７．一次元磁性体の研究 （ハルデン予想以前）
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- ゆりか はぎにわ
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1 第 13 回幾何学的フラストレーション ( 二次元反強磁性体 ) 三角格子反強磁性体 カゴメ格子反強磁性体シャストリ-サザーランド格子反強磁性体の強磁場磁性
2 2 次元系での幾何学的フラストレーション 三角格子 イジング強いフラストレーション ( 無秩序 ) ハイゼンベルグ 120スピン構造 S=1/2 ( 量子系 ) ( 古典系 ) スピン固体 Bernu et al. (1994)?? 遠距離相互作用か双二次相互作用スピン液体 (S=1/2) カゴメ格子 スピン液体 (S=1/2) エネルギーギャップがあるのかないのか? 常に存在するDM 相互作用の影響は?
3 三角格子反強磁性体 RbFe(MoO 4 ) 2 Ba 3 CoSb 2 O 9 S=5/2 S=1/2 NiGa 2 S 4 S=1
4 RbFe(MoO 4 ) 2 の結晶及び磁気構造 S 1 J S 2 S 3 J: 反強磁性的相互作用 S 1 +S 2 +S 3 =0 120 磁気構造 Fe 3+ (S=5/2) この場合スピンは基本的には矢印 しかし...
5 dm/db (a.u.) dm/db (a.u.) RbFe(MoO 4 ) 2 の磁化過程 M ( B /Fe) RbFe(MoO 4 ) 2 slow cool down B ab-plane 1.3 K 4.2 K S=5/2 相図 B K M ( B /Fe) B (T) RbFe(MoO 4 ) 2 rapid cool down B ab-plane 1.3 K 4.2 K 1/3の磁化プラトー相は高温で安定古典スピン系は熱揺らぎによりこの相が安定 B B K B (T)
6 RbFe(MoO 4 ) 2 の磁化及び磁気相図 無秩序による秩序 (Order by disorder)
7 Ba 3 CoSb 2 O 9 の結晶構造 Co 2+ ( 擬スピン S=1/2) Hexagonal 空間群 P6 3 /mmc a=b= Å c= Å T N 3.8 K
8 Ba 3 CoSb 2 O 9 の磁化過程 単結晶試料 Suzuki et al. (2013)
9 Ba 3 CoSb 2 O 9 の磁化の計算との比較 Van Vleck 常磁性の補正後 H s =31.9 T H s =32.8 T Higher-order coupled cluster Method (CCM) 結合クラスター法 (CCM) Farnell et al. (2009) 厳密対角化 (ED) Sakai & Nakano. (2011) g =3.84, g =3.87 三方対称の結晶場が小さい Suzuki et al. (2013)
10 NiGa 2 S 4 の結晶構造と研究目的 Trigonal P3m1 c NiGa 2 S 4 a=b=3.624a c=11.999a Ni 2+ S=1 相関長 ~2.5 nm 二次元性が大変良い 0.08 Kまで磁気秩序がない 57 短距離のスパイラルスピン構造, 2.5 nm スピン液体状態の可能性 ESR により NiGa 2 S 4 のスピンダイナミクスに関してより情報を求めること
11 帯磁率と比熱 帯磁率 NQR 比熱 S. Nakatsuji, et al., J. Phys.; Condens. Matter 19 (2007) H. Takeya, K. Ishida, et al., Phys. Rev. B 77 (2008) 約 10 Kにブロードなピーク ワイス温度 θ w ~-80 1/TK 1,1/T 2 が2~10 Kで発散 H に対してT 2 - 依存性 約 8.5 Kに小さなピーク 徐々にフリーズしている約 7 T まで磁場依存性がない 低温で有限値 ギャップレスな励起
12 ESR スペクトルの温度依存性 単結晶 厚さ 0.2mm H//c DPPH H c Transmission (arb.unit) GHz H c 1.5 K 2 K 6 K 8 K 9 K 10 K 11 K 12 K 16 K 18 K 24 K 30 K 40 K Transmission (arb.unit) H c GHz H ab 1.5 K 7 K 11 K 14 K 16 K 19 K 22 K 25 K 29 K 42 K 46 K 52 K 60 K Magnetic Field (T) Magnetic Field (T)
13 共鳴磁場 H res と吸収線幅 H の温度依存性 共鳴磁場 吸収線幅 GHz 5 Magnetic Field (T) H c H c H 1/2 (T) H c GHz Temperature (K) K23 K Temperature (K) 約 30 K 以下で低磁場にシフト 23 K で折れ曲がり 8.5 K にアノマリー
14 ESR 吸収線幅の解析 I ハイゼンベルグ反強磁性体のスケール則 p ( 3 2) P. M. Richards: Solid State Commun. 13 (1973) 253 ν: 逆相関長の臨界指数 η: 定常相関の臨界指数 6 2D ハイゼンベルグ三角格子反強磁性体 η=0.2, ν=0.95 1) p= K. まで長距離磁気秩序がない (T N =0 K) H / 2 H1/ 2( T ) ( T TN ) H 1 / 2 H1/ 2( T ) T ) H. Benner and J. P. Boucher: Magnetic Properties of Layered Transition Metal Compounds (Kluwer Academic Publishers, 1990), pp H 1/2 (T) Temperature (K) H c GHz experiment AT B
15 ハイゼンベルグスピン系の Z 2 ボルテックス カイラル秩序 κ S 1 S 2 S 2 S 3 S 3 S 時計回りと反時計回りの渦が等価 1 Z 2 は渦が有るかないかを意味する T v : 渦転移温度 T v で x v が無限大になるが x s は有限 トポロジカルな点欠陥 Kawamura & Miyashita (1984)
16 ESR 吸収線幅の解析 II T<T V Z 2 渦が束縛ペアを形成 T>T V 束縛されていない渦が熱的に励起されて スピンは渦の移動を通して揺らぐ H H T 1/ 2 1/ 2( 23) T V 8.5 K exp 8.5 K<T< 23 K T v : ボルテックス相転移温度 E v : フリーな Z 2 渦の活性化エネルギー E v / k B T Y. Ajiro, et al.: J. Phys. Soc. Jpn. 57, 2268 (1988). 5 Z 2 vortex effect H c GHz H 1/2 (T) T v 2D SRO モンテカルロ計算 1) E v =1.65JS 2, T v =0.31JS 2 E v /T V = Temperature (K) E v =5.32 T v = K=45.2 K 束縛されたZ2 渦の融解に伴うトポロジカルな転移 1)Kawamura, et al,. (1984).
17 ESR スペクトルの周波数依存性 H//c Hc Transmission (arb.unit) f (GHz) T=1.5 K H c H ab T =1.5 K 731 GHz 656 GHz 585 GHz H (T) H (T) 1018 GHz 938 GHz 847 GHz 1393 GHz 1288 GHz strong signal weak signal DPPH f (GHz) Transmission (arb.unit) H ab T =1.5 K GHz GHz H (T) H (T) GHz GHz 1182 GHz GHz GHz 847 GHz GHz strong signal weak signal H ab T =1.5 K ブロードなシグナル 弱いシグナル Ni 2+ イオンの不純物シグナル ゼロ磁場ギャップを持つ ESR 励起ブランチ 容易面型スパイラル共鳴モード
18 スパイラルスピン構造とスピンハミルトニアン 中性子散乱実験 57 スパイラルスピン構造 モデル 57 スパイラルスピン構造 J 2 J 1 /J 3 =-0.2 (J 1 <0, J 3 >0), J 2 =0 J 1 J 3 H J S S J S S D ( S z 2 1 i j 3 l m i B ij lm i i ) Hg~ S i 120 副格子磁気モーメント
19 共鳴モードと磁化の解析 ESR 共鳴モード J 1 /k B =-4.56 K, J 3 /k B =22.8 K, D/k B =0.8 K, g // =2.08, g =2.17 磁化カーブ
20 エネルギー分散と比熱 T<10 K k 0 v k v s の傾きは 7 T まで磁場依存しない k v s =1045 m/s (0T), v s =1049 m/s (7T) s ESR observable points 磁場依存しない T 2 依存性を有する比熱 三角格子の状態密度 N A D( k) k 2 スピン波エネルギーの熱平均値 k E D( k) dk 0 e k k T B 1 3 (3) C N A k 3 B at hv s 2 大きさは観測されたものより 36 倍も小さい!!!
