Large N Reduction for Gauge Theories on 3-sphere

Large N Reduction for Gauge Theories on 3-sphere

JHEP0611(2006)089 PRD78(2008)106001 PRL102(2009)111601 JHEP0909(2009) 029 JHEP1111 (2011) 036 JHEP1302 (2013) 148 arxiv:1308.3525 Pos LATTICE2010, 253 Pos LATTICE2011, 244 伊敷吾郎 ( 京大基研 ) 以下の論文に基づく Ishiki-Shimasaki-Takayama-Tsuchiya

あ

Supersymmetry non-renormalization theorem from a computer and the AdS/CFT correspondence 総研大 D1 本多正純 伊敷吾郎氏 ( CQUeST ), Sang-Woo Kim 氏 ( KEK ), 西村淳氏 ( KEK& 総研大 ), 土屋麻人氏 ( 静岡大 ) との共同研究に基づく 2010/7/23 基研研究会

Expanding (3+1)-dimensional universe from Lorentzian IIB matrix model

EXPANDING (3+1)-DIMENSIONAL UNIVERSE FROM THE IIB MATRIX MODEL 土屋麻人 ( 静岡大学 ) @ 中央大学 2012 年 7 月 3 日 S.-W. Kim, J. Nishimura and A.T., PRL 108, 011601 (2012), arxiv:1108.1540 arxiv: 1110.4803, to appear

有限密度での非一様なカイラル凝縮と クォーク質量による影響

空間的に非一様なカイラル凝縮に対する current quark mass の影響 東京高専 前段眞治 東京理科大学セミナー 2010.9.6 1 1.Introduction 低温 高密度における QCD の振る舞い 中性子星 compact star クォーク物質の理解に重要 T 0 での QCD の基底状態 カイラル対称性の破れた相 カラー超伝導相 μ 2 有限密度において fermionic

スライド 1

The Dual Superconductor Picture of Color Confinement in Gluodynamics 石黒克也 ( 高知大学総合情報センター & 理研 ) 共同研究者 鈴木恒雄 関戸暢 長谷川将康 駒佳明 ( 金沢大学 & 理研 ) ( 沼津高専 ) 2008 年 12 月 26 日九大若手研究会 量子色力学の相構造研究の現状と展望 Color confinement

Confinement dual Meissener effect dual Meissener effect

BASED ON WORK WITH KENICHI KONISHI (UNIV. OF PISA) [0909.3781 TO APPEAR IN NPB] Confinement dual Meissener effect dual Meissener effect 1) Perturbed SU(N) Seiberg WiRen theory : 2) SU(N) with Flavors at

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演算子の行列表現 > L いま 次元ベクトル空間の基底をケットと書くことにする この基底は完全系を成すとすると 空間内の任意のケットベクトルは > > > これより 一度基底を与えてしまえば 任意のベクトルはその基底についての成分で完全に記述することができる これらの成分を列行列の形に書くと M これをベクトル の基底 { >} による行列表現という ところで 行列 A の共役 dont 行列は A

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有効理論を用いた vector like クォーク模型に対する B 中間子稀崩壊からの制限 (Work in progre) 広大院理 高橋隼也 共同研究者 : 広大院理, 広大 CORE-U 広大院理 島根大総合理工 両角卓也 清水勇介 梅枝宏之 導入 標準模型 (SM) のクォーク 標準模型は 6 種類のクォークの存在を仮定 アップタイプ ダウンタイプ u c t d 更にクォークが存在する可能性は?

