目次 2 1. イントロダクション 2. 実験原理 3. データ取得 4. データ解析 5. 結果 考察 まとめ
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- しまな ゆのもと
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1 オルソポジトロニウムの寿命測定による QED の実験的検証 課題演習 A 年後期 大田力也鯉渕駿龍澤誠之 羽田野真友喜松尾一輝三野裕哉
2 目次 2 1. イントロダクション 2. 実験原理 3. データ取得 4. データ解析 5. 結果 考察 まとめ
3 第 1 章イントロダクション
4 実験の目的 4 ポジトロニウム ( 後述 ) の崩壊を観測 オルソポジトロニウム ( スピン 1 状態 ) の寿命を測定 量子電磁気学 (QED) による理論値との比較検証
5 ポジトロニウムとは 5 電子と陽電子の電気的な束縛状態 2 つのスピン状態をとることができる パラポジトロニウム (S=0) 1/ 2 ( ) オルソポジトロニウム (S=1) { 1/ 2 ( + ) 2 個の光子に崩壊 511keVずつのガンマ線を放出 3 個の光子に崩壊連続スペクトル
6 ポジトロニウムの寿命 6 寿命を計算 ファインマンダイアグラムから遷移確率への寄与を計算すればよい α 1/137 α 図 1.1 パラポジトロニウムの 2 光子崩壊 図 1.2 オルソポジトロニウムの 3 光子崩壊 オルソポジトロニウムの方が寿命が長い
7 7 図 1.3 もう 1 つ高次のファインマンダイアグラム ( パラポジトロニウムの場合 ) 最低次より α 2 だけ遷移確率が小さい
8 より高次の項も含めた詳細な計算によると 8 パラポジトロニウム : nsec オルソポジトロニウム : 142 nsec
9 第 2 章実験原理
10 実験の原理 10 線源 ²²Naのβ+ 崩壊によるe+ シリカパウダー SiO₂ 中のe o- Psとp- Ps 対消滅によるγ 線 PS( プラスチックシンチレータ ) で e+ を検出する Ps が放出する γ 線を NaI で検出する これらに現れる検出時間の差を Ps の寿命とする
11 セットアップ 11 NaI3 NaI4 SiO₂ NaI2 NaI4 SiO₂ NaI2 e+ PS Pb NaI3 ²²Na 図 2.2: 線源側から見た NaI の配置 図 2.1: セットアップの模式図
12 実際のセットアップ 12 図 2.3: セットアップ ( 真上から見た ) 図 2.4: セットアップ ( 斜めから見た )
13 実験器具 13 ²²Na : β+ 崩壊によってe+を放出する線源 シリカパウダー : e を多く有し e+を受けてpsを形成する PS : e+を検出する 減衰時間が短く高速時間測定用として用いられる NaI : γ 線を検出する 発光量が多い PMT( 光電子増倍管 ) : 光子を受け 電子増倍器で増幅した電子パルスを出す NaIと組み合わせて用いた 鉛ブロック : 外部からの放射線を遮断する 遮光ビニール : PSに光が入るのを防ぐため 全体を覆う
14 回路の説明 14 discriminator : 入力された信号がthresholdを超えた時 NIM 信号を出力する coincidence : すべての入力端子に同時に信号が来た場合のみNIM 信号を出力する FAN : いずれかの入力端子に信号が来た場合にNIM 信号を出力する gate generator : 信号が入力されたとき一定の時間幅のNIM 信号を出力する veto : gateの信号が来ている間は 次の信号が入力されないようにする TDC : startに信号が入ってからstopに信号が入るまでの時間に比例した値を出力する ADC : gateが開いている間に来た信号の時間積分である電荷に比例した値を出力する
15 測定の概念図 15 PS Time 測定の際には PS を通過した e+ が必ず Ps を形成するとは限らないので PS の gate と NaI の coincidence をとり それを TDC の start とする この時求める崩壊時間は ( 崩壊時間 )=(Delay)-(TDC の値 ) となる discri1 gate1 coin Delay:890ns TDCstop NaI discri TDCstart 崩壊時間 TDC の値
16 回路図 16 青字は delay の値 veto gate1 veto gate2 橙字は典型的なパルス幅各 Thr:10mV 10ns 幅 1000ns FAN 75ns coin 幅 1250ns 125ns TDCstart PS NaI2 discri1 discri2 50ns 75ns 840ns TDC1 105ns 105ns 105ns TDC2 TDC3 TDC4 NaI3 discri3 75ns ADCgate NaI4 550ns discri4 75ns ADC2 ADC3 ADC4
17 第 3 章データ取得
18 取得データ概要 18 表 3.1: 本実験の取得データ概要 開始日時終了日時取得時間イベント数平均レート 02 月 23 日 16 時 02 月 27 日 16 時 95.3 時間 1000 万 29.15Hz
19 ADC の安定性 19 ADC の時間変化は無視できるオーダー 図 3.1: ADC2 のペデスタルの時間変化
20 TDC の安定性 20 TDC の時間変動は無い 図 3.2: TDC2 のトリガーイベントの時間変化
21 TDC のチャンネル不良 21 TDC のチャンネルの一部が故障していた 図 3.3: 2 月 17 日,2 月 23 日 PS の時間分布
22 第 4 章データ解析
23 データ解析 ~ADC calibrawon~ 23 下に ADC の生データを記載する 511keV と 1275keV のピーク及びそれらのコンプトン散乱が確認できる 図 4.1: ADC の生データ
24 24 このデータを用いて ペデスタル (0keV) と 511keV, 1275keV の 3 点で calibrawon を行った その様子が次の図である 図 4.2: ADC calibrawon
25 25 calibrawon の結果 次の式が得られた Energy[keV] = (ADC )/ Energy[keV] = (ADC )/ Energy[keV] = (ADC )/2.2595
26 データ解析 ~TDC calibrawon~ 26 下に TDC2-4 の生データを記載する これらはすべて 400 あたりにピークがあり これは各 NaI が Ps 崩壊によって発生した γ 線を検出したことを意味する 図 4.3: TDC2-4 の生データ
27 27 そこで これらを 各 NaI が鳴った条件 として採用した 具体的には 以下の条件を用いた NaI2: 419<TDC2<424 NaI3: 414<TDC3<418 NaI4: 419<TDC4<424
28 次に TDC1 の生データを記載する このデータは Ps の寿命測定に直接必要であるので calibrawon を行う必要がある 28 図 4.4: TDC1 の生データ
29 29 この calibrawon に関しては 本実験とは別に 100ns,200ns, 400ns,800ns の delay をかけた信号を測定することで行った そのデータが次である 表 4.1: TDC calibrawon Time[ns] TDC この結果から次の式が得られた Time[ns] = TDC1 ここで 定数項は回路依存であり また寿命測定には関係ないため無視した
30 データ解析 ~TQ 補正 ~ 28 下にNaI2における時間とエネルギーの相関図を記載する これを参照すると 本来同時刻に来ているpara- Ps 崩壊の信号がエネルギーによってずれてきてしまっていることが分かる その原因は次によるものである 図 4.5: Time- Energy 分布
31 discriminator は threshold を超えたアナログ信号をデジタル信号に変換するものであるが アナログ信号によって threshold を超えるまでの遅延時間が異なる このために 先で述べた時間とエネルギーの相関のずれが生じるのである 31 T 図 4.6: TQ 補正の概念図
32 ここで アナログ信号の波形を三角形に近似することにより 遅延時間 ΔT はエネルギー E に反比例する形になる しかし実際には三角形とは異なることなどを考慮して 次の TQ 補正関数を用いる 32 ΔT(E) = p 0 / (E p 1 ) p 2 + p 3 (4.1) ここで 上で述べた理由から p 2 の値は 1 に近いことが期待される
33 33 この TQ 補正関数を用いて fiang した様子 (NaI2 におけるもの ) が下図である 図 4.7: TQ 補正
