミーティング(和田) 非対称電流シートでの 磁気リコネクション XC-Trial, XC-B 和田 智秀1 新田 伸也1 淵田 泰介2 近藤 光志2 1:筑波技術大 2:愛媛大学 2015年1月21日CfCAユーザーズミーティング(和田) 非対称電流シートでの 磁気リコネクション XC-Trial, XC-B 和田 智秀1 新田 伸也1 淵田 泰介2 近藤 光志2 1:筑波技術大 2:愛媛大学 磁気リコネクションとは 磁力線がつなぎ変わり 磁場のエネル ギーが運動エネルギーや熱エネルギーに 変換される http://en.wikipedia.org/wiki/magnetic_reconnection

More information

006 11 8 0 3 1 5 1.1..................... 5 1......................... 6 1.3.................... 6 1.4.................. 8 1.5................... 8 1.6................... 10 1.6.1......................

More information

: 8.2: A group (i.e. a very small cluster) of galaxies superimposed on a x-ray image from the ROSAT satellite

: 8.2: A group (i.e. a very small cluster) of galaxies superimposed on a x-ray image from the ROSAT satellite 1 8 8.1 8.1.1 8.1: ( Ω = ρ/ρ c ) (Fukugita, M. et al., APJ 503 (1998) 518) ( 15%) (z 0 ) 1.................. 0.0026 h 1 0.0043 h 1 0.0014 h 1 A 2..................... 0.00086 h 1 0.00129 h 1 0.00051 h

More information

今回の目的 ブランドフォード ナエク機構での電磁場エネルギー密度 e EM - ボイヤ リンキスト座標 : e EM < 0 - カー シルト座標 : e EM > 0! 果たして, そういうことはありえるのか? はっきりさせる. 今回, カー シルト座標における電磁エネルギー密度とエネルギー流束の

今回の目的 ブランドフォード ナエク機構での電磁場エネルギー密度 e EM - ボイヤ リンキスト座標 : e EM < 0 - カー シルト座標 : e EM > 0! 果たして, そういうことはありえるのか? はっきりさせる. 今回, カー シルト座標における電磁エネルギー密度とエネルギー流束の 第 9 回ブラックホール磁気圏勉強会 2016.3.2( 水 )@ 夕張マウントレースイホテル ブラックホール回転エネルギーの 電磁場による因果的引抜き Ⅱ 熊本大学理学部小出眞路 2 年前の第 7 回磁気圏ブラックホール研究会において, 電磁エネルギー密度とエネルギー流束密度の関係式を示しまだ, この論文を読み込んでいません, ブラックホール地平面においては負の電磁気的エネルギーがブラックホールに

More information

07_Shiota.pptx

07_Shiota.pptx 彩層磁場観測に基づく 非線形 force- free 磁場 (NLFFF) モデリング : フレア コロナ質量量放出研究の 方向性 塩 田 大幸 名古屋 大学太陽地球環境研究所 草野完也 今 田晋亮亮 井上諭 日本天 文学会 2014 年年秋季年年会 A07a @ 山形 大学 2014. 9.13 太陽フレア コロナ質量量放出(CME) コロナ質量量放出(CME) 太陽フレア Hinode 太陽フレア

More information

(Blackbody Radiation) (Stefan-Boltzmann s Law) (Wien s Displacement Law)

(Blackbody Radiation) (Stefan-Boltzmann s Law) (Wien s Displacement Law) ( ) ( ) 2002.11 1 1 1.1 (Blackbody Radiation).............................. 1 1.2 (Stefan-Boltzmann s Law)................ 1 1.3 (Wien s Displacement Law)....................... 2 1.4 (Kirchhoff s Law)...........................