YITP50.dvi

1 70 80 90 50 2 3 3 84 first revolution 4 94 second revolution 5 6 2 1: 1 3 consistent 1-loop Feynman 1-loop Feynman loop loop loop Feynman 2 3 2: 1-loop Feynman loop 3 cycle 4 = 3: 4: 4 cycle loop Feynman

格子数値計算を用いた S U ゲージ理論における共形相の研究 大木洋 名古屋大学素粒子宇宙起源研究機構 はじめに 数値計算において調べる事が目的である 素粒子現 素粒子物理の標準模型と呼ばれるものは 強い相 象論的観点からは 電弱対称性の破れの起源がゲー 互作用 電弱相互作用を含む理論であり その力

Tte Athr 格子数値計算を用いた SU ゲージ理論における共形相の研究 大木 洋 Ctt サイバーメディア HPC ジャーナル P7-P e Dte 0-07 Text Ver pbher UR http:drg08907067 DO 08907067 rght 格子数値計算を用いた S U ゲージ理論における共形相の研究 大木洋 名古屋大学素粒子宇宙起源研究機構 はじめに 数値計算において調べる事が目的である

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付録 2 2 次元アフィン変換 直交変換 たたみ込み 1.2 次元のアフィン変換 座標 (x,y ) を (x,y) に移すことを 2 次元での変換. 特に, 変換が と書けるとき, アフィン変換, アフィン変換は, その 1 次の項による変換 と 0 次の項による変換 アフィン変換 0 次の項は平行移動 1 次の項は座標 (x, y ) をベクトルと考えて とすれば このようなもの 2 次元ベクトルの線形写像

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非専門家のための AdS/CFT 対応入門 京都大学大学院理学研究科中村真 基礎物理学研究所研究会 : 量子多体系のエンタングルメントとくりこみ群 0 年 月 4 日 AdS/CFT 対応の日本語解説記事 中村が 素粒子論の専門家で AdS/CFT 対応の非専門家である方々向けに行った講義の講義録は : 素粒子論研究電子版 Volume 7 (0 年 3 月 7 日発行 ) 項目 4 第 5 回新潟

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KEK String Advanced Lecture (SAL), 11 th July, 2012 Rotating string in doubled geometry with generalized isometries ref. arxiv:1205.5549 (accepted by PRD this morning) 菊池徹 (NIMS/KEK) 共同研究者 : 岡田崇 ( 京都大学

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Wining number in String fiel theory @ 名古屋大学 京大理小路田俊子 畑氏との共同研究 bae on arxiv:.89 内容 開弦の場の理論 Cubic SFT と Chern-Simon 理論の類似性に着目し 位相的不変量である Wining 数を CSFT において実現できるのか調べる S CS k M Wining 数 S N [ g] gg 4 M M

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剛体の基礎理論 -. 剛体の基礎理論初めに本論文で大域的に使用する記号を定義する. 使用する記号トルク撃力力角運動量角速度姿勢対角化された慣性テンソル慣性テンソル運動量速度位置質量時間 J W f F P p .. 質点の並進運動 質点は位置 と速度 P を用いる. ニュートンの運動方程式 という状態を持つ. 但し ここでは速度ではなく運動量 F P F.... より質点の運動は既に明らかであり 質点の状態ベクトル

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時間反転対称性によって保護されたトポロジカル相と密度演算子の部分転置について ~ 時間反転対称性によって保護された Haldane 相の order parameter~ 塩崎謙理研 時間反転対称性によって保護されたトポロジカル相と密度演算子の部分転置について ~ 時間反転対称性によって保護された Haldane 鎖の order parameter~ 塩崎謙理研 目次 1. 対称性によって保護されたトポロジカル相

弦の場の理論における 位相的構造と反転対称性

弦の場の理論における 位相的構造と反転対称性 小路田俊子 with 畑氏 京都大学 25.4.9 益川塾セミナー 目次 弦の場の理論とは Cubic String Field Theory 弦の場の理論の位相的構造 相関関数の反転対称性 結論 弦の場の理論 p 弦理論には原理が無い固定された背景時空中の on-shell 振幅の摂動論的ルール 弦の場の理論 弦理論の off-shell かつ非摂動論的定式化

SUSY DWs

@ 2013 1 25 Supersymmetric Domain Walls Eric A. Bergshoeff, Axel Kleinschmidt, and Fabio Riccioni Phys. Rev. D86 (2012) 085043 (arxiv:1206.5697) ( ) Contents 1 2 SUSY Domain Walls Wess-Zumino Embedding