34 34 fiang の結果 TQ 補正関数 ΔT(E) = p 0 / (E p 1 ) p 2 + p 3 のパラメータは以下のようになった 表 4.2: TQ 補正関数のパラメータ p 0 p 1 p 2 p 3 NaI NaI NaI
35 TQ 補正を行った後の Time- Energy 分布は以下のようである これを見ると 時間のずれがなくなっていることが分かる 35 図 4.8: TQ 補正後の Time- Energy 分布
36 TQ 補正後のオルソポジトロニウムの寿命を 関数 p 0 e Time[ns]/ p 1 + p 2 を用いて次の図のようにfiangした (4.2) 36 図 4.9: TQ 補正後のオルソポジトロニウムの寿命 fiang
37 この結果をまとめたのが次の表である 37 表 4.3: TQ 補正後のオルソポジトロニウムの寿命 寿命 [ns] NaI NaI NaI4 90.1
38 pick- off 反応とその補正 38 pick- off 反応とは Psの中のが周囲の物質のと衝突し e + e 対消滅すること この反応があると その時点で o- Ps であっても 2γ に崩壊してしまうことが起こる よってこの崩壊幅 Γ pick off を考慮に入れる必要があり その補正を行う
39 反応の分類 39 pick- off による 511keVγ の compton 散乱と o- Ps による反応 pick- off による 511keVγ 1275 P- Ps による 511keVγ p- Ps による 511keVγ の compton 散乱 1275keVγ の compton 散乱 図 4.10: 各反応のおおまかな分類
40 補正方法 40 Pick- off 反応による寿命の変化 ( 崩壊幅の増加 ) を補正するために 以下のような関数を用いた f(t)= Γ pick off / Γ ortho = Δ N pick off (t)/δ N ortho (t) (4.3) ( Γ obs = Γ ortho + Γ pick off であり Γ ortho が求めたいもの ) この値を計算するため 511keV のピークのイベントを用いて 規格化を行った その様子を次のスライドに示す
41 補正方法 41 count N pick-off 0ns E E t E 511keV のピーク N ortho compton 散乱の分布 E
42 補正方法 42 このように規格化を行うことで 時刻 t での 511KeV のピークのイベント数を y peak (t), イベント総数を S(t) として Δ N pick off (t)= y peak (t)s(0)/ y peak (0) (4.4) と求められる 以上より f(t)= y(t)s(0)/y(0)s(t) y(t)s(0) (4.5) となる
43 補正方法 43 これを計算し グラフにプロットすると 図 4.11: f(t) のグラフへのプロット
44 補正方法 44 このプロットから f(t) の形を見積もる 時間が経つにつれ減少していて 徐々に一定値に近づいているように見えることから f(t)= p 0 exp ( t/ p 1 ) + p 2 (4.6) の形が予想される この式 4.6を用いて 図 4.10のグラフをフィッティングすると次のようになる
45 fiang の様子 45 図 4.12: pick- off 補正関数のフィッティング
46 pick- off 補正関数の fiang 結果 46 表 4.4: pick- off 補正関数の fiang 結果 NaI NaI NaI
47 寿命の fiang 47 まず 寿命の fiang 関数 定義する 次の 2 式 dn/dt =( Γ ortho + Γ pick off )N Γ ortho + Γ pick off = Γ ortho (1+f(t))= 1+f(t)/ τ ortho (4.7) より計算することで fiang 関数は q 0 { p 0 exp ( t/ p 1 ) + p 2 +1} exp [ 1/ q 1 { p 0 p 1 exp ( t/ p 1 ) +( p 2 +1)t}] + q 2 と求めることができる ( q 1 が寿命を表す ) (4.8)
48 寿命 fiang の様子 48 図 4.13: pick- off 補正後の寿命フィッティング
49 寿命 fiang 結果 49 表 4.5: pick- off 補正後の寿命 寿命 [ns] NaI ±2.9 NaI ±5.1 NaI ±1.7
50 第 5 章結果 考察 まとめ 50
51 結果 51 表 5.1 解析の結果得た寿命とその誤差 寿命 [ns] NaI ±2.9 NaI ±5.1 NaI ±1.7 :itting TQ pick- off o- Ps
52 TDC0 の calibrawon 関数の誤差の評価 T ime[ns] =( ± ) TDC0+( ± 2.937) 52 (5.1) 傾きの誤差 o- Ps τ + τ - :itting 5.2 TDC0 calibration o- Ps τ + [ns] τ [ns] τ - [ns] NaI ± ± ±2.9 NaI ± ± ±5.2 NaI ± ± ±1.7
53 TQ 補正関数の誤差の評価 53 TQ 補正関数 T (E) = p 0 (E p 1 ) p 2 + p 3 (5.2) TQ p 0 p 1 p 2 p 3 :itting δp 0 δp 1 δp 2 δp 3 o- Ps NaI NaI NaI
54 誤差伝搬の法則 54 x i y y = f(x 1,x 2,...,x n ) (5.3) ( ) ( y δy x i δx i ( y ) 2 + ( y ) ( y ) 2 δy = x 1 δx 1 x 2 δx 2 x n δx n (5.4)
55 T = p 0 T = p 1 1 (E p 1 ) p 2 p 0 p 2 (E p 1 ) p 2+1 T = p 0 ln(e p 1 ) p 2 (E p 1 ) p 2 T =1 p 3 TQ δδt(e) δ T (E) = 3 ( ) 2 T δp i p i=0 i { } 2 { 1 = (E p 1 ) p δp = (E p 1 ) p (δp 2 0 ) 2 + } 2 p 0 p 2 (E p 1 ) p 2+1 δp 1 + { } 2 p0 ln(e p 1 ) (E p 1 ) p δp 2 2 +(δp 3 ) 2 ( ) 2 p0 p 2 δp 1 +(p 0 ln(e p 1 )δp 2 ) E p 2 + {(E p 1 ) p 2 δp3 } (5.5)
56 TQ ΔT(E) δδt(e) ΔT(E)±δΔT(E) TQ δδt(e) - Ps 5.4 TQ o- Ps τ ΔT+δΔT [ns] τ ΔT [ns] τ ΔT- δδt [ns] NaI ± ± ±2.7 NaI ± ± ±4.6 NaI ± ± ±1.6 56
57 pick- off 補正関数の誤差の評価 57 pick- off f(t) :itting g(t) ( f(t) =p 0 exp t ) + p 2 (5.6) p 1 t ) g(t) =q 0 (1 + f(t)) exp ( 1q1 (1 + f(t ))dt + q 2 ( = q 0 {p 0 exp t ) } + p 2 +1 exp p 1 [ 1q1 { p 0 p 1 exp ( t ) p 1 }] +(p 2 + 1)t + q 2 (5.7) f(t) p 0 p 1 p 2 δp 0 δp 1 δp 2 TQ o- Ps
58 58 NaI NaI NaI :itting δg(t) g(t) g p 0 = q 0 1+ p 1 q 1 g = q 0p 0 p 1 p 1 g = q 0 1 p 2 p 0 exp t + p 1 +1 p 1 q 1 t exp q 1 t p 1 + p 2 +1 exp p 0 exp 1 q 1 1 q 1 t p 1 + p 2 +1 exp p 0 p 1 exp t p 1 +(p 2 + 1)t p 0 p 1 exp 1 q 1 t p 1 +(p 2 + 1)t p 0 p 1 exp t p 1 t p 1 +(p 2 + 1)t t p 1
59 59 δg(t) = :itting δg(t) 2 ( g δp i p i i=0 = q 0 exp ) 2 [ 1q1 { p 0 p 1 exp ( t ) p 1 }] +(p 2 + 1)t 1+ p 1 q 1 p 0 exp t p 1 + p exp 2t p 1 ( p 0 ) 2 + p2 0 p 2 1 t + p 1 +1 p 1 q 1 p 0 exp t p 1 + p exp 2t p 1 ( p 1 ) t q 1 2 ( p 2 ) 2 (5.8)