21 Z 2 渦トポロジカル転移 最近接相互作用を有する二次元三角格子ハイゼンベルグ反強磁性体 D=0 NiGa 2 S 4, ではD/k B =0.8 K Z 2 渦転移の必要条件 D/k B T v (x/a) -2 a: 三角格子面の格子定数 古典スピン系では xa~o(10 3 ) なのでD~0 NiGa 2 S 4 ではT v でx/a~5 T v (x/a) -2 =0.3~0.4 K となりD/k B とだいたい同じくらい T v 以下でスピン波励起が予想される
22 Kosterlitz-Touless(KT) 転移 ( コスタリッツ - サウレス ) 二次元格子連続スピン系長距離秩序が最低エネルギーでない (Mermin-Wagner の定理 ) 矛盾 2016 年ノーベル物理学賞受賞 強磁性ハイゼンベルグスピン二次元格子の磁化が有限温度で発散 (Stanley,Kaplan)= 長距離秩序? 強磁性的相互作用を持つ XY スピン系 渦等 (a) の欠陥を含む短距離秩序となる KT 相 (a) 渦の例
23 渦の性質 プラス マイナスの渦が結合スピンの乱れが系全体に広がらずにすむ エンネルギー的に安定 低温になって欠陥が次第にはっきりする プラス マイナスの欠陥が至るところで急激に発生 T KT J k B 僅かでも外部磁場をかけるとスピンの配列にひずみが生じる磁化が発生し発散する
24 カゴメ反強磁性体 KFe 3 (OH) 6 (SO 4 ) 2 Cu 3 V 2 O 7 OH 2 2H 2 O (Volborthite) S=5/2 S=1/2 Cu 3 (titmb) 2 (OCOCH 3 ) 6 H 2 O
25 古典スピンカゴメ格子反強磁性体 古典スピン ( 大きなスピン ) ハイゼンベルグカゴメ格子反強磁性体 (a) (b) (c) ベクトルカイラリティ (a),(b) q=0 構造 (c) 3 3構造 単純な反強磁性相互作用のみを考慮 次近接 (NNN) 交換相互作用 カゴメ格子を実現している物質の例 ZnCu 3 (OH) 6 Cl 2 (Hebertsmithite) Cu 3 V 2 O 7 OH 2 2H 2 O (Volborthite) Fe-jarosite(KFe 3 (OH) 6 (SO 4 ) 2 ) 基底状態 巨視的縮退が存在 反強磁性的 q=0 構造強磁性的 3 3 構造 合成は困難 単結晶少ない粉末による研究がなされている 単結晶の合成に成功している Nocera et. al. (2004).
26 KFe 3 (OH) 6 (SO 4 ) 2 の結晶構造 格子定数 a,b (A ) (7) c (A ) (2) a,b 90 g 120 System Space group hexagonal R3m 磁性イオン Fe 3+ (S=5/2) ハイゼンベルグ型 格子歪みなし ( 零磁場 ~5 K) Grohol et. al. (2005) Fe K S O Fe-jarosite KFe 3 (OH) 6 (SO 4 ) 2 結晶構造 最近接交換相互作用 反強磁性的 Yildirim et. al. (2006) 古典カゴメ格子反強磁性体のモデル物質
27 KFe 3 (OH) 6 (SO 4 ) 2 の強磁場磁化過程 測定結果 (H//c) 不純物の評価 (S=5/2) 常磁性不純物濃度 ~0.4(2) % H c ~16.4T 磁化のステップ 弱磁性成分の反転 Grohol et. al. (2005) Matan et. al. (2011). 180 カゴメ格子面で q=0 のスピン構造を有する
28 ESR シグナルの周波数変化 パルス磁場 ESR シグナル (H//c T=1.3K) 定常磁場 ESR シグナル (H//c T=1.6K) Transmission (arb. units) H c T=1.3 K H//c GHz GHz GHz GHz GHz GHz GHz GHz GHz GHz GHz GHz GHz GHz Transmission (arb. unit) T=1.6 K H//c GHz GHz GHz GHz GHz GHz GHz GHz GHz GHz GHz GHz 90.0 GHz Magnetic field (T) Magniticfield (T) 12 ブロードなシグナル 複数本観測 シャープなシグナル g=2 付近 16.5 T 付近 ベースラインにアノマリー 磁気相転移に伴う異常
29 DM 相互作用の効果 H J ij S i S j ij d ij S i S Dzyaloshinsky-Moriya(DM) 相互作用 j i,j: 面内の最近接の磁性イオンの番号 J: 最近接交換相互作用 (J>0 反強磁性的 ) d z : のカゴメ面垂直成分 y z ベクトルカイラリティの向きを決定 d p : のカゴメ面内成分 z x d z >0 d z <0 スピンを面から立たせる 1 or d p >0 DM ベクトルの表記 DM 相互作用 q=0 構造の説明と弱強磁性成分の定性的説明が可能 Elhajal et. al. (2002).
30 磁化及び ESR の解析結果 slope~1/j d p ハミルトニアン H J Si S j d ij J ik S i ij S k ij S ij i S j g H S B i J 得られたパラメーター J/k B =42.3 K, J /k B = K, d p /k B =1.62 K, d z /k B =1.97 K, d /k B = 2.55 K g c =2.00 d z この化合物の異方性やスピン構造の起源は DM 相互作用であることが明らか
31 S=1/2 カゴメ格子反強磁性体の基底状態 基底状態モデル S=1/2 カゴメ格子反強磁性体 T=0 で長距離秩序しない?? VBS RVB LR RVB エネルギーギャップありなし Ex) ギャップなしスピン液体 Hastings (2001) Ran et. al. (2007) ギャップありスピン液体 Sachdev (1992). Waldtmann, et. al. (1998) 大変小さなエネルギーギャップを有する系とギャップレスの系を明確に区別することは不可能である Sindzingre & Lhuillier (2009).
32 S=1/2 カゴメ格子反強磁性体の磁化 ( 計算 ) 磁化過程 N=30 N=33 N=36 N=36 J=1 カゴメ格子 M/M sat =1/3 で c が発散する 磁化の磁場微分 M/M sat ~0.6 アノマリー?? 1/3 11/18 jump? M/M sat = 1/3 あたりでの振る舞い 磁化ランプ. Nakano & Sakai (2010).
33 S=1/2 カゴメ格子反強磁性体の磁化 ( 計算 ) Grand Canonical Density Matrix Renormalization Group (GC-DMRG) method (2n-1)/9 (n=1,2,3,4) 磁化プラトー Nishimoto, Shibata & Hotta (2013).
34 S=1/2 カゴメ格子反強磁性体の候補物質 Cu 3 (titmb) 2 (CH 3 CO 2 ) 6 H 2 O J 1 ferro Cu Zn Herbertsmithite ZnCu 3 (OH) 6 Cl 2 J Vesignieite BaCu 3 V 2 O 8 (OH) 2 Volborthite Cu 3 V 2 O 7 OH 2 2H 2 O Narumi et al. (2004) Helton et al. (2007) A 2 Cu 3 MF 12 (A=Rb, Cs, M=Sn, Hf, Zr) Ono et al. (2009) J 1 J 2 Okamoto et al. (2009) 理想的な S=1/2 HKAF なし
35 Cu 2+ カゴメ格子化合物の比較 herbertsmithite~zncu 3 (OH) 6 Cl 2 ~ 幾何学的に perfect kagome 10% の Cu と 30% の Zn の置換が起きる 格子欠陥あり 三次元性あり volborthite~cu 3 V 2 O 7 (OH) 2 2H 2 O~ Cu 2+ と Zn 5+ は非等価で置換生じず 格子欠陥なし (V 2 O 7 ) H 2 O が面間を遮断 二次元性 良 二等辺三角形構造 Cu1-Cu2=3.03 A > Cu2-Cu2=2.94 A ~3% の格子歪み J 1,J 2 は非等価 herbertsmithite 結晶構造 H V Cu1 Cu2 H 2 O volborthite 結晶構造 化合物イオン置換格子形二次元性 herbertsmithite volborthite vesigniete カゴメ格子反強磁性体
36 Cu 3 (titmb) 2 (CH 3 CO 2 ) 6 H 2 O の磁化過程 titmb=1,3,5-tris(imidazole- 1-ylmethyl)-2,4,6 trimethylbenzene 速い磁場掃引で 1/3 磁化プラトーが初めて S=1/2 カゴメ格子磁性体で観測された J 1 /k B =-192 K, J 2 /k B =6 2 K Dynamic order-by-disorder Narumi et al. (2004) 磁場増加過程のみ磁化プラトーが観測されている
37 Volborthite の強磁場磁化過程 単結晶と粉末試料で全然異なる磁化曲線 広い 1/3 磁化プラトーが観測された このような有効モデルで広い磁化プラトーが説明されている
38 シャストリ - サザーランド反強磁性体 SrCu(BO 3 ) 6 TbB 4 S=1/2 S=5/2
39 SrCu 2 (BO 3 ) 2 の結晶構造と帯磁率 Tetragonal a=8.995 Å c=6.649 Å 帯磁率の温度変化
40 トポロジカルに等価な格子 J J SrCu2(BO3)2 Shastry-Sutherland Shastry & Sutherland (1981)
41 著しく局在したトリプレット励起 量子化した磁化プラトー 局在化 vs. 遍歴性 反跳エネルギー 運動エネルギー 1/3 モット転移との類似性 1/4 1/8 Miyahara & Ueda (2000). Onizuka et al. (2000)
42 超強磁場磁化過程 計算との比較 シングルターン破壊型パルスマグネットを用いた磁化測定 Matsuda et al. (2013) 磁場中相図
