系の大域的な実空間トポロジーが物性そのもの に果たして直接影響を与えるものなのか またそ れがトポロジカル欠陥 秩序パラメータの安定性 波動関数空間 運動量空間 配位空間のトポロジー の問題とどのように関わってくるのかに 関心が 集まってきている 例えば メビウス帯のような 裏と表の区別ができない系
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- えつま さかいざわ
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1 [ ] : DNA ( ) He 87 Rb 1) Dirac 2)3)4) 5) 6)7) NO. 550, APRIL
2 系の大域的な実空間トポロジーが物性そのもの に果たして直接影響を与えるものなのか またそ れがトポロジカル欠陥 秩序パラメータの安定性 波動関数空間 運動量空間 配位空間のトポロジー の問題とどのように関わってくるのかに 関心が 集まってきている 例えば メビウス帯のような 裏と表の区別ができない系にイジングスピンをお いたり クーパーペア 電荷密度波 P 波超伝導 体およびグラファイトシートで実現されていると 考えられている２成分電子系をおくと一体どうな 図 2 トポロジカル結晶と生成機構 (a) リング結 晶, (b) メビウス結晶, (c) ８の字結晶 るのであろうか 8)9)10)11)12) トポロジーという概念は系の大域的な性質を取 あるのである. さらに 金属 絶縁体転移 超伝 り扱うものである. メビウスの帯という空間は 導-絶縁体転移 超流動-絶縁体転移などのトポロ 局所的な曲率が例えば円筒面で近似できるとして ジカル量子数が変わる量子相転移もあり9)13) 実に も 円筒は両側性があり向き付け可能であるが 興味深い 物性物理と幾何学の深い対応があり奥 メビウスの帯は単側性であり向き付け不能な曲面 深さを感じる. である 明らかに円筒面とはトポロジー的に峻別 され それらは数学的にはトポロジカル不変量の 値が異なることとして表現される. そして摂動 3. トポロジカル結晶 的な微視的変形とは無関係にトポロジカル不変量 そのような背景のもと, トポロジカルに非自明な を保とうとするトポロジー安定性があり その安 実空間構造をもつ結晶体を作成することに成功し 定性が物性としても現れてくることがある. 例え たのでそれを報告議論したい. 化学気相輸送法に ば SQUID (Superconducting quantum inter- より擬１次元伝導体の一種である NbSe3 TaSe3 ference devices: 超伝導量子干渉計) やジョセフソ のリング結晶 ８の字結晶 メビウス結晶をそれ ン電圧計や量子ホール素子のようなデバイスは ぞれ作成した その結晶成長機構は Se の液滴の周 理想的な形からはかなりずれている適当な形をし りを表面張力により NbSe3 ファイバー結晶がはり ていても非常に精確に測定がなされる. つまり つき一周してくっつくことがわかった. これによ SQUID やジョセフソン電圧計を多少変形しても りリング結晶になることがわかった. さらにメビ 数学的に Winding 数で表される磁束の量子化に ウス ８の字結晶は 結晶の内的性質と断面形状 対応するとびとびの値は変わらないし 縦と横の により捻られながら結晶成長することにより作成 電極の長さが違う形状をした量子ホール素子にお できることがわかった. 本稿は主にトポロジカル ける量子ホールコンダクタンス Chern 数で表さ 結晶の成長機構と CDW (Charge density waves: れる 13) のとびとびの値は変わらない. Winding 数 Chern 数ともにこれらはトポロジカル不変量 であり この数学的剛性ゆえに物理系における不 2 電荷密度波 のトポロジカル効果を中心に行いた い14). 遷移金属トリカルコゲナイド物質 MX3 は１次 変定数 h/e, e /h の係数が整数値として物性に 元性の強い物質群である 通常結晶は非常に細長 現れてくるのである. それはこれらのデバイスが いリボン状 ホイスカー状をした断面 数 µm トポロジカル量子数を使っているからである. ト 1µm 長さ数 mm に成長し その結晶構造は中心 ポロジカル量子数は角運動量のような対称性にも に金属原子をもつ 6 つのカルコゲン原子からなる とづく通常の量子数よりもっともっと強い剛性が 三角柱を基本単位としている 同系の MX2 も同 2
3 MX 2 2 MX 3 MX 2 2 MX 3 1 MX 3 TaSe 3 TaS 3 CDW NbSe 3 MX 3 15) X NbSe 3 TaSe 3 ( ) 2(a) 1 90µm 2(b) 3 8 2π 8 ( 2(c)) 480µm (280µm) 2 2π (2 ) 3 : ( 3) 16) FIB 17) 3 1µm 1µm ( ) ( ) ( +2π) 8 π 2π 18)19) 8 NbSe 3 ( ) Nb( ) Se( ) NbSe 3 NO. 550, APRIL
4 NbSe 3 2(a) 8 Se 2 2 2π 8 2 lk( ) W r T w lk 20)21)22) Wr( ) 1 1 Tw( ) 2π 1 2 Wr=2 Tw=0 lk=2 2(c) 8 Wr=1 Tw=1 lk=2 lk lk=2 8 Se - 2(b) Se NbSe 3 NbSe 3 23)24) P1/m2 S 35 x z z z 0 2 NbSe 3 π 8 Se 3 π ( )π CDW AB 25) AC 26) CDW TaS 3 CDW CDW AB h/2e 4 27) 4
5 I (pa) T = 5.1 K V = 300 mv B (mgauss) S Φ 0 4 TaS 3 CDW AB ϕ 0 h/2e CDW 2e). 2 1 Power Spectrum (a.u.) 2e CDW 5 CDW NbSe 3 AB 28) AAS NbSe 3 29) CDW CDW CDW CDW CDW CDW AB CDW 5. 5 CDW CDW 30) 2 1 ( 1 ) 31) NO. 550, APRIL
6 (Cosmology in Laboratory: ),,, NEC MIT Jackiw Bristol Berry Volovik Hakonen Paalanen 1) N. D. Mermin: Rev. Mod. Phys. 51 (1979) ) R. Jackiw: Phys. Rev. D 29 (1984) ) A. Niemi and G. Semenoff: Phys. Rev. Lett. 51 (1983) ) T. Matsuyama: Prog. Theor. Phys. 77 (1987) ), : 35, No.1 (2000) 50. 6) M. V. Berry: Proc. R. Soc. Lond. Ser. A 392 (1984) 45. 7) (2005). 8) M. Hayashi and H. Ebisawa: J. Phys. Soc. Jpn. 70 (2001) ) G. E. Volovik: Exotic Properties of Superfluid 3 He (World Scientific, 1992). 10) H. Ito and T. Sakaguchi: Phys. Lett. A 160 (1991) ) K. Kaneda and Y. Okabe: Phys. Rev. Lett. 86 (2001) ) F. Mila, C. Stafford, and S. Capponi: Phys. Rev. B 57 (1998) ) D. Thouless: Topological Quantum Numbers in Nonrelativistic Physics (World Scientific 1998). 14) S. Tanda, T. Tsuneta, Y. Okajima, K. Inagaki, K. Yamaya, and N. Hatakenaka: Nature 417 (2002) ) For reviews on CDWs, see P. Monceau: Electronic Properties of Inorganic Quasi-One-Dimensional Compounds (Reidel, 1985). 16) T. Matsuura, M. Yamanaka, N. Hatakenaka, T. Matsuyama, S. Tanda: J. Crys. Grow. 297 (2006) ) T. Matsuura, T. Tsuneta, K. Inagaki, S. Tanda: Phys. Rev. B 73 (2006) ) W. F. Harris: Surf. Defect Prop. Solids : a Specialist Periodical Report 3 (1974) ) M. Hayashi, H. Ebisawa, K. Kuboki: Europhys. Lett. 76 (2006) ) J. H. White: J. Math. 91 (1969) ) A. V. Vologodskii, V. V. Anshelevich, A. V. Lukashin, and M. D. Frank-Kamenetskii: Nature 280 (1979) ) H. Tsuru and M. Wadati: Biopolymers 25 (1986) ) L. D. Landau and E. M. Lifshitz: Theory of Elasticity (Pergamon Press, 1959). 24) R. F. S. Hearmon: An Introduction to Applied Anisotropic Elasticity (Oxford Univ. Press, 1961). 25) E. N. Bogachek, I. V. Krive, I. O. Kulik, and A. S. Rozhavsky: Phys. Rev. B 42 (1990) ) Ya-Sha Yi and A. R. Bishop: Phys. Rev. B 58 (1998) ) M. Tsubota, K. Inagaki, S. Tanda: Physica B 404 (2009) ) Yu. I. Latyshev, O. Laborde, P. Monceau and S. Klaumünzer: Phys. Rev. Lett. 78 (1997) ) T. Matsuura, K. Inagaki, S. Tanda: Phys. Rev. B 79 (2009) ) E. L. Starostin, G. H. M. van der Heijden: Nature Material 6 (2007) ) J. Luminet, J. R. Weeks, A. Riazuelo, R. Lehoucq, J. Uzan: Nature 425 (2003) 593., COE, 6