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008 年度冬学期 量子化学 Ⅲ 章量子化学の応用 4.4. 相対論的効果 009 年 月 8 日 担当 : 常田貴夫准教授 相対性理論 A. Einstein 特殊相対論 (905 年 ) 相対性原理: ローレンツ変換に対して物理法則の形は不変 光速度不変 : 互いに等速運動する座標系で光速度は常に一定 ミンコフスキーの4 次元空間座標系 ( 等速系のみ ) 一般相対論 (96 年 ) 等価原理

研究成果報告書

様式 C-19 科学研究費助成事業 ( 科学研究費補助金 ) 研究成果報告書 機関番号 :16301 研究種目 : 基盤研究 (C) 研究期間 :2008 ~ 2012 課題番号 :20540274 研究課題名 ( 和文 ) 過自由度による格子超対称性の実現 平成 25 年 6 月 3 日現在 研究課題名 ( 英文 )Realization of lattice supersymmetry with

Microsoft Word ã‡»ã…«ã‡ªã…¼ã…‹ã…žã…‹ã…³ã†¨åłºæœ›å•¤(佒芤喋çfl�)

Cellulr uo nd heir eigenlues 東洋大学総合情報学部 佐藤忠一 Tdzu So Depren o Inorion Siene nd rs Toyo Uniersiy. まえがき 一次元セルオ-トマトンは数学的には記号列上の行列の固有値問題である 固有値問題の行列はふつう複素数体上の行列である 量子力学における固有値問題も無限次元ではあるが関数環上の行列でその成分は可換環である

QCD 1 QCD GeV 2014 QCD 2015 QCD SU(3) QCD A µ g µν QCD 1

QCD 1 QCD GeV 2014 QCD 2015 QCD SU(3) QCD A µ g µν QCD 1 (vierbein) QCD QCD 1 1: QCD QCD Γ ρ µν A µ R σ µνρ F µν g µν A µ Lagrangian gr TrFµν F µν No. Yes. Yes. No. No! Yes! [1] Nash & Sen [2] Riemann

Chern-Simons Jones 3 Chern-Simons 1 - Chern-Simons - Jones J(K; q) [1] Jones q 1 J (K + ; q) qj (K ; q) = (q 1/2 q

Chern-Simons E-mail: fuji@th.phys.nagoya-u.ac.jp Jones 3 Chern-Simons - Chern-Simons - Jones J(K; q) []Jones q J (K + ; q) qj (K ; q) = (q /2 q /2 )J (K 0 ; q), () J( ; q) =. (2) K Figure : K +, K, K 0

北陸合宿講義トラペ

2007 年 5 月 29 日 @ 本郷初期宇宙研究会 超弦理論屋の見た初期宇宙 : ブレーン 宇宙の次元 宇宙ひも 東大駒場 素粒子論研究室 橋本幸士 目次 1 弦理論と初期宇宙 : 現状と問題意識 2 弦理論と宇宙の次元 3 弦理論と宇宙観測 1 弦理論と初期宇宙 : 現状と問題意識 現在の高次元宇宙論 高次元重力理論では 5 次元時空中の 4 次元ブレーンワールド模型が積極的に調べられている

tsunoda _1

モンテカルロ殻模型による ベータ崩壊の研究 東京大学原子核科学研究センター (CNS) 角田佑介 モンテカルロ殻模型による研究対象の核種 Hg r プロセス Sn Sm Zr モンテカルロ殻模型 (MCSM) により 従来の殻模型計算の手法では困難な核種も計算可能に 理研仁科センターアーカイブより引用 原子核の形状 : spherical oblate prolate 一部の核種では異なる形状を持つ固有状態が近いエネルギーに現れる

2018/6/12 表面の電子状態 表面に局在する電子状態 表面電子状態表面準位 1. ショックレー状態 ( 準位 ) 2. タム状態 ( 準位 ) 3. 鏡像状態 ( 準位 ) 4. 表面バンドのナローイング 5. 吸着子の状態密度 鏡像力によるポテンシャル 表面からzの位置の電子に働く力とポテン