60 :itting g(t) δg(t) g(t)±δg(t) :itting δg(t) - Ps 60 表 5.6 pick- off 補正関数の誤差を考慮した時の o- Ps の寿命 τ g+δg [ns] τ g [ns] τ g- δg [ns] NaI ± ± ±2.8 NaI ± ± ±4.7 NaI ± ± ±1.6
61 寿命 fiang の誤差の評価 61 TQ pick- off :itting σ :itting 表 5.7 寿命 fiang の際に生じる誤差 σ :itting [ns] NaI2 2.9 NaI3 5.1 NaI4 1.7
62 TQ 補正 pick- off 補正 寿命 fiang の誤差のまとめ 62 TQ σ TQ pick- off σ pick- off :itting σ :itting σ = ( TQ ) 2 +( pick off ) 2 +( fitting ) 2 (5.9) 5.8 NaI σ TQ σ pick- off σ :itting σ σ TQ [ns] σ pick- off [ns] σ :itting [ns] σ [ns] NaI NaI NaI
63 系統誤差の評価 63 :itting g(t) :itting :itting 5.9 :itting [ns] [ns] [ns] [ns] NaI ± ± ± ±11.6 NaI ± ± ± ±31.4 NaI ± ± ± ±7.2 Fitting o- Ps pick- off p- Ps
64 まとめ 64 - Ps 表 5.10 最終的な寿命とその誤差寿命 [ns] NaI ±7.7 NaI ±23.9 NaI ±11.8 o- Ps の寿命の理論値 142[ns]
65 65 NaI2 NaI4 は o- Ps の寿命の理論値 142[ns] に対して誤差を含めると肯定的な結果が得られたが NaI3 については理論値よりかなり大きくなってしまった その原因として考えられるのは以下の 2 点である 立体配置の違い ADC3(NaI3) の pedestal が分裂していて ADCcalibraWon が上手くいっていない NaI 同士を入れ替えて同じ測定を行うことで以上の 2 点を検証するべきだったが 解析の問題点を明らかにするのに時間がかかってしまい今回は出来なかった
66 ご清聴ありがとうございました 66
目次 1. 目的 2. 原理 2-1オルソポジトロニウムの性質 2-2 寿命の測定 2-3ポジトロニウムの反応 3. 装置と方法 3-1 実験装置 3-2 実験方法 3-3 装置のセットアップ 3-4 回路の配線 3-5TDC による時間測定 3-6 実験環境 4. 結果 解析 4-1ADC キャリ
オルソポジトロニウムの 寿命測定 京都大学理学部 2009 年度前期課題演習 A2 宇田拓史江川弘行菊地悠栗村朋橋本敏和 目次 1. 目的 2. 原理 2-1オルソポジトロニウムの性質 2-2 寿命の測定 2-3ポジトロニウムの反応 3. 装置と方法 3-1 実験装置 3-2 実験方法 3-3 装置のセットアップ 3-4 回路の配線 3-5TDC による時間測定 3-6 実験環境 4. 結果 解析
24 10 10 1 2 1.1............................ 2 2 3 3 8 3.1............................ 8 3.2............................ 8 3.3.............................. 11 3.4........................ 12 3.5.........................
25 3 4
25 3 4 1 µ e + ν e +ν µ µ + e + +ν e + ν µ e e + TAC START STOP START veto START (2.04 ± 0.18)µs 1/2 STOP (2.09 ± 0.11)µs 1/8 G F /( c) 3 (1.21±0.09) 5 /GeV 2 (1.19±0.05) 5 /GeV 2 Weinberg θ W sin θ W
thesis.dvi
3 17 03SA210A 2005 3 1 introduction 1 1.1 Positronium............ 1 1.2 Positronium....................... 4 1.2.1 moderation....................... 5 1.2.2..................... 6 1.2.3...................
PowerPoint プレゼンテーション
P2 前期の実験発表資料 一光子干渉による干渉縞の測定 今川要, 高橋唯基, 谷真央, 辻川吉明, 冨永貴弘, 中川耕太郎, 中田拓海, 西田森彦 実験の目的 MPPC 回路 LED ドライバ 実験のセットアップ 本実験 解析 まとめ スライドの流れ 実験の目的 量子力学における 光の 粒子と波動の二重性 を検証したい 1 光子による干渉が起こることを確認する LED 光検出器 二重スリットによる光の干渉実験
Muon Muon Muon lif
2005 2005 3 23 1 2 2 2 2.1 Muon.......................................... 2 2.2 Muon........................... 2 2.3................................. 3 2.4 Muon life time.........................................
soturon.dvi
Stopped Muon 94S2003J 11 3 10 1 2 2 3 2.1 Muon : : : : : : : : : : : : : : : : : : : : : : : : : : : : : 3 2.2 : : : : : : : : 4 2.3 : : : : : : : : : : : : : 6 3 7 3.1 : : : : : : : : : : : : : : : :
natMg+86Krの反応による生成核からのβ線の測定とGEANTによるシミュレーションとの比較
nat Mg+ 86 Kr の反応による生成核からの β 線の測定と GEANT によるシミュレーションとの比較 田尻邦彦倉健一朗 下田研究室 目次 実験の目的 nat Mg+ 86 Kr 生成核からの β 線の測定 @RCNP 実験方法 実験結果 GEANT によるシミュレーション 解析 結果 まとめ 今後の課題 実験の目的 偏極した中性子過剰 Na アイソトープの β-γ-γ 同時測定実験を TRIUMF
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CsI(Tl) 2005/03/30 1 2 2 2 3 3 3.1............................................ 3 3.2................................... 4 3.3............................................ 5 4 6 4.1..............................................
NaI(Tl) CsI(Tl) GSO(Ce) LaBr 3 (Ce) γ Photo Multiplier Tube PMT PIN PIN Photo Diode PIN PD Avalanche Photo Diode APD MPPC Multi-Pixel Photon Counter L
19 P6 γ 2 3 27 NaI(Tl) CsI(Tl) GSO(Ce) LaBr 3 (Ce) γ Photo Multiplier Tube PMT PIN PIN Photo Diode PIN PD Avalanche Photo Diode APD MPPC Multi-Pixel Photon Counter LaBr 3 (Ce) PMT 662keV 2.9% CsI(Tl) 7.1%
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- γ 1929 γ - SI γ 137 Cs 662 kev γ NaI active target NaI γ NaI 2 NaI γ NaI(Tl) γ 2 NaI γ γ γ
- 28 2 15 - γ 1929 γ - SI γ 137 Cs 662 kev γ NaI active target NaI γ NaI 2 NaI γ NaI(Tl) γ 2 NaI γ γ 10 3 4 γ 1 3 2 γ 5 2.1..................................... 5 2.1.1.................... 5 2.1.2..............................