PowerPoint プレゼンテーション
光が作る周期構造 : 光格子 λ/2 光格子の中を運動する原子 左図のように レーザー光を鏡で反射させると 光の強度が周期的に変化した 定在波 ができます 原子にとっては これは周期的なポテンシャルと感じます これが 光格子 です 固体 : 結晶格子の中を運動する電子 隣の格子へ 格子の中を運動する粒子集団 Quantum Simulation ( ハバードモデル ) J ( トンネル ) 移動粒子間の
C-2 NiS A, NSRRC B, SL C, D, E, F A, B, Yen-Fa Liao B, Ku-Ding Tsuei B, C, C, D, D, E, F, A NiS 260 K V 2 O 3 MIT [1] MIT MIT NiS MIT NiS Ni 3 S 2 Ni
![C-2 NiS A, NSRRC B, SL C, D, E, F A, B, Yen-Fa Liao B, Ku-Ding Tsuei B, C, C, D, D, E, F, A NiS 260 K V 2 O 3 MIT [1] MIT MIT NiS MIT NiS Ni 3 S 2 Ni](/thumbs/89/99121913.jpg "C-2 NiS A, NSRRC B, SL C, D, E, F A, B, Yen-Fa Liao B, Ku-Ding Tsuei B, C, C, D, D, E, F, A NiS 260 K V 2 O 3 MIT [1] MIT MIT NiS MIT NiS Ni 3 S 2 Ni")
M (emu/g) C 2, 8, 9, 10 C-1 Fe 3 O 4 A, SL B, NSRRC C, D, E, F A, B, B, C, Yen-Fa Liao C, Ku-Ding Tsuei C, D, D, E, F, A Fe 3 O 4 120K MIT V 2 O 3 MIT Cu-doped Fe3O4 NCs MIT [1] Fe 3 O 4 MIT Cu V 2 O 3
銅酸化物高温超伝導体の フェルミ面を二分する性質と 超伝導に対する上純物効果
トポロジー理工学特別講義 Ⅱ 2011 年 2 月 4 日 銅酸化物高温超伝導体の フェルミ面を二分する性質と 超伝導に対する丌純物効果 理学院量子理学専攻博士課程 3 年 黒澤徹 supervisors: 小田先生 伊土先生 アウトライン 走査トンネル顕微鏡 (STM: Scanning Tunneling Microscopy) 角度分解光電子分光 (ARPES: Angle-Resolved
(extended state) L (2 L 1, O(1), d O(V), V = L d V V e 2 /h 1980 Klitzing
1 2 2.1 [1] [2] 2.1 STM [3, 4, 5, 6] 2.1: 2 ( 3 [1] ) [7, 8] [9]( 2.2) 2 2 2.1.1 (extended state) L (2 L 1, O(1), d O(V), V = L d V V 2.1.2 1985 2 e 2 /h 1980 Klitzing 2.1. 3 [7, 8] 2.2 [10] [8] 2.2: (a)
(Onsager )
05819311 (Onsager ) 1 2 2 Onsager 4 3 11 3.1................ 11 3.2............ 14 3.3................... 16 4 18 4.1........... 18 4.2............. 20 5 25 A 27 A.1................. 27 A.2..............
論文の内容の要旨
論文の内容の要旨 論文題目 Superposition of macroscopically distinct states in quantum many-body systems ( 量子多体系におけるマクロに異なる状態の重ね合わせ ) 氏名森前智行 本論文では 量子多体系におけるマクロに異なる状態の重ねあわせを研究する 状態の重ね合わせ というのは古典論には無い量子論独特の概念であり 数学的には
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スピン流で観る物理現象 大阪大学大学院理学研究科物理学専攻 新見康洋 スピントロニクスとは スピン エレクトロニクス メモリ産業と深くつなが ている メモリ産業と深くつながっている スピン ハードディスクドライブの読み取りヘッド N 電荷 -e スピンの流れ ピ の流れ スピン流 S 巨大磁気抵抗効果 ((GMR)) from http://en.wikipedia.org/wiki/disk_readand-write_head
1: (Emmy Noether; ) (Feynman) [3] [4] {C i } A {C i } (A A )C i = 0 [5] 2
![1: (Emmy Noether; ) (Feynman) [3] [4] {C i } A {C i } (A A )C i = 0 [5] 2](/thumbs/91/106312522.jpg "1: (Emmy Noether; ) (Feynman) [3] [4] {C i } A {C i } (A A )C i = 0 [5] 2")
2003 1 1 (Emmy Noether 1) [1] [2] [ (Paul Gordan Clebsch-Gordan ] 1915 habilitation habilitation außerordentlicher Professor Außerordentlich(=extraordinary) 1 1: (Emmy Noether; 1882-1935) (Feynman) [3]
IntroTIOhtsuki
はじめに 講義資料 : 大槻東巳のホームページ, 講義資料からダウンロードする 今日の授業と資料を基に 1 月 29 日までに A4 用紙 1 枚でレポートを作成 課題はトポロジカル絶縁体とは何か? 提出先 :4-389A トポロジカル絶縁体入門 物理学序論 上智大学物理領域 大槻東巳 2016 年のノーベル物理学賞 サウレス ハルデイン コスタリッツ ½ ¼ ¼ for theoretical discoveries
1: Pauli 2 Heisenberg [3] 3 r 1, r 2 V (r 1, r 2 )=V (r 2, r 1 ) V (r 1, r 2 ) 5 ϕ(r 1, r 2 ) Schrödinger } { h2 2m ( 1 + 2 )+V (r 1, r 2 ) ϕ(r 1, r 2
![1: Pauli 2 Heisenberg [3] 3 r 1, r 2 V (r 1, r 2 )=V (r 2, r 1 ) V (r 1, r 2 ) 5 ϕ(r 1, r 2 ) Schrödinger } { h2 2m ( 1 + 2 )+V (r 1, r 2 ) ϕ(r 1, r 2](/thumbs/41/22677730.jpg "1: Pauli 2 Heisenberg [3] 3 r 1, r 2 V (r 1, r 2 )=V (r 2, r 1 ) V (r 1, r 2 ) 5 ϕ(r 1, r 2 ) Schrödinger } { h2 2m ( 1 + 2 )+V (r 1, r 2 ) ϕ(r 1, r 2")
Hubbard 2 1 1 Pauli 0 3 Pauli 4 1 Vol. 51, No. 10, 1996, pp. 741 747. 2 http://www.gakushuin.ac.jp/ 881791/ 3 8 4 1 1: Pauli 2 Heisenberg [3] 3 r 1, r 2 V (r 1, r 2 )=V (r 2, r 1 ) V (r 1, r 2 ) 5 ϕ(r
体状態を保持したまま 電気伝導の獲得という電荷が担う性質の劇的な変化が起こる すなわ ち電荷とスピンが分離して振る舞うことを示しています そして このような状況で実現して いる金属が通常とは異なる特異な金属であることが 電気伝導度の温度依存性から明らかにされました もともと電子が持っていた電荷やスピ
4. 発表内容 : 電子は電荷とスピンを持っており 電荷は電気伝導の起源 スピンは磁性の起源になって います 電荷同士の反発力が強い物質中では 結晶の格子点上に二つの電荷が同時に存在する ことができません その結果 結晶の格子点の数と電子の数が等しい場合は 電子が一つずつ各格子点上に止まったモット絶縁体と呼ばれる状態になります ( 図 1) モット絶縁体の多く は 隣接する結晶格子点に存在する電子のスピン同士が逆向きになろうとする相互作用の効果
pp * Yw; Mq 1. 1L 20 cc [1] Sonoluminescence: Light emission from acoustic cavitation bubble. Pak-Kon Choi (Departm
![pp * Yw; Mq 1. 1L 20 cc [1] Sonoluminescence: Light emission from acoustic cavitation bubble. Pak-Kon Choi (Departm](/thumbs/94/118261255.jpg "pp * Yw; Mq 1. 1L 20 cc [1] Sonoluminescence: Light emission from acoustic cavitation bubble. Pak-Kon Choi (Departm")