表面の電子状態 表面に局在する電子状態 表面電子状態表面準位. ショックレー状態 ( 準位. タム状態 ( 準位 3. 鏡像状態 ( 準位 4. 表面バンドのナローイング 5. 吸着子の状態密度 鏡像力によるポテンシャル 表面からzの位置の電子に働く力とポテンシャル e F z ( z z e V ( z ( Fz dz 4z e V ( z 4z ( z > ( z < のときの電子の運動を考える

Introduction SFT Tachyon condensation in SFT SFT ( ) at 1 / 38

( ) 2011 5 14 at 1 / 38 Introduction? = String Field Theory = SFT 2 / 38 String Field : ϕ(x, t) x ϕ x / ( ) X ( σ) (string field): Φ[X(σ), t] X(σ) Φ (Φ X(σ) ) X(σ) & / 3 / 38 SFT with Lorentz & Gauge Invariance

Seiberg Witten 1994 N = 2 SU(2) Yang-Mills 1 1 3 2 5 2.1..................... 5 2.2.............. 8 2.3................................. 9 3 N = 2 Yang-Mills 11 3.1............................... 11 3.2

　　　　　　　　　　　　　論文の内容の要旨

論文の内容の要旨 論文題目 Superposition of macroscopically distinct states in quantum many-body systems ( 量子多体系におけるマクロに異なる状態の重ね合わせ ) 氏名森前智行 本論文では 量子多体系におけるマクロに異なる状態の重ねあわせを研究する 状態の重ね合わせ というのは古典論には無い量子論独特の概念であり 数学的には

パソコンシミュレータの現状

第 2 章微分 偏微分, 写像 豊橋技術科学大学森謙一郎 2. 連続関数と微分 工学において物理現象を支配する方程式は微分方程式で表されていることが多く, 有限要素法も微分方程式を解く数値解析法であり, 定式化においては微分 積分が一般的に用いられており. 数学の基礎知識が必要になる. 図 2. に示すように, 微分は連続な関数 f() の傾きを求めることであり, 微小な に対して傾きを表し, を無限に

2

01 02 03 04 05 06 07 08 09 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 2 3 01 02 03 4 04 05 06 5 07 08 09 6 10 11 12 7 13 14 15 8 16 17 18 9 19 20 21 10 22 23 24 11 FIELD MAP 12 13 http://www.pref.ishikawa.jp/shinrin/zei/index.html

Kaluza-Klein(KK) SO(11) KK 1 2 1

Maskawa Institute, Kyoto Sangyo University Naoki Yamatsu 2016 4 12 ( ) @ Kaluza-Klein(KK) SO(11) KK 1 2 1 1. 2. 3. 4. 2 1. 標準理論 物質場 ( フェルミオン ) スカラー ゲージ場 クォーク ヒッグス u d s b ν c レプトン ν t ν e μ τ e μ τ e h

橡超弦理論はブラックホールの謎を解けるか？

1999 3 (Can String Theory Solve the Puzzles of Black Holes?) 305-0801 1-1 makoto.natsuume@kek.jp D-brane 1 Schwarzschild 60 80 2 [1] 1 1 1 2 2 [2] 25 2.2 2 2.1 [7,8] Schwarzschild 2GM/c 2 Schwarzschild

具合が大きくなり 一般相対性理論 3 に基づく重力の記述が破綻するためである この問題を解決する新しいアプローチとして 1997 年米国プリンストン大のマルダセナ教授は ブラックホールの中心を含めて正しく重力を記述する理論を提唱した この理論によれば ちょうどホログラムが立体図形の情報を平面上に記録

報道関係者各位 平成 26 年 4 月 23 日大学共同利用機関法人高エネルギー加速器研究機構国立大学法人京都大学国立大学法人茨城大学 ブラックホールを記述する新理論をコンピュータで検証 本研究成果のポイント ホログラムが立体図形を平面上に記録できるように ブラックホールのように曲がった時空で起こる力学現象を平坦な時空上で厳密に記述できる新理論に基づき 重力の量子力学的効果が無視できない条件下でのブラックホールの質量と温度の関係をコンピュータで計算