More information

ohpr.dvi

ohpr.dvi 2003/12/04 TASK PAF A. Fukuyama et al., Comp. Phys. Rep. 4(1986) 137 A. Fukuyama et al., Nucl. Fusion 26(1986) 151 TASK/WM MHD ψ θ ϕ ψ θ e 1 = ψ, e 2 = θ, e 3 = ϕ ϕ E = E 1 e 1 + E 2 e 2 + E 3 e 3 J :

More information

4 19

4 19 I / 19 8 1 4 19 : : f(e, J), f(e) Phase mixing Landau Damping, violent relaxation : 2 2 : ( ) http://antwrp.gsfc.nasa.gov/apod/ap950917.html ( ) http://www-astro.physics.ox.ac.uk/~wjs/apm_grey.gif

More information

.2 ρ dv dt = ρk grad p + 3 η grad (divv) + η 2 v.3 divh = 0, rote + c H t = 0 dive = ρ, H = 0, E = ρ, roth c E t = c ρv E + H c t = 0 H c E t = c ρv T

.2 ρ dv dt = ρk grad p + 3 η grad (divv) + η 2 v.3 divh = 0, rote + c H t = 0 dive = ρ, H = 0, E = ρ, roth c E t = c ρv E + H c t = 0 H c E t = c ρv T NHK 204 2 0 203 2 24 ( ) 7 00 7 50 203 2 25 ( ) 7 00 7 50 203 2 26 ( ) 7 00 7 50 203 2 27 ( ) 7 00 7 50 I. ( ν R n 2 ) m 2 n m, R = e 2 8πε 0 hca B =.09737 0 7 m ( ν = ) λ a B = 4πε 0ħ 2 m e e 2 = 5.2977

More information

02-量子力学の復習

02-量子力学の復習 4/17 No. 1 4/17 No. 2 4/17 No. 3 Particle of mass m moving in a potential V(r) V(r) m i ψ t = 2 2m 2 ψ(r,t)+v(r)ψ(r,t) ψ(r,t) Wave function ψ(r,t) = ϕ(r)e iωt steady state 2 2m 2 ϕ(r)+v(r)ϕ(r) = εϕ(r)

More information

Mott散乱によるParity対称性の破れを検証

Mott散乱によるParity対称性の破れを検証 Mott Parity P2 Mott target Mott Parity Parity Γ = 1 0 0 0 0 1 0 0 0 0 1 0 0 0 0 1 t P P ),,, ( 3 2 1 0 1 γ γ γ γ γ γ ν ν µ µ = = Γ 1 : : : Γ P P P P x x P ν ν µ µ vector axial vector ν ν µ µ γ γ Γ ν γ

More information

ブラックホールを コンピュータ上で 創る 柴田大 ( 京都大学基礎物理学研究所 )

ブラックホールを コンピュータ上で 創る 柴田大 ( 京都大学基礎物理学研究所 ) ブラックホールを コンピュータ上で 創る 柴田大 ( 京都大学基礎物理学研究所 ) 内容 1. 一般相対論と万有引力 2. ブラックホールの証拠 3. ブラックホールはどのように誕生するのか 4. 重力波でブラックホールを探る 5. ブラックホールを創る 1 一般相対論と万有引力 u ニュートンの万有引力理論 : 2 つの物体がひきつけあう 2 10 30 kg 引力 ja.wikipedia.org

More information

ブラックホール近傍の相対論的光軌道

ブラックホール近傍の相対論的光軌道 ラックホールに落下するガスの blob 2014 年 2 月 2 日京都大学宇宙物理学教室修士 1 年森山小太郎 本研究 遠方 S 降着円盤 B ガスの塊 ( 以降 spot) 最内縁安定円軌道からずれて BH に落ち込むガスの塊について考える 遠方からどう観測されるか理論的に研究する a の決定に用いる 円運動する Spot からの 光のエネルギーフラックス スタート地点 B S a=0.9981m

More information

2.1: n = N/V ( ) k F = ( 3π 2 N ) 1/3 = ( 3π 2 n ) 1/3 V (2.5) [ ] a = h2 2m k2 F h2 2ma (1 27 ) (1 8 ) erg, (2.6) /k B 1 11 / K