73 7 2017 pp. 447 454 447 * 43.25.Yw; 78.60.Mq 1. 1L 20 cc [1] Sonoluminescence: Light emission from acoustic cavitation bubble. Pak-Kon Choi (Department of Physics, Meiji University, Kawasaki, 214 8571)
1: Sheldon L. Glashow (Ouroboros) [1] 1 v(r) u(r, r ) ( e 2 / r r ) H 2 [2] H = ( dr ψ σ + (r) 1 2 ) σ 2m r 2 + v(r) µ ψ σ (r) + 1 dr dr ψ σ + (r)ψ +
![1: Sheldon L. Glashow (Ouroboros) [1] 1 v(r) u(r, r ) ( e 2 / r r ) H 2 [2] H = ( dr ψ σ + (r) 1 2 ) σ 2m r 2 + v(r) µ ψ σ (r) + 1 dr dr ψ σ + (r)ψ +](/thumbs/93/112757023.jpg "1: Sheldon L. Glashow (Ouroboros) [1] 1 v(r) u(r, r ) ( e 2 / r r ) H 2 [2] H = ( dr ψ σ + (r) 1 2 ) σ 2m r 2 + v(r) µ ψ σ (r) + 1 dr dr ψ σ + (r)ψ +")
1 1.1 21 11 22 10 33 cm 10 29 cm 60 6 8 10 12 cm 1cm 1 1.2 2 1 1 1: Sheldon L. Glashow (Ouroboros) [1] 1 v(r) u(r, r ) ( e 2 / r r ) H 2 [2] H = ( dr ψ σ + (r) 1 2 ) σ 2m r 2 + v(r) µ ψ σ (r) + 1 dr dr
Microsoft PowerPoint - 第2回半導体工学
17 年 1 月 16 日 月 1 限 8:5~1:15 IB15 第 回半導体工学 * バンド構造と遷移確率 天野浩 項目 1 章量子論入門 何故 Si は光らず GN は良く光るのか? *MOSFET ゲート SiO / チャネル Si 界面の量子輸送過程 MOSFET には どのようなゲート材料が必要なのか? http://www.iue.tuwien.c.t/ph/vsicek/noe3.html
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. エネルギーギャップとrllouゾーン ブリルアン領域,t_8.. 周期ポテンシャル中の電子とエネルギーギャップ 簡単のため 次元に間隔 で原子が並んでいる結晶を考える 右方向に進行している電子の波は 間隔 で規則正しく並んでいる原子が作る格子によって散乱され 左向きに進行する波となる 波長 λ が の時 r の反射条件 式を満たし 両者の波が互いに強め合い 定在波を作る つまり 式 式を満たす波は
橡超弦理論はブラックホールの謎を解けるか？
1999 3 (Can String Theory Solve the Puzzles of Black Holes?) 305-0801 1-1 makoto.natsuume@kek.jp D-brane 1 Schwarzschild 60 80 2 [1] 1 1 1 2 2 [2] 25 2.2 2 2.1 [7,8] Schwarzschild 2GM/c 2 Schwarzschild
と呼ばれる普通の電子とは全く異なる仮説的な粒子が出現することが予言されており その特異な統計性を利用した新機能デバイスへの応用も期待されています 今回研究グループは パラジウム (Pd) とビスマス (Bi) で構成される新規超伝導体 PdBi2 がトポロジカルな性質をもつ物質であることを明らかにし
平成 27 年 10 月 9 日 国立大学法人東京大学国立大学法人東京工業大学国立大学法人広島大学トポロジカルな電子構造をもつ新しい超伝導物質の発見 ~トポロジカル新物質の探索に新たな指針 ~ 1. 発表者 : 坂野昌人 ( 東京大学大学院工学系研究科物理工学専攻博士後期課程 3 年 ) 大川顕次郎 ( 東京工業大学応用セラミックス研究所博士後期課程 2 年 ) 奥田太一 ( 広島大学放射光科学研究センター准教授
研究室ガイダンス(H29)福山研v2.pdf
J.M. Kosterlitz and D.J. Thouless, Phys. 5, L124 (1972); ibid. 6, 1181 (1973) David J. Thouless J. Michael Kosterlitz + ρ T s KT D.J. Bishop and J.D. Reppy, PRL 40, 1727 (1978) ( ) = 2k B m2 T KT π 2 T
T c T>Tc T マスコミへの訃報送信における注意事項
原子層レベルの厚さの超伝導体における量子状態を解明 乱れのない 2 次元超伝導体の本質理解とナノエレクトロニクス開発の礎 1. 発表者 : 斎藤優 ( 東京大学大学院工学系研究科物理工学専攻博士課程 1 年 ) 笠原裕一 ( 京都大学大学院理学研究科物理学 宇宙物理学専攻准教授 ) 叶劍挺 (Groningen 大学 Zernike 先端物質科学研究所准教授 ) 岩佐義宏 ( 東京大学大学院工学系研究科附属量子相エレクトロニクス研究センター
物性物理学I_2.pptx
The University of Tokyo, Komaba Graduate School of Arts and Sciences I 凝縮系 固体 をデザインする 銅()面上の鉄原子の 量子珊瑚礁 IBM Almaden 許可を得て掲載 www.almaden.ibm.com/vis/stm/imagesstm5.jpg&imgrefurl=http://www.almaden.ibm.com/vis/
講 座 熱電研究のための第一原理計算入門 第1回 密度汎関数法による第一原理バンド計算 桂 1 はじめに ゆかり 東京大学 2 密度汎関数理論 第一原理 first-principles バンド計算とは 結晶構造 Schrödinger 方程式は 量子力学を司る基本方程式で 以外の経験的パラメータや
講 座 熱電研究のための第一原理計算入門 第1回 密度汎関数法による第一原理バンド計算 桂 1 はじめに ゆかり 東京大学 2 密度汎関数理論 第一原理 first-principles バンド計算とは 結晶構造 Schrödinger 方程式は 量子力学を司る基本方程式で 以外の経験的パラメータや任意パラメータを使わず 基 ある 定常状態において電子 i の状態を定義する波動 本的な物理方程式のみを用いて行う電子状態計算であ
ଗȨɍɫȮĘർǻ 図 : a)3 次元自由粒子の波数空間におけるエネルギー固有値の分布の様子 b) マクロなサイズの系 L ) における W E) と ΩE) の対応 として与えられる 周期境界条件を満たす波数 kn は kn = πn, L n = 0, ±, ±, 7) となる 長さ L の有限
: Email: mizushima@mp.es.osaka-u.ac.jp, D38 0 08 5 S = k B ln W ) W n [] [] 5 N. 6 d h m dx ϕ nx) = E n ϕ n x) ) L 5 ϕ n x = 0) = ϕ n x = L) = 0, N k n ϕ n = N sink n x), E n = h k n m 3) k n = nπ, n =,,
空間光変調器を用いた擬似振幅変調ホログラムによる光の空間モード変換 1. 研究目的 宮本研究室北谷拓磨 本研究は 中心に近づく程回折効率が小さくなるホログラムを作製し 空間光変調器 (spatial light modulator SLM) を用いて 1 次のラゲールガウスビーム (LG ビーム )
空間光変調器を用いた擬似振幅変調ホログラムによる光の空間モード変換 1. 研究目的 宮本研究室北谷拓磨 本研究は 中心に近づく程回折効率が小さくなるホログラムを作製し 空間光変調器 (spatial light modulator SLM) を用いて 1 次のラゲールガウスビーム (LG ビーム ) を正確に発生させることを目的とする このようなホログラムはまた 光子の軌道角運動量状態および軌道角運動量重ね合わせ状態の柔軟な検出及び操作を実現することが期待される
note5.dvi
11 01664 5 0 (quantum ot) f f = 0,1,,3 D f (E) m 3 D 3 (E) = E, π 3 D (E) = m π H(E), D 1 (E) = 1 m π E, D 0 (E) = δ(e) (5.1a) (5.1b) (5.1c) (5.1) E = 0 5.1 ( ) 3 f f 1 f 0 f D(E) D(E) D(E) D(E) E E E
DocuPrint C5450 ユーザーズガイド
1 2 3 4 5 6 7 8 1 10 1 11 1 12 1 13 1 14 1 15 1 16 17 1 1 18 1 19 1 20 1 21 1 22 1 23 1 24 1 25 1 26 27 1 1 28 1 29 1 30 1 31 1 2 12 13 3 2 10 11 4 9 8 7 6 5 34 24 23 14 15 22 21 20 16 19 18 17 2 35
a L = Ψ éiγ c pa qaa mc ù êë ( - )- úû Ψ 1 Ψ 4 γ a a 0, 1,, 3 {γ a, γ b } η ab æi O ö æo ö β, σ = ço I α = è - ø çèσ O ø γ 0 x iβ γ i x iβα i
解説 4 matsuo.mamoru jaea.go.jp 4 eizi imr.tohoku.ac.jp 4 maekawa.sadamichi jaea.go.jp i ii iii i Gd Tb Dy g khz Pt ii iii Keywords vierbein 3 dreibein 4 vielbein torsion JST-ERATO 1 017 1. 1..1 a L = Ψ
有限密度での非一様なカイラル凝縮と クォーク質量による影響