多体系の量子力学 ー同種の多体系ー

スピンに依存する有効相互作用の発現と化学結合のしくみ 巨視的な物体の構造にとって 基本的な単位になるのは原子または分子であり 物性の基礎にあるのは原子または分子の性質である. ボルン オッペンハイマー近似. He 原子中の 電子状態 ( 中心 電子系 ) 外場の中の同種 粒子系ー. 電子間相互作用のない場合. 電子間相互作用がある場合.3 電子系の波動関数は全反対称.4 電子系のスピン演算子の固有関数と対称性.5

Recent developments in Monte Carlo studies of superstring theory

ローレンツ型 IIB 行列模型における 宇宙膨張の数値的研究 西村淳 (KEK & 総研大 ) 研究会 離散的手法による場と時空のダイナミクス 2013 年 9 月 27 日 ~30 日 KEK, つくば 1. 序 素粒子論 Standard Model SM-like なヒッグス粒子の発見 (@ LHC) ヒッグス粒子フェルミオン (3 世代 ) ゲージ群の起源は何か? 階層性問題 現象論的模型の確立

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非線形数理秋の学校 パターン形成の数理とその周辺 - 反応拡散方程式理論による時 空間パターンの解析を中心に - 2007 年 9 月 25 日 -27 日 モデル方程式を通してみるパターン解析ー進行波からヘリカル波の分岐を例としてー 池田勉 ( 龍谷大学理工学部 ) 講義概要, 講義資料, 講義中に使用する C 言語プログラムと初期値データ, ヘリカル波のアニメーションをウェブで公開しています :

Microsoft Word - 素粒子物理学Ｉ.doc

6. 自発的対称性の破れとヒッグス機構 : 素粒子の標準模型 Dc 方程式.5 を導くラグランジアンは ϕ ϕ mϕϕ 6. である [H] Eu-nn 方程式 を使って 6. のラグランジア ンから Dc 方程式が導かれることを示せ 6. ゲージ対称性 6.. U 対称性 :QED ディラック粒子の複素場 ψに対する位相変換 ϕ ϕ 6. に対して ラグランジアンが不変であることを要請する これは簡単に示せる

Kerr 時空における球対称流に対するコリメーション効果 ( CQG, 26, , 2009 ) 髙見健太郎 ( 広島大学 / Albert-Einstein-Institute) 共同研究者 : 小嶌康史 ( 広島大学 ) 2009 年 10 月 01 日駒場宇宙コロキウム

Kerr 時空における球対称流に対するコリメーション効果 ( CQG, 26, 085013, 2009 ) 髙見健太郎 ( 広島大学 / Albert-Einstein-Institute) 共同研究者 : 小嶌康史 ( 広島大学 ) 2009 年 10 月 01 日駒場宇宙コロキウム 目 次 導入 Kerr 時空と測地線方程式 粒子のコリメーション条件 粒子流に対するコリメーション効果 まとめ

物性基礎

水素様原子 水素原子 水素様原子 エネルギー固有値 波動関数 主量子数 角運動量 方位量子数 磁気量子数 原子核 + 電子 個 F p F = V = 水素様原子 古典力学 水素様原子 量子力学 角運動量 L p F p L 運動方程式 d dt p = d d d p p = p + dt dt dt = p p = d dt L = 角運動量の保存則 ポテンシャルエネルギー V = 4πε =

Chap2.key

. f( ) V (V V ) V e + V e V V V V ( ) V V ( ) E. - () V (0 ) () V (0 ) () V (0 ) (4) V ( ) E. - () V (0 ) () V (0 ) O r θ ( ) ( ) : (r θ) : { r cos θ r sn θ { r + () V (0 ) (4) V ( ) θ θ arg( ) : π π

H AB φ A,1s (r r A )Hφ B,1s (r r B )dr (9) S AB φ A,1s (r r A )φ B,1s (r r B )dr (10) とした (S AA = S BB = 1). なお,H ij は共鳴積分 (resonance integra),s ij は重