2.1: n = N/V ( ) k F = ( 3π 2 N ) 1/3 = ( 3π 2 n ) 1/3 V (2.5) [ ] a = h2 2m k2 F h2 2ma (1 27 ) (1 8 ) erg, (2.6) /k B 1 11 / K 2 2.1? [ ] L 1 ε(p) = 1 ( p 2 2m x + p 2 y + pz) 2 = h2 ( k 2 2m x + ky 2 + kz) 2 n x, n y, n z (2.1) (2.2) p = hk = h 2π L (n x, n y, n z ) (2.3) n k p 1 i (ε i ε i+1 )1 1 g = 2S + 1 2 1/2 g = 2 ( p F

More information

Microsoft PowerPoint - RohtaTakahashi

Microsoft PowerPoint - RohtaTakahashi 理論懇シンポジウム @ 京大基研 Neutrino Shadow and Explosion Mechanism of GRB 高橋労太 ( 東大総合文化 ) 長滝重博 ( 京大基研 ) 研究研究研究研究の研究研究研究研究のモチベーションモチベーションモチベーションモチベーションモチベーションモチベーションモチベーションモチベーションガンマ線バーストのセントラル エンジンガンマ線バーストのセントラル

More information

nsg02-13/ky045059301600033210

nsg02-13/ky045059301600033210 φ φ φ φ κ κ α α μ μ α α μ χ et al Neurosci. Res. Trpv J Physiol μ μ α α α β in vivo β β β β β β β β in vitro β γ μ δ μδ δ δ α θ α θ α In Biomechanics at Micro- and Nanoscale Levels, Volume I W W v W

More information

Ï¢À±ÃæÀŁ»ÒÀ±¤ª¤è¤Ó¥Ö¥é¥Ã¥¯¥Û¡¼¥ë¡ÝÃæÀŁ»ÒÀ±Ï¢À±¤Î¹çÂÎ ¡Á ½àÊ¿¹Õ²ò¤Î¸¦µæ¤Î¸½¾õ¤Èº£¸å¤ÎŸ˾ ¡Á

Ï¢À±ÃæÀŁ»ÒÀ±¤ª¤è¤Ó¥Ö¥é¥Ã¥¯¥Û¡¼¥ë¡ÝÃæÀŁ»ÒÀ±Ï¢À±¤Î¹çÂÎ   ¡Á ½àÊ¿¹Õ²ò¤Î¸¦µæ¤Î¸½¾õ¤Èº£¸å¤ÎŸ˾ ¡Á 2009 10 15 (UWM) 2009 10 15 2 / 35 1 2 Corotation Irrotation 3 4 (UWM) 2009 10 15 3 / 35 10 100/yr (D = 300 Mpc) 1 40/yr (D = 300 Mpc) GWs 1 700/yr (D = 300 Mpc) X BH NS LIGO (UWM) 2009 10 15 4 / 35 (UWM)

More information

V(x) m e V 0 cos x π x π V(x) = x < π, x > π V 0 (i) x = 0 (V(x) V 0 (1 x 2 /2)) n n d 2 f dξ 2ξ d f 2 dξ + 2n f = 0 H n (ξ) (ii) H

V(x) m e V 0 cos x π x π V(x) = x < π, x > π V 0 (i) x = 0 (V(x) V 0 (1 x 2 /2)) n n d 2 f dξ 2ξ d f 2 dξ + 2n f = 0 H n (ξ) (ii) H 199 1 1 199 1 1. Vx) m e V cos x π x π Vx) = x < π, x > π V i) x = Vx) V 1 x /)) n n d f dξ ξ d f dξ + n f = H n ξ) ii) H n ξ) = 1) n expξ ) dn dξ n exp ξ )) H n ξ)h m ξ) exp ξ )dξ = π n n!δ n,m x = Vx)