空間的に非一様なカイラル凝縮に対する current quark mass の影響 東京高専 前段眞治 東京理科大学セミナー 2010.9.6 1 1.Introduction 低温 高密度における QCD の振る舞い 中性子星 compact star クォーク物質の理解に重要 T 0 での QCD の基底状態 カイラル対称性の破れた相 カラー超伝導相 μ 2 有限密度において fermionic
ʪ¼Á¤Î¥È¥Ý¥í¥¸¥«¥ë¸½¾Ý (2016ǯ¥Î¡¼¥Ù¥ë¾Þ¤Ë´ØÏ¢¤·¤Æ)
(2016 ) Dept. of Phys., Kyushu Univ. 2017 8 10 1 / 59 2016 Figure: D.J.Thouless F D.M.Haldane J.M.Kosterlitz TOPOLOGICAL PHASE TRANSITIONS AND TOPOLOGICAL PHASES OF MATTER 2 / 59 ( ) ( ) (Dirac, t Hooft-Polyakov)
(a) (b) (c) (d) 1: (a) (b) (c) (d) (a) (b) (c) 2: (a) (b) (c) 1(b) [1 10] 1 degree k n(k) walk path 4
![(a) (b) (c) (d) 1: (a) (b) (c) (d) (a) (b) (c) 2: (a) (b) (c) 1(b) [1 10] 1 degree k n(k) walk path 4](/thumbs/91/105665060.jpg "(a) (b) (c) (d) 1: (a) (b) (c) (d) (a) (b) (c) 2: (a) (b) (c) 1(b) [1 10] 1 degree k n(k) walk path 4")
1 vertex edge 1(a) 1(b) 1(c) 1(d) 2 (a) (b) (c) (d) 1: (a) (b) (c) (d) 1 2 6 1 2 6 1 2 6 3 5 3 5 3 5 4 4 (a) (b) (c) 2: (a) (b) (c) 1(b) [1 10] 1 degree k n(k) walk path 4 1: Zachary [11] [12] [13] World-Wide
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年度 物理化学 Ⅱ 講義ノート. 二原子分子の振動. 調和振動子近似 モデル 分子 = 理想的なバネでつながった原子 r : 核間距離, r e : 平衡核間距離, : 変位 ( = r r e ), k f : 力の定数ポテンシャルエネルギー ( ) k V = f (.) 古典運動方程式 [ 振動数 ] 3.3 d kf (.) dt μ : 換算質量 (m, m : 原子, の質量 ) mm
Bose-Einstein Hawking Hawking Hawking Hawking nk Hawking Bose-Einstein Hawking 1 Bekenstein[1] Hawking 1974 [2,
![Bose-Einstein Hawking Hawking Hawking Hawking nk Hawking Bose-Einstein Hawking 1 Bekenstein[1] Hawking 1974 [2,](/thumbs/96/127226526.jpg "Bose-Einstein Hawking Hawking Hawking Hawking nk Hawking Bose-Einstein Hawking 1 Bekenstein[1] Hawking 1974 [2,")
Bose-Einstein Hawking E-mail: moinai@yukawa.kyoto-u.ac.jp Hawking Hawking Hawking nk Hawking Bose-Einstein Hawking 1 Bekenstein[1] Hawking 1974 [2, 3] Hawking Hawking 6nK Hawking Hawking 3K Hawking Hawking
2016 ǯ¥Î¡¼¥Ù¥ëʪÍý³Ø¾Þ²òÀ⥻¥ß¥Ê¡¼ Kosterlitz-Thouless ž°Ü¤È Haldane ͽÁÛ
2016 Kosterlitz-Thouless Haldane Dept. of Phys., Kyushu Univ. 2016 11 29 2016 Figure: D.J.Thouless F D.M.Haldane J.M.Kosterlitz TOPOLOGICAL PHASE TRANSITIONS AND TOPOLOGICAL PHASES OF MATTER ( ) ( ) (Dirac,
ガウス展開法によるＫＮＮの構造研究
奈良女子大学 野田仁美 (M1) 山縣淳子佐々木健志肥山詠美子比連崎悟 K 中間子原子核のこれまでの研究 今までの K 中間子原子核の理論的研究 構造赤石 山崎 (Proc.J.Academy.Series B 8(007)144) 土手 Weise (Eur. Phys. Jourul A.49(007)) Shevcheko Gal Mareš Révai(Phys,Rev,C 76(007)044004
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( 第 5 回 ) 鹿間信介摂南大学理工学部電気電子工学科 後半部 (4~5 章 ) のまとめ 4. 導体 4.3 誘電体 5. 磁性体 5. 電気抵抗 演習 導体表面の電界強度 () 外部電界があっても導体内部の電界は ( ゼロ ) になる () 導体の電位は一定 () 導体表面は等電位面 (3) 導体表面の電界は導体に垂直 導体表面と平行な成分があると, 導体表面の電子が移動 導体表面の電界は不連続
SPring-8ワークショップ_リガク伊藤
GI SAXS. X X X X GI-SAXS : Grazing-incidence smallangle X-ray scattering. GI-SAXS GI-SAXS GI-SAXS X X X X X GI-SAXS Q Y : Q Z : Q Y - Q Z CCD Charge-coupled device X X APD Avalanche photo diode - cps 8
<4D F736F F D C668DDA97705F81798D4C95F189DB8A6D A8DC58F4994C5979A97F082C882B581798D4C95F189DB8A6D A83743F838C83585F76325F4D F8D488A F6B6D5F A6D94468C8B89CA F
電子波の位相変化は人工原子の内部構造を反映することを世界で初めて実証 20 年来の電子の散乱位相に関する問題に決着 1. 発表者 : 樽茶清悟 ( 東京大学大学院工学系研究科物理工学専攻教授 / 理化学研究所創発物性科学研究センター量子情報エレクトロニクス部門部門長 ) 山本倫久 ( 東京大学大学院工学系研究科附属量子相エレクトロニクス研究センター特任准教授 / 理化学研究所創発物性科学研究センター量子電子デバイス研究ユニットユニットリーダー
物性基礎
水素様原子 水素原子 水素様原子 エネルギー固有値 波動関数 主量子数 角運動量 方位量子数 磁気量子数 原子核 + 電子 個 F p F = V = 水素様原子 古典力学 水素様原子 量子力学 角運動量 L p F p L 運動方程式 d dt p = d d d p p = p + dt dt dt = p p = d dt L = 角運動量の保存則 ポテンシャルエネルギー V = 4πε =
コンピュータグラフィックス第6回
コンピュータグラフィックス 第 6 回 モデリング技法 1 ~3 次元形状表現 ~ 理工学部 兼任講師藤堂英樹 本日の講義内容 モデリング技法 1 様々な形状モデル 曲線 曲面 2014/11/10 コンピュータグラフィックス 2 CG 制作の主なワークフロー 3DCG ソフトウェアの場合 モデリング カメラ シーン アニメーション テクスチャ 質感 ライティング 画像生成 2014/11/10 コンピュータグラフィックス
d (i) (ii) 1 Georges[2] Maier [3] [1] ω = 0 1
![d (i) (ii) 1 Georges[2] Maier [3] [1] ω = 0 1](/thumbs/94/121850661.jpg "d (i) (ii) 1 Georges[2] Maier [3] [1] ω = 0 1")
16 5 19 10 d (i) (ii) 1 Georges[2] Maier [3] 2 10 1 [1] ω = 0 1 [4, 5] Dynamical Mean-Field Theory (DMFT) [2] DMFT I CPA [10] CPA CPA Σ(z) z CPA Σ(z) Σ(z) Σ(z) z - CPA Σ(z) DMFT Σ(z) CPA [6] 3 1960 [7]
配信先 : 東北大学 宮城県政記者会 東北電力記者クラブ科学技術振興機構 文部科学記者会 科学記者会配付日時 : 平成 30 年 5 月 25 日午後 2 時 ( 日本時間 ) 解禁日時 : 平成 30 年 5 月 29 日午前 0 時 ( 日本時間 ) 報道機関各位 平成 30 年 5 月 25
配信先 : 東北大学 宮城県政記者会 東北電力記者クラブ科学技術振興機構 文部科学記者会 科学記者会配付日時 : 平成 30 年 5 月 25 日午後 2 時 ( 日本時間 ) 解禁日時 : 平成 30 年 5 月 29 日午前 0 時 ( 日本時間 ) 報道機関各位 平成 30 年 5 月 25 日 東北大学材料科学高等研究所 (AIMR) 東北大学金属材料研究所科学技術振興機構 (JST) スピン流スイッチの動作原理を発見
物性物理学 I( 平山 ) 補足資料 No.6 ( 量子ポイントコンタクト ) 右図のように 2つ物質が非常に小さな接点を介して接触している状況を考えましょう 物質中の電子の平均自由行程に比べて 接点のサイズが非常に小さな場合 この接点を量子ポイントコンタクトと呼ぶことがあります この系で左右の2つ
物性物理学 I( 平山 ) 補足資料 No.6 ( 量子ポイントコンタクト ) 右図のように つ物質が非常に小さな接点を介して接触している状況を考えましょう 物質中の電子の平均自由行程に比べて 接点のサイズが非常に小さな場合 この接点を量子ポイントコンタクトと呼ぶことがあります この系で左右のつの物質の間に電位差を設けて左から右に向かって電流を流すことを行った場合に接点を通って流れる電流を求めるためには
