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- くうしょう ひのと
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1 低温科学 A (5/5, 5/22, 5/29) レーザーによる希薄原子気体の冷却と ボース アインシュタイン凝縮 物理第一教室量子光学研究室 高橋義朗 [email protected] 5 号館 203 号室
2 講義予定. イントロダクション高分解能レーザー分光からボース アインシュタイン凝縮へ 2. 光と原子の相互作用 2-. 光子とは 準位原子とは 2-3. 光子と原子の相互作用 3. レーザー冷却 トラップの原理 3-. 光が原子に及ぼす力 : その - 放射圧 3-2. ドップラー冷却法 3-3. 光が原子に及ぼす力 : その 2- 双極子力 3-4. レーザー冷却原子の応用 4. 原子気体のボース アインシュタイン凝縮 (BEC) 4-.BEC の生成 4-2. 基本的性質 4-3. 様々な発展
3 . イントロダクション K ) ガラスセル中のランダムに熱運動する原子集団 検出器 ドップラー拡がり 衝突拡がり (~GHz) >> 原子エネルギー準位の微細な構造 : (<00MHz) 光のドップラー (Doppler) 効果 : 速度 v 0 で角周波数 ωの光源に向かっていく原子 v0 が感じる光の周波数は ' ( ) となる c
4 飽和吸収分光法の開発 98 A. L. Schawlow ほかレーザー分光学への寄与 プローブ光 ポンプ光 検出器 transmission Doppler width Hyperfine structure
5 高精度原子分光法の開発 2) 高温のオーブンから出てくる原子ビーム検出器 検出器 短い相互作用時間 :~ 0 µs 989 N. F. Ramsey H. G. Dehmelt, W. Paul ( ラムゼー共鳴法 イオントラップ法 ) L~m 相互作用時間 : ~ ms
6 中性原子のレーザー冷却法の開発 997 S. Chu, C. Cohen-Tannoudji, W. D. Phillips Photon (ω) p=hk Atom(ω 0 ) p=hk ω+kv ω- kv P=mv Doppler Cooling Photon (ω) T=µK 相互作用時間 >h 光による原子の運動のコントロール
7 原子気体のボース アインシュタイン凝縮の実現 200 E. Cornell, C. Wieman, W. Ketterle PSD n 3 db / 2m k T 3 n h A B 位相空間密度 :ρ> 2.62 T C =00 nk, n=0 4 /cm 3 高温 : 原子はランダムに熱運動をしています 低温 : レーザー冷却法により低温になった原子では 波動性が顕著に表れます 極低温 : さらに冷却されるとお互いの波が重なり合い 純粋に量子力学的な相転移が起きます これがボース アインシュタイン凝縮 (BEC) です
8 石田先生講義ノートより
9 Atom Laser: コヒーレントな物質波 原子気体の様々な応用 Atom Chip: 原子回路 Quantum Simulation: 原子を使ったクリーンな 凝縮系 物理 超流動 -Mott 絶縁体転移 BEC-BCS Crossover: 原子間相互作用の完全なコントロール Quantum Computation: 優れた拡張性と操作性
10 量子コンピューターとは? 究極の量子デバイス 古典計算機と比べてある種の問題を非常に速く計算することができる 大きい数の素因数分解 Example) 難しい : 現代暗号の安全性 量子コンピューターでは量子ビット (QUBIT) を使う ユニタリー変換
11 量子計算機の候補 イオントラップ 分子の核磁気共鳴 超伝導体 光格子中の冷却原子 量子ドット
12 2. 光子と原子の相互作用 2-. 光子とは (i) 定義電磁波を量子化して得られる粒子エネルギー : h 運動量 : (ii) スペクトル (iii) 偏光 ラジオ波 ~ MHz(=0 6 Hz) マイクロ波 ~ GHz (=0 9 Hz) 光 ~ 0 4 Hz X- 線 ~ 0 8 Hz E ( E E )cos( kzt) x y p h / k (h: Planck 定数 ) E x k // z (iv) 光子の集団としてのレーザー光 E y コヒーレント ( 位相が揃っている ) である単色性 指向性がよい vs ランプ光 : インコヒーレント である : 単色性 指向性がよくない
13 2. 光子と原子の相互作用 2-2. 原子とは (i) 原子の定義 原子核と電子の束縛状態離散的エネルギー準位を持つ. E 3 E 2 E (ii) 2 準位原子 特定の 2 準位 E と E 2 しか考えない E 2 E (iii) ド ブロイ (de Broglie) 波 db h / p 原子光学 原子干渉 thermal de Broglie 波長 : h / 2mk th B T
14 石田先生講義ノートより
15 2-3. 光子と原子の相互作用 (i) 吸収 自然放出 誘導放出 2. 光子と原子の相互作用 h E 2 E E 2 E 2 吸収 E E E 2 h E 2 E 自然放出 E 2 E E E 2 h E 2 E h E 2 E E 2 誘導放出 E E LASER: Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation (ii) Bohr s Quantum Jump