2005 4 18 3 31 1 1 8 1.1.................................. 8 1.2............................... 8 1.3.......................... 8 1.4.............................. 9 1.5.............................. 9
2009 年 11 月 16 日版 ( 久家 ) 遠地 P 波の変位波形の作成 遠地 P 波の変位波形 ( 変位の時間関数 ) は 波線理論をもとに P U () t = S()* t E()* t P() t で近似的に計算できる * は畳み込み積分 (convolution) を表す ( 付録
遠地 波の変位波形の作成 遠地 波の変位波形 ( 変位の時間関数 ) は 波線理論をもとに U () t S() t E() t () t で近似的に計算できる は畳み込み積分 (convolution) を表す ( 付録 参照 ) ここで St () は地震の断層運動によって決まる時間関数 1 E() t は地下構造によって生じる種々の波の到着を与える時間関数 ( ここでは 直達 波とともに 震源そばの地表での反射波や変換波を与える時間関数
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6 月 6 日発表範囲 P227~P232 発表者救仁郷 シンチレーションとは? シンチレーション 蛍光物質に放射線などの荷電粒子が当たると発光する現象 材料 有機の溶液 プラスチック 無機ヨウ化ナトリウム 硫化亜鉛 など 例えば以下のように用いる 電離性放射線 シンチレータ 蛍光 光電子増倍管 電子アンプなど シンチレーションの光によって電離性放射線を検出することは非常に古くから行われてきた放射線測定法で
様々なミクロ計量モデル†
担当 : 長倉大輔 ( ながくらだいすけ ) この資料は私の講義において使用するために作成した資料です WEB ページ上で公開しており 自由に参照して頂いて構いません ただし 内容について 一応検証してありますが もし間違いがあった場合でもそれによって生じるいかなる損害 不利益について責任を負いかねますのでご了承ください 間違いは発見次第 継続的に直していますが まだ存在する可能性があります 1 カウントデータモデル
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2015/3/18
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Microsoft Word - Chap17
第 7 章化学反応に対する磁場効果における三重項機構 その 7.. 節の訂正 年 7 月 日. 節 章の9ページ の赤枠に記載した説明は間違いであった事に気付いた 以下に訂正する しかし.. 式は 結果的には正しいので安心して下さい 磁場 の存在下でのT 状態のハミルトニアン は ゼーマン項 と時間に依存するスピン-スピン相互作用の項 との和となる..=7.. g S = g S z = S z g
W 1983 W ± Z cm 10 cm 50 MeV TAC - ADC ADC [ (µs)] = [] (2.08 ± 0.36) 10 6 s 3 χ µ + µ 8 = (1.20 ± 0.1) 10 5 (Ge
![W 1983 W ± Z cm 10 cm 50 MeV TAC - ADC ADC [ (µs)] = [] (2.08 ± 0.36) 10 6 s 3 χ µ + µ 8 = (1.20 ± 0.1) 10 5 (Ge](/thumbs/91/105929864.jpg "W 1983 W ± Z cm 10 cm 50 MeV TAC - ADC ADC [ (µs)] = [] (2.08 ± 0.36) 10 6 s 3 χ µ + µ 8 = (1.20 ± 0.1) 10 5 (Ge")
22 2 24 W 1983 W ± Z 0 3 10 cm 10 cm 50 MeV TAC - ADC 65000 18 ADC [ (µs)] = 0.0207[] 0.0151 (2.08 ± 0.36) 10 6 s 3 χ 2 2 1 20 µ + µ 8 = (1.20 ± 0.1) 10 5 (GeV) 2 G µ ( hc) 3 1 1 7 1.1.............................
(3) E-I 特性の傾きが出力コンダクタンス である 添え字 は utput( 出力 ) を意味する (4) E-BE 特性の傾きが電圧帰還率 r である 添え字 r は rrs( 逆 ) を表す 定数の値は, トランジスタの種類によって異なるばかりでなく, 同一のトランジスタでも,I, E, 周
トランジスタ増幅回路設計入門 pyrgt y Km Ksaka 005..06. 等価回路についてトランジスタの動作は図 のように非線形なので, その動作を簡単な数式で表すことができない しかし, アナログ信号を扱う回路では, 特性グラフのの直線部分に動作点を置くので線形のパラメータにより, その動作を簡単な数式 ( 一次式 ) で表すことができる 図. パラメータトランジスタの各静特性の直線部分の傾きを数値として特性を表したものが
CdTe γ 02cb059e :
CdTe γ 02cb059e : 2006 5 2 i 1 1 1.1............................................ 1 1.2............................................. 2 1.3............................................. 2 2 3 2.1....................................
Microsoft PowerPoint - 2-4_matsunaga
ソフトエラー対策用 EDA ツールの開発 九州大学大学院システム情報科学研究院松永裕介 設計ツールとフローの構築 安浦チーム対象範囲 ディペンダビリティアナライザ アーキテクチャ設計 RTL 設計 論理設計 ディペンダビリティエンハンサ ディペンダビリティアナライザ ディペンダビリティエンハンサディペンダビリティアナライザ ディペンダビリティエンハンサ 評価 解析 評価指標 設計変更 評価 解析 評価指標
データ解析
データ解析 ( 前期 ) 最小二乗法 向井厚志 005 年度テキスト 0 データ解析 - 最小二乗法 - 目次 第 回 Σ の計算 第 回ヒストグラム 第 3 回平均と標準偏差 6 第 回誤差の伝播 8 第 5 回正規分布 0 第 6 回最尤性原理 第 7 回正規分布の 分布の幅 第 8 回最小二乗法 6 第 9 回最小二乗法の練習 8 第 0 回最小二乗法の推定誤差 0 第 回推定誤差の計算 第
Mｏｔｔ散乱によるParity対称性の破れを検証
Mott Parity P2 Mott target Mott Parity Parity Γ = 1 0 0 0 0 1 0 0 0 0 1 0 0 0 0 1 t P P ),,, ( 3 2 1 0 1 γ γ γ γ γ γ ν ν µ µ = = Γ 1 : : : Γ P P P P x x P ν ν µ µ vector axial vector ν ν µ µ γ γ Γ ν γ
DVIOUT
第 章 離散フーリエ変換 離散フーリエ変換 これまで 私たちは連続関数に対するフーリエ変換およびフーリエ積分 ( 逆フーリエ変換 ) について学んできました この節では フーリエ変換を離散化した離散フーリエ変換について学びましょう 自然現象 ( 音声 ) などを観測して得られる波 ( 信号値 ; 観測値 ) は 通常 電気信号による連続的な波として観測機器から出力されます しかしながら コンピュータはこの様な連続的な波を直接扱うことができないため
スライド 1
実験 III 素粒子テーマ 素粒子物理学とは 物質の究極の構造 ( 素粒子 ), 素粒子間に働く力 ( 相互作用 ) 時空の構造, 対称性を探求する分野です 担当教員 : 佐藤 TA: 和田 内山連絡先 : 自然学系棟 D208 (x4270) ksato@hep.px.tsukuba.ac.jp 実験スケジュール 第 1 回 : 素粒子物理概説,μ 粒子寿命測定法, 同軸ケーブルとインピーダンス,NIMモジュールの機能.
