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1 電子の比電荷測定 1. 目的高度情報化社会を支えているコンピュータは 半導体素子内の電子の流れを制御することで情報を高速処理し動作している また 火力 原子力 太陽光 風力 地熱等の発電プラントでは 化石燃料 ウラン燃料 再生可能エネルギーを最終的に電気エネルギーに変換し 配電網を流れる電流として電気を工場 オフィス 家庭等へ供給している その電流の正体は電子の流れである このように 私たちは電子をうまく制御することで便利で快適な現代社会を作り上げている 電子の発見は 19 世紀末の陰極線の研究に端を発する 気体を減圧して封入したガラス管内の電極に高電圧を印加すると 陰極側からある種の放射線 ( 陰極線 ) が放出される 図 1に示すように 陰極と蛍光面の間に物体をおくと影が映ることが見出された 陰極線の研究を行っていた J.J. トムソンは 1897 年 その正体は負の電荷をもった電子の流れであることを発見する 今日では 電子は物質を構成している最も基本的な粒子 ( 素粒子 ) の1つであることが知られている 物質を構成している原子は負の電荷をもつ電子と正の電荷をもつ原子核で出来ている 気体にエネルギーを加えて 電子と原子核間の結合を切ること ( 電離 ) で生成されるプラズマ ( 実験テーマFを参照 ) は電子と陽イオンからなり 全体としては電気的に中性な状態にある さらに 放射性物質から放出される放射線の1つであるベータ線の正体も電子である 本実験では これら様々な物理現象に深く関係する電子に注目する 本実験の目的は 電子の比電荷 e/m(e: 電気素量 m: 質量 ) の測定を通じて 特に電子と磁場との相互作用 ( ローレンツ力 ) についての理解を深めることにある 後述のとおり 具体的にはヘルムホルムコイルによって発生した均一な磁場内に入射した電子ビーム ( 陰極線 ) を曲げ 可視化された円軌道の曲率半径を測定することで電子の比電荷を実験的に求める この実験を通じて 核融合プラズマ内の電子の挙動や荷電粒子を高エネルギーに加速する装置である粒子加速器の基本原理を理解する上で必要な基礎知識を学ぶことにもなる 図 1 クルックス管と呼ばれる陰極線を発生させる装置 ( 文献 1) から転載 )

2 2. 原理図 2の様に ある均一な磁束密度 ( 方向 ) の領域に電荷 の粒子 ( 電荷が負である事に注意 電流は逆方向に流れる ) が 磁場に対して垂直な方向 ( 方向 ) に 速度 で入射した場合 その粒子は磁場と進行方向の両者に垂直な方向 ( 方向 ) に一定の大きさの力 を受ける これがいわゆるローレンツ力であり その大きさは以下の式で表される (1) 図 2 ローレンツ力の働く向き この粒子として電子 ( 電荷 ( ただし は電気素量とする )) を考える 一定の磁束密度の領域で 磁場に垂直な方向に速度 で電子を入射すると ローレンツ力によりその軌道が曲げられる 電子には軌道が曲がることによって遠心力が働くようになる 電子の質量を とし その軌道の半径を とすると 電子に働く遠心力は / と書ける 磁場が一定であれば ローレンツ力の絶対値は常に一定となるため この遠心力とローレンツ力が釣り合った状態で電子は図 3の様に磁場に垂直な平面内で円運動をする 両者の釣り合いの式は以下の様に書ける / (2) 電子の比電荷とは 1 章で述べたとおり / で定義される値である (2) 式を整理することによって 電子の比電荷は以下の様に書ける / / (3) 図 3 磁場内における電子の運動 この式からわかるとおり 電子の速度 磁束密度 および電子の軌道半径を測定することで 電子の比電荷を得ることができる 固体中の電子を高熱や高電場によって取り出し それをさらに電場で加速して電子を打ち出す電子銃と呼ばれる装置がある 電子銃から放出される電子のエネルギーは加速部の印加電圧を としたとき となる 電子銃の印加電圧は一般的に低いため 相対論は考慮せず 運動