43 強磁場 ESR 共鳴磁場の周波数プロット ESR K (H a) Nojiri et al. (1999)
44 M (μ B /f.u.) TbB 4 の磁化過程 B // [100] Tb 3+ : L=3, S=3, J=6, g J =3/2, g J J=9 磁化の多段メタ磁性転移 B // [110] T = 4.2 K B // [001] B (T) 温度 - 磁場相図 Yoshii et al. (2008) 1/2 磁化プラトー状態 Yoshii et al. (2009)
５. 磁性イオン間の相互作用
第 6 回. 量子スピン系の基礎 量子効果 (=/ の場合 ) =/ の つスピンが反強磁性的に相互作用している場合 最低エネルギー状態 H J 古典スピン /> -/> あるいは -/> /> H J J z z 量子スピン ( / / / / ) z z x x y H J J( Resonate することでエネルギーを得する J E=-J/4 y = + ) E=-3J/4 スピンの大きさ 0
カイラル秩序をもつ磁性体のスピンダイナミクス
発表の流れ カイラル秩序をもつ磁性体 LiCuVO4 本研究の目的 一次元モデル 三次元モデル スピン フロップ転移の発現機構 三方向印加磁場に対するスピンの振る舞い LiCuVO4 の豊かな物性 1 スピンフラストレート鎖 Cu 2+ CuO2 chin J 1 =-1.6meV( 強磁性 ) J 2 =3.8meV( 反強磁性 ) LiCuVO4 結晶構造 [1] カイラル秩序 90 低磁場 (
ハルデン相を特徴付けるストリング秩序の有限サイズスケーリング
-1- 吉田研究室コロキウム 2008/06/09 ハルデン相を特徴付けるストリング秩序の 有限サイズスケーリング 阪大基礎工上田宏 -2- アウトライン はじめに 少しだけ自己紹介 相転移に関する予備知識 相転移を身近に感じるために 秩序変数と自発的対称性の破れ モデル計算の流れ ( 一例 ) 量子相転移の相境界を新たな手法で捉える 数値解析手法の現状と新手法の提案 既知の相図 (S=1XXZ 鎖
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スピン流で観る物理現象 大阪大学大学院理学研究科物理学専攻 新見康洋 スピントロニクスとは スピン エレクトロニクス メモリ産業と深くつなが ている メモリ産業と深くつながっている スピン ハードディスクドライブの読み取りヘッド N 電荷 -e スピンの流れ ピ の流れ スピン流 S 巨大磁気抵抗効果 ((GMR)) from http://en.wikipedia.org/wiki/disk_readand-write_head
C-2 NiS A, NSRRC B, SL C, D, E, F A, B, Yen-Fa Liao B, Ku-Ding Tsuei B, C, C, D, D, E, F, A NiS 260 K V 2 O 3 MIT [1] MIT MIT NiS MIT NiS Ni 3 S 2 Ni
![C-2 NiS A, NSRRC B, SL C, D, E, F A, B, Yen-Fa Liao B, Ku-Ding Tsuei B, C, C, D, D, E, F, A NiS 260 K V 2 O 3 MIT [1] MIT MIT NiS MIT NiS Ni 3 S 2 Ni](/thumbs/89/99121913.jpg "C-2 NiS A, NSRRC B, SL C, D, E, F A, B, Yen-Fa Liao B, Ku-Ding Tsuei B, C, C, D, D, E, F, A NiS 260 K V 2 O 3 MIT [1] MIT MIT NiS MIT NiS Ni 3 S 2 Ni")
M (emu/g) C 2, 8, 9, 10 C-1 Fe 3 O 4 A, SL B, NSRRC C, D, E, F A, B, B, C, Yen-Fa Liao C, Ku-Ding Tsuei C, D, D, E, F, A Fe 3 O 4 120K MIT V 2 O 3 MIT Cu-doped Fe3O4 NCs MIT [1] Fe 3 O 4 MIT Cu V 2 O 3
氏 名 田 尻 恭 之 学 位 の 種 類 博 学 位 記 番 号 工博甲第２４０号 学位与の日付 平成１８年３月２３日 学位与の要件 学位規則第４条第１項該当 学 位 論 文 題 目 La1-x Sr x MnO 3 ナノスケール結晶における新奇な磁気サイズ 士 工学 効果の研究 論 文 審 査
九州工業大学学術機関リポジトリ Title La1-xSrxMnO3ナノスケール結晶における新奇な磁気サイズ効果の研究 Author(s) 田尻, 恭之 Issue Date 2006-06-30 URL http://hdl.handle.net/10228/815 Rights Kyushu Institute of Technology Academic Re 氏 名 田 尻 恭 之 学 位
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光が作る周期構造 : 光格子 λ/2 光格子の中を運動する原子 左図のように レーザー光を鏡で反射させると 光の強度が周期的に変化した 定在波 ができます 原子にとっては これは周期的なポテンシャルと感じます これが 光格子 です 固体 : 結晶格子の中を運動する電子 隣の格子へ 格子の中を運動する粒子集団 Quantum Simulation ( ハバードモデル ) J ( トンネル ) 移動粒子間の
C 3 C-1 Cu 2 (OH) 3 Cl A, B A, A, A, B, B Cu 2 (OH) 3 Cl clinoatacamite S=1/2 Heisenberg Cu 2+ T N 1 =18K T N 2 =6.5K SR T N 2 T N 1 T N 1 0T 1T 2T 3T
C 3 C-1 Cu 2 (OH) 3 Cl A, B A, A, A, B, B Cu 2 (OH) 3 Cl clinoatacamite S=1/2 Heisenberg Cu 2+ T N 1 =18K T N 2 =6.5K SR T N 2 T N 1 T N 1 0T 1T 2T 3T 4T 5T 6T C (J/K mol) 20 18 16 14 12 10 8 6 0 0 5 10
C 3 C-1 Ru 2 x Fe x CrSi A A, A, A, A, A Ru 2 x Fe x CrSi 1) 0.3 x 1.8 2) Ru 2 x Fe x CrSi/Pb BTK P Z 3 x = 1.7 Pb BTK P = ) S.Mizutani, S.Ishid
C 3 C-1 Ru 2 x Fe x CrSi A A, A, A, A, A Ru 2 x Fe x CrSi 1).3 x 1.8 2) Ru 2 x Fe x CrSi/Pb BTK P Z 3 x = 1.7 Pb BTK P =.52 1) S.Mizutani, S.Ishida, S.Fujii and S.Asano, Mater. Tran. 47(26)25. 2) M.Hiroi,
論文の内容の要旨
論文の内容の要旨 2 次元陽電子消滅 2 光子角相関の低温そのまま測定による 絶縁性結晶および Si 中の欠陥の研究 武内伴照 絶縁性結晶に陽電子を入射すると 多くの場合 電子との束縛状態であるポジトロニウム (Ps) を生成する Ps は 電子と正孔の束縛状態である励起子の正孔を陽電子で置き換えたものにあたり いわば励起子の 同位体 である Ps は 陽電子消滅 2 光子角相関 (Angular
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年度 物理化学 Ⅱ 講義ノート. 二原子分子の振動. 調和振動子近似 モデル 分子 = 理想的なバネでつながった原子 r : 核間距離, r e : 平衡核間距離, : 変位 ( = r r e ), k f : 力の定数ポテンシャルエネルギー ( ) k V = f (.) 古典運動方程式 [ 振動数 ] 3.3 d kf (.) dt μ : 換算質量 (m, m : 原子, の質量 ) mm
体状態を保持したまま 電気伝導の獲得という電荷が担う性質の劇的な変化が起こる すなわ ち電荷とスピンが分離して振る舞うことを示しています そして このような状況で実現して いる金属が通常とは異なる特異な金属であることが 電気伝導度の温度依存性から明らかにされました もともと電子が持っていた電荷やスピ
4. 発表内容 : 電子は電荷とスピンを持っており 電荷は電気伝導の起源 スピンは磁性の起源になって います 電荷同士の反発力が強い物質中では 結晶の格子点上に二つの電荷が同時に存在する ことができません その結果 結晶の格子点の数と電子の数が等しい場合は 電子が一つずつ各格子点上に止まったモット絶縁体と呼ばれる状態になります ( 図 1) モット絶縁体の多く は 隣接する結晶格子点に存在する電子のスピン同士が逆向きになろうとする相互作用の効果
: (a) ( ) A (b) B ( ) A B 11.: (a) x,y (b) r,θ (c) A (x) V A B (x + dx) ( ) ( 11.(a)) dv dt = 0 (11.6) r= θ =
1 11 11.1 ψ e iα ψ, ψ ψe iα (11.1) *1) L = ψ(x)(γ µ i µ m)ψ(x) ) ( ) ψ e iα(x) ψ(x), ψ(x) ψ(x)e iα(x) (11.3) µ µ + iqa µ (x) (11.4) A µ (x) A µ(x) = A µ (x) + 1 q µα(x) (11.5) 11.1.1 ( ) ( 11.1 ) * 1)
銅酸化物高温超伝導体の フェルミ面を二分する性質と 超伝導に対する上純物効果
トポロジー理工学特別講義 Ⅱ 2011 年 2 月 4 日 銅酸化物高温超伝導体の フェルミ面を二分する性質と 超伝導に対する丌純物効果 理学院量子理学専攻博士課程 3 年 黒澤徹 supervisors: 小田先生 伊土先生 アウトライン 走査トンネル顕微鏡 (STM: Scanning Tunneling Microscopy) 角度分解光電子分光 (ARPES: Angle-Resolved
マスコミへの訃報送信における注意事項