16 イオントラップ 単一原子検出 202 ノーベル賞 光格子 λ/2
17 単一原子操作
18 2. 光子と原子の相互作用 (iii) レート方程式による取り扱い h n n g e R Rn Rn g g R Rn Rn e e T T T n n e e E e E g n e Population ( 占拠数 ) n g n e n g W n e n g Population Difference ( 占拠数差 ) W 2RW T ( W) W 0 W st 2T R R 2T I / I s 2 (2T ) E e E ) ( g Detuning( 離調 ) I s : 飽和強度
19 3. レーザー冷却 トラップの原理 3-. 光が原子に及ぼす力 : その - 放射圧 (i) 運動量の授受 h p h / k p E 2 E E 2 E E 2 E p' p P=MV p P P' P =MV P を消去 p P P" p' P' P" p' P" P M( V" V ) MV p p' N(>>) 回の吸収放出サイクルを繰り返すと 例 : 23 Na 力の表式 : a F F dp dt 6 2 / M 0 m/ s dn dt p M V qk t V0 / a m sec N p q 2T 2 0 P =MV N l V /(2a) 0. 5m N p' N p MV0 /( k) 30 4
20 (ii) Zeeman 減速法 3. レーザー冷却 トラップの原理 h v=v 0 z z=0 光のドップラー (Doppler) 効果 : 速度 v 0 で角周波数 ωの光源に向かっていく原子 v0 が感じる光の周波数は ' ( ) となる c t=0: z(0)=0, v(0)=v 0 t=τ: z(τ)=l, v(τ)=0 W. Phillips ' ( v0 / c) ( E e Eg ' ( E E ) / e E 2 E g 原子オーブン ) / ドップラー効果による共鳴のシフトを Zeeman 効果によるエネルギーシフトで補えばいい 等加速度直線運動 v( z) B( z) c 2 2a( l z) v( z) (2al v 0 2 )
21 3. レーザー冷却 トラップの原理 3-2. ドップラー冷却法 (i) 光モラセス中の 2 準位原子 E 2 E E v=0 v 原子の静止系 実験室系 v ( ) E2 E E2 E c v 2 2 ( ) E2 E c ドップラー限界温度 : kbtd F=-aV 例 : 2T 23 Na T D =240 µk E
22 3. レーザー冷却 トラップの原理 (ii) 磁気光学トラップ (Magneto-Optical Trap:MOT) 3 次元的な不均一 (= 空間的に変化する ) 磁場によるゼーマン効果を利用空間のある領域に閉じ込める (=トラップ) することが可能 coil I laser E 2 J = E m + 0 laser frequency coil I 磁場強度 E s J = 0 s x
23 bec/lascool4.html
24 磁気光学トラップ MOT Magneto Optical Trap (MOT) anti-helmholtz coils 原子の MOT CCD 0mm laser for MOT 原子数 = 0 8 温度 T=2μK
25 光格子 3. レーザー冷却 トラップの原理 3-3. 光が原子に及ぼす力 : その 2- 双極子力 光双極子相互作用 : V int p E p E : 光誘起電気双極子モーメント U pot ( r) E dv E int 0 0 pde E( r) 2 2 () 強度が空間的に極大または極小を持つようなレーザービームを用いることで トラップすることが可能 レンズ λ/2
26 Optical Trap (FORT) 様々な光トラップ MOT mm mm
27 3. レーザー冷却 トラップの原理 シシフォス (Sisyphus) 冷却 シシフォス 反跳限界温度 : k B T R ( k) 2M 2 T R ~ 数 00 nk
28 シシフォス (Sisyphus) 冷却 E e 吸収吸収吸収自然放出自然放出 E g E g2 P (<P ) P (<P) P
29 3. レーザー冷却 トラップの原理 3-4. レーザー冷却原子の応用原子光学 ボース アインシュタイン凝縮 量子光学実験 超精密測定原子時計 ( 原子泉方式のCs 原子時計 ) 量子計算 量子情報通信 など 秒の定義 : セシウム 33 原子 ( 33 Cs) の基底状態の 2 つの超微細準位間の遷移に対応する放射の 周期の継続時間 m の定義 : 光が真空中で / (s) の間に進む距離 光速 c=299,792,458 m/s 憎くなく二人で寄ればいつもハッピー 原子の打ち上げと自由落下 マイクロ波共振器 レーザー冷却 ~ 自由落下 : T v0 T 2 g T: 観測時間 v0 v0 5m / s T s, L. 3m 2g 2 千万年に 秒の誤差 (<0-4 ) 2
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低温科学 A (6/16, 6/3) レーザーによる希薄原子気体の冷却と ボース アインシュタイン凝縮 物理第一教室量子光学研究室 http://yagura.scphys.kyoto-u.ac.jp 高橋義朗 [email protected] 5 号館 03 号室 講義予定 1. イントロダクションレーザー冷却からボース アインシュタイン凝縮へ. 光と原子の相互作用 3. レーザー冷却