半経験量子計算法 : Tight-binding( 強結合近似 ) 計算の基礎 1. 基礎 Tight-binding 近似 ( 強結合近似, TB 近似あるいは TB 法などとも呼ばれる ) とは, 電子が強く拘束されており隣り合う軌道へ自由に移動できない, とする近似であり, 自由電子近似とは対極にある. 但し, 軌道間はわずかに重なり合っているので, 全く飛び移れないわけではない. Tight-binding

集中理論談話会 #9 Bhat, C.R., Sidharthan, R.: A simulation evaluation of the maximum approximate composite marginal likelihood (MACML) estimator for mixed mu

集中理論談話会 #9 Bhat, C.R., Sidharthan, R.: A simulation evaluation of the maximum approximate composite marginal likelihood (MACML) estimator for mixed multinomial probit models, Transportation Research Part

数値計算で学ぶ物理学 4 放物運動と惑星運動 地上のように下向きに重力がはたらいているような場においては 物体を投げると放物運動をする 一方 中心星のまわりの重力場中では 惑星は 円 だ円 放物線または双曲線を描きながら運動する ここでは 放物運動と惑星運動を 運動方程式を導出したうえで 数値シミュ

数値計算で学ぶ物理学 4 放物運動と惑星運動 地上のように下向きに重力がはたらいているような場においては 物体を投げると放物運動をする 一方 中心星のまわりの重力場中では 惑星は 円 だ円 放物線または双曲線を描きながら運動する ここでは 放物運動と惑星運動を 運動方程式を導出したうえで 数値シミュレーションによって計算してみる 4.1 放物運動一様な重力場における放物運動を考える 一般に質量の物体に作用する力をとすると運動方程式は

ます この零エネルギーの輻射が量子もつれを共有できることから ブラックホールが極めて高温な防火壁で覆われているという仮説が論理的必然でないことを明らかにしました 本研究の成果は 米国物理学会誌 Physical Review Letters に 2018 年 5 月 4 日 ( 米国東部時間 ) オ

平成 30 年 5 月 7 日 報道機関各位 東北大学大学院理学研究科 ブラックホールにおける量子もつれが既知の 限界 より強い可能性を明らかにホーキング博士の議論の穴を発見 発表のポイント 量子ビット ( 注 1) を用いた模型の理論的解析により ブラックホールの熱的エントロピー ( 注 2) の導入に用いられてきたホーキング博士の考え 方に穴がある可能性を指摘した 量子もつれ ( 注 3) に関する予想の不十分な点を見出し

トポロジカル欠陥の物理 –ボース・アインシュタイン凝縮体を中心に-

スピノル ボース アインシュタイ ン凝縮とヘリシティ 小林未知数 可換渦 京大院理 非可換渦 2016年3月19日 日本物理学会第71回年次大会 シンポジウム ヘリシティ ヘリシティとは P : Parity R : rotation T : time reversal P broken カイラリティ P broken R T unbroken ヘリシティ 例 円偏光した光 スピン ラゲール ガウス光

スライド 1

暫定版修正 加筆の可能性あり ( 付録 ) 電磁波 ( 光 ) の角運動量. 復習 : 電磁波 ( 光 ) のエネルギー. 運動量 角運動量 ( 実空間 ) 3. 軌道 スピン角運動量 4. 円偏光状態 5. 螺旋状態 付録 8 のアプローチ. 本付録では電磁波 ( 光 ) の軌道 スピン角運動量ついて古典的に扱う. スピン角運動量は直線偏光状態では零 円偏光状態では非零 右 左回りで大きさは同じ

memo

数理情報工学特論第一 機械学習とデータマイニング 4 章 : 教師なし学習 3 かしまひさし 鹿島久嗣 ( 数理 6 研 ) kashima@mist.i.~ DEPARTMENT OF MATHEMATICAL INFORMATICS 1 グラフィカルモデルについて学びます グラフィカルモデル グラフィカルラッソ グラフィカルラッソの推定アルゴリズム 2 グラフィカルモデル 3 教師なし学習の主要タスクは