More information

ニュートン重力理論.pptx

ニュートン重力理論.pptx 3 ニュートン重力理論 1. ニュートン重力理論の基本 : 慣性系とガリレイ変換不変性 2. ニュートン重力理論の定式化 3. 等価原理 4. 流体力学方程式とその基礎 3.1 ニュートン重力理論の基本 u ニュートンの第一法則 = 力がかからなければ 等速直線運動を続ける u 等速直線運動に見える系を 慣性系 と呼ぶ ² 直線とはどんな空間の直線か? ニュートン理論では 3 次元ユークリッド空間

More information

領域シンポ発表

領域シンポ発表 1 次元の減衰運動の中の強制振動 ) ( f d d d d d e f e ce ) ( si ) ( 1 ) ( cos ω =ω -γ とおくと 一般解は 外力 f()=f siω の場合 f d d d d si f ce f ce si ) cos( cos si ) cos( この一般解は 1 φ は外力と変位との間の位相差で a 時間が経つと 第 1 項は無視できる この場合の振幅を

More information

Solar Flare neutrino for Super Novae Conference

Solar Flare neutrino for Super Novae Conference KamLAND 2019/01/07-08 KamLAND KamLAND 1. 10 2 ~10 3 sec 10 32 ~10 33 erg (http://www.isas.jaxa.jp/home/solar/yohkoh/) X,γ ( ) νe,νe,νµ,νµ. 2. p π ν/x /γ N π 0, π ± 2.22 MeV from 1 H(n,γ) 2 H p,n Solar

More information

3 6 6.1: ALMA 6.1 galaxy, galaxies the Galaxy, our Galaxy, Milky Way Galaxy G. Galilei W. Herschel cm J.C. Kapteyn H. Sharpley 30 E.P. Hubble 6.2 6.2.1 b l 6.2 b = 0 6.2: l = 0 6.2.2 6.1 6.3 ( 60-100µm)

More information

7 π L int = gψ(x)ψ(x)φ(x) + (7.4) [ ] p ψ N = n (7.5) π (π +,π 0,π ) ψ (σ, σ, σ )ψ ( A) σ τ ( L int = gψψφ g N τ ) N π * ) (7.6) π π = (π, π, π ) π ±

7 π L int = gψ(x)ψ(x)φ(x) + (7.4) [ ] p ψ N = n (7.5) π (π +,π 0,π ) ψ (σ, σ, σ )ψ ( A) σ τ ( L int = gψψφ g N τ ) N π * ) (7.6) π π = (π, π, π ) π ± 7 7. ( ) SU() SU() 9 ( MeV) p 98.8 π + π 0 n 99.57 9.57 97.4 497.70 δm m 0.4%.% 0.% 0.8% π 9.57 4.96 Σ + Σ 0 Σ 89.6 9.46 K + K 0 49.67 (7.) p p = αp + βn, n n = γp + δn (7.a) [ ] p ψ ψ = Uψ, U = n [ α

More information

医系の統計入門第 2 版 サンプルページ この本の定価 判型などは, 以下の URL からご覧いただけます. このサンプルページの内容は, 第 2 版 1 刷発行時のものです.

医系の統計入門第 2 版 サンプルページ この本の定価 判型などは, 以下の URL からご覧いただけます.   このサンプルページの内容は, 第 2 版 1 刷発行時のものです. 医系の統計入門第 2 版 サンプルページ この本の定価 判型などは, 以下の URL からご覧いただけます. http://www.morikita.co.jp/books/mid/009192 このサンプルページの内容は, 第 2 版 1 刷発行時のものです. i 2 t 1. 2. 3 2 3. 6 4. 7 5. n 2 ν 6. 2 7. 2003 ii 2 2013 10 iii 1987

More information

銀河団衝突にともなう 高温ガスの運動がひきおこす特徴的な磁場構造 (Takizawa 2008 ApJ, 687, 951)