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低温科学 A レーザーによる希薄原子気体の冷却と ボース アインシュタイン凝縮 物理第一教室量子光学研究室 http://yagura.scphys.kyoto-u.ac.jp 高橋義朗 [email protected] 5 号館 203 号室 講義予定 1. イントロダクションレーザー冷却からボース アインシュタイン凝縮へ 2. 光と原子の相互作用 3. レーザー冷却 トラップの原理
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光が作る周期構造 : 光格子 λ/2 光格子の中を運動する原子 左図のように レーザー光を鏡で反射させると 光の強度が周期的に変化した 定在波 ができます 原子にとっては これは周期的なポテンシャルと感じます これが 光格子 です 固体 : 結晶格子の中を運動する電子 隣の格子へ 格子の中を運動する粒子集団 Quantum Simulation ( ハバードモデル ) J ( トンネル ) 移動粒子間の
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年度 物理化学 Ⅱ 講義ノート. 二原子分子の振動. 調和振動子近似 モデル 分子 = 理想的なバネでつながった原子 r : 核間距離, r e : 平衡核間距離, : 変位 ( = r r e ), k f : 力の定数ポテンシャルエネルギー ( ) k V = f (.) 古典運動方程式 [ 振動数 ] 3.3 d kf (.) dt μ : 換算質量 (m, m : 原子, の質量 ) mm
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東北大学サイクロトロン ラジオアイソトープセンター測定器研究部内山愛子 2 電子の永久電気双極子能率 EDM : Permanent Electric Dipole Moment 電子のスピン方向に沿って生じる電気双極子能率 標準模型 (SM): クォークを介した高次の効果で電子 EDM ( d e ) が発現 d e SM < 10 38 ecm M. Pospelov and A. Ritz,
ଗȨɍɫȮĘർǻ 図 : a)3 次元自由粒子の波数空間におけるエネルギー固有値の分布の様子 b) マクロなサイズの系 L ) における W E) と ΩE) の対応 として与えられる 周期境界条件を満たす波数 kn は kn = πn, L n = 0, ±, ±, 7) となる 長さ L の有限
: Email: [email protected], D38 0 08 5 S = k B ln W ) W n [] [] 5 N. 6 d h m dx ϕ nx) = E n ϕ n x) ) L 5 ϕ n x = 0) = ϕ n x = L) = 0, N k n ϕ n = N sink n x), E n = h k n m 3) k n = nπ, n =,,
<4D F736F F F696E74202D F8088CA8CB48E7182C6838C815B B8CF582C682CC918A8CDD8DEC97702E707074>
準位原子とレーザー光との相互作用 年夏学期原子物理学 講義スライドからの抜粋 年 5 月 9 日ランチミーティング担当 : 鳥井 J.J. サクライ 現代の量子力学 下 p448 時間に依存する 準位問題 9~ 件 レーザー分光学の発展に対してブレーンバーゲン ショーロウ98 入れ忘れ? J.J. サクライ氏の死後 98 年以降 原子時計に対してラムゼー989 イオントラップに対してデーメルト ポール989
( 全体 ) 年 1 月 8 日,2017/1/8 戸田昭彦 ( 参考 1G) 温度計の種類 1 次温度計 : 熱力学温度そのものの測定が可能な温度計 どれも熱エネルギー k B T を
( 全体 htt://home.hiroshima-u.ac.j/atoda/thermodnamics/ 9 年 月 8 日,7//8 戸田昭彦 ( 参考 G 温度計の種類 次温度計 : 熱力学温度そのものの測定が可能な温度計 どれも熱エネルギー k T を単位として決められている 9 年 月 日 ( 世界計量記念日 から, 熱力学温度 T/K の定義も熱エネルギー k T/J に基づく. 定積気体温度計
<4D F736F F F696E74202D2088E B691CC8C7691AA F C82512E B8CDD8AB B83685D>
前回の復習 医用生体計測磁気共鳴イメージング :2 回目 数理物質科学研究科電子 物理工学専攻巨瀬勝美 203-7-8 NMRとMRI:( 強い ) 静磁場と高周波 ( 磁場 ) を必要とする NMRとMRIの歴史 :952 年と2003 年にノーベル賞 ( 他に2 回 ) 数学的準備 : フーリエ変換 ( 信号の中に, どのような周波数成分が, どれだけ含まれているか ( スペクトル ) を求める方法
