B 3, 7 B-1 D-F5PNN A, B, C, D, E, F, CEA-Grenoble G, Univ.J. Fourier H A, B, C, D, E, F, A, Beatrice Grenier G, B, Jean-Paul Boucher H D-F5PNN 1/2 K C

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1 B 3, 7 B-1 D-F5PNN A, B, C, D, E, F, CEA-Grenoble G, Univ.J. Fourier H A, B, C, D, E, F, A, Beatrice Grenier G, B, Jean-Paul Boucher H D-F5PNN 1/2 K Canevet [1] 0.5K [2] ESR ESR [1] E. Canevet et al. Phys. Rev. B (2010). [2] Vol.49 No.5 (2014). 11

2 B-2 Nd2Fe14B A, B A, A, A, A, A, B Nd 2 Fe 14 B HDD MRI Dy Dy Nd 2 Fe 14 B hcp 64 6 Fe Fe Fe 10 GPa 100 kbar H c M s [1] P = 20 kbar Nd 2 Fe 14 B H c 2 kbar H c P [1] M. Mito et al, J. Appl. Phys. 118, (2015) Hc [koe] 11.0 T = 300 K P [kbar] 1 H c B-3 SQUID-VCM A, B A, A, A, A, B (SQUID) SQUID (DAC) SQUID DAC DAC SQUID [1] Ho SQUID V DC 40 K V VCM 10 GPa [1] M.Ishizuka et al., Rev. Sci. Instrum. 66 (1995) V VCM [V], V DC [V] T [K] 図 1 無加圧状態でのHoの磁化率の温度変化 12

3 B-4 Fe 2 x Co 1+x Ga A, B, C A, A, B, A, A, C Fe Co Fe T C T C = 1165 K Fe 2 CoGa X F43m Co 2 FeGa T C = 1060 K Fm3m L2 1 Fe 2 x Co 1+x Ga x x 10K Fe 2 x Co 1+x Ga L/L@10K x = 0.7 x B-5 Fe-Ga A, B A, B, B, B MnBi Bi(solid) Mn(solid) MnBi(solid) [1] Fe-Ga Ga Fe-Ga Fe-Ga Fe Ga Fe Ga h X EPMA Fe-Ga [1]Y.Mitsui, K.Koyama., J.Alloys Comp. 615 (2014)

4 B-6 La(FexSi1-x)13 A A, A La(FexSi1-x) x La(FexSi1-x)13 X= K 200 K B-7 MnAlC A, B A, B, B, B, B MnAl Mn MnAl C MnAlC Mn x Al 100 x C 2 (x 48-52) 1373K 24h 523K XRD 1373K XRD Mn x Al 100 x C 2 (x 48-52) 14

5 B-8 MnCrAlGe A, B, C, D B, C, B, D, B A, B, Cu 2 Sb MnAlGe T C = 517 K M s = 1.6 B /f.u. Mn Cr [1][2] Mn Cr CrAlGe Cu 2 Sb [1]H. Ido et al., J.Appl. Phys55, 2365 (1984) [2]R. Y. Umetsu et al., IEEE Trans. Magn. 11, (2014) [3]S. YoShinaga et al., Phys. Proc, 75, (2015) TiSi 2 T C = 80 K M s = 0.45 B /f.u. MnAlGe [3] (Mn,Cr)AlGe (Mn,Cr)AlGe Mn 1 x Cr x AlGe (0 x 1.0) 1 Mn 1 x Cr x AlGe X x 0.7 Cu 2 Sb x = 0.9 TiSi 2 Mn 1 x Cr x AlGe x 0.7 B-9 CoO A, B A, A, B, B CoO k=0 [1] CoO CoO [2] 2 (TG, LG) TG LG 4.4 THz 8.9 THz 4.4 THz 2 H-h. Chou CoO [1] H-h. Chou and H. Y. Fan, Phys. Rev. B 13, 3924 (1975) [2],, 57, 286 (2015) 15