3 エネルギーの式から /2 (4) を導くことが出来る (4) 式を用いて (3) 式中の を消去すると次の式が得られる / 2 / (5) 本実験テーマでは この (5) 式中の および を実験によって求め / を測定する 3. 実験装置実験装置は以下の5 点からなる 1 電子の比電荷測定器 (EM-30N) まず 図 4に測定器の概要図と各部の名称を示す ヘルムホルツコイル本器にはヘルムホルツコイルが内蔵されている ヘルムホルツコイルとは 図 5のように 半径 の円形のコイル2つを平行に距離 だけ離して同じ軸上に置いた物をいう この2つのコイルの同方向図 4 本装置の概観と各部の名称に電流 を流すと 中央部 ( 図 5の灰色で示した空間付近 ) にほぼ均一な磁場を発生させることができる 本装置では 図中の各々のコイルに反時計回りに電流が流れる その場合 図中の太実線で示した矢印の向きに磁場がかかる コイル間の中心ではかなり均質な磁場を作ることができ その中心での磁束密度 は次の式で与えられる 4 5 / (6) この時 は真空中の透磁率 (4 10 (H/m)) はコイルの巻数 はコイルに流す電流 (A) は図 4に示すとおりコイルの半径である なお 本器のコイルの巻数は 130 半径は 0.15m である

4 管球ヘリウムガスを減圧して封入した放電管である このような減圧したガスの内部では 電子の流れ ( 陰極線 ) は蛍光を発するため 目視確認することができる また 本管球は内部に電子銃が装備されている 電子銃にかける印加電圧は比電荷測定装置前面の 加速電圧可変つまみ で調節する この管球は寿命が概ね動作時間で決まっている 寿命をもたせるため 不必要な放電は行わないこと さらに 管球自体が割れやすいため 取り扱いには注意すること 図 5 ヘルムホルツコイルの概要図 2 直流安定化電源 (PMC-18-3) ヘルムホルツコイルで均一な磁場を得るためには 安定した直流電流が必要である 本電源は 交流電源を整流し 安定した直流の電源を供給する装置である PMC シリーズは シリーズレギュレータ方式の定電圧 定電流自動移行型となっている 図 6に各部の概観図と各部の名称を記す 3 電流計ヘルムホルツコイルに流れる電流の値を読むのに用いる レンジ ( 測定する電流の範囲 ) が自動で調節される機能がついている 電池式なので 使用後はスイッチをオフにしておくこと 4 電圧計式 (4) 中の印加電圧を読むのに用いる 本器は3とは異なりレンジを自動調節する機能がない 今回用いる電圧は ~V の範囲なので V の端子を用いること 図 6 直流安定化電源の概観と各部の名称

5 5テスラメータ磁束密度を直接測定出来る装置 式 (6) を用いて導出した磁場を計算だけでなく テスラメータも用いて測定する 電池式なので 使用時以外はスイッチをオフにしておくこと 4. 実験手順 (1) 準備まず 全ての装置の主電源がオフになっていることを確認する 次に 用意されたバナナチップのリード線で図 7の様に配線を行う 実験装置本体前面に記載されている回路を各自レポート用紙に手書きで写し どこに何が配線されているのかを理解しながら行うこと リード線は配線ミスを防ぐため 陽極側には赤 陰極側には黒のものを用いる 図 7 実験装置の配線図 実験装置本体の加速電圧可変つまみと 直流安定化電源の電流および電圧つまみが最小になっていることを確認する また 直流安定化電源については 出力オン / オフスイッチがオフ ( 凸 ) になっている事も確認する (2) ヘルムホルツコイルの中心部磁場 A) 式 (6) を用いて それぞれコイル電流が A の時の磁束密度を求めよ

6 コイル電流 (A) 磁束密度 (T) B) 直流安定化電源の主電源をオンにし 定電圧 / 定電流切り替えスイッチを電流モードに設定する ( A の LED が点灯した状態 ) また 電流計のスイッチもオンにする 再度 直流安定化電源の電流調整つまみが最小になっている事を確認して 出力オン / オフスイッチをオンにする 徐々に電流調整つまみを時計回りに回していき ヘルムホルツコイルに電流を流す 電流がA) で求めたのと同じ条件で テスラメータを用いてヘルムホルツコイルのつくる磁束密度を測定する なお このとき電流値は直流安定化電源の LED ディスプレイではなく 電流計の値を読むこと また テスラメータはプローブを磁場に垂直に向けること また 測定レンジを調整し mt 単位で小数点以下第二位まで測定すること 測定位置はコイルの中心部だけでなくコイル付近も含め右図のA Bの点も測定する コイル電流 (A) A 地点磁束密度 B 地点 (mt) 中心 (3) 磁場による電子の軌跡の観測まず 直流安定化電源の電流調整つまみを最小にし 出力オン / オフスイッチをオフにする その後 主電源もオフにする 次に 実験装置本体の主電源もオフになっている事を確認してから 目盛板を取り外し 装置に管球を取り付ける この際 電子銃からの射出電子の向きがほぼ鉛直上向きになるようにセットする ( 図 8 参照 ) 割れやすいため注意して取り付けること 管球の取り付けがおわったら 目盛板を元の位置に設置する 図 8 管球内の電子銃