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The University of Tokyo, Komaba Graduate School of Arts and Sciences I 凝縮系 固体 をデザインする 銅()面上の鉄原子の 量子珊瑚礁 IBM Almaden 許可を得て掲載 www.almaden.ibm.com/vis/stm/imagesstm5.jpg&imgrefurl=http://www.almaden.ibm.com/vis/
有機4-有機分析03回配布用
NMR( 核磁気共鳴 ) の基本原理核スピンと磁気モーメント有機分析化学特論 + 有機化学 4 原子核は正の電荷を持ち その回転 ( スピン ) により磁石としての性質を持つ 外部磁場によって核スピンのエネルギー準位は変わる :Zeeman 分裂 核スピンのエネルギー準位 第 3 回 (2015/04/24) m : 磁気量子数 [+I,, I ] I: スピン量子数 ( 整数 or 半整数 )]
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仁科記念講演会 11/20 (2014) 冷却原子を用いた 量子シミュレーション 京都大学大学院理学研究科 高橋義朗 Outlne はじめに : 原子物理学の発展 分光 から 制御 へ 凝縮系の量子シミュレーション光格子中の冷却原子 イッテルビウム原子を用いた研究 原子物理学の発展 分光 の対象 : 原子の内部構造 量子力学の構築精密測定 : 永久電気双極子モーメント パリティ非保存原子時計 磁力計
研究成果報告書
様式 C-19 科学研究費補助金研究成果報告書 平成 22 年 4 月 19 日現在 研究種目 : 若手研究 (A) 研究期間 :2006~2008 課題番号 :18684023 研究課題名 ( 和文 ) コヒーレント原子波の生成および制御 研究課題名 ( 英文 )Creation and control of coherent molecular 研究代表者鳥井寿夫 (TORII YOSHIO)
ﾚｰｻﾞｰ発振の原理
第 6 章光と原子との相互作用光の吸収と放出前章では 光と相互作用する原子の束縛電子状態は定常状態とは異なるが 定常状態の状態ベクトルで展開して表現できることが示された 原子 個の微視的双極子モーメントの期待値から 巨視的な物質分極が導かれ 我々の観測できるマクロ的な光学定数が関連付けられた 本章では 状態の変化と それに伴う光の吸収と放出について議論する 6. 量子論に基づく A 係数と B 係数分散理論では
質問 レーザーとは何か? 準位レーザーで反転分布が作れないのはなぜ? なぜ誘導放出という現象が起こる? レーザーの原理には量子力学が必要? 誘導放出光 自然放出光の特徴は? 実験ではどのように観測できるか?
物理学実験 3 レーザー レーザーとは何か 誘導放出とは? レーザー発振 質問 レーザーとは何か? 準位レーザーで反転分布が作れないのはなぜ? なぜ誘導放出という現象が起こる? レーザーの原理には量子力学が必要? 誘導放出光 自然放出光の特徴は? 実験ではどのように観測できるか? レーザー光の強さはどのくらい? レーザーポインター
: (a) ( ) A (b) B ( ) A B 11.: (a) x,y (b) r,θ (c) A (x) V A B (x + dx) ( ) ( 11.(a)) dv dt = 0 (11.6) r= θ =
1 11 11.1 ψ e iα ψ, ψ ψe iα (11.1) *1) L = ψ(x)(γ µ i µ m)ψ(x) ) ( ) ψ e iα(x) ψ(x), ψ(x) ψ(x)e iα(x) (11.3) µ µ + iqa µ (x) (11.4) A µ (x) A µ(x) = A µ (x) + 1 q µα(x) (11.5) 11.1.1 ( ) ( 11.1 ) * 1)
素粒子物理学2 素粒子物理学序論B 2010年度講義第4回
素粒子物理学 素粒子物理学序論B 010年度講義第4回 レプトン数の保存 崩壊モード 寿命(sec) n e ν 890 崩壊比 100% Λ π.6 x 10-10 64% π + µ+ νµ.6 x 10-8 100% π + e+ νe 同上 1. x 10-4 Le +1 for νe, elμ +1 for νμ, μlτ +1 for ντ, τレプトン数はそれぞれの香りで独立に保存
交流 のための三角関数 1. 次の変数 t についての関数を微分しなさい ただし A および ω は定数とする 1 f(t) = sin t 2 f(t) = A sin t 3 f(t) = A sinωt 4 f(t) = A cosωt 2. 次の変数 t についての関数を積分しなさい ただし
交流 のための三角関数 1. 次の変数 t についての関数を微分しなさい ただし A および ω は定数とする 1 f(t) = sin t 2 f(t) = A sin t 3 f(t) = A sinωt 4 f(t) = A cosωt 2. 次の変数 t についての関数を積分しなさい ただし 積分定数を 0 とすること 1 f(t) = sin t 2 f(t) = A sin t 3 f(t)
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. エネルギーギャップとrllouゾーン ブリルアン領域,t_8.. 周期ポテンシャル中の電子とエネルギーギャップ 簡単のため 次元に間隔 で原子が並んでいる結晶を考える 右方向に進行している電子の波は 間隔 で規則正しく並んでいる原子が作る格子によって散乱され 左向きに進行する波となる 波長 λ が の時 r の反射条件 式を満たし 両者の波が互いに強め合い 定在波を作る つまり 式 式を満たす波は