Microsoft Word - note02.doc
年度 物理化学 Ⅱ 講義ノート. 二原子分子の振動. 調和振動子近似 モデル 分子 = 理想的なバネでつながった原子 r : 核間距離, r e : 平衡核間距離, : 変位 ( = r r e ), k f : 力の定数ポテンシャルエネルギー ( ) k V = f (.) 古典運動方程式 [ 振動数 ] 3.3 d kf (.) dt μ : 換算質量 (m, m : 原子, の質量 ) mm
カイ二乗フィット検定、パラメータの誤差
統計的データ解析 008 008.. 林田清 ( 大阪大学大学院理学研究科 ) 問題 C (, ) ( x xˆ) ( y yˆ) σ x πσ σ y y Pabx (, ;,,, ) ˆ y σx σ y = dx exp exp πσx ただし xy ˆ ˆ はyˆ = axˆ+ bであらわされる直線モデル上の点 ( ˆ) ( ˆ ) ( ) x x y ax b y ax b Pabx (,
プランクの公式と量子化
Planck の公式と量子化 埼玉大学理学部物理学科 久保宗弘 序論 一般に 量子力学 と表現すると Schrödinger の量子力学などの 後期量子力学 を指すことが多い 本当の量子概念 には どうアプローチ? 何故 エネルギーが量子化されるか という根本的な問いにどうこたえるか? どのように 量子 の扉は叩かれたのか? 序論 統計力学 熱力学 がことの始まり 総括的な動き を表現するための学問である
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実験 No 電気回路の応答 交流回路とインピーダンスの計測 平成 26 年 4 月 担当教員 : 三宅 T A : 許斐 (M2) 齋藤 (M) 目的 2 世紀の社会において 電気エネルギーの占める割合は増加の一途をたどっている このような電気エネルギーを制御して使いこなすには その基礎となる電気回路をまず理解する必要がある 本実験の目的は 電気回路の基礎特性について 実験 計測を通じて理解を深めることである
大面積Micro Pixel Chamberの開発 9
Introduction µ-pic と電場構造 ガス増幅 Simulation 信号波形の再現 まとめと今後 京都大学宇宙線研究室髙田淳史 2 次元ガスイメージング検出器プリント基板技術で製作ピクセル間隔 :4 μm 個々のピクセルでガス増幅大面積 : cm 2 and 3 3 cm 2 大きな増幅率 :max ~15 高い位置分解能 :RMS ~12 μm 均一な応答 :RMS ~5% ( cm
Microsoft Word - プレス原稿_0528【最終版】
報道関係各位 2014 年 5 月 28 日 二酸化チタン表面における陽電子消滅誘起イオン脱離の観測に成功 ~ 陽電子を用いた固体最表面の改質に道 ~ 東京理科大学研究戦略 産学連携センター立教大学リサーチ イニシアティブセンター 本研究成果のポイント 二酸化チタン表面での陽電子の対消滅に伴って脱離する酸素正イオンの観測に成功 陽電子を用いた固体最表面の改質に道を拓いた 本研究は 東京理科大学理学部第二部物理学科長嶋泰之教授
Microsoft Word - NumericalComputation.docx
数値計算入門 武尾英哉. 離散数学と数値計算 数学的解法の中には理論計算では求められないものもある. 例えば, 定積分は, まずは積分 ( 被積分関数の原始関数をみつけること できなければ値を得ることはできない. また, ある関数の所定の値における微分値を得るには, まずその関数の微分ができなければならない. さらに代数方程式の解を得るためには, 解析的に代数方程式を解く必要がある. ところが, これらは必ずしも解析的に導けるとは限らない.
2004 A1 10 4 1 2 2 3 2.1................................................ 3 2.2............................................. 4 2.3.................................................. 5 2.3.1.......................
素粒子物理学2 素粒子物理学序論B 2010年度講義第4回
素粒子物理学 素粒子物理学序論B 010年度講義第4回 レプトン数の保存 崩壊モード 寿命(sec) n e ν 890 崩壊比 100% Λ π.6 x 10-10 64% π + µ+ νµ.6 x 10-8 100% π + e+ νe 同上 1. x 10-4 Le +1 for νe, elμ +1 for νμ, μlτ +1 for ντ, τレプトン数はそれぞれの香りで独立に保存
NLMIXED プロシジャを用いた生存時間解析 伊藤要二アストラゼネカ株式会社臨床統計 プログラミング グループグルプ Survival analysis using PROC NLMIXED Yohji Itoh Clinical Statistics & Programming Group, A
NLMIXED プロシジャを用いた生存時間解析 伊藤要二アストラゼネカ株式会社臨床統計 プログラミング グループグルプ Survival analysis using PROC NLMIXED Yohji Itoh Clinical Statistics & Programming Group, AstraZeneca KK 要旨 : NLMIXEDプロシジャの最尤推定の機能を用いて 指数分布 Weibull
木村の理論化学小ネタ 理想気体と実在気体 A. 標準状態における気体 1mol の体積 標準状態における気体 1mol の体積は気体の種類に関係なく 22.4L のはずである しかし, 実際には, その体積が 22.4L より明らかに小さい
理想気体と実在気体 A. 標準状態における気体 1mol の体積 標準状態における気体 1mol の体積は気体の種類に関係なく.4L のはずである しかし, 実際には, その体積が.4L より明らかに小さい気体も存在する このような気体には, 気体分子に, 分子量が大きい, 極性が大きいなどの特徴がある そのため, 分子間力が大きく, 体積が.4L より小さくなる.4L とみなせる実在気体 H :.449
Microsoft Word - N-TM307取扱説明書.doc
Page 1 of 12 2CHGATEANDDELAYGENERATORTYPE2 N-TM307 取扱説明書 初版発行 2015 年 10 月 05 日 最新改定 2015 年 10 月 05 日 バージョン 1.00 株式会社 テクノランドコーポレーション 190-1212 東京都西多摩郡瑞穂町殿ヶ谷 902-1 電話 :042-557-7760 FAX:042-557-7727 E-mail:info@tcnland.co.jp
positron 1930 Dirac 1933 Anderson m 22Na(hl=2.6years), 58Co(hl=71days), 64Cu(hl=12hour) 68Ge(hl=288days) MeV : thermalization m psec 100
positron 1930 Dirac 1933 Anderson m 22Na(hl=2.6years), 58Co(hl=71days), 64Cu(hl=12hour) 68Ge(hl=288days) 0.5 1.5MeV : thermalization 10 100 m psec 100psec nsec E total = 2mc 2 + E e + + E e Ee+ Ee-c mc
1 1 (proton, p) (neutron, n) (uud), (udd) u ( ) d ( ) u d ( ) 1: 2: /2 1 0 ( ) ( 2) 0 (γ) 0 (g) ( fm) W Z 0 0 β( )
( ) TA 2234 oda@phys.kyushu-u.ac.jp TA (M1) 2161 sumi@epp.phys.kyushu-u.ac.jp TA (M1) 2161 takada@epp.phys.kyushu-u.ac.jp TA (M1) 2254 tanaka@epp.phys.kyushu-u.ac.jp µ ( ) 1 2 1.1...............................................