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制御工学 I 第二回ラプラス変換 平成 年 4 月 9 日 /4/9 授業の予定 制御工学概論 ( 回 ) 制御技術は現在様々な工学分野において重要な基本技術となっている 工学における制御工学の位置づけと歴史について説明する さらに 制御システムの基本構成と種類を紹介する ラプラス変換 ( 回 ) 制御工学 特に古典制御ではラプラス変換が重要な役割を果たしている ラプラス変換と逆ラプラス変換の定義を紹介し

kougiroku7_26.dvi

2005 : D-brane tachyon : ( ) 2005 8 7 8 :,,,,,,, 1 2 1.1 Introduction............................... 2 1.2......................... 6 1.3 Second Revolution (1994 )................... 11 2 Type II 26 2.1

Twist knot orbifold Chern-Simons

Twist knot orbifold Chern-Simons 1 3 M π F : F (M) M ω = {ω ij }, Ω = {Ω ij }, cs := 1 4π 2 (ω 12 ω 13 ω 23 + ω 12 Ω 12 + ω 13 Ω 13 + ω 23 Ω 23 ) M Chern-Simons., S. Chern J. Simons, F (M) Pontrjagin 2.,

FEM原理講座　（サンプルテキスト）

サンプルテキスト FEM 原理講座 サイバネットシステム株式会社 8 年 月 9 日作成 サンプルテキストについて 各講師が 講義の内容が伝わりやすいページ を選びました テキストのページは必ずしも連続していません 一部を抜粋しています 幾何光学講座については 実物のテキストではなくガイダンスを掲載いたします 対象とする構造系 物理モデル 連続体 固体 弾性体 / 弾塑性体 / 粘弾性体 / 固体

ハルデン相を特徴付けるストリング秩序の有限サイズスケーリング

-1- 吉田研究室コロキウム 2008/06/09 ハルデン相を特徴付けるストリング秩序の 有限サイズスケーリング 阪大基礎工上田宏 -2- アウトライン はじめに 少しだけ自己紹介 相転移に関する予備知識 相転移を身近に感じるために 秩序変数と自発的対称性の破れ モデル計算の流れ ( 一例 ) 量子相転移の相境界を新たな手法で捉える 数値解析手法の現状と新手法の提案 既知の相図 (S=1XXZ 鎖

Yang-Mills Yang-Mills Yang-Mills 50 operator formalism operator formalism 1 I The Dawning of Gauge T

Yang-Mills 50 E-mail: kugo@yukawa.kyoto-u.ac.jp 2004 Yang-Mills 50 2004 Yang-Mills 50 operator formalism operator formalism 1 I The Dawning of Gauge Theory O Raifeartaigh [1] I, II, III O Raifeartaigh

: (a) ( ) A (b) B ( ) A B 11.: (a) x,y (b) r,θ (c) A (x) V A B (x + dx) ( ) ( 11.(a)) dv dt = 0 (11.6) r= θ =

1 11 11.1 ψ e iα ψ, ψ ψe iα (11.1) *1) L = ψ(x)(γ µ i µ m)ψ(x) ) ( ) ψ e iα(x) ψ(x), ψ(x) ψ(x)e iα(x) (11.3) µ µ + iqa µ (x) (11.4) A µ (x) A µ(x) = A µ (x) + 1 q µα(x) (11.5) 11.1.1 ( ) ( 11.1 ) * 1)

Microsoft PowerPoint - 10.pptx

m u. 固有値とその応用 8/7/( 水 ). 固有値とその応用 固有値と固有ベクトル 行列による写像から固有ベクトルへ m m 行列 によって線形写像 f : R R が表せることを見てきた ここでは 次元平面の行列による写像を調べる とし 写像 f : を考える R R まず 単位ベクトルの像 u y y f : R R u u, u この事から 線形写像の性質を用いると 次の格子上の点全ての写像先が求まる