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金属中の電子と超伝導入門 理学部理学研究科物理学教室 池田隆介 講義日程 5/21, 5/28, 6/4 6/11 講義内容 使用するファイル I 量子力学の導入 No.2 ~ 8 II 原子と固体中の電子 7 ~ 14 III 超伝導と Bose-Einstein 凝縮 10 ~ 21 IV 磁場下の超伝導 15 ~ 24 I 量子力学の導入 古典論と量子論 ( 古典 ) 荷電粒子の加速度運動 -
論文の内容の要旨
論文の内容の要旨 2 次元陽電子消滅 2 光子角相関の低温そのまま測定による 絶縁性結晶および Si 中の欠陥の研究 武内伴照 絶縁性結晶に陽電子を入射すると 多くの場合 電子との束縛状態であるポジトロニウム (Ps) を生成する Ps は 電子と正孔の束縛状態である励起子の正孔を陽電子で置き換えたものにあたり いわば励起子の 同位体 である Ps は 陽電子消滅 2 光子角相関 (Angular
第9章
第 9 章光の量子化これまでは光を古典的電磁波として扱い 原子を量子力学システムとして与え 電磁波と原子に束縛された電子との相互作用ポテンシャルを演算子で表現した この表現の中で電磁波の電場はあくまでも古典的パラメータとして振舞う ここでは この電磁波も量子力学的システム ; 電場と磁場をエルミート演算子で与える として表現する その結果 電磁波のエネルギー密度や運動量密度なども演算子として表せれる
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時間反転対称性の破れの探索に向けた ルビジウム磁力計の研究 目次 本研究の目的 冷却フランシウム原子を用いた電子の永久電気双極子能率 (EDM) 探索 EDM 探索に必要とされる磁場精度 ルビジウム (Rb) 磁力計の原理 周波数変調光を用いた非線形磁気光学回転効果 (FM-NMOR) 磁場感度の高い Rb 磁力計の開発 FM-NMOR スペクトルの傾きに対するレーザー周波数, 変調幅, 強度依存性の測定
多次元レーザー分光で探る凝縮分子系の超高速動力学
波動方程式と量子力学 谷村吉隆 京都大学理学研究科化学専攻 http:theochem.kuchem.kyoto-u.ac.jp TA: 岩元佑樹 [email protected] ベクトルと行列の作法 A 列ベクトル c = c c 行ベクトル A = [ c c c ] 転置ベクトル T A = [ c c c ] AA 内積 c AA = [ c c c ] c =
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C el = 3 2 Nk B (2.14) c el = 3k B C el = 3 2 Nk B
I [email protected] 217 11 14 4 4.1 2 2.4 C el = 3 2 Nk B (2.14) c el = 3k B 2 3 3.15 C el = 3 2 Nk B 3.15 39 2 1925 (Wolfgang Pauli) (Pauli exclusion principle) T E = p2 2m p T N 4 Pauli Sommerfeld
Chap. 1 NMR
β α β α ν γ π ν γ ν 23,500 47,000 ν = 100 Mz ν = 200 Mz ν δ δ 10 8 6 4 2 0 δ ppm) Br C C Br C C Cl Br C C Cl Br C C Br C 2 2 C C3 3 C 2 C C3 C C C C C δ δ 10 8 6 4 δ ppm) 2 0 ν 10 8 6 4 δ ppm) 2 0 (4)
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学術俯瞰講義 2010 年 11 月 11 日学術俯瞰講義 多彩な物質の世界 宇宙から地球への遥かな旅 原子 電子 分子のふるまいが生む物質の多様性 第 6 回 量子の世界 : ナノサイエンス, 超伝導 超流動 東京大学物性研究所 家泰弘 今日のお話 量子力学について 量子干渉, トンネル効果 ナノサイエンス メゾスコピック物理 走査プローブ顕微鏡 巨視的量子現象 超流動 ボース凝縮 超伝導 まとめ
64 3 g=9.85 m/s 2 g=9.791 m/s 2 36, km ( ) 1 () 2 () m/s : : a) b) kg/m kg/m k
63 3 Section 3.1 g 3.1 3.1: : 64 3 g=9.85 m/s 2 g=9.791 m/s 2 36, km ( ) 1 () 2 () 3 9.8 m/s 2 3.2 3.2: : a) b) 5 15 4 1 1. 1 3 14. 1 3 kg/m 3 2 3.3 1 3 5.8 1 3 kg/m 3 3 2.65 1 3 kg/m 3 4 6 m 3.1. 65 5
高校電磁気学 ~ 電磁誘導編 ~ 問題演習
高校電磁気学 ~ 電磁誘導編 ~ 問題演習 問 1 磁場中を動く導体棒に関する問題 滑車 導体棒の間隔 L m a θ (1) おもりの落下速度が のとき 導体棒 a に生じる誘導起電力の 大きさを求めよ 滑車 導体棒の間隔 L m a θ 導体棒の速度 水平方向の速度 cosθ Δt の時間に回路を貫く磁束の変化 ΔΦ は ΔΦ = ΔS = LcosθΔt ΔΦ ファラデーの法則 V = N より