銀河団衝突にともなう 高温ガスの運動がひきおこす特徴的な磁場構造 (Takizawa 2008 ApJ, 687, 951) JVLA S-band and X-band Polarimetry of Abell 2256 Ozawa,,,,,Takizawa, Takahashi,,,,et al. to be submitted to PASJ 滝沢元和 2015.5.8 研究室談話会 Introduction: 銀河団 可視光 ( 数 100 個の銀河の集まり ) X 線数 kev の高温ガス ( シンクロトロン )

More information

g µν g µν G µν = 8πG c 4 T µν (1) G µν T µν G c µ ν 0 3 (1) T µν T µν (1) G µν g µν 2 (1) g µν 1 1 描

g µν g µν G µν = 8πG c 4 T µν (1) G µν T µν G c µ ν 0 3 (1) T µν T µν (1) G µν g µν 2 (1) g µν 1 1 描 419 特集 宇宙における新しい流体力学 - ブラックホールと SASI- SASI Study of SASI in Black Hole Accretion Flows by Employing General Relativistic Compressive Hydrodynamics Hiroki NAGAKURA, Yukawa Institute for Theoretical Physics,

More information

2007 5 iii 1 1 1.1.................... 1 2 5 2.1 (shear stress) (shear strain)...... 5 2.1.1...................... 6 2.1.2.................... 6 2.2....................... 7 2.2.1........................

More information

物性基礎

物性基礎 水素様原子 水素原子 水素様原子 エネルギー固有値 波動関数 主量子数 角運動量 方位量子数 磁気量子数 原子核 + 電子 個 F p F = V = 水素様原子 古典力学 水素様原子 量子力学 角運動量 L p F p L 運動方程式 d dt p = d d d p p = p + dt dt dt = p p = d dt L = 角運動量の保存則 ポテンシャルエネルギー V = 4πε =

More information

. ev=,604k m 3 Debye ɛ 0 kt e λ D = n e n e Ze 4 ln Λ ν ei = 5.6π / ɛ 0 m/ e kt e /3 ν ei v e H + +e H ev Saha x x = 3/ πme kt g i g e n

. ev=,604k m 3 Debye ɛ 0 kt e λ D = n e n e Ze 4 ln Λ ν ei = 5.6π / ɛ 0 m/ e kt e /3 ν ei v e H + +e H ev Saha x x = 3/ πme kt g i g e n 003...............................3 Debye................. 3.4................ 3 3 3 3. Larmor Cyclotron... 3 3................ 4 3.3.......... 4 3.3............ 4 3.3...... 4 3.3.3............ 5 3.4.........

More information

2018/6/12 表面の電子状態 表面に局在する電子状態 表面電子状態表面準位 1. ショックレー状態 ( 準位 ) 2. タム状態 ( 準位 ) 3. 鏡像状態 ( 準位 ) 4. 表面バンドのナローイング 5. 吸着子の状態密度 鏡像力によるポテンシャル 表面からzの位置の電子に働く力とポテン

2018/6/12 表面の電子状態 表面に局在する電子状態 表面電子状態表面準位 1. ショックレー状態 ( 準位 ) 2. タム状態 ( 準位 ) 3. 鏡像状態 ( 準位 ) 4. 表面バンドのナローイング 5. 吸着子の状態密度 鏡像力によるポテンシャル 表面からzの位置の電子に働く力とポテン 表面の電子状態 表面に局在する電子状態 表面電子状態表面準位. ショックレー状態 ( 準位. タム状態 ( 準位 3. 鏡像状態 ( 準位 4. 表面バンドのナローイング 5. 吸着子の状態密度 鏡像力によるポテンシャル 表面からzの位置の電子に働く力とポテンシャル e F z ( z z e V ( z ( Fz dz 4z e V ( z 4z ( z > ( z < のときの電子の運動を考える

More information

1 2 2 (Dielecrics) Maxwell ( ) D H

1 2 2 (Dielecrics) Maxwell ( ) D H 2003.02.13 1 2 2 (Dielecrics) 4 2.1... 4 2.2... 5 2.3... 6 2.4... 6 3 Maxwell ( ) 9 3.1... 9 3.2 D H... 11 3.3... 13 4 14 4.1... 14 4.2... 14 4.3... 17 4.4... 19 5 22 6 THz 24 6.1... 24 6.2... 25 7 26