磁性体が乱れによって量子スピン液体に生まれ変わる 1. 発表者 : 古川哲也 ( 東京理科大学理学部第一部応用物理学科助教 / 東京大学大学院工学系研究科物理工学専攻学術支援専門職員 : 研究当時 ) 宮川和也 ( 東京大学大学院工学系研究科物理工学専攻助教 ) 伊藤哲明 ( 東京理科大学理学部第一部応用物理学科准教授 ) 伊藤美穂 ( 埼玉大学大学院理工学研究科物質科学部門大学院生 : 研究当時
スライド 1
平成 24 年度大学院共通授業科目トポロジー理工学特別講義 Ⅱ 有機導体における密度波状態 応用物理学専攻トポロジー工学研究室 DC1 上遠野一広 目次 低次元導体, 有機導体の特徴について ゆらぎと次元性の関係と朝永 -Luttinger 液体 (g-gology) 私の研究について 目次 低次元導体, 有機導体の特徴について ゆらぎと次元性の関係と朝永 -Luttinger 液体 (g-gology)
1-x x µ (+) +z µ ( ) Co 2p 3d µ = µ (+) µ ( ) W. Grange et al., PRB 58, 6298 (1998). 1.0 0.5 0.0 2 1 XMCD 0-1 -2-3x10-3 7.1 7.2 7.7 7.8 8.3 8.4 up E down ρ + (E) ρ (E) H, M µ f + f E F f + f f + f X L
多体系の量子力学 ー同種の多体系ー
スピンに依存する有効相互作用の発現と化学結合のしくみ 巨視的な物体の構造にとって 基本的な単位になるのは原子または分子であり 物性の基礎にあるのは原子または分子の性質である. ボルン オッペンハイマー近似. He 原子中の 電子状態 ( 中心 電子系 ) 外場の中の同種 粒子系ー. 電子間相互作用のない場合. 電子間相互作用がある場合.3 電子系の波動関数は全反対称.4 電子系のスピン演算子の固有関数と対称性.5
D-2 Co(S,Se) 2 A A, A, A Co(S 1 x Se x ) 2 S Se x.5 [1] CoS 2 Co(S 1 x Se x ) 2 SQUID FC-7 FC-77 1:1 CoS 2 S Se [1]H. Wada et al, Phys. Rev. B 74 (26)
![D-2 Co(S,Se) 2 A A, A, A Co(S 1 x Se x ) 2 S Se x.5 [1] CoS 2 Co(S 1 x Se x ) 2 SQUID FC-7 FC-77 1:1 CoS 2 S Se [1]H. Wada et al, Phys. Rev. B 74 (26)](/thumbs/88/114637481.jpg "D-2 Co(S,Se) 2 A A, A, A Co(S 1 x Se x ) 2 S Se x.5 [1] CoS 2 Co(S 1 x Se x ) 2 SQUID FC-7 FC-77 1:1 CoS 2 S Se [1]H. Wada et al, Phys. Rev. B 74 (26)")
D 3 D-1 Fe/Cr GMR A, B, C A, A, A, A, B, B, C, C, C Fe/Cr (Giant magnetoresistance:gmr) Fe Cr GMR, GMR [Fe(2 )/Cr(8 )] 2 3MeV C 4+ 1 15 /cm 2 GMR GPa P 2. GPa, -3 T B 3 T, T=, 77.4K Fig.1 [Fe(2 )/Cr(8
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材料科学基礎 Ⅰ 材料科学の枠組み 元素の結晶構造 いろいろな金属間化合物, 合金の結晶 いろいろなセラミックスの結晶とイオン結晶 格子, 晶系, 点群 X 線と結晶 物質の性質と対称性 結晶の欠陥と組織 1 hcp (hexagonal close packed structure) 2 fcc (face centered cubic structure) 3 hcp の軸比 (c/a) について
論文の内容の要旨 論文題目 複数の物性が共存するシアノ架橋型磁性金属錯体の合成と新奇現象の探索 氏名高坂亘 1. 緒言分子磁性体は, 金属や金属酸化物からなる従来の磁性体と比較して, 結晶構造に柔軟性があり分子や磁気特性の設計が容易である. この長所を利用して, 当研究室では機能性を付与した分子磁性
論文の内容の要旨 論文題目 複数の物性が共存するシアノ架橋型磁性金属錯体の合成と新奇現象の探索 氏名高坂亘 1. 緒言分子磁性体は, 金属や金属酸化物からなる従来の磁性体と比較して, 結晶構造に柔軟性があり分子や磁気特性の設計が容易である. この長所を利用して, 当研究室では機能性を付与した分子磁性体の設計 合成が進められている. 機能性を発現させる上では, 分子磁性体の示す磁気特性に加えて, 他の物性を共存させることが鍵となる.
1) 放射光による元素選択的磁気測定とそのナノ物質科学への期待 堀秀信 1) 山本良之 北陸先端科学技術大学院大学 マテリアルサイエンス研究科, 923-1292 石川県能美市旭台 1-1 2) 秋田大学 工学資源学部, 010-8502 秋田市手形学園町 1-1 2) 1. はじめに最近ナノサイズの科学研究が盛んである 我々は ナノ科学の最大の特徴が イオンなど原子の電子構造が中心となって表現される物性とも
反強磁性三角格子上 XY モデルの 二種類の相転移と そのユニバーサリティ - クラス 理学研究科 宇宙地球科学専攻 大阪大学 小渕智之 1
反強磁性三角格子上 XY モデルの 二種類の相転移と そのユニバーサリティ - クラス 理学研究科 宇宙地球科学専攻 大阪大学 小渕智之 目標 次元 XY スピン系に起こる KT 転移を通して 繰りこみ群を解説すること 情報の問題における繰りこみ群適用の可能性についても考えたい もうちょっと身近なモチベーション 身近な人たちのセリフ KT 転移なんて幻想です 実際には無いんです 平均場と繰りこみって何が違うんですか?
機器分析化学 ３．核磁気共鳴（NMR)法（1）
機器分析化学 3. 核磁気共鳴 (NMR) 法 (1) 2011 年度 5. 核磁気共鳴スペクトル法 (Nucler Mgnetic Resonnce:NMR) キーワード原子核磁気共鳴 ⅰ) 原子核 ( 陽子 + 中性子 ) 原子番号 (= 陽子数 ) 質量数 (= 陽子数 + 中性子数 ) もし原子番号も質量数も偶数の場合その原子核はスピンを持たない そうでない場合 ( どちらか あるいは一方が奇数
物性物理学I_2.pptx
The University of Tokyo, Komaba Graduate School of Arts and Sciences I 凝縮系 固体 をデザインする 銅()面上の鉄原子の 量子珊瑚礁 IBM Almaden 許可を得て掲載 www.almaden.ibm.com/vis/stm/imagesstm5.jpg&imgrefurl=http://www.almaden.ibm.com/vis/
01-表紙.ai
B 0 5 0-5 双極子核 I=1/ 2 四極子核 I 1 e Li Be B C N F Ne Na Mg 黒字はNMR 観測不可 Al Si P S Cl Ar K Ca Sc Ti V Cr MnFe Co Ni Cu ZnGaGe As Se Br Kr RbSr Y Zr NbMoTc RuRhPdAgCd In Sn SbTe I Xe Cs Ba La f Ta W Res Ir Pt
Chap. 1 NMR
β α β α ν γ π ν γ ν 23,500 47,000 ν = 100 Mz ν = 200 Mz ν δ δ 10 8 6 4 2 0 δ ppm) Br C C Br C C Cl Br C C Cl Br C C Br C 2 2 C C3 3 C 2 C C3 C C C C C δ δ 10 8 6 4 δ ppm) 2 0 ν 10 8 6 4 δ ppm) 2 0 (4)
Observation of Scaling in the Dynamics of a Strongly Quenched Quantum Gas 強力に急冷された量子ガスのダイナミクスにおけるスケーリングの観測
Observation of Scaling in the Dynamics of a Strongly Quenched Quantum Gas 超クエンチされた量子ガスのダイナミクスにおけるスケーリングの観測 E. Nicklas, M. Karl, M. Höfer, A. Johnson, W. Muessel, H. Strobel, J. Tomkovič, T. Gasenzer, and
s ss s ss = ε = = s ss s (3) と表される s の要素における s s = κ = κ, =,, (4) jωε jω s は複素比誘電率に相当する物理量であり ここで PML 媒質定数を次のように定義する すなわち κξ をPML 媒質の等価比誘電率 ξ をPML 媒質の
FDTD 解析法 (Matlab 版 2 次元 PML) プログラム解説 v2.11 1. 概要 FDTD 解析における吸収境界である完全整合層 (Perfectl Matched Laer, PML) の定式化とプログラミングを2 次元 TE 波について解説する PMLは異方性の損失をもつ仮想的な物質であり 侵入して来る電磁波を逃さず吸収する 通常の物質と接する界面でインピーダンスが整合しており
d > 2 α B(y) y (5.1) s 2 = c z = x d 1+α dx ln u 1 ] 2u ψ(u) c z y 1 d 2 + α c z y t y y t- s 2 2 s 2 > d > 2 T c y T c y = T t c = T c /T 1 (3.
![d > 2 α B(y) y (5.1) s 2 = c z = x d 1+α dx ln u 1 ] 2u ψ(u) c z y 1 d 2 + α c z y t y y t- s 2 2 s 2 > d > 2 T c y T c y = T t c = T c /T 1 (3.](/thumbs/92/109966568.jpg "d > 2 α B(y) y (5.1) s 2 = c z = x d 1+α dx ln u 1 ] 2u ψ(u) c z y 1 d 2 + α c z y t y y t- s 2 2 s 2 > d > 2 T c y T c y = T t c = T c /T 1 (3.")