プランクの公式と量子化
Planck の公式と量子化 埼玉大学理学部物理学科 久保宗弘 序論 一般に 量子力学 と表現すると Schrödinger の量子力学などの 後期量子力学 を指すことが多い 本当の量子概念 には どうアプローチ? 何故 エネルギーが量子化されるか という根本的な問いにどうこたえるか? どのように 量子 の扉は叩かれたのか? 序論 統計力学 熱力学 がことの始まり 総括的な動き を表現するための学問である
ハートレー近似（Hartree aproximation)
ハートリー近似 ( 量子多体系の平均場近似 1) 0. ハミルトニアンの期待値の変分がシュレディンガー方程式と等価であること 1. 独立粒子近似という考え方. 電子系におけるハートリー近似 3.3 電子系におけるハートリー近似 Mde by R. Okmoto (Kyushu Institute of Technology) filenme=rtree080609.ppt (0) ハミルトニアンの期待値の変分と
AN504 Through-hole IRED/Right Angle Type 特長 パッケージ 製品の特長 φ3.6 サイドビュ - タイプ 無色透明樹脂 光出力 : 5mW TYP. (I F =50mA) 鉛フリーはんだ耐熱対応 RoHS 対応 ピーク発光波長指向半値角素子材質ランク選別はん
特長 パッケージ 製品の特長 φ3.6 サイドビュ - タイプ 無色透明樹脂 光出力 : 5mW TYP. (I F =50mA) 鉛フリーはんだ耐熱対応 RoHS 対応 ピーク発光波長指向半値角素子材質ランク選別はんだ付け方法 ESD 出荷形態 950nm 60 deg. GaAs 放射強度選別を行い ランクごとに選別 半田ディップ マニュアルはんだ実装工程に対応 はんだ付けについては はんだ付け条件をご参照ください
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市 民 講 座 11/29 2014 冷 えた 原 子 でつくる 新 しい 物 質 の 状 態 高 橋 義 朗 京 都 大 学 大 学 院 理 学 研 究 科 物 理 学 宇 宙 物 理 学 専 攻 物 理 第 一 分 野 量 子 光 学 研 究 室 http://yagura.scphys.kyoto-u.ac.jp 多 様 性 極 低 温 原 子 がもたらす 物 性 物 理 学 の 新 展 開
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物理計測法特論 No.1 第 1 章 : 信号と雑音 本講義の主題 雑音の性質を理解することで 信号と雑音の大きさが非常に近い状態での信号の測定技術 : 微小信号計測 について学ぶ 講義の Web http://www.g-munu.t.u-tokyo.ac.jp/mio/note/sig_mes/tokuron.html 物理学の基本は実験事実の積み重ねである そして それは何かを測定することから始まる
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207 年 2 月 8 日 ( 月 ) 限 8:45~0:5 I05 第 回半導体工学天野浩項目 8 章半導体の光学的性質 /24 光る半導体 ( 直接遷移型 ) と光らない半導体 ( 間接遷移型 ) * 原理的に良く光る半導体 :GaAs GaN IP ZSe など * 原理的に殆ど光らない半導体 ( 不純物を入れると少し光る ):Si Ge GaP SiCなど結晶構造とバンド構造 E E 伝導帯
1 1 1 1-1 1 1-9 1-3 1-1 13-17 -3 6-4 6 3 3-1 35 3-37 3-3 38 4 4-1 39 4- Fe C TEM 41 4-3 C TEM 44 4-4 Fe TEM 46 4-5 5 4-6 5 5 51 6 5 1 1-1 1991 1,1 multiwall nanotube 1993 singlewall nanotube ( 1,) sp 7.4eV
本成果は 以下の事業 研究領域 研究課題によって得られました 戦略的創造研究推進事業総括実施型研究 (ERATO) 研究プロジェクト : 伊丹分子ナノカーボンプロジェクト 研究総括 : 伊丹健一郎 ( 名古屋大学大学院理学研究科 / トランスフォーマティブ生命分子研究所拠点長 / 教授 ) 研究期間
加熱したカーボンナノチューブの特異な熱放射物性を解明 鋭い発光ピーク構造 熱光変換材料に期待 ポイント 物質を加熱すると光が放出されるが ( 熱放射現象 ) カーボンナノチューブなど 電子が前後方向にだけ動ける 1 次元物質の熱放射特性は明らかではなかった カーボンナノチューブの熱放射だけを観測できる実験システムを作り 半導体型のナノチューブでは 熱が近赤外域の狭い波長範囲の光に変換されることを突き止めた
B 1 B.1.......................... 1 B.1.1................. 1 B.1.2................. 2 B.2........................... 5 B.2.1.......................... 5 B.2.2.................. 6 B.2.3..................