EPSON LP-8900ユーザーズガイド
3 4 5 6 7 8 abc ade w p s 9 10 s s 11 p 12 p 13 14 p s 15 p s A B 16 w 17 C p 18 D E F 19 p w G H 20 A B 21 C s p D 22 E s p w 23 w w s 24 p w s 25 w 26 p p 27 w p s 28 w p 29 w p s 30 p s 31 A s B 32
9, 10) 11, 12) 13, 14) 15) QED 16) , 19, 20) 21, 22) tight-binding Chern Hofstadter 23) Haldane 24) tight-binding Chern 25, 26) Chern 3 18, 1
March 2015 A B A B 1 1) 1990 Hubbard Mielke 2, 3, 4) 1 8) 1 Hubbard 5) 6) 7) 1 9, 10) 11, 12) 13, 14) 15) QED 16) 2 2011 18, 19, 20) 21, 22) tight-binding Chern Hofstadter 23) Haldane 24) tight-binding
\mathrm{m}_{\text{ }}$ ( ) 1. :? $\dagger_{\vee}\mathrm{a}$ (Escherichia $(E.)$ co $l\mathrm{i}$) (Bacillus $(B.)$ subtilis) $0\mu
\mathrm{m}_{\text{ }}$ 1453 2005 85-100 85 ( ) 1. :? $\dagger_{\vee}\mathrm{a}$ (Escherichia $(E.)$ co $l\mathrm{i}$) (Bacillus $(B.)$ subtilis) $0\mu 05\sim 1 $2\sim 4\mu \mathrm{m}$ \nearrow $\mathrm{a}$
68 JAXA-RR r v m Ó e ε 0 E = - Ó/ r f f 0 f 1 f = f 0 + f 1 x k f 1 = f k e ikx Ó = Ó k e ikx Ó k 3
67 1 Landau Damping and RF Current Drive Kazuya UEHARA* 1 Abstract The current drive due to the rf travelling wave has been available to sustain the plasma current of tokamaks aiming the stational operation.
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時間反転対称性によって保護されたトポロジカル相と密度演算子の部分転置について ~ 時間反転対称性によって保護された Haldane 相の order parameter~ 塩崎謙理研 時間反転対称性によって保護されたトポロジカル相と密度演算子の部分転置について ~ 時間反転対称性によって保護された Haldane 鎖の order parameter~ 塩崎謙理研 目次 1. 対称性によって保護されたトポロジカル相
1 (Contents) (1) Beginning of the Universe, Dark Energy and Dark Matter Noboru NAKANISHI 2 2. Problem of Heat Exchanger (1) Kenji
8 4 2018 6 2018 6 7 1 (Contents) 1. 2 2. (1) 22 3. 31 1. Beginning of the Universe, Dark Energy and Dark Matter Noboru NAKANISHI 2 2. Problem of Heat Exchanger (1) Kenji SETO 22 3. Editorial Comments Tadashi
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研究期間 : 平成 22 年度 絶縁体中のスピン流を用いた 超低電力量子情報伝送 演算機能デバイスの研究開発 安藤和也 東北大学金属材料研究所 総務省戦略的情報通信研究開発推進制度 (SCOPE) 若手 ICT 研究者育成型研究開発 Outline 1. 研究背景と研究開発のターゲット スピントロニクスとスピン流 2. 研究期間内 ( 平成 22 年度 ) の主要研究成果 1. あらゆる物質へ応用可能なスピン注入手法の確立
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メタマテリアルの光応答 量子物性科学講座 冨田知志 メタマテリアルとは meta-: higher, beyond Oxford ALD Pendry, Contemporary Phys. (004) メタマテリアル (meta-material): 波長 λ に対して十分小さい要素を組み合わせて 自然界には無い物性を実現した人工物質 ( 材料 ) 通常の物質 :, は構成原子に起因 メタ物質 :
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LHC 加速器での鉛鉛衝突における中性 πおよびω 中間子測定の最適化 日栄綾子 M081043 クォーク物理学研究室 目的 概要 目的 LHC 加速器における TeV 領域の鉛鉛衝突実験における中性 π および ω 中間子の測定の実現可能性の検証 および実際の測定へ向けた最適化 何故鉛鉛衝突を利用して 何を知りたいのか中性 πおよびω 中間子測定の魅力 ALICE 実験検出器群 概要予想される統計量およびバックグランドに対するシグナルの有意性を見積もった
<4D F736F F F696E74202D2094BC93B191CC82CC D B322E >
半導体の数理モデル 龍谷大学理工学部数理情報学科 T070059 田中元基 T070117 吉田朱里 指導教授 飯田晋司 目次第 5 章半導体に流れる電流 5-1: ドリフト電流 5-: 拡散電流 5-3: ホール効果第 1 章はじめに第 6 章接合の物理第 章数理モデルとは? 6-1: 接合第 3 章半導体の性質 6-: ショットキー接合とオーミック接触 3-1: 半導体とは第 7 章ダイオードとトランジスタ
(Cooper) BCS Frölich Cooper (1956 ) Cooper (BEC) Cooper Cooper BCS-BEC Ketterle, Baym Feynman Feynman Onsager (wild-eyed) Feyman Onsager Feynman Coope
青木秀夫 BCS: 50 Years 書評 日本物理学会誌 67, 414 (2012) の unabridged version (not for distribution) Leon N. Cooper and Dmitri Feldman (eds.) BCS: 50 Years World Scientific, Singapore, 2011 [専門 大学院 学部向] 青木秀夫 東大 理 超伝導は
1 2 LDA Local Density Approximation 2 LDA 1 LDA LDA N N N H = N [ 2 j + V ion (r j ) ] + 1 e 2 2 r j r k j j k (3) V ion V ion (r) = I Z I e 2 r
![1 2 LDA Local Density Approximation 2 LDA 1 LDA LDA N N N H = N [ 2 j + V ion (r j ) ] + 1 e 2 2 r j r k j j k (3) V ion V ion (r) = I Z I e 2 r](/thumbs/91/104998910.jpg "1 2 LDA Local Density Approximation 2 LDA 1 LDA LDA N N N H = N [ 2 j + V ion (r j ) ] + 1 e 2 2 r j r k j j k (3) V ion V ion (r) = I Z I e 2 r")
11 March 2005 1 [ { } ] 3 1/3 2 + V ion (r) + V H (r) 3α 4π ρ σ(r) ϕ iσ (r) = ε iσ ϕ iσ (r) (1) KS Kohn-Sham [ 2 + V ion (r) + V H (r) + V σ xc(r) ] ϕ iσ (r) = ε iσ ϕ iσ (r) (2) 1 2 1 2 2 1 1 2 LDA Local
2018/6/12 表面の電子状態 表面に局在する電子状態 表面電子状態表面準位 1. ショックレー状態 ( 準位 ) 2. タム状態 ( 準位 ) 3. 鏡像状態 ( 準位 ) 4. 表面バンドのナローイング 5. 吸着子の状態密度 鏡像力によるポテンシャル 表面からzの位置の電子に働く力とポテン
表面の電子状態 表面に局在する電子状態 表面電子状態表面準位. ショックレー状態 ( 準位. タム状態 ( 準位 3. 鏡像状態 ( 準位 4. 表面バンドのナローイング 5. 吸着子の状態密度 鏡像力によるポテンシャル 表面からzの位置の電子に働く力とポテンシャル e F z ( z z e V ( z ( Fz dz 4z e V ( z 4z ( z > ( z < のときの電子の運動を考える
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( 第 3 回 ) 鹿間信介摂南大学工学部電気電子工学科 4.3 オームの法則 4.4 金属の電気抵抗 4.5 ジュール熱 演習 4.3 オームの法則 E 電池 電圧 V 抵抗 電流 I 可変抵抗 抵抗両端の電圧 V [V] と電流 I [A] には比例関係がある V =I (: 電気抵抗 ; 比例定数 ) 大 電流が流れにくい 抵抗の単位 : オーム [Ω] 1[Ω]=1[V/A] 1V の電圧を加えたときに
マスコミへの訃報送信における注意事項