5 S 2 tot = S 2 T (y, t) + S 2 (y) = const. Z 2 (4.22) σ 2 /4 y = y z y t = T/T 1 2 (3.9) (3.15) s 2 = A(y, t) B(y) (5.1) A(y, t) = x d 1+α dx ln u 1 ] 2u ψ(u), u = x(y + x 2 )/t s 2 T A 3T d S 2 tot S
NMR_wakate_ ppt
NMR 基礎講義 & 2 第 0 回若手 NMR 研究会 2009 年 9 月 4 日 ( 金 )-6 日 ( 日 ) IPC 生産性国際交流センター ( 湘南国際村 ) 大阪大学蛋白質研究所構造プロテオミクス研究系 池上貴久 化学シフトの直積演算子 (product-operator) I " I cos (#t) + I sin (#t) x x y ω : 角速度 (rad/s) z 一周の長さ
スピン流を用いて磁気の揺らぎを高感度に検出することに成功 スピン流を用いた高感度磁気センサへ道 1. 発表者 : 新見康洋 ( 大阪大学大学院理学研究科准教授 研究当時 : 東京大学物性研究所助教 ) 木俣基 ( 東京大学物性研究所助教 ) 大森康智 ( 東京大学新領域創成科学研究科物理学専攻博士課
スピン流を用いて磁気の揺らぎを高感度に検出することに成功 スピン流を用いた高感度磁気センサへ道 1. 発表者 : 新見康洋 ( 大阪大学大学院理学研究科准教授 研究当時 : 東京大学物性研究所助教 ) 木俣基 ( 東京大学物性研究所助教 ) 大森康智 ( 東京大学新領域創成科学研究科物理学専攻博士課程 1 年 ) 顧波 ( 日本原子力研究開発機構先端基礎研究センター研究員 ) Timothy Ziman
Microsoft PowerPoint - 物構研シンポ09（岡本-misumi）.ppt
物構研シンポジウム : 放射光 中性子 ミュオンを用いた表面 界面科学の最前線 共鳴軟 X 線散乱による 薄膜電子状態の研究 KEK 物構研 岡本 淳 2009. 11. 17 つくば国際会議場 共同研究者共鳴軟 x 線散乱および硬 x 線散乱測定 D. J. Huang C.-H. Hsu C. T. Chen (NSRRC, Taiwan) K. S. Chao S. W. Huang (National
講 座 熱電研究のための第一原理計算入門 第2回 バンド計算から得られる情報 桂 1 はじめに ゆかり 東京大学 が独立にふるまうようになる 結晶構造を定義する際に 前回は 第一原理バンド計算の計算原理に続いて 波 アップスピンの原子 ダウンスピンの原子をそれぞれ指 のように自由な電子が 元素の個性
講 座 熱電研究のための第一原理計算入門 第2回 バンド計算から得られる情報 桂 1 はじめに ゆかり 東京大学 が独立にふるまうようになる 結晶構造を定義する際に 前回は 第一原理バンド計算の計算原理に続いて 波 アップスピンの原子 ダウンスピンの原子をそれぞれ指 のように自由な電子が 元素の個性のない一様な周期的 定することで 強磁性体や反強磁性体など さまざまな ポテンシャルに置かれたときに
量子臨界点近傍の超伝導
多田靖啓京大理 ρ T 2 C/T const. NFL FL NFL NFL FL QCP 圧力置換磁場 ρ~t 2 C/T~const. NFL 超伝導 R.Settai et a FL 1 量子相転移 量子臨界点近傍の相図 フェルミ液体と 非フェルミ液体 2 量子相転移の理論 Hertz-Millis 理論 SCR 理論 3 強相関電子系の超伝導 Eliashberg 方程式 4 磁気量子臨界点近傍の超伝導
8.2 次の相転移 ここまで扱ってきたのは 粒子間の相互作用が無い系 ここでは相互作用のある系 8-1 Ising model の相転移強磁性体を考える上でよく使われるモデル 格子点に up または down のスピンを取るとして それらの間の相互作用を考えて 系のエネルギーを考察する 系の相互作用
8. 次の相転移 ここまで扱ってきたのは 粒子間の相互作用が無い系 ここでは相互作用のある系 8- Ing ol の相転移強磁性体を考える上でよく使われるモデル 格子点に u または own のスピンを取るとして それらの間の相互作用を考えて 系のエネルギーを考察する 系の相互作用エネルギーは J 系の Haltonan は Η J (8.), で与えられる ここに 各格子点 における u n を
τ－→K－π－π＋ν τ崩壊における CP対称性の破れの探索
τ - K - π - π + ν τ 崩壊における CP 対称性の破れの探索 奈良女子大学大学院人間文化研究科 物理科学専攻高エネルギー物理学研究室 近藤麻由 1 目次 はじめに - τ 粒子の概要 - τ - K - π - π + ν τ 崩壊における CP 対称性の破れ 実験装置 事象選別 τ - K - π - π + ν τ 崩壊の不変質量分布 CP 非対称度の解析 - モンテカルロシミュレーションによるテスト
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核磁気共鳴法と固体物理への応用 先端物性科学 8 年 7 月 4 日 東大物性研 : 瀧川仁 [Ⅰ] 磁気共鳴の原理と超微細相互作用 緩和現象 [Ⅱ] MR スペクトルからスピン 軌道 電荷 格子の局所構造やダイナミクスを探る [Ⅰ] 核磁気共鳴の基礎と超微細相互作用. 磁気共鳴の原理磁場中での磁気モーメントの運動と共鳴現象 Fee-nduction-Decay, FT-MR, Spin-Echo,
4 1 Ampère 4 2 Ampere 31
4. 2 2 Coulomb 2 2 2 ( ) electricity 2 30 4 1 Ampère 4 2 Ampere 31 NS 2 Fleming 4 3 B I r 4 1 0 1.257 10-2 Gm/A µ 0I B = 2πr 4 1 32 4 4 A A A A 4 4 10 9 1 2 12 13 14 4 1 16 4 1 CH 2 =CH 2 28.0313 28 2
<4D F736F F F696E74202D208DDE97BF955D89BF8A778AEE F8BF38AD48C512E B93C782DD8EE682E890EA97705D>
材料科学の枠組み 基礎編 材料評価学基礎 格子 晶系 空間群 ( 対称性 ) いろいろな結晶の構造 結晶と逆格子 ( 回折結晶学 ) X 線と結晶 応用編 電子顕微鏡 放射光 中性子線 1 格子 (Lattice) 3 次元の周期的な点の配列 点のまわりの環境が同一である, 空間の 点の無限の配列 c R n1a n2b n3c 格子定数 (Lattice parameters a or Lattice
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付録 2 2 次元アフィン変換 直交変換 たたみ込み 1.2 次元のアフィン変換 座標 (x,y ) を (x,y) に移すことを 2 次元での変換. 特に, 変換が と書けるとき, アフィン変換, アフィン変換は, その 1 次の項による変換 と 0 次の項による変換 アフィン変換 0 次の項は平行移動 1 次の項は座標 (x, y ) をベクトルと考えて とすれば このようなもの 2 次元ベクトルの線形写像
混沌系工学特論 #5
混沌系工学特論 #5 情報科学研究科井上純一 URL : htt://chaosweb.comlex.eng.hokudai.ac.j/~j_inoue/ Mirror : htt://www5.u.so-net.ne.j/j_inoue/index.html 平成 17 年 11 月 14 日第 5 回講義 デジタルデータの転送と復元再考 P ({ σ} ) = ex σ ( σσ ) < ij>
Microsoft PowerPoint Aug30-Sept１基研研究会熱場の量子論.ppt
原子核における α 粒子の Bose-Einstein 凝縮 大久保茂男 S. Ohkubo ( 高知女子大 環境理学科 ) @ 1999 クラスター模型軽い領域だけでなく重い領域 40 Ca- 44 Ti 領域での成立理論 実験 1998 PTP Supplement 132 ( 山屋尭追悼記念 ) 重い核の領域へのクラスター研究 44 Ti fp 殻領域 40 Ca α の道が切り開かれた クラスター模型の歴史と展開
1 2 2 (Dielecrics) Maxwell ( ) D H
2003.02.13 1 2 2 (Dielecrics) 4 2.1... 4 2.2... 5 2.3... 6 2.4... 6 3 Maxwell ( ) 9 3.1... 9 3.2 D H... 11 3.3... 13 4 14 4.1... 14 4.2... 14 4.3... 17 4.4... 19 5 22 6 THz 24 6.1... 24 6.2... 25 7 26
untitled
(a) (b) (c) (d) (e) (f) (g) (f) (a), (b) 1 He Gleiter 1) 5-25 nm 1/2 Hall-Petch 10 nm Hall-Petch 2) 3) 4) 2 mm 5000% 5) 1(e) 20 µm Pd, Zr 1(f) Fe 6) 10 nm 2 8) Al-- 1,500 MPa 9) 2 Fe 73.5 Si 13.5 B 9 Nb
SE法の基礎
SE 法の基礎 近畿大学医学部奈良病院阪本貴博 本日の内容 Principle of MRI SE 法の基礎 MRI とは SE 法とは 縦緩和と横緩和 TR と TE コントラスト MRI とは Magnetic Resonance Imaging: 核磁気共鳴画像法 MRI に必要な 3 つの要素 N S + + + 静磁場 ( 磁石 ) 水素原子 電波 (RF) 静磁場と電波 (RF) を使って水素原子の様子を画像化している
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メタマテリアルの光応答 量子物性科学講座 冨田知志 メタマテリアルとは meta-: higher, beyond Oxford ALD Pendry, Contemporary Phys. (004) メタマテリアル (meta-material): 波長 λ に対して十分小さい要素を組み合わせて 自然界には無い物性を実現した人工物質 ( 材料 ) 通常の物質 :, は構成原子に起因 メタ物質 :
<4D F736F F F696E74202D2088E B691CC8C7691AA F C82512E B8CDD8AB B83685D>
前回の復習 医用生体計測磁気共鳴イメージング :2 回目 数理物質科学研究科電子 物理工学専攻巨瀬勝美 203-7-8 NMRとMRI:( 強い ) 静磁場と高周波 ( 磁場 ) を必要とする NMRとMRIの歴史 :952 年と2003 年にノーベル賞 ( 他に2 回 ) 数学的準備 : フーリエ変換 ( 信号の中に, どのような周波数成分が, どれだけ含まれているか ( スペクトル ) を求める方法
PowerPoint プレゼンテーション