44 4 I (1) ( ) (10 15 ) ( 17 ) ( 3 1 ) (2)
(1) I 44 II 45 III 47 IV 52 44 4 I (1) ( ) 1945 8 9 (10 15 ) ( 17 ) ( 3 1 ) (2) 45 II 1 (3) 511 ( 451 1 ) ( ) 365 1 2 512 1 2 365 1 2 363 2 ( ) 3 ( ) ( 451 2 ( 314 1 ) ( 339 1 4 ) 337 2 3 ) 363 (4) 46
i ii i iii iv 1 3 3 10 14 17 17 18 22 23 28 29 31 36 37 39 40 43 48 59 70 75 75 77 90 95 102 107 109 110 118 125 128 130 132 134 48 43 43 51 52 61 61 64 62 124 70 58 3 10 17 29 78 82 85 102 95 109 iii
マスコミへの訃報送信における注意事項
磁性体が乱れによって量子スピン液体に生まれ変わる 1. 発表者 : 古川哲也 ( 東京理科大学理学部第一部応用物理学科助教 / 東京大学大学院工学系研究科物理工学専攻学術支援専門職員 : 研究当時 ) 宮川和也 ( 東京大学大学院工学系研究科物理工学専攻助教 ) 伊藤哲明 ( 東京理科大学理学部第一部応用物理学科准教授 ) 伊藤美穂 ( 埼玉大学大学院理工学研究科物質科学部門大学院生 : 研究当時
0.1 I I : 0.2 I
1, 14 12 4 1 : 1 436 (445-6585), E-mail : [email protected] 0.1 I I 1. 2. 3. + 10 11 4. 12 1: 0.2 I + 0.3 2 1 109 1 14 3,4 0.6 ( 10 10, 2 11 10, 12/6( ) 3 12 4, 4 14 4 ) 0.6.1 I 1. 2. 3. 0.4 (1)
物性基礎
水素様原子 水素原子 水素様原子 エネルギー固有値 波動関数 主量子数 角運動量 方位量子数 磁気量子数 原子核 + 電子 個 F p F = V = 水素様原子 古典力学 水素様原子 量子力学 角運動量 L p F p L 運動方程式 d dt p = d d d p p = p + dt dt dt = p p = d dt L = 角運動量の保存則 ポテンシャルエネルギー V = 4πε =
フォトダイオードモジュール C10439 シリーズ 精密測光用フォトダイオードと低ノイズアンプを一体化 フォトダイオードモジュール C10439 シリーズは フォトダイオードと I/V アンプを一体化した高精度な光検出器です アナログ電圧出力のため 電圧計などで簡単に信号を観測することができます ま
精密測光用フォトダイオードと低ノイズアンプを一体化 は フォトダイオードと I/V アンプを一体化した高精度な光検出器です アナログ電圧出力のため 電圧計などで簡単に信号を観測することができます また本製品には / 2 レンジ切り替え機能が付いています 検出する光量に応じて適切なレンジ選択を行うことで 高精度な出力を得ることができます 特長 電圧出力のため取り扱いが簡単 / 2レンジ切り替え機能付き小型
化学結合が推定できる表面分析 Ｘ線光電子分光法
1/6 ページ ユニケミー技報記事抜粋 No.39 p1 (2004) 化学結合が推定できる表面分析 X 線光電子分光法 加藤鉄也 ( 技術部試験一課主任 ) 1. X 線光電子分光法 (X-ray Photoelectron Spectroscopy:XPS) とは物質に X 線を照射すると 物質からは X 線との相互作用により光電子 オージェ電子 特性 X 線などが発生する X 線光電子分光法ではこのうち物質極表層から発生した光電子
【資料2-3】冷却原子を用いた原子干渉計慣性センサーの最近の研究動向
2016 年 10 月 7 日 ( 金 ) 量子科学技術委員会 ( 第 6 回 ) 文部科学省 資料 2-3 科学技術 学術審議会先端研究基盤部会量子科学技術委員会 ( 第 6 回 ) 平成 28 年 10 月 7 日 冷却原子を用いた原子干渉計 (AI) 慣性センサーの最近の研究動向 電気通信大学レーザー新世代研究センター 中川賢一 はじめに研究の背景 原子干渉計を用いた慣性センサー 今までの主な研究
推奨条件 / 絶対最大定格 ( 指定のない場合は Ta=25 C) 消費電流絶対最大定格電源電圧 Icc 容量性負荷出力抵抗型名 Vcc Max. CL 電源電圧動作温度保存温度 Zo (V) 暗状態 Min. Vcc max Topr* 2 Tstg* 2 Min. Max. (ma) (pf)
精密測光用フォトダイオードと低ノイズアンプを一体化 フォトダイオードモジュール は フォトダイオードと I/V アンプを一体化した高精度な光検出器です アナログ電圧出力のため 電圧計などで簡単に信号を観測することができます また本製品には High/Low 2 レンジ切り替え機能が付いています 検出する光量に応じて適切なレンジ選択を行うことで 高精度な出力を得ることができます 特長 用途 電圧出力のため取り扱いが簡単
【資料２－１】量子シミュレーターの概念と研究動向