電子のスピンが量子液体状態にある特異な金属の発見 結晶中で独立に振る舞う電荷とスピン 1. 発表者 : 大池広志 ( 東京大学大学院工学系研究科物理工学専攻学術支援専門職員 : 研究当時 ) 鈴木悠司 ( 東京大学大学院工学系研究科物理工学専攻修士課程 1 年生 : 研究当時 ) 谷口弘三 ( 埼玉大学大学院理工学研究科物質科学部門准教授 ) 宮川和也 ( 東京大学大学院工学系研究科物理工学専攻助教
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Cellulr uo nd heir eigenlues 東洋大学総合情報学部 佐藤忠一 Tdzu So Depren o Inorion Siene nd rs Toyo Uniersiy. まえがき 一次元セルオ-トマトンは数学的には記号列上の行列の固有値問題である 固有値問題の行列はふつう複素数体上の行列である 量子力学における固有値問題も無限次元ではあるが関数環上の行列でその成分は可換環である
untitled
2012 R. Leturcq IEMN CNRSK. Ensslin A. C. Gossard Univ. California Markus Büttiker, Peter Hänggi, Pierre Gaspard, (S) 1 2 1980 etc. Exotic materials MEMS micro electro mechanical systems etc. ~ 0.8μm Webb
スライド 1
平成 24 年度大学院共通授業科目トポロジー理工学特別講義 Ⅱ 有機導体における密度波状態 応用物理学専攻トポロジー工学研究室 DC1 上遠野一広 目次 低次元導体, 有機導体の特徴について ゆらぎと次元性の関係と朝永 -Luttinger 液体 (g-gology) 私の研究について 目次 低次元導体, 有機導体の特徴について ゆらぎと次元性の関係と朝永 -Luttinger 液体 (g-gology)
004〜011_病院レホ06.indd
Report 4 animal specialist 2012.8 5 animal specialist 2012.8 6 animal specialist 2012.8 7 animal specialist 2012.8 Report 8 animal specialist 2012.8 9 animal specialist 2012.8 Report 10 animal specialist
Hilbert, von Neuman [1, p.86] kt 2 1 [1, 2] 2 2
![Hilbert, von Neuman [1, p.86] kt 2 1 [1, 2] 2 2](/thumbs/91/105692760.jpg "Hilbert, von Neuman [1, p.86] kt 2 1 [1, 2] 2 2")
hara@math.kyushu-u.ac.jp 1 1 1.1............................................... 2 1.2............................................. 3 2 3 3 5 3.1............................................. 6 3.2...................................
T g T 0 T 0 fragile * ) 1 9) η T g T g /T *1. τ τ η = Gτ. G τ
615-851 ryoichi@chemekyoto-uacjp 66-852 onuki@scphyskyoto-uacjp 1 T g T T fragile *2 1 11) 1 9) η T g T g /T *1 τ 198 τ η = Gτ G τ T c η τ 12) strong fragile T c strong η η exp(e/k B T ) 1 2/3 E SiO 2
Microsoft PowerPoint - 第３回２.ppt
講義内容 講義内容 次元ベクトル 関数の直交性フーリエ級数 次元代表的な対の諸性質コンボリューション たたみこみ積分 サンプリング定理 次元離散 次元空間周波数の概念 次元代表的な 次元対 次元離散 次元ベクトル 関数の直交性フーリエ級数 次元代表的な対の諸性質コンボリューション たたみこみ積分 サンプリング定理 次元離散 次元空間周波数の概念 次元代表的な 次元対 次元離散 ベクトルの直交性 3
<4D F736F F D DC58F498D65817A88D98FED837A815B838B8CF889CA5F835E834F974C2E646F63>
2014 年 8 月 13 日独立行政法人理化学研究所国立大学法人東京大学国立大学法人東北大学 異常量子ホール効果の量子化則を実験的に検証 -トポロジカル絶縁体を用いた省電力素子の基礎原理確立へ- 本研究成果のポイント 無磁場でエネルギー損失なく電流が流れる 異常量子ホール効果 を観測 異常量子ホール効果 の量子化則が 整数量子ホール効果 と同様であることを発見 磁場を必要としない省電力素子の実現に向け大きく前進理化学研究所
１ 背景 物質を構成する陽子や電子はフェルミ粒子と呼ばれ 通常反粒子が別の粒子として存在します 例えば 電 子の反粒子は陽電子であり 異なる符号の電荷を持つためこれらは別の粒子と見なせます 一方で 粒子と反 粒子が同一という特異な性質をもつ中性のフェルミ粒子が 素粒子の一つとして 1937 年に予言
幻の粒子 マヨラナ粒子 の発見 トポロジカル量子コンピューターの実現に期待 概要 京都大学大学院理学研究科の笠原裕一 准教授 松田祐司 同教授 大西隆史 同修士課程学生 研究当時 現 富士通株式会社 馬斯嘯 同修士課程学生 東京大学大学院新領域創成科学研究科の芝内孝禎 教授 水 上雄太 同助教 東京大学大学院工学系研究科の求幸年 教授 東京工業大学理学院の田中秀数 教授 那須譲 治 同助教 栗田伸之
元素戦略アウトルック 材料と全面代替戦略
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 23 2.2.4 スカンジウム ジウム内包フラーレンに関する研究 などがある スカンジウムはレアメタルの中でも特に希少な金属で 製 錬のプロセス技術を確立すること自体が研究課題である プ ロセスに関する研究は東京大で行われている その他 スカンジウム錯体を用いた触媒への応用 スカン 24 2.2.5
B. モル濃度 速度定数と化学反応の速さ 1.1 段階反応 ( 単純反応 ): + I HI を例に H ヨウ化水素 HI が生成する速さ は,H と I のモル濃度をそれぞれ [ ], [ I ] [ H ] [ I ] に比例することが, 実験により, わかっている したがって, 比例定数を k
![B. モル濃度 速度定数と化学反応の速さ 1.1 段階反応 ( 単純反応 ): + I HI を例に H ヨウ化水素 HI が生成する速さ は,H と I のモル濃度をそれぞれ [ ], [ I ] [ H ] [ I ] に比例することが, 実験により, わかっている したがって, 比例定数を k](/thumbs/81/83835231.jpg "B. モル濃度 速度定数と化学反応の速さ 1.1 段階反応 ( 単純反応 ): + I HI を例に H ヨウ化水素 HI が生成する速さ は,H と I のモル濃度をそれぞれ [ ], [ I ] [ H ] [ I ] に比例することが, 実験により, わかっている したがって, 比例定数を k")
反応速度 触媒 速度定数 反応次数について. 化学反応の速さの表し方 速さとは単位時間あたりの変化の大きさである 大きさの値は 0 以上ですから, 速さは 0 以上の値をとる 化学反応の速さは単位時間あたりの物質のモル濃度変化の大きさで表すのが一般的 たとえば, a + bb c (, B, は物質, a, b, c は係数 ) という反応において,, B, それぞれの反応の速さを, B, とし,
H AB φ A,1s (r r A )Hφ B,1s (r r B )dr (9) S AB φ A,1s (r r A )φ B,1s (r r B )dr (10) とした (S AA = S BB = 1). なお,H ij は共鳴積分 (resonance integra),s ij は重
半経験量子計算法 : Tight-binding( 強結合近似 ) 計算の基礎 1. 基礎 Tight-binding 近似 ( 強結合近似, TB 近似あるいは TB 法などとも呼ばれる ) とは, 電子が強く拘束されており隣り合う軌道へ自由に移動できない, とする近似であり, 自由電子近似とは対極にある. 但し, 軌道間はわずかに重なり合っているので, 全く飛び移れないわけではない. Tight-binding
tsunoda _1
モンテカルロ殻模型による ベータ崩壊の研究 東京大学原子核科学研究センター (CNS) 角田佑介 モンテカルロ殻模型による研究対象の核種 Hg r プロセス Sn Sm Zr モンテカルロ殻模型 (MCSM) により 従来の殻模型計算の手法では困難な核種も計算可能に 理研仁科センターアーカイブより引用 原子核の形状 : spherical oblate prolate 一部の核種では異なる形状を持つ固有状態が近いエネルギーに現れる
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008 年度冬学期 量子化学 Ⅲ 章量子化学の応用 4.4. 相対論的効果 009 年 月 8 日 担当 : 常田貴夫准教授 相対性理論 A. Einstein 特殊相対論 (905 年 ) 相対性原理: ローレンツ変換に対して物理法則の形は不変 光速度不変 : 互いに等速運動する座標系で光速度は常に一定 ミンコフスキーの4 次元空間座標系 ( 等速系のみ ) 一般相対論 (96 年 ) 等価原理
1. 1.1....................... 1.2............................ 1.3.................... 1.4.................. 2. 2.1.................... 2.2..................... 2.3.................... 3. 3.1.....................