東北大学サイクロトロン ラジオアイソトープセンター測定器研究部内山愛子 2 電子の永久電気双極子能率 EDM : Permanent Electric Dipole Moment 電子のスピン方向に沿って生じる電気双極子能率 標準模型 (SM): クォークを介した高次の効果で電子 EDM ( d e ) が発現 d e SM < 10 38 ecm M. Pospelov and A. Ritz,
トポロジカル欠陥の物理 –ボース・アインシュタイン凝縮体を中心に-
スピノル ボース アインシュタイ ン凝縮とヘリシティ 小林未知数 可換渦 京大院理 非可換渦 2016年3月19日 日本物理学会第71回年次大会 シンポジウム ヘリシティ ヘリシティとは P : Parity R : rotation T : time reversal P broken カイラリティ P broken R T unbroken ヘリシティ 例 円偏光した光 スピン ラゲール ガウス光
マスコミへの訃報送信における注意事項
電子のスピンが量子液体状態にある特異な金属の発見 結晶中で独立に振る舞う電荷とスピン 1. 発表者 : 大池広志 ( 東京大学大学院工学系研究科物理工学専攻学術支援専門職員 : 研究当時 ) 鈴木悠司 ( 東京大学大学院工学系研究科物理工学専攻修士課程 1 年生 : 研究当時 ) 谷口弘三 ( 埼玉大学大学院理工学研究科物質科学部門准教授 ) 宮川和也 ( 東京大学大学院工学系研究科物理工学専攻助教
スライド 1
分子性物質 ー磁性体ー ( 物性研究所 新物質科学研究部門 ) 森初果 磁化率と磁気モーメント * 磁化率 χ M (emu mol - ) M: mol あたりの磁化 常磁性と反磁性の寄与 : 磁場 * 電子の磁気モーメントスピン電子の自転 スピン角運動量 ħs/ħ (s; スピン量子数 /) スピンの磁気モーメント µ s -µ s (s/ µ s -µ ) 上向き 下向きスピン状態の占有数の差に由来
１
磁気モノポール陰陽の点電荷があるのに対し 対称的な点磁荷 (N と S) が無いことが長い間の疑問でした 最近になって磁気モノポールが発見されたという報告がありましたので 経緯の順を追ってみたいと思います 1. 量子スピン液体状態スピンが結晶内に存在する時 隣り合うスピンが並行に整列しようとする強磁性的相互作用と 反並行に整列しようとする反強磁性的相互作用とがあります スピン液体状態が実現するのは後者の場合で
【資料２－１】量子シミュレーターの概念と研究動向
資料 2-1 科学技術 学術審議会先端研究基盤部会量子科学技術委員会 ( 第 4 回 ) 平成 28 年 6 月 20 日 科学技術 学術審議会先端研究基盤部会量子科学技術委員会 ( 第 4 回 ) 参考資料 量子シミュレーターの概念と研究動向 自然科学研究機構分子科学研究所大森賢治 1 量子シミュレーターとは? 2 量子多体問題 多体相互作用は多くの重要な物理 化学現象を支配している 超伝導 磁性
偏極ターゲット開発の現状 @ 山形大学 Current status of development of polarized targets @Yamagata Univ. 山形大学松田洋樹 Yamagata Univ. H. MATSUDA Index 1. 偏極標的と偏極度 (Pol. Target and DoP) 2. 能動核偏極 (Dynamic Nuclear Polarization)
Microsoft PowerPoint - qchem3-9
008 年度冬学期 量子化学 Ⅲ 章量子化学の応用 4.4. 相対論的効果 009 年 月 8 日 担当 : 常田貴夫准教授 相対性理論 A. Einstein 特殊相対論 (905 年 ) 相対性原理: ローレンツ変換に対して物理法則の形は不変 光速度不変 : 互いに等速運動する座標系で光速度は常に一定 ミンコフスキーの4 次元空間座標系 ( 等速系のみ ) 一般相対論 (96 年 ) 等価原理
(Microsoft PowerPoint _4_25.ppt [\214\335\212\267\203\202\201[\203h])
![(Microsoft PowerPoint _4_25.ppt [\214\335\212\267\203\202\201[\203h])](/thumbs/88/115555943.jpg "(Microsoft PowerPoint _4_25.ppt [\214\335\212\267\203\202\201[\203h])")
平成 25 年度化学入門講義スライド 第 3 回テーマ : 熱力学第一法則 平成 25 年 4 月 25 日 奥野恒久 よく出てくる用語 1 熱力学 (thermodynamcs) 系 (system) 我々が注意を集中したい世界の特定の一部分外界 (surroundngs) 系以外の部分 系 外界 系に比べてはるかに大きい温度 体積 圧力一定系の変化の影響を受けない よく出てくる用語 2 外界との間で開放系
予定 （川口担当分）
予定 ( 川口担当分 ) (1)4 月 13 日 量子力学 固体の性質の復習 (2)4 月 20 日 自由電子モデル (3)4 月 27 日 結晶中の電子 (4)5 月 11 日 半導体 (5)5 月 18 日 輸送現象 金属絶縁体転移 (6)5 月 25 日 磁性の基礎 (7)6 月 1 日 物性におけるトポロジー 今日 (5/11) の内容 ブロッホ電子の運動 電磁場中の運動 ランダウ量子化 半導体
Microsoft PowerPoint - 東大講義09-13.ppt [互換モード]
![Microsoft PowerPoint - 東大講義09-13.ppt [互換モード]](/thumbs/88/116773367.jpg "Microsoft PowerPoint - 東大講義09-13.ppt [互換モード]")
物性物理学 IA 平成 21 年度前期東京大学大学院講義 東京大学物性研究所高田康民 2009 年 4 月 10 日 -7 月 17 日 (15 回 ) 金曜日 2 時限 (10:15-11:45) 15 11 理学部 1 号館 207 号室 講義は自己充足的 量子力学 ( 第 2 量子化を含む ) 統計力学 場の量子論のごく初歩を仮定 最後の約 10 分間は関連する最先端の研究テーマを雑談風に紹介する
II 2 3.,, A(B + C) = AB + AC, (A + B)C = AC + BC. 4. m m A, m m B,, m m B, AB = BA, A,, I. 5. m m A, m n B, AB = B, A I E, 4 4 I, J, K
II. () 7 F 7 = { 0,, 2, 3, 4, 5, 6 }., F 7 a, b F 7, a b, F 7,. (a) a, b,,. (b) 7., 4 5 = 20 = 2 7 + 6, 4 5 = 6 F 7., F 7,., 0 a F 7, ab = F 7 b F 7. (2) 7, 6 F 6 = { 0,, 2, 3, 4, 5 },,., F 6., 0 0 a F
Introduction
我 日常的関 用 半導体大半 用 近年 化進 小 半導体求 量子 開発活発 開発必要材 料 薄膜半導体必要 材料 期待 物質盛 研究 物質中 今回私黒 物性研究行 黒 次元層状構造 半導体 薄膜半導体 実用期待 物質一 現在 様 実験手法用 物性研究行 物質対 理解深 一方 測定用 研究 行 量子 実現 測定 実験手法非常重要 量子 特 量子 量子状態観測 方法 測定用 材料 物質 測定観測 物性必要
研究成果東京工業大学理学院の那須譲治助教と東京大学大学院工学系研究科の求幸年教授は 英国ケンブリッジ大学の Johannes Knolle 研究員 Dmitry Kovrizhin 研究員 ドイツマックスプランク研究所の Roderich Moessner 教授と共同で 絶対零度で量子スピン液体を示
平成 28 年 7 月 1 日 報道機関各位 東京工業大学東京大学 幻の マヨラナ粒子 の創発を磁性絶縁体中で捉える - 電子スピンの分数化が室温まで生じていることを国際共同研究で実証 - 要点 量子スピン液体を示す理論模型を大規模数値計算によって解析 磁気ラマン散乱強度の温度変化を調べた結果 広い温度範囲において幻の マヨラナ粒子 の創発を発見 本研究で得られた計算結果が実験結果と非常に良い一致
有限密度での非一様なカイラル凝縮と クォーク質量による影響
空間的に非一様なカイラル凝縮に対する current quark mass の影響 東京高専 前段眞治 東京理科大学セミナー 2010.9.6 1 1.Introduction 低温 高密度における QCD の振る舞い 中性子星 compact star クォーク物質の理解に重要 T 0 での QCD の基底状態 カイラル対称性の破れた相 カラー超伝導相 μ 2 有限密度において fermionic
H AB φ A,1s (r r A )Hφ B,1s (r r B )dr (9) S AB φ A,1s (r r A )φ B,1s (r r B )dr (10) とした (S AA = S BB = 1). なお,H ij は共鳴積分 (resonance integra),s ij は重
半経験量子計算法 : Tight-binding( 強結合近似 ) 計算の基礎 1. 基礎 Tight-binding 近似 ( 強結合近似, TB 近似あるいは TB 法などとも呼ばれる ) とは, 電子が強く拘束されており隣り合う軌道へ自由に移動できない, とする近似であり, 自由電子近似とは対極にある. 但し, 軌道間はわずかに重なり合っているので, 全く飛び移れないわけではない. Tight-binding
有機4-有機分析03回配布用
NMR( 核磁気共鳴 ) の基本原理核スピンと磁気モーメント有機分析化学特論 + 有機化学 4 原子核は正の電荷を持ち その回転 ( スピン ) により磁石としての性質を持つ 外部磁場によって核スピンのエネルギー準位は変わる :Zeeman 分裂 核スピンのエネルギー準位 第 3 回 (2015/04/24) m : 磁気量子数 [+I,, I ] I: スピン量子数 ( 整数 or 半整数 )]
MM1_03_Diffusion
第 3 章拡散 3.1 はじめに 3 回生 材料組織学 1 緒言 コップに入れた水に赤インクを 1 滴落とすと インクが水の中に拡散して やがて色の区 別がなくなる こうした拡散現象 (diffusion) は 固体結晶の中でも起きている 前章で論じ た固体の相変態の多くにおける構造変化は 固体中の原子の拡散により生じる ( 拡散型相変 態 ) 金属を塑性変形した後 焼き鈍し熱処理 (annealing)
2 Zn Zn + MnO 2 () 2 O 2 2 H2 O + O 2 O 2 MnO 2 2 KClO 3 2 KCl + 3 O 2 O 3 or 3 O 2 2 O 3 N 2 () NH 4 NO 2 2 O + N 2 ( ) MnO HCl Mn O + CaCl(ClO
1 [1]. Zn + 2 H + Zn 2+,. K Ca Na Mg Al Zn Fe Ni Sn Pb H Cu Hg Ag Pt Au H (H + ),,. [2] ( ) ( ) CO 2, S, SO 2, NH 3 () + () () + () FeS Fe S ( ) + ( ) ( ) + ( ) 2 NH 4 Cl + Ca(OH) 2 Ca O + 2 NH 3,.,,.,,.,.