資料 2-1 科学技術 学術審議会先端研究基盤部会量子科学技術委員会 ( 第 4 回 ) 平成 28 年 6 月 20 日 科学技術 学術審議会先端研究基盤部会量子科学技術委員会 ( 第 4 回 ) 参考資料 量子シミュレーターの概念と研究動向 自然科学研究機構分子科学研究所大森賢治 1 量子シミュレーターとは? 2 量子多体問題 多体相互作用は多くの重要な物理 化学現象を支配している 超伝導 磁性
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8 年度冬学期 量子化学 Ⅲ 章量子化学の応用.6. 溶液反応 9 年 1 月 6 日 担当 : 常田貴夫准教授 溶液中の反応 溶液反応の特徴は 反応する分子の周囲に常に溶媒分子が存在していること 反応過程が遅い 反応自体の化学的効果が重要 遷移状態理論の熱力学表示が適用できる反応過程が速い 反応物が相互に接近したり 生成物が離れていく拡散過程が律速 溶媒効果は拡散現象 溶液中の反応では 分子は周囲の溶媒分子のケージ内で衝突を繰り返す可能性が高い
フロントエンド IC 付光センサ S CR S CR 各種光量の検出に適した小型 APD Si APD とプリアンプを一体化した小型光デバイスです 外乱光の影響を低減するための DC フィードバック回路を内蔵していま す また 優れたノイズ特性 周波数特性を実現しています
各種光量の検出に適した小型 APD Si APD とプリアンプを一体化した小型光デバイスです 外乱光の影響を低減するための DC フィードバック回路を内蔵していま す また 優れたノイズ特性 周波数特性を実現しています なお 本製品の評価キットを用意しています 詳細については 当社 営業までお問い合わせください 特長 高速応答 増倍率 2 段階切替機能 (Low ゲイン : シングル出力, High
Microsoft PowerPoint - 第2回半導体工学
17 年 1 月 16 日 月 1 限 8:5~1:15 IB15 第 回半導体工学 * バンド構造と遷移確率 天野浩 項目 1 章量子論入門 何故 Si は光らず GN は良く光るのか? *MOSFET ゲート SiO / チャネル Si 界面の量子輸送過程 MOSFET には どのようなゲート材料が必要なのか? http://www.iue.tuwien.c.t/ph/vsicek/noe3.html
1 Visible spectroscopy for student Spectrometer and optical spectrum phys/ishikawa/class/index.html
1 Visible spectroscopy for student Spectrometer and optical spectrum http://www.sci.u-hyogo.ac.jp/material/photo phys/ishikawa/class/index.html 1 2 2 2 2.1................................................
第 4 週コンボリューションその 2, 正弦波による分解 教科書 p. 16~ 目標コンボリューションの演習. 正弦波による信号の分解の考え方の理解. 正弦波の複素表現を学ぶ. 演習問題 問 1. 以下の図にならって,1 と 2 の δ 関数を図示せよ δ (t) 2
第 4 週コンボリューションその, 正弦波による分解 教科書 p. 6~ 目標コンボリューションの演習. 正弦波による信号の分解の考え方の理解. 正弦波の複素表現を学ぶ. 演習問題 問. 以下の図にならって, と の δ 関数を図示せよ. - - - δ () δ ( ) - - - 図 δ 関数の図示の例 δ ( ) δ ( ) δ ( ) δ ( ) δ ( ) - - - - - - - -
大阪大学物理 8 を解いてみた Ⅱ. 問 ( g cosq a sin q ) m - 台 B 上の観測者から見ると, 小物体は, 斜面からの垂直抗力 N, 小物体の重力 mg, 水平左向きの慣性力 ma を受け, 台 B の斜面と平行な向きに運動する したがって, 小物体は台 B の斜面に垂直な方
大阪大学物理 8 を解いてみた Ⅰ. 問 g 最高点の座標を y max とすると, 力学的エネルギー保存則より \ y m mgy 補足 max g max 小物体の運動方向に対する仕事は重力 ( 保存力 ) の斜面に沿った成分のみであり, 垂直抗力 ( 非保存力 ) の仕事は である よって, 力学的エネルギー保存則が成り立つ これを確かめてみよう 小物体は重力の斜面に沿った外力を受けながらその運動エネルギーを失っていく
Note.tex 2008/09/19( )
1 20 9 19 2 1 5 1.1........................ 5 1.2............................. 8 2 9 2.1............................. 9 2.2.............................. 10 3 13 3.1.............................. 13 3.2..................................