論文の内容の要旨
論文の内容の要旨 2 次元陽電子消滅 2 光子角相関の低温そのまま測定による 絶縁性結晶および Si 中の欠陥の研究 武内伴照 絶縁性結晶に陽電子を入射すると 多くの場合 電子との束縛状態であるポジトロニウム (Ps) を生成する Ps は 電子と正孔の束縛状態である励起子の正孔を陽電子で置き換えたものにあたり いわば励起子の 同位体 である Ps は 陽電子消滅 2 光子角相関 (Angular
進捗報告 GATE Simulation
進捗報告 GATE Smulaton 2014 / 5 / 30 濱西亮 アウトライン Poston Reconstructon ( 光子の検出分布から相互作用 (LXe, γ) の位置の構成 エネルギー損失量から線源の位置を構成 ) 錦戸文彦さん JJAP 論文 MEG 西村康弘さん博士論文 Poston Reconstructon 導入 光子の検出量 検出位置から γ と LXe の相互作用の位置の再構成
実験題吊 「加速度センサーを作ってみよう《
加速度センサーを作ってみよう 茨城工業高等専門学校専攻科 山越好太 1. 加速度センサー? 最近話題のセンサーに 加速度センサー というものがあります これは文字通り 加速度 を測るセンサーで 主に動きの検出に使われたり 地球から受ける重力加速度を測定することで傾きを測ることなどにも使われています 最近ではゲーム機をはじめ携帯電話などにも搭載されるようになってきています 2. 加速度センサーの仕組み加速度センサーにも様々な種類があります
学生実験・ガンマ線
物理学実験 Ⅱ Ⅲ ガンマ線 担当教員 : 藏重 教室 A 棟地下 (A001) 目的この実験ではガンマ線がどのように検出されるかを理解し ガンマ線と物質の相互作用について学ぶ また物理実験学で学んだ統計処理の方法を使ってデータ処理を行い 実験データにつきまとう誤差の評価を習得する 実験方法実験は以下の説明に従って進めて下さい わからないことがあったら実験中でもレポート作成時でも担当教員まで遠慮なく質問に来て下さい
Thick-GEM 06S2026A 22 3
Thick-GEM 06S2026A 22 3 (MWPC-Multi Wire Proportional Chamber) MPGD(Micro Pattern Gas Detector) MPGD MPGD MPGD MPGD GEM(Gas Electron Multiplier) GEM GEM GEM Thick-GEM GEM Thick-GEM 10 4 Thick-GEM 1 Introduction
1 12 CP 12.1 SU(2) U(1) U(1) W ±,Z [ ] [ ] [ ] u c t d s b [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e µ τ (12.1a) (12.1b) u d u d +W u s +W s u (udd) (Λ = uds)
![1 12 CP 12.1 SU(2) U(1) U(1) W ±,Z [ ] [ ] [ ] u c t d s b [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e µ τ (12.1a) (12.1b) u d u d +W u s +W s u (udd) (Λ = uds)](/thumbs/103/157838498.jpg "1 12 CP 12.1 SU(2) U(1) U(1) W ±,Z [ ] [ ] [ ] u c t d s b [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e µ τ (12.1a) (12.1b) u d u d +W u s +W s u (udd) (Λ = uds)")
1 1 CP 1.1 SU() U(1) U(1) W ±,Z 1 [ ] [ ] [ ] u c t d s b [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e µ τ (1.1a) (1.1b) u d u d +W u s +W s u (udd) (Λ = uds) n + e + ν e d u +W u + e + ν e (1.a) Λ + e + ν e s u +W u + e
Microsoft PowerPoint - ６．PID制御.pptx
プロセス制御工学 6.PID 制御 京都大学 加納学 Division of Process Control & Process Systems Engineering Department of Chemical Engineering, Kyoto University manabu@cheme.kyoto-u.ac.jp http://www-pse.cheme.kyoto-u.ac.jp/~kano/
インターリーブＡＤＣでのタイミングスキュー影響のデジタル補正技術
1 インターリーブADCでのタイミングスキュー影響のデジタル補正技術 浅見幸司 黒沢烈士 立岩武徳 宮島広行 小林春夫 ( 株 ) アドバンテスト 群馬大学 2 目次 1. 研究背景 目的 2. インターリーブADCの原理 3. チャネル間ミスマッチの影響 3.1. オフセットミスマッチの影響 3.2. ゲインミスマッチの影響 3.3. タイミングスキューの影響 4. 提案手法 4.1. インターリーブタイミングミスマッチ補正フィルタ
Λ (Λ ) Λ (Ge) Hyperball γ ΛN J-PARC Λ dead time J-PARC flash ADC 1 dead time ( ) 1 µsec 3
19 Λ (Λ ) Λ (Ge) Hyperball γ ΛN J-PARC Λ dead time J-PARC flash ADC 1 dead time ( ) 1 µsec 3 1 1 1.1 γ ΛN................. 1 1.2 KEK J-PARC................................ 2 1.2.1 J-PARC....................................
SPECT(Single Photon Emission Computer Tomography ) SPECT FWHM 3 4mm [] MPPC SPECT MPPC LSO 6mm 67.5 photo electron 78% kev γ 4.6 photo electron SPECT
![SPECT(Single Photon Emission Computer Tomography ) SPECT FWHM 3 4mm [] MPPC SPECT MPPC LSO 6mm 67.5 photo electron 78% kev γ 4.6 photo electron SPECT](/thumbs/92/110123587.jpg "SPECT(Single Photon Emission Computer Tomography ) SPECT FWHM 3 4mm [] MPPC SPECT MPPC LSO 6mm 67.5 photo electron 78% kev γ 4.6 photo electron SPECT")
3 SPECT SJ SPECT(Single Photon Emission Computer Tomography ) SPECT FWHM 3 4mm [] MPPC SPECT MPPC LSO 6mm 67.5 photo electron 78% kev γ 4.6 photo electron SPECT 9ch MPPC array 3 3 9 3 3 9.mm(sigma) . SPECT..................................................................3............
オペアンプの容量負荷による発振について
Alicatin Nte オペアンプシリーズ オペアンプの容量負荷による発振について 目次 :. オペアンプの周波数特性について 2. 位相遅れと発振について 3. オペアンプの位相遅れの原因 4. 安定性の確認方法 ( 増幅回路 ) 5. 安定性の確認方法 ( 全帰還回路 / ボルテージフォロア ) 6. 安定性の確認方法まとめ 7. 容量負荷による発振の対策方法 ( 出力分離抵抗 ) 8. 容量負荷による発振の対策方法
Microsoft Word - planck定数.doc
. 目的 Plck 定数 光電効果についての理解を深める. また光電管を使い実際に光電効果を観察し,Plck 定数および仕事関数を求める.. 課題 Hg- スペクトルランプから出ている何本かの強いスペクトル線のなかから, フィルターを使い, 特定の波長域のスペクトル線を選択し, それぞれの場合について光電効果により飛び出してくる電子の最高エネルギーを測定する. この測定結果から,Plck 定数 h
PowerPoint プレゼンテーション
復習 ) 時系列のモデリング ~a. 離散時間モデル ~ y k + a 1 z 1 y k + + a na z n ay k = b 0 u k + b 1 z 1 u k + + b nb z n bu k y k = G z 1 u k = B(z 1 ) A(z 1 u k ) ARMA モデル A z 1 B z 1 = 1 + a 1 z 1 + + a na z n a = b 0
素粒子物理学２ 素粒子物理学序論B 2010年度講義第2回
素粒子物理学２ 素粒子物理学序論B 2010年度講義第2回 =1.055 10 34 J sec =6.582 10 22 MeV sec c = 197.33 10 15 MeV m = c = c =1 1 m p = c(mev m) 938M ev = 197 10 15 (m) 938 =0.2 10 13 (cm) 1 m p = (MeV sec) 938M ev = 6.58
スライド 1
低レベル放射性廃棄物の放射能濃度評価方法の開発 成果報告会 開発成果の内容 平成 24 年 3 月 16 日 財団法人原子力研究バックエンド推進センター 室井正行 1 説明内容 1. 開発の背景 ( 大学 民間の廃棄物の視点から ) 2. 開発目標 課題 3. 開発の進め方 4. 開発成果 2 1. 開発の背景 ( 大学 民間の廃棄物の視点から ) 1.1 物流システム事業 1.2 大学 民間のウラン廃棄物
3 1 4 1.1......................... 4 1.1.1....................... 4 1.1.2.................. 4 1.1.3 Coulomb potential.............. 5 1.2.............
Fe muonic atom X 25 5 21 3 1 4 1.1......................... 4 1.1.1....................... 4 1.1.2.................. 4 1.1.3 Coulomb potential.............. 5 1.2.......................... 6 1.2.1...................