6 B-10 A A, A, A [1] 100 µm Gd 4/3 Yb 2/3 BiFe 5 O 12 1 koe 1300 nm (20 mj/cm 2 ) 800 nm CMOS 10 mdeg Fe-Gd [2] [1] T. Satoh et al., Nature Photonics 6, 662 (2012). [2] S. Parchenko, et al., Appl. Phys. Lett. 103, y(µm) (2013) x (µm) B-11 Cr A, B A, B, B, B T N = 312 K di /dv [1] / 2 40 K di /dv d2i /dv 2 1 d2i /dv 2 [1] H.Meekes, Phys. Rev. B 38, 5924 (1988) 16

7 B-12 / CeB6 A, B, C A, B, A, C, A BTK / / [1] /CeB6 CeB6 T 5 K 10 K 1 Nb/CeB6 BTK / [1]W. K. Park et al., Phys. Rev. B 72 (2005) B-13 Fe 2 x Co x MnSi A, B A, A, B, B, B, A, A, A Fe 2 x Co x MnSi Fe-rich [1] Fe 2 x Co x MnSi 300 Oe Fe 2 MnSi Fe 1.95 Co 0.05 MnSi [1] Harsh Bhatt, M. D. Mukadam, S. S. Meena, and S. M. Yusuf, AIP Conference Proceedings 1665,

8 B-14 ホイスラー化合物 Fe2 Ni1 x Mnx Al の物性 鹿児島大学大学院理工学研究科 A 園田一貴A, 伊藤昌和 A, 廣井政彦 A, 重田出 A, 松隈秀憲 A ホイスラー合金は 強磁性形状記憶効果やハーフメタル 特性といった現象を示すことから注目を集めている物質群 nesh C. Gupta, Idris Hamid Bhat Materials Chemistry and Physics 146 (2014) 303e312 である 通常のフルホイスラー化合物は L21 構造 空間群 Fm-3m をもっているが 最近では F-43m の空間群をもつフ ルホイスラーも確認されており Fe2 NiAl の空間群は F-43m をもつことが知られている [1] 本研究は空間群 Fm-3m で ある Ni2 FeAl と Ni と Fe を置換することによる空間群の 変化によって低温物性への影響を調べることを目的として いる 物質はアーク溶解法により作製した 右図は作製した Fe2 NiAl と Ni1.5 Fe1.5 Al の X 線回折パターンである 両方 ともホイスラー構造をもっており格子定数はそれぞれ Å (Fe2 NiAl) と Å (Ni1.5 Fe1.5 Al) であった [1] Di- B-16 α-(bedt-ttf)2 I3 の強束縛モデルによる磁場中のエネルギーと量子ホール効果と磁化 熊本大学教育 A, 兵庫県立大物質理学 B 岸木敬太A, 長谷川泰正 B 擬二次元有機導体の α-(bedt-ttf)2 I3 のフェルミエネ 場中のエネルギーを計算した. 図は計算から得られたフェルミ ルギー近傍では, コーン形のエネルギーバンドが点で接する エネルギー近傍のエネルギーの磁場依存である. さらに, 量子 質量ゼロのディラック粒子が現れる.(BEDT-TTF は bis- ホール効果, 磁化などを計算し, フェルミエネルギー近傍の近 ethylene-dithia-tetra-thia-fulvalene の略である. 似計算と比較する. また, グラフェンの量子ホール効果, 磁化 質量ゼロのディラックとしてよく知られているグラフェン とも比較を行う. とは異なり α-(bedt-ttf)2 I3 では, コーンが傾いている. [1] K. Kishigi and Y. Hasegawa, PRB 90, (2014). また, α-(bedt-ttf)2 I3 のランダウ準位はグラフェンと同 [2] K. Kishigi and Y. Hasegawa, PRB 94, (2016). 様に H に比例することが知られている. しかしながら, こ のランダウ準位は, フェルミエネルギー近傍の状態のみを考 慮する近似から得られている. そのような近似では, ランダウ 準位の広がりやエネルギーの正確な磁場依存性などを扱うこ i とができない. 一方, 強束縛モデルを使えば数値的にではある が, エネルギー全体について, 磁場中の固有状態を計算するこ とができる. 以前 ハチの巣格子 [1] や正方格子 [2] の強束縛 モデルを使い, 量子ホール効果や磁化について近似理論では 出現しない結果を示している 本研究では強束縛モデルを使い, α-(bedt-ttf)2 I3 の磁 h H [T ]