More information

反D中間子と核子のエキゾチックな 束縛状態と散乱状態の解析

反D中間子と核子のエキゾチックな   束縛状態と散乱状態の解析 .... D 1 in collaboration with 1, 2, 1 RCNP 1, KEK 2 . Exotic hadron qqq q q Θ + Λ(1405) etc. uudd s? KN quasi-bound state? . D(B)-N bound state { { D D0 ( cu) B = D ( cd), B = + ( bu) B 0 ( bd) D(B)-N

More information

, 0707

, 0707 始原的ガス雲の non-biased カタログ : 始原星の初期質量関数 平野信吾 1 細川隆史 1 吉田直紀 1,2 千秋元 1 梅田秀之 1 et al 1 東京大学 2 Kavli IPMU 初代星 初代銀河研究会 2014@ 鹿児島大学 (2014/01/22-24) 始原星の質量 : 星形成過程 始原星 ( 種族 III の星 ; zero-metallicity star) 宇宙の初期進化を左右

More information

磁性物理学 - 遷移金属化合物磁性のスピンゆらぎ理論

磁性物理学 - 遷移金属化合物磁性のスピンゆらぎ理論 email: takahash@sci.u-hyogo.ac.jp May 14, 2009 Outline 1. 2. 3. 4. 5. 6. 2 / 262 Today s Lecture: Mode-mode Coupling Theory 100 / 262 Part I Effects of Non-linear Mode-Mode Coupling Effects of Non-linear

More information

白山羊さんの宿題.PDF

白山羊さんの宿題.PDF ICRU Report 60 Fundamental Quantities and Units for Ionizing Radiation (1998) dosimetric quantity exposurex kermak absorbed dosed 1) fluenceφ hν 1. ρ x Φ/Φ { Φ/Φ}/{ρ x} mass attenuation coefficient µ/ρ

More information

第86回日本感染症学会総会学術集会後抄録(I)

第86回日本感染症学会総会学術集会後抄録(I) κ κ κ κ κ κ μ μ β β β γ α α β β γ α β α α α γ α β β γ μ β β μ μ α ββ β β β β β β β β β β β β β β β β β β γ β μ μ μ μμ μ μ μ μ β β μ μ μ μ μ μ μ μ μ μ μ μ μ μ β

More information

Microsoft PowerPoint - hoshino_part1.pptx

Microsoft PowerPoint - hoshino_part1.pptx 天体プラズマにおける粒子加速機構 無衝突系粒子シミュレーション 星野真弘理学系研究科 地惑惑星科学専攻 内容 ** PIC (Particle In Cell) シミュレーション ** プラズマ輸送係数の研究 (MHD では現象論的に扱う粘性 電気抵抗 熱伝導に関わる物理 ) 非熱的プラズマ ( 局所的熱平衡ではない物理 ) 電子とイオンのエネルギー分配 宇宙での高エネルギー粒子の観測 数値チェレンコフ問題

More information

銀河風の定常解

銀河風の定常解 2011年 国立天文台プラズマセミナー 2011/12/02 球対称定常銀河風の遷音速解 銀河の質量密度分布との関係 筑波大学 教育研究科 教科教育専攻 つちや まさみ 理科教育コース 2年 土屋 聖海 共同研究者 森正夫 筑波大学 新田伸也 筑波技術大学 発表の流れ はじめに 銀河風とは 流出過程 エネルギー源 周囲に及ぼす影響 研究内容 問題の所在 研究の目的 方法 理論 銀河の質量密度分布 研究成果