7 次に 実験装置本体の印加電圧可変つまみが最小値であることを確認して 主電源を入れる 電圧計の値を見ながら 印加電圧可変つまみを時計回りに動かし 印加電圧を V かける この時 電子銃から電子の軌跡が蛍光として目視できるので その軌跡がほぼ鉛直上向きである事を確認する A) 電子の速度 ( つまり電子銃への印加電圧 ) を一定にして 磁場の強度 ( つまりヘルムホルツホイルに流す電流の量 ) を変化させて 電子の軌跡を観測する 電子の軌跡の半径を測定する方法ア ) まず 実験装置本体に取り付けられている目盛板の指標を0に合わせる イ ) 図 9のように眼と指標と電子銃が一直線になる所で 締付ネジで目盛板を固定する ウ ) 次に電子の軌跡が円になった時点で 指標を電子銃と反対側に移動させ 眼と指標と電子の軌跡が一直線になるところの値を読みそれを2 として記録する エ ) 2 の値は目盛板の最小目盛りの 10 分の 1 単位で読み取ること 図 9 電子の軌跡の直径の測定方法

8 なお 磁束密度 の値として (6) 式で得られた値と テスラメータで測定した値の両方を用いて電子の比電荷も導出せよ 電子の軌跡がらせん状になっている場合 電子銃が鉛直上向きになっていない なるべく正しい値を出すためにこの時点で微調整し ほぼ正円とすること 印加電圧 (V) コイル電流 (A) 電子の軌跡の半径 (m) 電子の比電荷 / (C/kg) (6) 式 実測値

9 B) 磁場の強度 ( つまりヘルムホルツホイルに流す電流の量 ) を一定にして 電子の速度 ( つまり電子銃への印加電圧 ) を変化させて 電子の軌跡を観測する コイル電流 (A) 印加電圧 (V) 電子の軌跡の半径 (m) 電子の比電荷 / (C/kg) (6) 式 実測値 課題 : 測定 A) と 測定 B) について 現在わかっている電子の比電荷 (C/kg) との差について考察せよ また 磁束密度の値として (6) 式を用いた場合と実測値を用いた場合についての違いについても考察せよ

10 C) 電子銃の射出向きを鉛直より少し角度をつけた状態でA) およびB) の実験を行うと 電子の軌跡はらせん運動となる このことを確認するため まず印加電圧を最小にし 管球を少し回転させる この条件でA) と同じ実験を印加電圧 V についてのみ行う ただし 比電荷は計算しなくてよい なお らせん運動は実験装置本体の正面から見れば円に見えるため それを電子の軌跡の半径として記録すること 印加電圧 (V) コイル電流 (A) 電子の軌跡の半径 (m) A) で求めた半径との比 (C/A) 課題 : 上記の結果を整理すると 電子の軌跡の半径は A) で行った実験に比べて 磁場の強さが同じ条件でも ほぼ一様に小さくなっているはずである この減少した割合から 電子銃の射出角度が鉛直上向きから何度傾いたか求めよ 5. レポート課題 (1) 今回行った実験で電子の比電荷を測定する事ができた 電気素量を測定する事が出来れば 電子の質量を決定できることになる そこで電気素量を測定する代表的な実験について調べ 手法を簡潔にまとめよ (2) 電子は極めて質量が軽いため 比較的低いエネルギーでも相対論の効果が現れる そこで 電子の静止質量を kg として 1 今回の最高印加電圧 V における電子の速度および質量を古典論 相対論の両方で求めよ さらに2 加速電圧が20 万 V の場合も同様に求めよ (3) 方向の速度をもつ電子が 方向の磁場 と 方向の電場 の共存する場所に入射した 電子が方向を変えずに直進するときの電子の速さはいくらか ( 発展問題 ) 電子を磁場で制御する装置に SPring-8( や SAGA-LS ( の様な電子ストレージリングがある これらの施設では シンクロトロン放射で得られる 放射光 を利用した実験が行われている この放射光の応用例をいくつか調べよ 発展問題のみ加点式である 解答しなくても減点しない 参考文献 1) 高田健次郎 わかりやすい量子力学入門 丸善 (3).

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