物性物理学I_2.pptx
phonon U r U = nαi U ( r nαi + u nαi ) = U ( r nαi ) + () nαi,β j := nαi β j U r nαi r β j > U r nαi r u nαiuβ j + β j β j u β j n α i () nαi,β juβj 調和振動子近似の復習 極 小 値近傍で Tylor展開すると U ( x) = U ( x ) + (
( 全体 ) 年 1 月 8 日,2017/1/8 戸田昭彦 ( 参考 1G) 温度計の種類 1 次温度計 : 熱力学温度そのものの測定が可能な温度計 どれも熱エネルギー k B T を
( 全体 htt://home.hiroshima-u.ac.j/atoda/thermodnamics/ 9 年 月 8 日,7//8 戸田昭彦 ( 参考 G 温度計の種類 次温度計 : 熱力学温度そのものの測定が可能な温度計 どれも熱エネルギー k T を単位として決められている 9 年 月 日 ( 世界計量記念日 から, 熱力学温度 T/K の定義も熱エネルギー k T/J に基づく. 定積気体温度計
SPring-8ワークショップ_リガク伊藤
GI SAXS. X X X X GI-SAXS : Grazing-incidence smallangle X-ray scattering. GI-SAXS GI-SAXS GI-SAXS X X X X X GI-SAXS Q Y : Q Z : Q Y - Q Z CCD Charge-coupled device X X APD Avalanche photo diode - cps 8
( ) ,
II 2007 4 0. 0 1 0 2 ( ) 0 3 1 2 3 4, - 5 6 7 1 1 1 1 1) 2) 3) 4) ( ) () H 2.79 10 10 He 2.72 10 9 C 1.01 10 7 N 3.13 10 6 O 2.38 10 7 Ne 3.44 10 6 Mg 1.076 10 6 Si 1 10 6 S 5.15 10 5 Ar 1.01 10 5 Fe 9.00
C el = 3 2 Nk B (2.14) c el = 3k B C el = 3 2 Nk B
I ino@hiroshima-u.ac.jp 217 11 14 4 4.1 2 2.4 C el = 3 2 Nk B (2.14) c el = 3k B 2 3 3.15 C el = 3 2 Nk B 3.15 39 2 1925 (Wolfgang Pauli) (Pauli exclusion principle) T E = p2 2m p T N 4 Pauli Sommerfeld
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演算子の行列表現 > L いま 次元ベクトル空間の基底をケットと書くことにする この基底は完全系を成すとすると 空間内の任意のケットベクトルは > > > これより 一度基底を与えてしまえば 任意のベクトルはその基底についての成分で完全に記述することができる これらの成分を列行列の形に書くと M これをベクトル の基底 { >} による行列表現という ところで 行列 A の共役 dont 行列は A
非磁性原子を置換することで磁性・誘電特性の制御に成功
同時発表 : 筑波研究学園都市記者会 ( 資料配布 ) 文部科学記者会 ( 資料配布 ) 科学記者会 ( 資料配布 ) 非磁性原子を置換することで磁性 誘電特性の制御に成功 次世代メモリデバイスの開発に新しいアイディア 平成 24 年 8 月 8 日独立行政法人物質 材料研究機構概要 1. 独立行政法人物質 材料研究機構 ( 理事長 : 潮田資勝 以下 NIMS) 量子ビームユニット ( ユニット長
CoPt 17
CoPt 17 1...1 1.1...1 1.2...1 1.2.1...1 1.2.2...1 1.2.3...2 1.3...3 1.4 CoPt...3 1.5...4 2...6 2.1...6 2.1.1...6 2.1.2...6 2.2...7 2.2.1 X...7 2.2.2...7 2.3...8 2.3.1...8 2.3.2...9 3 CoPt...10 3.1...10
税関分析25 年の進歩
25 1 25 40 27 25 27 32 25 CeEDTA 10) 11 1) Fe Al Zn EDTA 2) 12) n IR400 2N BT EDTA 14) e 15) 16) 17) 18) 3) Zn Cu 4) Mn 5) 6) 7) 8) 9 13) 2 24) X 56),57) 58) 25) 59) 60) X 61) X X 26) X 27),28),29) 62)
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v3.0 Nov.2018 磁化と磁化電流 1 s 2011/04/22 L s 2018/11/28 1 ヒト 0 水分子 -9 H 分子 1802 年 O 神経細胞の蛍光顕微鏡写真 ( 銀河団に似ている ) H 1897 年 古代エジプトから伝わることば 素粒子の大きさ 1911 年 宇宙のしくみ新星出版社 p.158 原子核 As above, so below 上に在るがごとく下もかく在り
2_R_新技術説明会（佐々木）
% U: 6.58%, Np, Am:.5%, Pu:.% 5.8% Cs 6.5% Sr %.9%Mo 8.74% Tc.9% TODA C 8 H 7 C 8 H 7 N CH C CH N CH O C C 8 H 7 O N MIDOA C 8 H 7 DOODA NTA + HN(C 8 H 7 ) + H O DCC + SOCl + HN(C 8 H 7 ) + Cl TODA (TODA)
物理化学I-第12回(13).ppt
I- 12-1 11 11.1 2Mg(s) + O 2 (g) 2MgO(s) [Mg 2+ O 2 ] Zn(s) + Cu 2+ (aq) Zn 2+ (aq) + Cu(s) - 2Mg(s) 2Mg 2+ (s) + 4e +) O 2 (g) + 4e 2O 2 (s) 2Mg(s) + O 2 (g) 2MgO(s) Zn(s) Zn 2+ (aq) + 2e +) Cu 2+ (aq)
線形弾性体 線形弾性体 応力テンソル とひずみテンソルソル の各成分が線形関係を有する固体. kl 応力テンソル O kl ひずみテンソル
Constitutive equation of elasti solid Hooke s law λδ μ kk Lame s onstant λ μ ( )( ) ( ) linear elasti solid kl kl Copyright is reserved. No part of this doument may be reprodued for profit. 線形弾性体 線形弾性体
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1 2011.9.30 マルチスケールモデリングによる材料科学 研究会 Fe-Ni-S 鋼の粒界脆化機構 の第一原理計算 新日本製鐵 ( 株 ) 先端技術研究所 澤田英明 2 鉄鋼において粒界偏析が係わる事象 割れ スラブ表面割れ耐熱鋼再熱脆化 IF 鋼二次加工脆性 変態制御 Solute drag 効果 ( 粒成長抑制 ) 変態核生成抑制 ( 変態抑制 ) 強度 靭性 焼入れ性 3 粒界偏析に対する当社の取り組み
概要 東北大学金属材料研究所の周偉男博士研究員 関剛斎准教授および高梨弘毅教授のグループは 産業技術総合研究所スピントロニクス研究センターの荒井礼子博士研究員および今村裕志研究チーム長との共同研究により 外部磁場により容易に磁化スイッチングするソフト磁性材料の Ni-Fe( パーマロイ ) 合金と
報道機関各位 平成 28 年 12 月 08 日 東北大学金属材料研究所産業技術総合研究所 磁気モーメントの渦の運動が可能にする省エネルギー情報記録 - ハードディスクの超高密度化と超低消費電力動作の両立に新たな道 - 発表のポイント 磁石の向きが変化しやすい Ni-Fe 合金層と 磁石の向きが変化しにくい FePt 規則合金層を組み合わせたナノ磁石を作製し 磁気記憶デバイスの情報記録のしくみである
スライド 1
研究期間 : 平成 22 年度 絶縁体中のスピン流を用いた 超低電力量子情報伝送 演算機能デバイスの研究開発 安藤和也 東北大学金属材料研究所 総務省戦略的情報通信研究開発推進制度 (SCOPE) 若手 ICT 研究者育成型研究開発 Outline 1. 研究背景と研究開発のターゲット スピントロニクスとスピン流 2. 研究期間内 ( 平成 22 年度 ) の主要研究成果 1. あらゆる物質へ応用可能なスピン注入手法の確立
多次元レーザー分光で探る凝縮分子系の超高速動力学
波動方程式と量子力学 谷村吉隆 京都大学理学研究科化学専攻 http:theochem.kuchem.kyoto-u.ac.jp TA: 岩元佑樹 iwamoto.y@kuchem.kyoto-u.ac.jp ベクトルと行列の作法 A 列ベクトル c = c c 行ベクトル A = [ c c c ] 転置ベクトル T A = [ c c c ] AA 内積 c AA = [ c c c ] c =
E-2 A, B, C A, A, B, A, C m-cresol (NEAT) Rh S m-cresol m-cresol m-cresol x x x ,Rh N N N N H H n Polyaniline emeraldine base E-3 II