FPWS2018講義千代
千代勝実(山形大学) 素粒子物理学入門@FPWS2018 3つの究極の 宗教や神話 哲学や科学が行き着く人間にとって究極の問い 宇宙 世界 はどのように始まり どのように終わるのか 全てをつかさどる究極原理は何か 今日はこれを考えます 人類はどういう存在なのか Wikipediaより 4 /72 千代勝実(山形大学) 素粒子物理学入門@FPWS2018 電子レンジ 可視光では中が透け
ディジタル信号処理
ディジタルフィルタの設計法. 逆フィルター. 直線位相 FIR フィルタの設計. 窓関数法による FIR フィルタの設計.5 時間領域での FIR フィルタの設計 3. アナログフィルタを基にしたディジタル IIR フィルタの設計法 I 4. アナログフィルタを基にしたディジタル IIR フィルタの設計法 II 5. 双 次フィルタ LI 離散時間システムの基礎式の証明 [ ] 4. ] [ ]*
Microsoft PowerPoint - hiei_MasterThesis
LHC 加速器での鉛鉛衝突における中性 πおよびω 中間子測定の最適化 日栄綾子 M081043 クォーク物理学研究室 目的 概要 目的 LHC 加速器における TeV 領域の鉛鉛衝突実験における中性 π および ω 中間子の測定の実現可能性の検証 および実際の測定へ向けた最適化 何故鉛鉛衝突を利用して 何を知りたいのか中性 πおよびω 中間子測定の魅力 ALICE 実験検出器群 概要予想される統計量およびバックグランドに対するシグナルの有意性を見積もった
目次 第 1 章概要と目的 第 2 章測定原理 2-1 ベータ崩壊 2-2 波長変換ファイバー 2-3 プラスチックシンチレータ 2-4 MPPC 第 3 章測定内容 3-1 MPPC の基本性能 3-2 MPPC 一個での大型プラスチックシンチレータの光量測定 第 4 章結果と考察 4-1 結果
卒業論文 MPPC による大型プラスチックシンチレータの光量測定 信州大学理学部物理科学科 4 年 高エネルギー研究室 小須田創 平成 25 年 1 月 30 日 目次 第 1 章概要と目的 第 2 章測定原理 2-1 ベータ崩壊 2-2 波長変換ファイバー 2-3 プラスチックシンチレータ 2-4 MPPC 第 3 章測定内容 3-1 MPPC の基本性能 3-2 MPPC 一個での大型プラスチックシンチレータの光量測定
ボルツマンマシンの高速化
1. はじめに ボルツマン学習と平均場近似 山梨大学工学部宗久研究室 G04MK016 鳥居圭太 ボルツマンマシンは学習可能な相互結合型ネットワー クの代表的なものである. ボルツマンマシンには, 学習のための統計平均を取る必要があり, 結果を求めるまでに長い時間がかかってしまうという欠点がある. そこで, 学習の高速化のために, 統計を取る2つのステップについて, 以下のことを行う. まず1つ目のステップでは,
Problem P5
問題 P5 メンシュトキン反応 三級アミンとハロゲン化アルキルの間の求核置換反応はメンシュトキン反応として知られている この実験では DABCO(1,4 ジアザビシクロ [2.2.2] オクタン というアミンと臭化ベンジルの間の反応速度式を調べる N N Ph Br N N Br DABCO Ph DABCO 分子に含まれるもう片方の窒素も さらに他の臭化ベンジルと反応する可能性がある しかし この実験では
自己紹介 南野彰宏 大学院 : 東大宇宙線研神岡グループ 暗黒物質探索 (XMASS) ( ニュートリノ (SK K2K)) 研究員 助教 : 京大高エネ ニュートリノ (T2K SK Hyper- K AXEL) 2
神岡地下での中性子測定 南野 ( 京大 ) 第 3 回 B02 班若手ミニ研究会 2015 年 5 月 17 日 @ 神戸大 1 自己紹介 南野彰宏 大学院 : 東大宇宙線研神岡グループ 暗黒物質探索 (XMASS) ( ニュートリノ (SK K2K)) 研究員 助教 : 京大高エネ ニュートリノ (T2K SK Hyper- K AXEL) 2 はじめに 12 年前にやった実験なので ほとんど忘れてます
有機4-有機分析03回配布用
NMR( 核磁気共鳴 ) の基本原理核スピンと磁気モーメント有機分析化学特論 + 有機化学 4 原子核は正の電荷を持ち その回転 ( スピン ) により磁石としての性質を持つ 外部磁場によって核スピンのエネルギー準位は変わる :Zeeman 分裂 核スピンのエネルギー準位 第 3 回 (2015/04/24) m : 磁気量子数 [+I,, I ] I: スピン量子数 ( 整数 or 半整数 )]
JPS2012spring
BelleII 実験用 TOP カウンターの性能評価 2012.7.7( 土 ) 名古屋大学高エネルギー物理学研究室 (N 研究室 ) 有田義宣 BelleII に搭載する粒子識別装置 TOP カウンター 2 BelleII 実験 もっとも識別の難しい π/k 識別 BelleⅡ 実験は Belle 実験をさらに高輝度化 (40 倍 ) し 大量の B 中間子からの稀崩壊現象を探る電子陽電子コライダー
講義「○○○○」
講義 信頼度の推定と立証 内容. 点推定と区間推定. 指数分布の点推定 区間推定 3. 指数分布 正規分布の信頼度推定 担当 : 倉敷哲生 ( ビジネスエンジニアリング専攻 ) 統計的推測 標本から得られる情報を基に 母集団に関する結論の導出が目的 測定値 x x x 3 : x 母集団 (populaio) 母集団の特性値 統計的推測 標本 (sample) 標本の特性値 分布のパラメータ ( 母数
( 工 ~ ~m-j ~ ~ndoped =~ Pl サすく 2π ケ l k ~)γ(1+3z (at~/.) ~~i Mn(a~~/o) ~ ~~,~ ここで採用した T m (l~ )AJ~. J と ()' を適当なパラメータにとると, 式 M の α'm=aj~ を 温度 T の関数で表すことができる O ここでは Snl~xMnxTe 系の ~ 見積もられる O 一方, われわれの磁性半導体は,
レベルシフト回路の作成
レベルシフト回路の解析 群馬大学工学部電気電子工学科通信処理システム工学第二研究室 96305033 黒岩伸幸 指導教官小林春夫助教授 1 ー発表内容ー 1. 研究の目的 2. レベルシフト回路の原理 3. レベルシフト回路の動作条件 4. レベルシフト回路のダイナミクスの解析 5. まとめ 2 1. 研究の目的 3 研究の目的 信号レベルを変換するレベルシフト回路の設計法を確立する このために 次の事を行う
例 e 指数関数的に減衰する信号を h( a < + a a すると, それらのラプラス変換は, H ( ) { e } e インパルス応答が h( a < ( ただし a >, U( ) { } となるシステムにステップ信号 ( y( のラプラス変換 Y () は, Y ( ) H ( ) X (
第 週ラプラス変換 教科書 p.34~ 目標ラプラス変換の定義と意味を理解する フーリエ変換や Z 変換と並ぶ 信号解析やシステム設計における重要なツール ラプラス変換は波動現象や電気回路など様々な分野で 微分方程式を解くために利用されてきた ラプラス変換を用いることで微分方程式は代数方程式に変換される また 工学上使われる主要な関数のラプラス変換は簡単な形の関数で表されるので これを ラプラス変換表
<4D F736F F D20824F B CC92E8979D814696CA90CF95AA82C691CC90CF95AA2E646F63>
1/1 平成 23 年 3 月 24 日午後 6 時 52 分 6 ガウスの定理 : 面積分と体積分 6 ガウスの定理 : 面積分と体積分 Ⅰ. 直交座標系 ガウスの定理は 微分して すぐに積分すると元に戻るというルールを 3 次元積分に適用した定理になります よく知っているのは 簡単化のため 変数が1つの場合は dj ( d ( ににします全微分 = 偏微分 d = d = J ( + C d です
第 4 週コンボリューションその 2, 正弦波による分解 教科書 p. 16~ 目標コンボリューションの演習. 正弦波による信号の分解の考え方の理解. 正弦波の複素表現を学ぶ. 演習問題 問 1. 以下の図にならって,1 と 2 の δ 関数を図示せよ δ (t) 2
第 4 週コンボリューションその, 正弦波による分解 教科書 p. 6~ 目標コンボリューションの演習. 正弦波による信号の分解の考え方の理解. 正弦波の複素表現を学ぶ. 演習問題 問. 以下の図にならって, と の δ 関数を図示せよ. - - - δ () δ ( ) - - - 図 δ 関数の図示の例 δ ( ) δ ( ) δ ( ) δ ( ) δ ( ) - - - - - - - -
O1-1 O1-2 O1-3 O1-4 O1-5 O1-6
O1-1 O1-2 O1-3 O1-4 O1-5 O1-6 O1-7 O1-8 O1-9 O1-10 O1-11 O1-12 O1-13 O1-14 O1-15 O1-16 O1-17 O1-18 O1-19 O1-20 O1-21 O1-22 O1-23 O1-24 O1-25 O1-26 O1-27 O1-28 O1-29 O1-30 O1-31 O1-32 O1-33 O1-34 O1-35
1 3 1.1 PET..................................... 3 1.1.1......................................... 3 1.1.2 PET................................. 4 1.2..