[ ] = L [δ (D ) (x )] = L D [g ] = L D [E ] = L Table : ħh = m = D D, V (x ) = g δ (D ) (x ) E g D E (Table )D = Schrödinger (.3)D = (regularization)
![[ ] = L [δ (D ) (x )] = L D [g ] = L D [E ] = L Table : ħh = m = D D, V (x ) = g δ (D ) (x ) E g D E (Table )D = Schrödinger (.3)D = (regularization)](/thumbs/47/23763429.jpg "[ ] = L [δ (D ) (x )] = L D [g ] = L D [E ] = L Table : ħh = m = D D, V (x ) = g δ (D ) (x ) E g D E (Table )D = Schrödinger (.3)D = (regularization)")
. D............................................... : E = κ ............................................ 3.................................................
スピン流を用いて磁気の揺らぎを高感度に検出することに成功 スピン流を用いた高感度磁気センサへ道 1. 発表者 : 新見康洋 ( 大阪大学大学院理学研究科准教授 研究当時 : 東京大学物性研究所助教 ) 木俣基 ( 東京大学物性研究所助教 ) 大森康智 ( 東京大学新領域創成科学研究科物理学専攻博士課
スピン流を用いて磁気の揺らぎを高感度に検出することに成功 スピン流を用いた高感度磁気センサへ道 1. 発表者 : 新見康洋 ( 大阪大学大学院理学研究科准教授 研究当時 : 東京大学物性研究所助教 ) 木俣基 ( 東京大学物性研究所助教 ) 大森康智 ( 東京大学新領域創成科学研究科物理学専攻博士課程 1 年 ) 顧波 ( 日本原子力研究開発機構先端基礎研究センター研究員 ) Timothy Ziman
線形弾性体 線形弾性体 応力テンソル とひずみテンソルソル の各成分が線形関係を有する固体. kl 応力テンソル O kl ひずみテンソル
Constitutive equation of elasti solid Hooke s law λδ μ kk Lame s onstant λ μ ( )( ) ( ) linear elasti solid kl kl Copyright is reserved. No part of this doument may be reprodued for profit. 線形弾性体 線形弾性体
(Osamu Ogurisu) V. V. Semenov [1] :2 $\mu$ 1/2 ; $N-1$ $N$ $\mu$ $Q$ $ \mu Q $ ( $2(N-1)$ Corollary $3.5_{\text{ }}$ Remark 3
![(Osamu Ogurisu) V. V. Semenov [1] :2 $\mu$ 1/2 ; $N-1$ $N$ $\mu$ $Q$ $ \mu Q $ ( $2(N-1)$ Corollary $3.5_{\text{ }}$ Remark 3](/thumbs/93/111881990.jpg "(Osamu Ogurisu) V. V. Semenov [1] :2 $\mu$ 1/2 ; $N-1$ $N$ $\mu$ $Q$ $ \mu Q $ ( $2(N-1)$ Corollary $3.5_{\text{ }}$ Remark 3")
Title 異常磁気能率を伴うディラック方程式 ( 量子情報理論と開放系 ) Author(s) 小栗栖, 修 Citation 数理解析研究所講究録 (1997), 982: 41-51 Issue Date 1997-03 URL http://hdl.handle.net/2433/60922 Right Type Departmental Bulletin Paper Textversion
RX501NC_LTE Mobile Router取説.indb
2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 1 2 3 4 5 6 7 8 19 20 21 22 1 1 23 1 24 25 1 1 26 A 1 B C 27 D 1 E F 28 1 29 1 A A 30 31 2 A B C D E F 32 G 2 H A B C D 33 E 2 F 34 A B C D 2 E 35 2 A B C D 36
QCD 1 QCD GeV 2014 QCD 2015 QCD SU(3) QCD A µ g µν QCD 1
QCD 1 QCD GeV 2014 QCD 2015 QCD SU(3) QCD A µ g µν QCD 1 (vierbein) QCD QCD 1 1: QCD QCD Γ ρ µν A µ R σ µνρ F µν g µν A µ Lagrangian gr TrFµν F µν No. Yes. Yes. No. No! Yes! [1] Nash & Sen [2] Riemann
薄膜結晶成長の基礎3.dvi
3 464-8602 1 [1] 2 3 (epitaxy) (homoepitaxy) (heteroepitaxy) 1 Makio Uwaha. E-mail:uwaha@nagoya-u.jp; http://slab.phys.nagoya-u.ac.jp/uwaha/ 2 3.1 [2] (strain) r u(r) ɛ αγ (r) = 1 ( uα + u ) γ (3.1) 2
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半極性バルク GaN 基板上への LED の開発 実用レベルの発光効率と面内偏光の実現 船戸充講師, 川上養一助教授, 上田雅也 (D1) 京都大学 工学研究科 電子工学専攻 成川幸男, 小杉卓生, 高橋正良, 向井孝志日亜化学工業株式会社 謝辞 : 京都ナノテク事業創造クラスター 背 景 III 族窒化物半導体 :AlN,GaN,InN 紫外域 (AlN) から可視域 (GaN) を通って赤外域
,, Andrej Gendiar (Density Matrix Renormalization Group, DMRG) 1 10 S.R. White [1, 2] 2 DMRG ( ) [3, 2] DMRG Baxter [4, 5] 2 Ising 2 1 Ising 1 1 Ising
![,, Andrej Gendiar (Density Matrix Renormalization Group, DMRG) 1 10 S.R. White [1, 2] 2 DMRG ( ) [3, 2] DMRG Baxter [4, 5] 2 Ising 2 1 Ising 1 1 Ising](/thumbs/94/118770363.jpg ",, Andrej Gendiar (Density Matrix Renormalization Group, DMRG) 1 10 S.R. White [1, 2] 2 DMRG ( ) [3, 2] DMRG Baxter [4, 5] 2 Ising 2 1 Ising 1 1 Ising")
,, Andrej Gendiar (Density Matrix Renormalization Group, DMRG) 1 10 S.R. White [1, 2] 2 DMRG ( ) [3, 2] DMRG Baxter [4, 5] 2 Ising 2 1 Ising 1 1 Ising Model 1 Ising 1 Ising Model N Ising (σ i = ±1) (Free
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半導体工学第 9 回目 / OKM 1 MOSFET の動作原理 しきい電圧 (V( TH) と制御 E 型と D 型 0 次近似によるドレイン電流解析 半導体工学第 9 回目 / OKM 2 電子のエネルギーバンド図での考察 金属 (M) 酸化膜 (O) シリコン (S) 熱平衡でフラットバンド 伝導帯 E c 電子エネルギ シリコンと金属の仕事関数が等しい 界面を含む酸化膜中に余分な電荷がない
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. 化学反応と溶液 - 遷移状態理論と溶液論 -.. 遷移状態理論 と溶液論 7 年 5 月 5 日 衝突論と遷移状態理論の比較 + 生成物 原子どうしの反応 活性錯体 ( 遷移状態 ) は 3つの並進 つの回転の自由度をもつ (1つの振動モードは分解に相当 ) 3/ [ ( m m) T] 8 IT q q π + π tansqot 3 h h との並進分配関数 [ πmt] 3/ [ ] 3/
1/15 平成 29 年 3 月 24 日午前 11 時 48 分第八章ニュートリノ質量行列 第八章 フレーバーニュートリノ ( e, m, t ) 換で結びつく (5.12) の ( e, m ) ニュートリノ質量行列 3 種混合 n n n と質量固有状態のニュートリノ ( n1, n 2, n