５. 磁性イオン間の相互作用

第 6 回. 量子スピン系の基礎 量子効果 (=/ の場合 ) =/ の つスピンが反強磁性的に相互作用している場合 最低エネルギー状態 H J 古典スピン /> -/> あるいは -/> /> H J J z z 量子スピン ( / / / / ) z z x x y H J J( Resonate することでエネルギーを得する J E=-J/4 y = + ) E=-3J/4 スピンの大きさ 0

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9/7/8( 水 9. 線形写像 ここでは 行列の積によって 写像を定義できることをみていく また 行列の積によって定義される写像の性質を調べていく 拡大とスカラー倍 行列演算と写像 ( 次変換 拡大後 k 倍 k 倍 k 倍拡大の関係は スカラー倍を用いて次のように表現できる p = (, ' = k ' 拡大前 p ' = ( ', ' = ( k, k 拡大 4 拡大と行列の積 拡大後 k 倍

Microsoft PowerPoint - siryo7

. 化学反応と溶液 - 遷移状態理論と溶液論 -.. 遷移状態理論 と溶液論 7 年 5 月 5 日 衝突論と遷移状態理論の比較 + 生成物 原子どうしの反応 活性錯体 ( 遷移状態 ) は 3つの並進 つの回転の自由度をもつ (1つの振動モードは分解に相当 ) 3/ [ ( m m) T] 8 IT q q π + π tansqot 3 h h との並進分配関数 [ πmt] 3/ [ ] 3/

2014_H01-04_JP

以下 変数の上のドットは時間に関する微分を表わしている (ex. 2 dx d x x, x 2 dt dt ) 付録 E 非線形微分方程式の平衡点の安定性解析 E-1) 非線形方程式の線形近似特に言及してこなかったが これまでは線形微分方程式 ( x や x, x などがすべて 1 次で なおかつ

以下 変数の上のドットは時間に関する微分を表わしている (e. d d, dt dt ) 付録 E 非線形微分方程式の平衡点の安定性解析 E-) 非線形方程式の線形近似特に言及してこなかったが これまでは線形微分方程式 ( や, などがすべて 次で なおかつそれらの係数が定数であるような微分方程式 ) に対して安定性の解析を行ってきた しかしながら 実際には非線形の微分方程式で記述される現象も多く存在する

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1998 1998 7 20 26, 44. 400,,., (KEK), ( ) ( )..,.,,,. 1998 1 '98 7 23, 24 :,,,,, ( ) 1 3 2 Cech 6 3 13 4 Index theorem 22 5 Stability 44 6 compact 49 7 Donaldson 58 8 Symplectic structure 63 9 Wall crossing

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D 2009 A * 1 ( ) *1 ( ) 0 1 1 6 2 32 2.1............................................. 32 2.2.................................. 41 2.3...................................... 47 3 65 3.1..............................................

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26 th July 2016 / 1991(M1)-1995(D3), 2005( ) 26 th July 2016 / 1. 2. 3. 4. . ( ) 1960-70 1963 Kerr 1965 BH Penrose 1967 Hawking BH Israel 1971 (Carter)-75(Robinson) BH 1972 BH theorem(,, ) Hawk 1975 Hawking

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(1)2004年度　日本地理

1 2 3 4 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12-5.0-5.1-1.4 4.2 8.6 12.4 16.9 19.5 16.6 10.8 3.3-2.0 6.6 16.6 16.6 18.6 21.3 23.8 26.6 28.5 28.2 27.2 24.9 21.7 18.4 22.7 5 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 2.2 3.5 7.7 11.1

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1 1 CP 1.1 SU() U(1) U(1) W ±,Z 1 [ ] [ ] [ ] u c t d s b [ ] [ ] [ ] ν e ν µ ν τ e µ τ (1.1a) (1.1b) u d u d +W u s +W s u (udd) (Λ = uds) n + e + ν e d u +W u + e + ν e (1.a) Λ + e + ν e s u +W u + e

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, `, m`, m s ` ` apple m` apple ` m` m s m s ± E H m x () () () A si x A si x () () () () H m x () 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