9 B-17 Co Co2TiGa1-xSnx A, B, C, D, E A, A, A, B, C, B, B, D, E, A Co [1] Co 2 VGa M s p [2] Co Co 2 TiGa 1 x Sn x 7.5 K Co 2 TiSn Co 2 TiGa dm s /dp 0.0 µ B /f.u. GPa µ B /f.u. GPa Co 2 TiSn Co 2 TiSn 1 Co 2 TiSn P int 58 ± 2% Ga P int Co 2 TiGa P int 56 ± 1% [1] Y. Miura et al., J. Appl. Phys. 99, 08J112 (2006). [2] T. Kanomata et al., Phys. Rev. B 82, (2010). G (V )/G N C o 2 T is n E x p. d a ta B T K fit 0.9 P = % = m e V = m e V 0.8 Z = = V (m V ) C o 2 T is n B-18 Magnetic and Structural Properties of Mn1.9Fe0.1Sb0.9Sn0.1 Graduate School of Science and Engineeri A, Institute for Material Research, Tohoku B, Institute for Solid State Physics, The U C Adline N. Nwodo A, Ryota Kobayashi A, Taoto Wakamori A, Yoshihiro Matsumoto A, Yoshifuru Mitsui A, Masahiko Hiroi A, Kohki Takahashi B, Yoshiya Uwatoko C, Keiichi Koyama A The high-field x-ray diffraction measurements were carried out for Mn1.9Fe0.1Sb0.9Sn0.1 in fields 0H up to 5T. The saturation magnetization at 10 K was determined to be 38.9 Am2/kg (38.9 emu/g). The compound undergoes magnetic transition from ferromagnetic to paramagnetic with lattice parameters a and c estimated to be nm and nm respectively at Tt = 285 K with thermal hysteresis of 320K. The temperature dependence of a and c showed a normal thermal contraction without discontinuous changes due to a structural transformation. The thermal expansion coefficients of a and c were estimated to be K-1 and K-1 in T = K, respectively. The results show that the x-ray powder diffraction measurements in high magnetic fields and at high temperatures are useful materials for research. 19

10 B-19 α-rucl 3 A, KEK B, C A, B, B, B, B, B, B, C - (KH) 1/2 KH α-rucl 3 Ru 3+ (4d 5 ) Ru J eff = 1/2 (µsr) µsr 1/200 µsr β 2 B-20 Co ZnO ZnO A, B, NSRRC C, D, E A, B, B, C, Yen-Fa Liao C, D, E, A CeO 2 [1] CeO 2 Co ZnO Co 2 Magnetization (emu/g) Co doped ZnO NPs % 4.7% 0% Magnetic field (koe) 図 : Co ドープ ZnO ナノ粒子の室温における磁化曲線 [1] M. Coey et al., Nature Physics, 12, 694 (2016). 20

1-x x µ (+) +z µ ( ) Co 2p 3d µ = µ (+) µ ( ) W. Grange et al., PRB 58, 6298 (1998). 1.0 0.5 0.0 2 1 XMCD 0-1 -2-3x10-3 7.1 7.2 7.7 7.8 8.3 8.4 up E down ρ + (E) ρ (E) H, M µ f + f E F f + f f + f X L

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