21 PET 06S2037G 2010 3 1 3 1.1 PET..................................... 3 1.1.1......................................... 3 1.1.2 PET................................. 4 1.2........................................
試験 研究 仮設構造物の設計風速 Design wind speeds for temporary structures 西村宏昭 *1 1. はじめに仮設構造物は比較的短い期間だけに存在する構造物である これらの構造物は 通常の恒久建築物や構造物の設計風速を用いて耐風設計されると 安全ではあるが
試験 研究 仮設構造物の設計 Design wind speeds for temporary structures 西村宏昭 *. はじめに仮設構造物は比較的短い期間だけに存在する構造物である これらの構造物は 通常の恒久建築物や構造物の設計を用いて耐風設計されると 安全ではあるが 過剰な設計となることは明らかである 一般に 建築基準法では 建築物は50 の再現期間を想定した基準から計算される風荷重に対して安全であるように設計される
0 棄却限界値検出限界値 ない 分布 ある 分布 バックグラウンド 検出されない 検出されるかもしれない 検出される 図 2 検出限界値のイメージ AT1320A/C で出力される検出限界値 通常 検出限界値の算出には試料を測定したときの計数値を使用しますが AT1320A/C で出力される検出限界
1. 検出限界値 ( 検出下限値 ) について 一般的な検出限界値の考え方 最初に スペクトルデータにおけるセシウム 137 のピーク計数値について その測定値がバ ックグラウンド注 1 の計数に対して意味のある正味の計数値 ( バックグラウンドとは明らかに 異なる計数値 ) であるかどうか考えます セシウム 137 のピーク バックグラウンドの計数 図 1 正味の計数 注 1 バックグラウンドここでのバックグラウンドの計数とは空の状態で測定したものではなく
main.dvi
CeF 3 1 1 3 1.1 KEK E391a... 3 1.1.1 KL 0 π0 νν... 3 1.1.2 E391a... 4 1.1.3... 5 1.2... 6 2 8 2.1... 8 2.2... 10 2.3 CeF 3... 12 2.4... 13 3 15 3.1... 15 3.2... 15 3.3... 18 3.4... 22 4 23 4.1... 23 4.2...
[ ] [ ] [ ] [ ] [ ] [ ] ADC
![[ ] [ ] [ ] [ ] [ ] [ ] ADC](/thumbs/91/107208011.jpg "[ ] [ ] [ ] [ ] [ ] [ ] ADC")
[ ] [ ] [ ] [ ] [ ] [ ] ADC BS1 m1 PMT m2 BS2 PMT1 PMT ADC PMT2 α PMT α α = n ω n n Pn TMath::Poisson(x,[0]) 0.35 0.3 0.25 0.2 0.15 λ 1.5 ω n 2 = ( α 2 ) n n! e α 2 α 2 = λ = λn n! e λ Poisson Pn 0.1
ポリトロープ、対流と輻射、時間尺度
宇宙物理学 ( 概論 ) 6/6/ 大阪大学大学院理学研究科林田清 ポリトロープ関係式 1+(1/) 圧力と密度の間にP=Kρ という関係が成り立っていると仮定する K とは定数でをポリトロープ指数と呼ぶ 5 = : 非相対論的ガス dlnp 3 断熱変化の場合 断熱指数 γ, と dlnρ 4 = : 相対論的ガス 3 1 = の関係にある γ 1 等温変化の場合は= に相当 一様密度の球は=に相当
数値計算法
数値計算法 008 4/3 林田清 ( 大阪大学大学院理学研究科 ) 実験データの統計処理その 誤差について 母集団と標本 平均値と標準偏差 誤差伝播 最尤法 平均値につく誤差 誤差 (Error): 真の値からのずれ 測定誤差 物差しが曲がっていた 測定する対象が室温が低いため縮んでいた g の単位までしかデジタル表示されない計りで g 以下 計りの目盛りを読み取る角度によって値が異なる 統計誤差
LLG-R8.Nisus.pdf
d M d t = γ M H + α M d M d t M γ [ 1/ ( Oe sec) ] α γ γ = gµ B h g g µ B h / π γ g = γ = 1.76 10 [ 7 1/ ( Oe sec) ] α α = λ γ λ λ λ α γ α α H α = γ H ω ω H α α H K K H K / M 1 1 > 0 α 1 M > 0 γ α γ =
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物理計測法特論 No.1 第 1 章 : 信号と雑音 本講義の主題 雑音の性質を理解することで 信号と雑音の大きさが非常に近い状態での信号の測定技術 : 微小信号計測 について学ぶ 講義の Web http://www.g-munu.t.u-tokyo.ac.jp/mio/note/sig_mes/tokuron.html 物理学の基本は実験事実の積み重ねである そして それは何かを測定することから始まる
線形システム応答 Linear System response
画質が異なる画像例 コントラスト劣 コントラスト優 コントラスト普 鮮鋭性 普 鮮鋭性 優 鮮鋭性 劣 粒状性 普 粒状性 劣 粒状性 優 医用画像の画質 コントラスト, 鮮鋭性, 粒状性の要因が互いに密接に関わり合って形成されている. 比 鮮鋭性 コントラスト 反 反 粒状性 増感紙 - フィルム系での 3 要因の関係 ディジタル画像処理系でもおよそ成り立つ WS u MTFu 画質に影響する因子
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![Microsoft PowerPoint - qcomp.ppt [互換モード]](/thumbs/85/91243661.jpg "Microsoft PowerPoint - qcomp.ppt [互換モード]")
量子計算基礎 東京工業大学 河内亮周 概要 計算って何? 数理科学的に 計算 を扱うには 量子力学を計算に使おう! 量子情報とは? 量子情報に対する演算 = 量子計算 一般的な量子回路の構成方法 計算って何? 計算とは? 計算 = 入力情報から出力情報への変換 入力 計算機構 ( デジタルコンピュータ,etc ) 出力 計算とは? 計算 = 入力情報から出力情報への変換 この関数はどれくらい計算が大変か??
TULを用いたVisual ScalerとTDCの開発
TUL を用いた Visual Scaler と TDC の開発 2009/3/23 原子核物理 4 年 永尾翔 目次 目的と内容 開発環境 J-Lab におけるハイパー核分光 Visual Scaler TDC まとめ & 今後 目的と内容 目的 TUL, QuartusⅡ を用いて実験におけるトリガーを組めるようになる Digital Logic を組んでみる 内容 特徴 TUL,QuartusⅡ