More information

hosokwtk

hosokwtk 細川隆史 ( 京大物 2 天体核 ) OUTLINE I. The First Stars, II. The First SMBHs 26.Dec.2017 理論懇 symposium@ 東大本郷 I. The First Stars 宇宙にはじまりがある以上 いつかどこかで宇宙最初の星 ( 天体 ) が生また いつ どうやって最初の星が生まれたのか? 一体どんな星だったのか? 典型 mass, mass

More information

H 0 H = H 0 + V (t), V (t) = gµ B S α qb e e iωt i t Ψ(t) = [H 0 + V (t)]ψ(t) Φ(t) Ψ(t) = e ih0t Φ(t) H 0 e ih0t Φ(t) + ie ih0t t Φ(t) = [

H 0 H = H 0 + V (t), V (t) = gµ B S α qb e e iωt i t Ψ(t) = [H 0 + V (t)]ψ(t) Φ(t) Ψ(t) = e ih0t Φ(t) H 0 e ih0t Φ(t) + ie ih0t t Φ(t) = [ 3 3. 3.. H H = H + V (t), V (t) = gµ B α B e e iωt i t Ψ(t) = [H + V (t)]ψ(t) Φ(t) Ψ(t) = e iht Φ(t) H e iht Φ(t) + ie iht t Φ(t) = [H + V (t)]e iht Φ(t) Φ(t) i t Φ(t) = V H(t)Φ(t), V H (t) = e iht V (t)e

More information

muramatsu_ver1.key

muramatsu_ver1.key 229-ThTES α = e 2 /2ε 0 hc (John D. Barrow 2005) Radiationdominated era Matterdominated era Dark energy era 10 3 10 4 10 5 10 6 10 7 10 8 10 9 10 10 Time (years) Time 2 α = e 2 /2ε 0 hc (John D. Barrow

More information

23 1 Section ( ) ( ) ( 46 ) , 238( 235,238 U) 232( 232 Th) 40( 40 K, % ) (Rn) (Ra). 7( 7 Be) 14( 14 C) 22( 22 Na) (1 ) (2 ) 1 µ 2 4

23 1 Section ( ) ( ) ( 46 ) , 238( 235,238 U) 232( 232 Th) 40( 40 K, % ) (Rn) (Ra). 7( 7 Be) 14( 14 C) 22( 22 Na) (1 ) (2 ) 1 µ 2 4 23 1 Section 1.1 1 ( ) ( ) ( 46 ) 2 3 235, 238( 235,238 U) 232( 232 Th) 40( 40 K, 0.0118% ) (Rn) (Ra). 7( 7 Be) 14( 14 C) 22( 22 Na) (1 ) (2 ) 1 µ 2 4 2 ( )2 4( 4 He) 12 3 16 12 56( 56 Fe) 4 56( 56 Ni)

More information

[ ] (Ising model) 2 i S i S i = 1 (up spin : ) = 1 (down spin : ) (4.38) s z = ±1 4 H 0 = J zn/2 i,j S i S j (4.39) i, j z 5 2 z = 4 z = 6 3

[ ] (Ising model) 2 i S i S i = 1 (up spin : ) = 1 (down spin : ) (4.38) s z = ±1 4 H 0 = J zn/2 i,j S i S j (4.39) i, j z 5 2 z = 4 z = 6 3 4.2 4.2.1 [ ] (Ising model) 2 i S i S i = 1 (up spin : ) = 1 (down spin : ) (4.38) s z = ±1 4 H 0 = J zn/2 S i S j (4.39) i, j z 5 2 z = 4 z = 6 3 z = 6 z = 8 zn/2 1 2 N i z nearest neighbors of i j=1

More information

PowerPoint プレゼンテーション

PowerPoint プレゼンテーション 東北大学サイクロトロン ラジオアイソトープセンター測定器研究部内山愛子 2 電子の永久電気双極子能率 EDM : Permanent Electric Dipole Moment 電子のスピン方向に沿って生じる電気双極子能率 標準模型 (SM): クォークを介した高次の効果で電子 EDM ( d e ) が発現 d e SM < 10 38 ecm M. Pospelov and A. Ritz,