/5 平成 9 年 月 4 日午前 時 48 分第八章ニュートリノ質量行列 第八章 フレーバーニュートリノ ( t ) 換で結びつく (5.) の ( ) ニュートリノ質量行列 種混合 と質量固有状態のニュートリノ ( ) と ( ) の場合の は ユニタリー変 æ æ cosq siq æ ø -siq cosq ø ø (8.) 以外に æ æ cosq siq æ -siq cosq t ø
様式（１） 申請受付
研究助成報告書 ( 中間 終了 ) No.1 整理番号 H28-J-146 報告者氏名米澤進吾 研究課題名 新規アンチペロブスカイト酸化物超伝導体とその関連物質の研究 < 代表研究者 > 機関名 : 京都大学理学研究科 職名 : 助教 氏名 : 米澤進吾 < 共同研究者 > 機関名 : 京都大学理学研究科 職名 : 教授 氏名 : 前野悦輝 機関名 : 京都大学理学研究科 職名 : 博士課程学生 氏名
1/2 ( ) 1 * 1 2/3 *2 up charm top -1/3 down strange bottom 6 (ν e, ν µ, ν τ ) -1 (e) (µ) (τ) 6 ( 2 ) 6 6 I II III u d ν e e c s ν µ µ t b ν τ τ (2a) (
August 26, 2005 1 1 1.1...................................... 1 1.2......................... 4 1.3....................... 5 1.4.............. 7 1.5.................... 8 1.6 GIM..........................
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( 第 5 回 ) 鹿間信介摂南大学理工学部電気電子工学科 後半部 (4~5 章 ) のまとめ 4. 導体 4.3 誘電体 5. 磁性体 5. 電気抵抗 演習 静電誘導電界とその重ね合わせ 導体内部の電荷 : 外部電界 誘導電界の重ね合わせ電界を感じる () 内部電荷自身が移動することで作り出した電界にも反応 () さらに移動場所を変える (3) 上記 ()~() の繰り返し 最終的に落ち着く状態
30 3..........................................................................................3.................................... 4.4..................................... 6 A Q, P s- 7 B α- 9 Q P ()
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( ) 2010 11 21 1 review Onsager [1] 2 2 1 1 PPM 2010-09 図 1: 実験装置の図 写真中央にある円筒形の容器が超電導コイルで囲まれた真空 容器で この中に電子を閉じ込める 左側の四角い箱の中には光学系が設置されて おり 電子の像を箱左端の CCD カメラへ導く役割を担う このようにして超電導マ グネットから CCD カメラを遠ざけないと 強磁場の影響を受け正しい撮像が行え
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5 章摂動法 ( 次の Moller-Plesset (MP) 法のために ) // 水素原子など 電子系を除いては 原子系の Schrödiger 方程式を解析的に解くことはできない 分子系の Schrödiger 方程式の正確な数値解を求めることも困難である そこで Hartree-Fock(H-F) 法を導入した H-F 法は Schrödiger 方程式が与える全エネルギーの 99% を再現することができる優れた近似方法である
IPSJ SIG Technical Report Sphere Loose Packing Simulation Model and Approximation Formula for Packing Density Shuji Yamada, 1 Jinko Kanno 2 an
1 2 3 - Sphere Loose Packing Simulation Model and Approimation Formula for Packing Density Shuji Yamada, 1 Jinko Kanno 2 and Miki Miyauchi 3 A new simulation model for the sphere random loose packing is
学習指導要領
(1) 数と式 ア数と集合 ( ア ) 実数数を実数まで拡張する意義を理解し 簡単な無理数の四則計算をすること 絶対値の意味を理解し適切な処理することができる 例題 1-3 の絶対値をはずせ 展開公式 ( a + b ) ( a - b ) = a 2 - b 2 を利用して根号を含む分数の分母を有理化することができる 例題 5 5 + 2 の分母を有理化せよ 実数の整数部分と小数部分の表し方を理解している
( ) ) AGD 2) 7) 1
( 9 5 6 ) ) AGD ) 7) S. ψ (r, t) ψ(r, t) (r, t) Ĥ ψ(r, t) = e iĥt/ħ ψ(r, )e iĥt/ħ ˆn(r, t) = ψ (r, t)ψ(r, t) () : ψ(r, t)ψ (r, t) ψ (r, t)ψ(r, t) = δ(r r ) () ψ(r, t)ψ(r, t) ψ(r, t)ψ(r, t) = (3) ψ (r,
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ナノ量子フォトニクス 資料2-1 科学技術 学術審議会 研究計画 評価分科会 第10期ナノテクノロジー 材料科学技術委員会 第3回 未来の量子通信技術に向けた光デバイスの研究 理化学研究所 開拓研究本部 加藤ナノ量子フォトニクス研究室 光量子工学研究センター 量子オプトエレクトロニクス研究チーム 加藤雄一郎 Nanoscale Quantum Photonics Laboratory, RIKEN
59...ec6
No.59 2012 1 SIV SIV SIV HA NA PB1 PB2 PA NP M NS (H3N2) SIV (H1N1) SIV (H1N1) (H3N2) (H1N1) H1N2 H3N2 H1N2 H1N1 SIV (H1N1)2009 2 Proc Jpn Pig Vet Soc No.59 2012 No.59 2012 3 4 Proc Jpn Pig Vet Soc No.59
1 *1 (James Clerk Maxwell) c * *3 *4 *5 *1 James Clerk Maxwell, On Physical Lines of Force. Part I. The Theory of Molecular Vortices applied to Magnet
KazumotoIguchi Research Laboratory(KIRL) 01 9 6 1 1 *1 (James Clerk Maxwell) c * *3 *4 *5 *1 James Clerk Maxwell, On Physical Lines of Force. Part I. The Theory of Molecular Vortices applied to Magnetic
BIT -2-
2004.3.31 10 11 12-1- BIT -2- -3-256 258 932 524 585 -4- -5- A B A B AB A B A B C AB A B AB AB AB AB -6- -7- A B -8- -9- -10- mm -11- fax -12- -13- -14- -15- s58.10.1 1255 4.2 30.10-16- -17- -18- -19-6.12.10
2011 年度第 41 回天文 天体物理若手夏の学校 2011/8/1( 月 )-4( 木 ) 星間現象 18b 初代星形成における水素分子冷却モデルの影響 平野信吾 ( 東京大学 M2) 1. Introduction 初代星と水素分子冷却ファーストスター ( 初代星, PopIII) は重元素を
2011 年度第 41 回天文 天体物理若手夏の学校 2011/8/1( 月 )-4( 木 ) 星間現象 18b 初代星形成における水素分子冷却モデルの影響 平野信吾 ( 東京大学 M2) 1. Introduction 初代星と水素分子冷却ファーストスター ( 初代星, PopIII) は重元素を含まない原始ガスから形成される 宇宙で最初に誕生する星である 初代星はその後の星形成や再電離など宇宙初期の天文現象に強く関係し
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区分求積法. 面積 ( )/ f () > n + n, S 長方形の和集合で近似 n f (n ) リーマン和 f (n ) 区分求積法 リーマン和 S S n n / n n f ()d リーマン積分 ( + ) + S (, f ( )) 微分の心 Zoom In して局所的な性質を調べる 積分の心 Zoom Ou して大域的な性質を調べる 曲線の長さ 領域の面積や体積 ある領域に含まれる物質の質量