E 7, 8, 9 E-1 A, B B A, A, A,, [Novoselov, et al., Science 306, 666, (2004)].,,,.,,,.,. (t a, t b, t c ), [PRB.74, 033413, (2006)],.,, t b /t a t c /t a 0.5., [Ni, etal., ACS, Nano2, 2301, (2008)],, [Zhou
42 3 u = (37) MeV/c 2 (3.4) [1] u amu m p m n [1] m H [2] m p = (4) MeV/c 2 = (13) u m n = (4) MeV/c 2 =
![42 3 u = (37) MeV/c 2 (3.4) [1] u amu m p m n [1] m H [2] m p = (4) MeV/c 2 = (13) u m n = (4) MeV/c 2 =](/thumbs/73/68712188.jpg "42 3 u = (37) MeV/c 2 (3.4) [1] u amu m p m n [1] m H [2] m p = (4) MeV/c 2 = (13) u m n = (4) MeV/c 2 =")
3 3.1 3.1.1 kg m s J = kg m 2 s 2 MeV MeV [1] 1MeV=1 6 ev = 1.62 176 462 (63) 1 13 J (3.1) [1] 1MeV/c 2 =1.782 661 731 (7) 1 3 kg (3.2) c =1 MeV (atomic mass unit) 12 C u = 1 12 M(12 C) (3.3) 41 42 3 u
素粒子物理学2 素粒子物理学序論B 2010年度講義第4回
素粒子物理学 素粒子物理学序論B 010年度講義第4回 レプトン数の保存 崩壊モード 寿命(sec) n e ν 890 崩壊比 100% Λ π.6 x 10-10 64% π + µ+ νµ.6 x 10-8 100% π + e+ νe 同上 1. x 10-4 Le +1 for νe, elμ +1 for νμ, μlτ +1 for ντ, τレプトン数はそれぞれの香りで独立に保存
1 1 H Li Be Na M g B A l C S i N P O S F He N Cl A e K Ca S c T i V C Mn Fe Co Ni Cu Zn Ga Ge As Se B K Rb S Y Z Nb Mo Tc Ru Rh Pd Ag Cd In Sn Sb T e
No. 1 1 1 H Li Be Na M g B A l C S i N P O S F He N Cl A e K Ca S c T i V C Mn Fe Co Ni Cu Zn Ga Ge As Se B K Rb S Y Z Nb Mo Tc Ru Rh Pd Ag Cd In Sn Sb T e I X e Cs Ba F Ra Hf Ta W Re Os I Rf Db Sg Bh
2018/6/12 表面の電子状態 表面に局在する電子状態 表面電子状態表面準位 1. ショックレー状態 ( 準位 ) 2. タム状態 ( 準位 ) 3. 鏡像状態 ( 準位 ) 4. 表面バンドのナローイング 5. 吸着子の状態密度 鏡像力によるポテンシャル 表面からzの位置の電子に働く力とポテン
表面の電子状態 表面に局在する電子状態 表面電子状態表面準位. ショックレー状態 ( 準位. タム状態 ( 準位 3. 鏡像状態 ( 準位 4. 表面バンドのナローイング 5. 吸着子の状態密度 鏡像力によるポテンシャル 表面からzの位置の電子に働く力とポテンシャル e F z ( z z e V ( z ( Fz dz 4z e V ( z 4z ( z > ( z < のときの電子の運動を考える
Microsoft PowerPoint - 物質の磁性090918配布
物質の磁性 - 計算しないでわかることと計算でわかること - 大阪大学名誉教授山田科学振興財団理事長金森順次郎 1. 元素と磁性 2. 単体 合金 化合物の電子構造 3. 世界最強のネオジム磁石 4.CMDの意義 5. ナノ物質設計の今後 2009 9 18 CMD 1 2 1. 元素と磁性 なぜ 遷移元素でもとくに 3d 元素が磁性の主役を演じるか? なぜ 希土類元素でもとくに 4f 電子は局在しているか?
量子臨界現象におけるトポロジー
大学院共通授業科目 トポロジー理工学特別講義 量子臨界現象におけるトポロジー 理学研究院物理学部門網塚浩 1. 重い電子状態の現象論と微視的機構. 量子相転移と非フェルミ液体異常 3. 量子臨界異常の観測例 4. 量子相転移とトポロジー 1. 重い電子状態の現象論と微視的機構 弱 局在性 強 s,p 4d 3d 5f 4f 通常 属 ransition Heavy electron metal Valence
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信州大理数学生応援プロジェクト講演 2011 年 12 月 13 日 準結晶 その特異な原子配列秩序について 東京大学生産技術研究所枝川圭一 準結晶の発見 概要 1. 序物質科学 材料科学とは? 2. 結晶 アモルファス 準結晶 結晶とは? アモルファスとは? 準結晶とは? 構造秩序 種類 何が画期的か? 長距離秩序あり 長距離秩序なし 結晶準結晶アモルファス ( ガラス ) 物質科学 材料科学 Materials
4. 発表内容 : 超伝導とは 低温で電子がクーパー対と呼ばれる対状態を形成することで金属の電気抵抗がゼロになる現象です これを室温で実現することができれば エネルギー損失のない送電や蓄電が可能になる等 工業的な応用の観点からも重要視され これまで盛んに研究されてきました 超伝導発現のメカニズム す
電子軌道の量子揺らぎによる新しい超伝導 1. 発表者 : 松本洋介 ( 東京大学物性研究所新物質科学研究部門助教 ) 辻本真規 ( 東京大学大学院新領域創成科学研究科基盤科学研究系物質系専攻博士課程 1 年 ) 冨田崇弘 ( 東京大学物性研究所新物質科学研究部門特任研究員 ) 酒井明人 ( アウグスブルグ大学日本学術振興会海外特別研究員 東京大学物性研究所新物質科学研究部門元博士課程学生 ) 中辻知
反射係数
平面波の反射と透過 電磁波の性質として, 反射と透過は最も基礎的な現象である. 我々の生活している空間は, 各種の形状を持った媒質で構成されている. 人間から見れば, 空気, 水, 木, 土, 火, 金属, プラスチックなど, 全く異なるものに見えるが, 電磁波からすると誘電率, 透磁率, 導電率が異なるだけである. 磁性体を除く媒質は比透磁率がで, ほとんど媒質に当てはまるので, 実質的に我々の身の回りの媒質で,
,, Andrej Gendiar (Density Matrix Renormalization Group, DMRG) 1 10 S.R. White [1, 2] 2 DMRG ( ) [3, 2] DMRG Baxter [4, 5] 2 Ising 2 1 Ising 1 1 Ising
![,, Andrej Gendiar (Density Matrix Renormalization Group, DMRG) 1 10 S.R. White [1, 2] 2 DMRG ( ) [3, 2] DMRG Baxter [4, 5] 2 Ising 2 1 Ising 1 1 Ising](/thumbs/94/118770363.jpg ",, Andrej Gendiar (Density Matrix Renormalization Group, DMRG) 1 10 S.R. White [1, 2] 2 DMRG ( ) [3, 2] DMRG Baxter [4, 5] 2 Ising 2 1 Ising 1 1 Ising")
,, Andrej Gendiar (Density Matrix Renormalization Group, DMRG) 1 10 S.R. White [1, 2] 2 DMRG ( ) [3, 2] DMRG Baxter [4, 5] 2 Ising 2 1 Ising 1 1 Ising Model 1 Ising 1 Ising Model N Ising (σ i = ±1) (Free
Agilent AA ICP ICP-MS ICP-MS AA 55B AA LCD AA PC PC 240 AA / / AA 240FS/280FS AA AA FS 240Z/280Z AA GFAA AA Duo 1 PC AA 2 280FS AA
Agilent Agilent AA 195750 ICP ICP-MS ICP-MS AA 55B AA LCD AA PC PC 240 AA / / AA 240FS/280FS AA AA FS 240Z/280Z AA GFAA AA Duo 1 PC AA 2 280FS AA 1938 HP 1965 HP 1976 GC/MS HP 5992A 1983 GC GC HP 5890A
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有効理論を用いた vector like クォーク模型に対する B 中間子稀崩壊からの制限 (Work in progre) 広大院理 高橋隼也 共同研究者 : 広大院理, 広大 CORE-U 広大院理 島根大総合理工 両角卓也 清水勇介 梅枝宏之 導入 標準模型 (SM) のクォーク 標準模型は 6 種類のクォークの存在を仮定 アップタイプ ダウンタイプ u c t d 更にクォークが存在する可能性は?
untitled
NPO 2006( ) 11 14 ( ) (2006/12/3) 1 50% % - - (CO+H2) ( ) 6 44 1) --- 2) ( CO H2 ) 2 3 3 90 3 3 2 3 2004 ( ) 1 1 4 1 20% 5 ( ) ( ) 2 6 MAWERA ) MAWERA ( ) ( ) 7 6MW -- 175kW 8 ( ) 900 10 2 2 2 9 -- - 10