More information

(高エネルギー) 広がったTEVガンマ線源VER J のX線観測による放射機構の研究

(高エネルギー) 広がったTEVガンマ線源VER J のX線観測による放射機構の研究 広がった TeV ガンマ線源 VER J2019+368 の X 線観測 2016 年 9 月 14 日日本天文学会秋季年会 @ 愛媛大学 田中慎之 ( 広島大学 ) 水野恒史 高橋弘充 勝田隼一郎 ( 広島大学 ) 林克洋 ( 名古屋大学 ) 山崎了 ( 青山学院大学 ) 1 目次 Introduction 4P VER J2019+368 の過去の観測 XMM の解析 2P イメージスペクトル

More information

激変星の進化問題について最近の話題 ver. 2009

激変星の進化問題について最近の話題 ver. 2009 激変星の進化問題について 最近の話題 ver. 2009 植村 090706@ 雑誌会 今日の話 激変星の進化問題とはなにか 特に Period minimum 問題 について Period minimum 問題について最近の研究 Gansicke, et al., 2009, astro-ph/0905.3476 激変星の進化問題とは何か レビューとしては King 1988, QJRAS, 29,

More information

B

B B07557 0 0 (AGN) AGN AGN X X AGN AGN Geant4 AGN X X X (AGN) AGN AGN X AGN. AGN AGN Seyfert Seyfert Seyfert AGN 94 Carl Seyfert Seyfert Seyfert z < 0. Seyfert I II I 000 km/s 00 km/s II AGN (BLR) (NLR)

More information

6 2 T γ T B (6.4) (6.1) [( d nm + 3 ] 2 nt B )a 3 + nt B da 3 = 0 (6.9) na 3 = T B V 3/2 = T B V γ 1 = const. or T B a 2 = const. (6.10) H 2 = 8π kc2

6 2 T γ T B (6.4) (6.1) [( d nm + 3 ] 2 nt B )a 3 + nt B da 3 = 0 (6.9) na 3 = T B V 3/2 = T B V γ 1 = const. or T B a 2 = const. (6.10) H 2 = 8π kc2 1 6 6.1 (??) (P = ρ rad /3) ρ rad T 4 d(ρv ) + PdV = 0 (6.1) dρ rad ρ rad + 4 da a = 0 (6.2) dt T + da a = 0 T 1 a (6.3) ( ) n ρ m = n (m + 12 ) m v2 = n (m + 32 ) T, P = nt (6.4) (6.1) d [(nm + 32 ] )a

More information

( ) Note Ω m = 1 Ω m : ( ) r-process α 1: 2 32T h(t 1/2 = y) 2 38U(t 1/2 = y) 2 35U(t 1/2 = 7.038

( ) Note Ω m = 1 Ω m : ( ) r-process α 1: 2 32T h(t 1/2 = y) 2 38U(t 1/2 = y) 2 35U(t 1/2 = 7.038 ( ) Note 4 19 11 22 6 6.1 1 Ω m = 1 Ω m.3 6.1.1 : ( ) r-process α 1: 2 32T h(t 1/2 = 1.45 1 1 y) 2 38U(t 1/2 = 4.468 1 9 y) 2 35U(t 1/2 = 7.38 1 8 y) 2 44Pu(t 1/2 = 8.26 1 7 y) β / (J.A.Johnson and M.Bolte:

More information

Microsoft PowerPoint - komaba ppt [互換モード]

Microsoft PowerPoint - komaba ppt [互換モード] 宇宙科学 II ( 電波天文学 ) 第 12 回 ブラックホール (II) 前回の復習 1 ブラックホール 強い重力により光さえ飲み込む暗黒の天体 ブラックホールの大きさ ( シュバルツシルト半径 ) R g = 2GM / c 2 無限遠から初速 0 で BH 近傍の円軌道まで物質を落とすと E = ¼ m c 2 という莫大なエネルギーが取り出せる ( ニュートン力学の近似 実際は静止質量の ~

More information